T - Физический факультет МГУ

Холловский магнитометр производства Великобритании (The BlackettLaboratory, Imperial College, Лондон).В третьей главе на основе модели среднего поля разрабатываетсяметодика, которая позволила оценить смещение температуры Кюри с учетомдействия размагничивающего поля. В отсутствие внешнего поля (в полеразмагничивания) уравнение состояния ферромагнитного материала имеет вид:' 3JT Сy BJ y J 1T (1)Здесь y=M/M 0 , где M – намагниченность и M 0 – намагниченность насыщения,B J – функция Бриллюэна, J – полный угловой момент, T – температура,T'Cµ – магнитный момент, – наблюдаемое значение температуры Кюри,модифицированное с учетом размагничивающего фактора следующим образом:TT J 1NM1 , (2)' 0C C3JkTCгде N – размагничивающий фактор. Оценка максимального теоретическогосмещения TC для N = 4π в случае некоторых типичных ферромагнетиковприведена в таблице 1.Таблица 1. Максимальное смещениепо формуле (2) при значении N = 4π.TC для Ni, Fe и Gd, вычисленноеМатериал M 0 (emu/см 3 ') J μ(μ B ) TC TC(K)Ni 510 1/2 0,6 0,3Fe 1750 1 2,2 2Gd 2120 7/2 7 5Данное теоретическое предположение проверяется экспериментальнопутем измерения кривых намагниченности на образцах различной формы(пластина и стержень) с существенно различными значениямиразмагничивающих факторов (0,87 и 0,1) в непосредственной близостиот предполагаемой температуры Кюри монокристаллического гадолиния.«Истинное» значение температуры Кюри при этом рассчитывается с помощьюмодифицированного метода Белова – Горяги [29]. Учет размагничивающегофактора производился путем сдвига каждой кривой Белова H/M(M 2 ) вдоль осиH/M на величину размагничивающего фактора N, так как12