36 - La tercera revolución energética y su repercusión en la ...

REACTORES HÍBRIDOS DE FUSIÓN-FISIÓN
Introducción
En otro Documento de Seguridad y Defensa se trató de los fenómenos
físicos de la fusión nuclear y en éste, en otro capítulo, de la proyección actual
de la fusión como un potencial de energía masiva, enunciando los problemas
tecnológicos a resolver en los sistemas de confinamiento magnético
y confinamiento inercial. La base en cualquier caso es que se «fusionen»
núcleos de deuterio (D) y tritio (T), según la siguiente reacción nuclear:
D+T=He+n, en la que se produce un núcleo de helio (He) y (esto es lo crítico)
un neutrón (n).
Por otra parte, es bien sabido que hay que suministrar energía al plasma
para que los núcleos venzan su repulsión electrostática y reaccionen, y para
compensar las perdidas por radiación. La temperatura a la que la energía
generada por fusión iguala a la pérdida por radiación y otros conceptos,
se llama temperatura de ignición y se sitúa alrededor de 8 kiloelectro-
nes voltios (keV) (unos 10 8 K) –temperatura Kelvin– para la reacción de
deuteriotritio.
Sin embargo, ésta es sólo una condición de mínimo; es necesario, además,
que la energía producida por el sistema sea superior a la que se le
inyecta, para que sea energéticamente rentable. Esto sucede cuando el producto
de la densidad iónica (n) por el tiempo de confinamiento (t), en el que
se mantienen fijas las condiciones de densidad y temperatura, y que recibe
el nombre de calidad de confinamiento, sea superior a una cierta función
de la temperatura y del rendimiento termodinámico del ciclo térmico de
utilización de la energía, en el aparato de fusión en cuestión. Esta condición
recibe el nombre de Criterio de Lawson, y todavía no ha sido superado
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