Simulation numérique directe de la turbulence en présence d ... - ISAE
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Chapitre 4. <strong>Simu<strong>la</strong>tion</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong> Turbul<strong>en</strong>ce Homogène Isotrope (THI) 99<br />
Caractéristiques Spectres PP Spectre VKP<br />
Longueur du domaine 2π 2π<br />
Échantillonnage 160 3 240 3<br />
Pas du mail<strong>la</strong>ge h 0.039 0.026<br />
Durée <strong>de</strong> <strong>la</strong> simu<strong>la</strong>tion 60 t ref 60 t ref<br />
Durée du calcul 28 h 50 h<br />
Nombres <strong>de</strong> processeurs 16 64<br />
Table 4.2 – Caractéristiques <strong>numérique</strong>s <strong>de</strong>s simu<strong>la</strong>tions<br />
4.1.2 Initialisation par un spectre <strong>de</strong> Passot-Pouquet (PP)<br />
4.1.2.1 Expressions <strong>de</strong>s spectres PP utilisés<br />
Parmi l’<strong>en</strong>semble <strong>de</strong>s spectres disponibles pour définir un écoulem<strong>en</strong>t turbul<strong>en</strong>t, nous choisissons<br />
d’abord d’utiliser le spectre PP dont l’expression est rappelée ici :<br />
( ) (<br />
κ<br />
4 ( ) )<br />
κ<br />
2<br />
E(κ) = A exp −2<br />
(4.6)<br />
κ e κ e<br />
où <strong>la</strong> constante A représ<strong>en</strong>te l’amplitu<strong>de</strong> du spectre et κ e le nombre d’on<strong>de</strong> associé aux structures<br />
porteuses d’énergie. La vérification <strong>de</strong>s équations (1.19) et (1.20) re<strong>la</strong>tives au mainti<strong>en</strong> <strong>de</strong> <strong>la</strong><br />
cohér<strong>en</strong>ce <strong>en</strong>tre l’espace physique et l’espace spectral, permet d’exprimer <strong>la</strong> valeur <strong>de</strong> <strong>la</strong> constante<br />
A uniquem<strong>en</strong>t <strong>en</strong> fonction <strong>de</strong> u ′ et κ e avec<br />
A = 16u′2<br />
κ e<br />
√ 2<br />
π<br />
(4.7)<br />
Ainsi, <strong>la</strong> définition du spectre PP dép<strong>en</strong>d uniquem<strong>en</strong>t <strong>de</strong> <strong>la</strong> valeur du couple (u ′ , κ e ). Nous<br />
pourrons donc fixer le montant énergétique injecté au sein <strong>de</strong> l’écoulem<strong>en</strong>t et définir l’ordre<br />
<strong>de</strong> gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> l’échelle intégrale qui fait référ<strong>en</strong>ce aux structures tourbillonnaires porteuses<br />
d’énergie.<br />
Dans <strong>la</strong> perspective d’évaluer l’influ<strong>en</strong>ce <strong>de</strong>s valeurs initiales <strong>de</strong> Re T et κ e , nous <strong>en</strong>trepr<strong>en</strong>ons<br />
d’étudier <strong>de</strong>ux <strong>en</strong>sembles, notés respectivem<strong>en</strong>t S A et S B , composés <strong>de</strong> trois spectres PP chacun.<br />
L’<strong>en</strong>semble S A sera <strong>de</strong>stiné à l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> l’influ<strong>en</strong>ce <strong>de</strong> l’agitation turbul<strong>en</strong>te u ′ à travers le nombre<br />
<strong>de</strong> Reynolds Re T , alors que l’<strong>en</strong>semble S B analysera celle du nombre d’on<strong>de</strong> caractéristique <strong>de</strong>s<br />
tourbillons porteurs d’énergie κ e (à nombre <strong>de</strong> Reynolds constant). Une situation sera commune<br />
aux <strong>de</strong>ux <strong>en</strong>sembles et sera notre spectre <strong>de</strong> référ<strong>en</strong>ce (S1<br />
A = SB 2 ). Le tableau 4.3 récapitule les<br />
configurations étudiées lors <strong>de</strong> ce travail.<br />
Ensemble S A<br />
κ e = 6, Re T variables<br />
Spectre κ e u ′ Re T<br />
S1 A (réf.) 6 0.163 100<br />
S2 A 6 0.229 200<br />
S3 A 6 0.325 400<br />
Ensemble S B<br />
κ e variables, Re T = 100<br />
Spectre κ e u ′ Re T<br />
S1 B 4 0.109 100<br />
S2 B (réf.) 6 0.163 100<br />
S3 B 8 0.215 100<br />
Table 4.3 – Prés<strong>en</strong>tation <strong>de</strong>s <strong>en</strong>sembles <strong>de</strong> spectres PP étudiés