ロスビー波
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<strong>ロスビー波</strong><br />
(Rossby wave)
カール カール=グスタフ<br />
カール グスタフ グスタフ・ロスビー<br />
グスタフ ロスビー<br />
Carl-Gustaf Arvid Rossby<br />
(1898年12月28日-1957年8月19日)<br />
スウェーデン生璦まれのアメリカの気象学者。<br />
ストックホルム生璦まれ。ストックホルム大学を卒業後、V・ビ<br />
ヤークネスに招かれ、ノルウェーのベルゲン地球物理理学研<br />
究所で極前線論の研究を始める。<br />
気団分析用璮のロスビー図の考案や<strong>ロスビー波</strong>の発見、ジェッ<br />
ト気流・偏西風・絶対渦度保存の研究、アイセントロピック解<br />
析などが主要な業績である。<br />
大気の 大規模な運動を熱学的に論じて、気象学を飛躍的に<br />
発展させた功績は大きく、「近代気象学の父」と呼ばれる。<br />
アメリカの 「気象学雑誌(Journal of Meteorology)」やス<br />
ウェーデンの気象誌「Tellus」を創刊。<br />
1951年には気象学に対する貢献を称えるロスビー研究メダ<br />
ルが制定され、毎年1名に授与されている。<br />
(ウィキペディア調べ)
浅水方程式<br />
)<br />
3<br />
(<br />
0<br />
)<br />
2<br />
(<br />
)<br />
1<br />
(<br />
L<br />
L<br />
L<br />
L<br />
L<br />
L<br />
=<br />
⎟<br />
⎠<br />
⎞<br />
⎜<br />
⎝<br />
⎛<br />
∂<br />
∂<br />
+<br />
∂<br />
∂<br />
+<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
−<br />
=<br />
+<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
−<br />
=<br />
−<br />
∂<br />
∂<br />
y<br />
v<br />
x<br />
u<br />
H<br />
t<br />
y<br />
g<br />
fu<br />
t<br />
v<br />
x<br />
g<br />
fv<br />
t<br />
u<br />
η<br />
η<br />
η<br />
y<br />
f<br />
f β<br />
+<br />
= 0
)<br />
4<br />
(<br />
0 L<br />
L<br />
=<br />
⎟<br />
⎠<br />
⎞<br />
⎜<br />
⎝<br />
⎛<br />
∂<br />
∂<br />
+<br />
∂<br />
∂<br />
+<br />
+<br />
⎟<br />
⎠<br />
⎞<br />
⎜<br />
⎝<br />
⎛<br />
∂<br />
∂<br />
−<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
∂<br />
y<br />
v<br />
x<br />
u<br />
f<br />
v<br />
y<br />
u<br />
x<br />
v<br />
t<br />
β<br />
(1)、(3)、(4)の解を以下のようにおく<br />
(2)をxで微分、(1)をyで微分し、引く<br />
)<br />
5<br />
(<br />
ˆ<br />
ˆ<br />
ˆ<br />
)<br />
(<br />
L<br />
L<br />
t<br />
ly<br />
kx<br />
i<br />
e<br />
v<br />
u<br />
v<br />
u<br />
σ<br />
η<br />
η<br />
+<br />
+<br />
⎪<br />
⎭<br />
⎪<br />
⎬<br />
⎫<br />
⎪<br />
⎩<br />
⎪<br />
⎨<br />
⎧<br />
=<br />
⎪<br />
⎭<br />
⎪<br />
⎬<br />
⎫<br />
⎪<br />
⎩<br />
⎪<br />
⎨<br />
⎧<br />
定数
(5)を(1)、(3)、(4)に代入して整理理する<br />
( )( ) σ<br />
2 2<br />
2<br />
2<br />
k + β σ − k gH −σkl<br />
gH − kσf<br />
= 0LL(<br />
6)<br />
σは k<br />
gH よりはるかに小さいとする。<br />
( )( ) σ<br />
2<br />
2<br />
2<br />
k + β − k gH −σkl<br />
gH − kσf<br />
= 0LL(<br />
7)<br />
0<br />
0
σ<br />
=<br />
−<br />
β<br />
k<br />
( ) ( )<br />
k<br />
2<br />
+ l<br />
2<br />
+ 1/<br />
λ<br />
2<br />
この式で表される式を<strong>ロスビー波</strong>と呼ぶ。<br />
c<br />
=<br />
σ<br />
k<br />
=<br />
−<br />
λ =<br />
β<br />
gH<br />
/ f0<br />
( ) ( )<br />
k<br />
2<br />
+ l<br />
2<br />
+ 1/<br />
λ<br />
2<br />
LL<br />
( 8)<br />
:ロスビーの変形半径<br />
LL(<br />
9)
非発散の<strong>ロスビー波</strong><br />
u<br />
c<br />
=<br />
=<br />
−<br />
σ<br />
∂ψ<br />
, v<br />
∂y<br />
k<br />
=<br />
−<br />
=<br />
∂ψ<br />
∂x<br />
β<br />
( 2 2 ) k + l<br />
LL<br />
( 10)
<strong>ロスビー波</strong><br />
復元力はコリオリ力の緯度変化(ベータ効果)<br />
位相は西進する<br />
位相速度は波数ベクトルの絶対値<br />
だけによる<br />
2<br />
k +<br />
<strong>ロスビー波</strong>は完全な2次元流体にも存在する<br />
l<br />
2
L<br />
u<br />
L<br />
s<br />
s<br />
定常<strong>ロスビー波</strong><br />
=<br />
= 2π<br />
u<br />
20m<br />
⋅ s<br />
/ β<br />
ϕ = 45°<br />
( β = 1.<br />
63×<br />
10<br />
−1<br />
≈ 7000km<br />
−11<br />
m<br />
−1<br />
⋅ s<br />
−1<br />
)