Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 5. Turbul<strong>en</strong>ce <strong>en</strong> prés<strong>en</strong>ce d’un blocage pariétal 167<br />
(a) ˜T u<br />
(b) ˜T v<br />
(c) ˜P u<br />
(d) ˜P v<br />
rouge : T w = 1000 K, vert : T w = 2000 K et bleu : T w = 4000 K<br />
Figure 5.30 – Corré<strong>la</strong>tions <strong>de</strong>s fluctuations température-vitesse et pression-vitesse pour différ<strong>en</strong>tes<br />
parois chau<strong>de</strong>s à t = 30<br />
5.4.3 Interprétations <strong>de</strong>s résultats<br />
5.4.3.1 Positionnem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>s résultats<br />
L’analyse <strong>de</strong>s corré<strong>la</strong>tions doubles <strong>de</strong> vitesse et <strong>de</strong>s termes ε ii et Π ii du bi<strong>la</strong>n <strong>de</strong>s t<strong>en</strong>sions<br />
<strong>de</strong> Reynolds a permis <strong>de</strong> confirmer les capacités du co<strong>de</strong> à simuler efficacem<strong>en</strong>t les phénomènes<br />
turbul<strong>en</strong>ts au voisinage d’une surface <strong>de</strong> blocage cinématique. En effet, les résultats obt<strong>en</strong>us<br />
rejoign<strong>en</strong>t ceux établis par Perot & Moin [47] et Bodart [7] dans le cadre d’une paroi adhér<strong>en</strong>te et<br />
adiabatique. L’introduction d’une condition <strong>de</strong> paroi isotherme permet alors d’étudier l’influ<strong>en</strong>ce<br />
<strong>de</strong> gradi<strong>en</strong>ts thermiques sur l’écoulem<strong>en</strong>t turbul<strong>en</strong>t.<br />
5.4.3.2 Effets d’amortissem<strong>en</strong>t re<strong>la</strong>tif à <strong>la</strong> condition d’adhér<strong>en</strong>ce<br />
La condition d’adhér<strong>en</strong>ce imposée par <strong>la</strong> nullité du champ <strong>de</strong>s vitesses à <strong>la</strong> paroi se traduit<br />
par l’occurr<strong>en</strong>ce <strong>de</strong>s mécanismes liés à l’amortissem<strong>en</strong>t et au blocage cinématique avancée par<br />
Hunt et Graham [24]. Lors <strong>de</strong> ces simu<strong>la</strong>tions, nous avons confirmé l’exist<strong>en</strong>ce d’une sous-couche<br />
visqueuse dont <strong>la</strong> taille dép<strong>en</strong>d à <strong>la</strong> fois du nombre <strong>de</strong> Reynolds <strong>de</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> et du nombre<br />
d’on<strong>de</strong> κ e . L’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong>s différ<strong>en</strong>tes configurations d’écoulem<strong>en</strong>ts obt<strong>en</strong>ues <strong>en</strong> modifiant les caractéristiques<br />
du spectre Passot-Pouquet utilisé a permis d’i<strong>de</strong>ntifier les phénomènes à l’origine du<br />
rétrécissem<strong>en</strong>t <strong>de</strong> cette sous-couche :