füüsika i
füüsika i
füüsika i
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
leitakse valemiga<br />
v 2<br />
∫<br />
∆N N = f(<br />
v)<br />
dv , kus f(v<br />
) on Maxwelli jaotusfunktsioon., selle<br />
v1<br />
m0gh<br />
−<br />
kT<br />
jaotuse tõenäoseim kiirus on v t<br />
= 2kT<br />
m<br />
0<br />
.Baromeetriline valem p = p0e<br />
, kus<br />
p on rõhk nullnivool ja p rõhk kõrgusel h . Ideaalse gaasi siseenergia U = iνRT / 2<br />
0<br />
sõltub ainult temperatuurist. Ideaalse gaasi töö<br />
V2<br />
∫<br />
A = pdV , mis isotermilise protsessi<br />
V2<br />
korral võtab kuju A12 = νRT ln ja isobaarilise korral A12 = p∆V<br />
. Termodünaamika I<br />
V<br />
1<br />
seadus: süsteemile antud (võetud) soojushulk on võrdne süsteemi siseenergia muudu ja<br />
töö summaga Q = ∆U<br />
+ A12<br />
. Adiabaatilise protsessi võrrand on pV κ = const , kus<br />
κ = C C p V<br />
.Moolsoojuste kaudu jääval rõhul ja ruumalal saame leida Q =ν C ∆ p<br />
T kui<br />
p = const ja siseenergia muudu iga protsessi korral valemiga ∆ U = ν C T .<br />
C<br />
12<br />
V1<br />
2<br />
dQ<br />
= CV<br />
R . Süsteemi entroopia muut pööratava protsessi korral on leitav ∆S = ∫<br />
T .<br />
p<br />
+<br />
Termodünaamika II seadus:Isoleeritud süsteemi entroopia jääb samaks või kasvab.<br />
Ideaalse soojusmasina kasutegur η = ( T1 −T2<br />
) T1<br />
.<br />
T<br />
T1<br />
V ∆<br />
4