LA QCD A L'OEUVRE : des hadrons au plasma - Cenbg - IN2P3

car ses propriétés rappellent celles du verre évoluant lentement avec le temps. LeCGC fournirait les conditions initiales pour la formation du plasma de quarks et degluons.L’idée est en effet qu’après l’impact des deux noyaux, lorsque l’on regarde unnucléon (un proton) à des énergies de plus en plus grandes, les gluons, trèsnombreux, subissent des fluctuations et les seuls possibles à ce moment là, sont lesfluctuations 1g → 2g qui accroissent encore le nombre de gluons. Puis les gluonssont si nombreux dans le nucléon qu’interviennent des processus du type 1g → 1g,processus par ailleurs négligeables à basse énergie et n’existant qu’aux densitésélevées. Mais la densité de gluons n’augmente pas aussi vite que l’énergie croît etc’est là où se produit la saturation. Peu de temps après la collision (vers 0,1 – 0,2fm/c), le système comprend donc beaucoup de gluons, donc dispose d’une grandequantité d’énergie sous forme de gluons. Puis, les quarks apparaissent alors, seformant par des processus g → q + [g et cette matière qui prend forme jusqu’à cequ’elle existe au moment de la thermalisation, est ce que l’on appelle le QGP. Uneterminologie nouvelle a été adoptée : les effets d’état initial sont relatifs au CGCtandis que les effets d’état final se réfèrent au QGP.Figure 19 : Facteur de modificationnucléaire d–Au en fonction del’impulsion transverse et mesurédans quatre domaines de rapiditédifférents, η = 0 (en haut à gauche),η = 1 (en haut à droite), η = 2,2 (enbas à gauche) η = 3,2 (en bas àdroite). Les prédictions du modèle desaturation sont représentées par lescourbes en trait plein.A rapidité centrale et haute impulsion transverse, la physique des collisions Noyau–Noyau est dominée par les interactions d’état final entre les partons créés, ce qui estconfirmé par l’absence de suppression dans les collisions d–Au à rapidité centraleégalement. Afin de s’affranchir de la dominance des effets d’état final, les théoriciensdu CGC ont clamé que pour observer sa manifestation, les meilleures conditions sontoffertes dans la région des rapidités élevées, qui plus est, dans les collisions proton–Noyau, soit d–Au à RHIC. L’argumentaire est basé sur le fait que ce domainecorrespondant aux plus petits x possibles, est quasi-dénué d’interactions d’état finalpuisque aucun QGP n’y est attendu. Par conséquent, c’est ici que la manifestation295