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Ultrakurze Lichtimpulse - Fakultät 06 - Hochschule München

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( ) POL( ) (82) c Der

( ) POL( ) (82) c Der Phasenfaktor ist gleichbedeutend mit dem Phasenfaktor kL l und somit ist dies nach zweimaliger Ableitung nach der Frequenz konsistent mit Gleichung (47). Mit jeder überstrichenen Gitterperiode, welcher ein Strahl einer leicht anderen Frequenz im Vergleich zu einer Referenzfrequenz erfährt, springt der Phasenfaktor um 2π im Falle der ersten Beugungsordnung. Da jedoch nur der relative Phasenversatz entlang PP 0 interessiert, werden quasi die überstrichenen Gitterlinien relativ der Gitternormalen in A mit G2 gezählt: b ( ) ACP( ) 2 tan ' (83) c d Unter Einsetzen der Gittergleichung (80) ergeben sich die erste und zweite Ableitung zu: db1cos( ') dc cos ' 2 2 d 4bc d d cos ' 2 3 2 3 Dieser Dispersionswert ist das Resultat eines Gitterpaares. Für einen Kompressor muss dieser Wert also noch mit dem Faktor 2 multipliziert werden. In Wellenlängen ausgedrückt ergibt das: Für den Term dritter Ordnung gilt: 2 2 d l l b 2 2 3 d c d l 2 2 cos '( ) d 3 d d c d d d 3 2 l 2 l l cos '( ) sin 3 2 l 2 2 cos '( l ) l l l (84) (85) (86) (87) Seite | 39

Quellen Allgemein: Skript zur Vorlesung Lasertechnologie (Prof. Dr. Huber) RP Photonics – Encyclopedia of Laser Physics and Technology (www.rp-photonics.com) Weiterführend: [1] B. E. A. Saleh, M. C. Teich, Fundamentals of Photonics. John Wiley & Sons, 2007 (2. Auflage) [2] J. C. Diels, W. Rudolph, Ultrafast laser pulse phenomena. Elsevier, Academic Press, second ed., 2006. [3] M. Hugenschmidt. Lasermesstechnik, Diagnostik der Kurzzeitphysik. Springer Berlin, 2006. Seite | 40

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