Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 4. <strong>Simu<strong>la</strong>tion</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> Turbul<strong>en</strong>ce Homogène Isotrope (THI) 117<br />
4.3.2.2 Valeurs <strong>de</strong> C ε,2 extraites pour un spectre <strong>de</strong> Passot-Pouquet<br />
Le reca<strong>la</strong>ge <strong>de</strong> <strong>la</strong> constante C ε,2 prés<strong>en</strong>té dans le paragraphe précé<strong>de</strong>nt est appliqué à l’<strong>en</strong>semble<br />
<strong>de</strong>s spectres étudiés. Nous savons d’ores et déjà que <strong>la</strong> résolution <strong>numérique</strong> <strong>directe</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
THI conduit généralem<strong>en</strong>t à <strong>de</strong>s valeurs inférieures à 1.92 (Tab. 4.7). Grâce aux propriétés <strong>de</strong>s<br />
spectres utilisés pour les <strong>en</strong>sembles S A et S B , nous évaluons l’influ<strong>en</strong>ce du nombre <strong>de</strong> Reynolds<br />
Re T et du nombre d’on<strong>de</strong> κ e sur les valeurs <strong>de</strong> C ε,2 obt<strong>en</strong>ues. Cette initiative a été motivée<br />
par l’évolution temporelle <strong>de</strong> τ T (Fig. 4.14) qui suggère que C ε,2 dép<strong>en</strong>d <strong>de</strong> <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> Re T .<br />
Le tableau 4.8 confirme cette dép<strong>en</strong>dance et rec<strong>en</strong>se les valeurs <strong>de</strong> C ε,2 caractérisées pour les<br />
spectres étudiés.<br />
Ensemble S A<br />
Spectre κ e u ′ Re T C ε,2<br />
S1 A (réf.) 6 0.163 100 1.59<br />
S2 A 6 0.229 200 1.61<br />
S3 A 6 0.325 400 1.63<br />
Ensemble S B<br />
Spectre κ e u ′ Re T C ε,2<br />
S1 B 4 0.109 100 1.59<br />
S2 B (réf.) 6 0.163 100 1.59<br />
S3 B 8 0.215 100 1.58<br />
Table 4.8 – Valeurs extraites pour <strong>la</strong> constante C ε,2 (cas <strong>de</strong>s spectres PP)<br />
Pour compléter les données du tableau 4.8, nous avons m<strong>en</strong>é plusieurs réalisations <strong>de</strong>s écoulem<strong>en</strong>ts<br />
<strong>de</strong> l’<strong>en</strong>semble S A pour lesquelles nous avons modifié uniquem<strong>en</strong>t <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> l’agitation<br />
turbul<strong>en</strong>te u ′ . Ces étu<strong>de</strong>s complém<strong>en</strong>taires nous ont permis <strong>de</strong> caractériser <strong>de</strong>s écoulem<strong>en</strong>ts possédant<br />
différ<strong>en</strong>ts nombres <strong>de</strong> Reynolds pour disposer <strong>de</strong> suffisamm<strong>en</strong>t <strong>de</strong> résultats pour tracer<br />
l’évolution <strong>de</strong> C ε,2 <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> Re T (Fig. 4.21).<br />
Figure 4.21 – Valeurs <strong>de</strong> C ε,2 caractérisées pour <strong>de</strong>s spectres PP<br />
4.3.2.3 Cas du spectre Von-Kármán Pao<br />
De même que pour le spectre PP, nous estimons <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> C ε,2 pour <strong>la</strong> THI initialisée avec<br />
un spectre VKP. L’utilisation <strong>de</strong> ce spectre doit permettre <strong>de</strong> trouver <strong>de</strong>s valeurs plus proches<br />
<strong>de</strong> <strong>la</strong> valeur théorique <strong>de</strong> 1.92 [8]. Pour le spectre VKP étudié, <strong>la</strong> constante C ε,2 ainsi calculée<br />
est <strong>de</strong> 1.70. Cette valeur confirme <strong>la</strong> capacité du spectre VKP à modéliser plus fidèlem<strong>en</strong>t les<br />
mécanismes <strong>de</strong> transferts énergétiques <strong>en</strong>tre les grosses et les petites structures turbul<strong>en</strong>tes.