TRANSFORMACIONES DE GALILEO Y LORENTZ - Multiblog
TRANSFORMACIONES DE GALILEO Y LORENTZ - Multiblog
TRANSFORMACIONES DE GALILEO Y LORENTZ - Multiblog
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
Transformaciones de Galileo y Lorentz<br />
Z<br />
Y<br />
x<br />
Probemos que la ecuación (1.11) no es invariante ante una<br />
Y<br />
x<br />
transformación de Galileo. El conjunto de ecuaciones que relacionan<br />
las coordenadas espaciales y el tiempo medidos por<br />
P<br />
O Z O V<br />
X X los dos observadores inerciales O y O de la figura (O se mueve<br />
respecto a O con una velocidad V a lo largo del eje OX común a ambos<br />
sistemas de coordenadas), son,<br />
x x Vt x x Vt , y y,<br />
z z,<br />
t t (1.3)<br />
De estas ecuaciones deducimos inmediatamente que,<br />
x<br />
( x Vt) 1 (1.12) (se deriva en un t particular; o sea t = cte)<br />
x x<br />
x<br />
( x Vt)<br />
V (1.13a) (de deriva en un x particular; o sea x = cte)<br />
t t<br />
Puesto que t = t , es evidente que<br />
x x t t 1<br />
dt = dt<br />
V<br />
(1.13b)<br />
t t x x V<br />
El observador del sistema de referencia O aplica la ecuación (1.11). Si las<br />
ecuaciones de Maxwell fueran invariantes ante una transformación de Galileo,<br />
el observador del sistema de referencia O , que se mueve con velocidad<br />
constante respecto a O, debería aplicar la ecuación en la misma forma, o sea,<br />
2<br />
x<br />
E<br />
2<br />
2<br />
E<br />
2<br />
x c t<br />
Veamos si esto se cumple o no. Derivando la componente eléctrica de la onda<br />
electromagnética E(x , t ) respecto a x, aplicando la regla de la cadena (6)<br />
y teniendo en cuenta las ecuaciones (1.12) y (1.13), tenemos,<br />
E E x E t E E 1 E E E<br />
1<br />
1<br />
x x x t x x t V x x V t<br />
y volviendo a derivar de nuevo la última ecuación respecto a x,<br />
x<br />
2<br />
x<br />
2<br />
x<br />
E<br />
2<br />
E<br />
2<br />
E<br />
x<br />
1<br />
1<br />
V<br />
1<br />
V<br />
t<br />
2<br />
t<br />
E<br />
t<br />
2<br />
E<br />
x<br />
E 1<br />
x V<br />
1<br />
V<br />
2<br />
x<br />
1<br />
V<br />
2<br />
E<br />
2<br />
E<br />
x t<br />
x<br />
x<br />
2<br />
E<br />
x t<br />
V<br />
1<br />
2<br />
t<br />
2<br />
1<br />
2<br />
t<br />
1<br />
E<br />
x<br />
E<br />
2<br />
2<br />
t<br />
x<br />
2<br />
2<br />
E<br />
2<br />
E 1<br />
2<br />
t V<br />
2<br />
x<br />
E<br />
2<br />
1<br />
V<br />
V<br />
1<br />
2<br />
2<br />
E<br />
x t<br />
2<br />
t<br />
E<br />
2<br />
x<br />
x<br />
2<br />
V<br />
2<br />
t<br />
t<br />
E<br />
2<br />
2<br />
E<br />
x<br />
t<br />
x<br />
(1.14)<br />
hemos partido de las ecuaciones (1.7) y (1.8) porque son más familiares (aparecen en todos<br />
los textos de Física General).<br />
6 La regla de la cadena para una función y f (x ) tal que x g(t)<br />
establece que,<br />
dy dy dx<br />
dt dx dt<br />
Resultado que se puede generalizar a funciones de varias variables. Para una función de dos<br />
variables z f ( x,<br />
y)<br />
tal que x g( t,<br />
s)<br />
y y h( s,<br />
t),<br />
la regla de la cadena establece que,<br />
z<br />
t<br />
z<br />
x<br />
x<br />
t<br />
z<br />
y<br />
y<br />
t<br />
y<br />
donde se ha sustituido el símbolo de derivada “d” por del de derivada parcial “ ”, ya que<br />
al derivar respecto a una variable se consideran constantes las demás. Por ejemplo, la derivada<br />
parcial de z 2x<br />
2 y 3y<br />
respecto a la variable x es: z / x 4xy.<br />
8/14<br />
z<br />
s<br />
z<br />
x<br />
x<br />
s<br />
z<br />
y<br />
y<br />
s