13.1 Perdite di carico nei condotti - DIMECA
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<strong>13.1</strong> <strong>Per<strong>di</strong>te</strong> <strong>di</strong> <strong>carico</strong> <strong>nei</strong> <strong>condotti</strong><br />
E’ possibile me<strong>di</strong>ante l’analisi <strong>di</strong>mensionale trovare un metodo empirico‐<br />
analitico per determinare le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> <strong>nei</strong> <strong>condotti</strong>, purchè il flusso<br />
sia: turbolento, incomprimibile e completamente sviluppato.<br />
Per esempio l’equazione <strong>di</strong> Darcy–Weisbach è una delle espressioni più<br />
impiegate per calcolare le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> <strong>nei</strong> tubi lisci (rugosità nulla),<br />
riportata <strong>di</strong> seguito con la per<strong>di</strong>ta <strong>di</strong> <strong>carico</strong> espressa in termini <strong>di</strong> altezza o<br />
<strong>di</strong> pressione:<br />
dove:<br />
h L<br />
2<br />
2<br />
L V<br />
L ρV<br />
= f ⇒ Δp<br />
= f<br />
D 2g<br />
D 2<br />
⎛ ε ⎞ 8τ<br />
w<br />
f = F⎜<br />
Re D , ⎟ = è il fattore <strong>di</strong> attrito <strong>di</strong> Darcy.<br />
2<br />
⎝ D ⎠ ρV<br />
( ρ,<br />
V , μ,<br />
D ε )<br />
τ = F , = tensione tangenziale <strong>di</strong> parete<br />
w<br />
1<br />
ε = rugosità superficiale;<br />
D = <strong>di</strong>ametro interno del condotto<br />
μ =viscosità molecolare;<br />
V = velocità me<strong>di</strong>a del flusso (Q/A );<br />
ρ = densità del fluido.<br />
L’equazione vale sia per flussi turbolenti che l’aminari, con l’attenzione <strong>di</strong><br />
valutare correttamente il fattore d’attrito <strong>di</strong> Darcy. Per <strong>condotti</strong> a sezione<br />
non circolare si introducono i cosiddetti raggio idraulico e <strong>di</strong>ametro<br />
idraulico cosi definiti:<br />
Rh = A/℘,<br />
Dh = 4A/℘;<br />
dove A è l’area del condotto e℘ è il perimetro bagnato.<br />
81
E’ importante osservare che sostituendo nella formula <strong>di</strong> Darcy<br />
l’espressione per le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> già ricavata nel capitolo relativo ai<br />
flussi laminari,<br />
32μ<br />
l<br />
Δ p = V 2<br />
D<br />
si ottiene il valore del fattore d’attrito per flusso laminare:<br />
13.2 Il <strong>di</strong>agramma <strong>di</strong> Moody<br />
flam<br />
=<br />
Il <strong>di</strong>agramma <strong>di</strong> Moody, mostrato in Figura, è la rappresentazione grafica<br />
della seguente formula <strong>di</strong> Colebrook, che è esprime analiticamente le<br />
per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> <strong>nei</strong> <strong>condotti</strong> a sezione circolare:<br />
64<br />
Re<br />
1 ⎛ ε<br />
D 251 . ⎞<br />
=− 20 . log ⎜ +<br />
f<br />
⎜<br />
⎟<br />
⎝ 37 . Re f<br />
⎟<br />
⎠<br />
Nel <strong>di</strong>agramma <strong>di</strong> Moody sono riportate<br />
D<br />
82
10.7 <strong>Per<strong>di</strong>te</strong> concentrate (o per<strong>di</strong>te minori)<br />
Questo tipo <strong>di</strong> per<strong>di</strong>te e’ dovuto a molti elementi ad<strong>di</strong>zionali (giunzioni,<br />
gomiti, T, valvole etc.) presenti nella stragrande maggioranza dei circuiti<br />
flui<strong>di</strong>ci. Il metodo più comunemente utilizzato per valutare queste per<strong>di</strong>te<br />
