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onde,( U , V , W , P)são as quantidades perturbadas nos campos de vento e depressão, porém sem o subscrito 1. Os parâmetros ρ0e ρssão a densidade dogás majoritário médio e a densidade a uma altura de referência. Considerandoo caso de um modelo de atmosfera básica, compressível, sem rotação da Terra( = 0 ), sem difusividade, mas com cisalhamento vertical, as Equações 2.6 aΩ z2.10 podem ser escritas da seguinte forma:DUDt+ Wu'1 ∂P+ = 0,ρ ∂xu0' 0s∂ u0=∂ z, (2.12)DVDt+ Wv'1 ∂P+ = 0,ρ ∂yv0' 0s∂ u0=∂ z, (2.13)1 DP ∂ u ⎛ ∂ ⎞+ +⎜ − Γ⎟Wρ sc sDt ∂ x ⎝ ∂ z ⎠2=0, (2.14)⎛ D⎜⎝ Dt222⎞ 1 D ⎛ ∂ ⎞+ N⎟W+⎜ + Γ⎟P= 0⎠ ρ sDt ⎝ ∂ z ⎠ . (2.15)O parâmetro2cSrepresenta a velocidade do som, enquantoΓ é o coeficientede Eckart, que reflete a influência do gradiente de densidade nos termosinerciais, e é expresso por:Γ =12ρ0∂ ρ0∂ z +g2c s(2.16)O parâmetro N é a freqüência de Brünt-Väisälä, dada em radianos porsegundo, e é expresso por:37