Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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30 Chapitre 1. Contexte sci<strong>en</strong>tifique<br />
aux limites, même métho<strong>de</strong> <strong>de</strong> calcul) fourniss<strong>en</strong>t non pas un résultat mais un <strong>en</strong>semble <strong>de</strong><br />
réalisations. L’agitation turbul<strong>en</strong>te possè<strong>de</strong> donc un caractère aléatoire, ce qui justifie <strong>la</strong> mise<br />
<strong>en</strong> p<strong>la</strong>ce d’un post-traitem<strong>en</strong>t statistique <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> (cf. 2.2).<br />
(a) Nuage <strong>de</strong> fumée au-<strong>de</strong>ssus du volcan<br />
Grimsvoeth, Is<strong>la</strong>n<strong>de</strong>, 21 mai 2011<br />
(b) Allées <strong>de</strong> Von-Kàrmàn aux<br />
niveaux <strong>de</strong>s Îles Canaries<br />
Figure 1.14 – Visualisation d’écoulem<strong>en</strong>ts turbul<strong>en</strong>ts réels<br />
1.2.1.2 Principales propriétés d’un écoulem<strong>en</strong>t turbul<strong>en</strong>t<br />
Il serait précipité <strong>de</strong> désigner <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> comme un phénomène uniquem<strong>en</strong>t aléatoire,<br />
car <strong>de</strong>puis quelques années, nous savons qu’il existe <strong>de</strong>s mouvem<strong>en</strong>ts organisés i<strong>de</strong>ntifiables au<br />
sein <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t, même <strong>en</strong> régime pleinem<strong>en</strong>t turbul<strong>en</strong>t. Voici une liste <strong>de</strong>s caractéristiques<br />
ess<strong>en</strong>tielles <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> :<br />
Irrégu<strong>la</strong>rité du mouvem<strong>en</strong>t : c’est <strong>la</strong> caractéristique <strong>la</strong> plus facilem<strong>en</strong>t observable. Les<br />
variables comme <strong>la</strong> vitesse, <strong>la</strong> pression, <strong>la</strong> masse volumique ou <strong>en</strong>core <strong>la</strong> température prés<strong>en</strong>t<strong>en</strong>t<br />
<strong>de</strong>s fluctuations aléatoires.<br />
Nombre <strong>de</strong> Reynolds élevé : l’origine <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> est le résultat d’une déstabilisation<br />
<strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t <strong>la</strong>minaire qui intervi<strong>en</strong>t lorsque le nombre <strong>de</strong> Reynolds dépasse une certaine<br />
valeur critique. Pour <strong>de</strong> faibles nombres <strong>de</strong> Reynolds, l’écoulem<strong>en</strong>t <strong>de</strong>meure <strong>la</strong>minaire <strong>de</strong> manière<br />
perman<strong>en</strong>te, toute év<strong>en</strong>tuelle instabilité étant immédiatem<strong>en</strong>t corrigée par <strong>la</strong> prépondérance<br />
<strong>de</strong>s effets stabilisants. Par contre, dès que ce nombre <strong>de</strong>vi<strong>en</strong>t grand, l’écoulem<strong>en</strong>t est le siège<br />
d’un régime turbul<strong>en</strong>t (Fig. 1.15(a)). Il représ<strong>en</strong>te le rapport <strong>en</strong>tre le temps nécessaire à une<br />
perturbation pour être amortie par <strong>la</strong> viscosité du flui<strong>de</strong> et le temps mis par une particule pour<br />
traverser une distance caractéristique <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t sous l’effet <strong>de</strong> son inertie [32].<br />
Diffusivité accrue et cinématique rotationnelle : <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong> accélère le processus <strong>de</strong><br />
mé<strong>la</strong>nge par le brassage et <strong>la</strong> dispersion qu’elle <strong>en</strong>g<strong>en</strong>dre, <strong>de</strong> plus les écoulem<strong>en</strong>ts turbul<strong>en</strong>ts<br />
sont fortem<strong>en</strong>t rotationnels ; ces propriétés sont observables dans le cas simple d’un café que<br />
l’on mé<strong>la</strong>nge (Fig. 1.15(b)). Ces structures tourbillonnaires jou<strong>en</strong>t un rôle important dans les<br />
mécanismes <strong>de</strong> transfert d’énergie.<br />
Dissipation : les écoulem<strong>en</strong>ts turbul<strong>en</strong>ts sont toujours dissipatifs. L’énergie cinétique turbul<strong>en</strong>te<br />
est dissipée par les contraintes visqueuses, on parle <strong>de</strong> décroissance <strong>de</strong> <strong>la</strong> <strong>turbul<strong>en</strong>ce</strong>.