consiste nello specificare un coefficiente <strong>di</strong> per<strong>di</strong>ta Kc definito come segue:<br />
K<br />
c<br />
=<br />
V<br />
h<br />
c<br />
2 2<br />
ρV<br />
2g<br />
=<br />
Δp<br />
da cui si ricava il termine <strong>di</strong> per<strong>di</strong>ta:<br />
hc c<br />
2<br />
2<br />
V<br />
ρV<br />
= K o l‘altra forma equivalente Δ pc = Kc<br />
2g<br />
2<br />
I valori <strong>di</strong> Kc <strong>di</strong>pendono dalla geometria del sistema. I vari casi sono<br />
riportati su tabelle specifiche.<br />
10.8 Espressione semplificata dell’Equazione dell’Energia per flussi<br />
reali.<br />
L’espressione trovata per le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong>, per flussi turbolenti,<br />
stazionari, incomprimibili, isotermi, quasi‐mono<strong>di</strong>mensionali,<br />
completamente sviluppati, consente <strong>di</strong> ricavare una forma molto semplice<br />
dell’Equazione dell’Energia:<br />
2<br />
2<br />
p1<br />
V1<br />
p2<br />
V2<br />
+ + gz1<br />
= + + gz2<br />
+ g ∑ hL<br />
+ ∑ ghc<br />
± gH s<br />
ρ 2 ρ 2<br />
in cui i termini relativi alle per<strong>di</strong>te sono:<br />
2<br />
84
∑ h<br />
L<br />
1<br />
= ∑ f<br />
2g<br />
i<br />
LiV<br />
D<br />
2<br />
i<br />
i<br />
⇒ per<strong>di</strong>te <strong>di</strong>stribuite<br />
1<br />
2<br />
∑hc<br />
= ∑k<br />
c Vi<br />
⇒ per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> concentrate<br />
i 2g<br />
Mentre l’ultimo termine rappresenta la prevalenza della macchina inserita<br />
tra la sezione 1 e la sezione 2 del circuito.<br />
85
10.9 Calcolo <strong>di</strong> verifica e <strong>di</strong> progetto <strong>di</strong> reti <strong>di</strong> <strong>condotti</strong> (da completare)<br />
Il calcolo <strong>di</strong> progetto o <strong>di</strong> verifica <strong>di</strong> una rete <strong>di</strong> <strong>condotti</strong> si presenta molto<br />
spesso <strong>nei</strong> progetti <strong>di</strong> ingegneria. I principi <strong>di</strong> base sono concettualmente<br />
gli stessi che si applicano per il <strong>di</strong>mensionamento <strong>di</strong> un circuito semplice,<br />
con l’aggiunta <strong>di</strong> alcune regole per agevolare i calcoli che, a seconda della<br />
complessità della rete, possono essere lunghi e laboriosi e talvolta bisogna<br />
procedere per successive iterazioni. Per questa ragione sono stati<br />
sviluppati dei co<strong>di</strong>ci <strong>di</strong> calcolo che semplificano notevolmente il lavoro. Le<br />
regole da tener presente possono essere cosi riassunte:<br />
La somma algebrica delle portate in ogni nodo deve essere zero;<br />
Il valore della pressione totale in ogni nodo deve essere lo stesso, il che<br />
significa che le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> in una maglia (circuito chiuso) deve essere<br />
zero;<br />
Le per<strong>di</strong>te <strong>di</strong> <strong>carico</strong> continue e concentrate in tutti i rami devono<br />
sod<strong>di</strong>sfare le equazione dell’Energia.<br />
Applicando queste regole si ottiene una serie <strong>di</strong> equazioni ai no<strong>di</strong> e alle<br />
maglie che in generali si risolvono con meto<strong>di</strong> numerici.<br />
[ ve<strong>di</strong> F.M. White a pag.375 ]<br />
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