Formelsamling til Mikroskopisk Fysisk Kemi 14/12-2010
Formelsamling til Mikroskopisk Fysisk Kemi 14/12-2010
Formelsamling til Mikroskopisk Fysisk Kemi 14/12-2010
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
Denne formelsamling er ment som eget opslagsbrug <strong>til</strong> eksamensforberedelse – tag forbehold for fejl.<br />
Konstanter og gode huskere:<br />
R = 8.3<strong>14</strong>5101 ∙ ∙ Gaskonstanten<br />
k = 1.380658 ∙ 10 ∙ <br />
= 0.6950398 ∙ <br />
h = 6.6260755 ∙ 10 ∙ <br />
ℏ = 1.0545726 ∙ 10 ∙ <br />
Boltzmann konstant<br />
Planck’s konstant<br />
NA = 6.0221367 ∙ 10 Avogrado’s tal<br />
c = 2.9979246 ∙ 10 ∙ Lysets fart<br />
1 amu = 1.6605402 ∙ 10 Vægt af en ”atomic mass unit” i SI enhed<br />
1 eV = 1.60218 ∙ 10 Energi i enheden ”elektron-volt”<br />
1 cm -1 = 1.98645 ∙ 10 Energi i enhed af reciprokke centimeter<br />
∙ = ∙ <br />
= 1<br />
<br />
(3.39) − = <br />
(31.36) Θ = ℎ<br />
<br />
(31.47) Θ = ℎ<br />
<br />
har typisk en værdi med en faktor ~10 <br />
har typisk en værdi mellem 10 og 1000<br />
har typisk en værdi mellem 1 og 10<br />
har typisk en værdi mellem 1 og 5, men<br />
varierer kraftigt pga. udartningen<br />
≈ 207 ved 298 K<br />
Sammenhæng mellem CV og CP for ideelle<br />
gasser<br />
Rotationel temperatur<br />
Ved forskellige konstanter B er forskellige Θ <br />
Vibrationel temperatur<br />
Ved forskellige konstanter er forskellige Θ <br />
Side 1 af 6
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
Formler fra bogen Engel & Reid: Physical Chemistry, 2nd edition<br />
Opdelt efter kapitel<br />
(13.2)<br />
= <br />
<br />
− − Boltzmann-fordelingen<br />
<br />
(13.20) − ℏ <br />
2<br />
+ = <br />
<br />
Den tids-uafhængige Schrödinger-ligning<br />
Se (13.21) for den tids-afhængige<br />
(<strong>14</strong>.2) Ψ∗, Ψ, = 1 Normaliseringskrav for en Schrödinger-ligning<br />
<br />
(15.17) = ℎ <br />
8 <br />
(15.25) = ℎ<br />
8 <br />
+ <br />
+ <br />
<br />
(18.5)<br />
= <br />
<br />
/<br />
= 4<br />
<br />
= <br />
4 <br />
= <br />
9 <br />
/<br />
<br />
<br />
− 1<br />
2 /<br />
− 1<br />
2 <br />
2 − 1 − 1<br />
2 <br />
2 − 3 − 1<br />
2 <br />
(18.6) = ℎ + 1<br />
1<br />
= ℎ +<br />
2 2 <br />
(18.<strong>14</strong>) = ℏ <br />
2 <br />
(18.26) = ℏ<br />
+ 1<br />
2 <br />
<br />
Energiniveauer for partikel i en boks i én<br />
dimension. Se (15.25) for flere dimensioner<br />
Energiniveauer for partikel i en boks i tre<br />
dimension.<br />
Bølgefunktioner for kvantemekaniske<br />
harmoniske oscillatorer i de fire første<br />
energiniveauer<br />
Kendt som hermit-polynomier<br />
= <br />
ℏ <br />
Energi for kvantemekanisk harmonisk<br />
oscillator, desuden gælder ℎ = ℏ og<br />
= <br />
<br />
Energispektrum for rotation i to dimensioner<br />
Løst af Schrödinger-ligningen<br />
Energispektrum for rotation i tre dimensioner<br />
Løst af Schrödinger-ligningen<br />
Side 2 af 6
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
(29.15) ! = − Stirling’s approksimation<br />
(30.4) = !<br />
∏ !<br />
<br />
(30.24)<br />
= − <br />
<br />
(30.25) = − <br />
<br />
q er en <strong>til</strong>standssum<br />
(31.6) = For N skelnelige partikler<br />
(31.7) = <br />
!<br />
(31.9) = ∙ ∙ ∙ <br />
(31.19) = 2 / <br />
ℎ <br />
(31.32) = <br />
ℎ<br />
(31.37) = √<br />
/<br />
<br />
<br />
ℎ <br />
/<br />
<br />
ℎ <br />
/<br />
<br />
ℎ (31.43) =<br />
1<br />
1 − −ℎ<br />
= −<br />
ℎ<br />
1 − −ℎ<br />
For N uskelnelige partikler<br />
T = translation, R = rotation,<br />
V = vibration, E = elektrisk<br />
Se side 771 for samme ligning i 1 dimension<br />
= 0.0248 ved 298K for ideel gas<br />
Gælder for lineære og diatomare molekyler<br />
= symmetrital for molekylet<br />
B = rotationskonstant<br />
I <strong>til</strong>fælde af flere rotationskonstanter<br />
Uden nulpunktsenergi<br />
(bruges hyppigst)<br />
Med nulpunktsenergi<br />
Side 3 af 6
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
(31.44) 3 − 5<br />
(31.45) 3 − 6<br />
(31.51)<br />
(31.58)<br />
= <br />
<br />
= − <br />
<br />
(32.15) = − <br />
<br />
(32.17) = + + + <br />
(32.20) = 3<br />
2 <br />
(32.24+25)<br />
(32.27) =<br />
(32.30) ≈ 0<br />
æ = <br />
æ = 3<br />
2 <br />
<br />
ℎ<br />
ℎ − 1<br />
(32.32) = <br />
= −<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
= + + + <br />
Vibrationelle frihedsgrader for lineært<br />
polyatomart molekyle<br />
N = antal atomer<br />
Vibrationelle frihedsgrader for non-lineært<br />
polyatomart molekyle<br />
N = antal atomer<br />
Kort sagt: den totale vibrationelle <strong>til</strong>standssum<br />
er et produkt af <strong>til</strong>sstandssummene for de<br />
forskellige vibrationsmåder<br />
Husk udartningen!<br />
Typisk er ≈ og ofte er = 1<br />
Modsat <strong>til</strong>standssummerne er den interne<br />
energi en sum af hvert bidrag<br />
Se nederst side 804 for begrundelse<br />
Gælder ikke hvis ∆ ≈ <br />
≈ 0, samme begrundelse som <br />
≠ 0 hvis ∆ ≈ <br />
Side 4 af 6
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
(32.34) = 3<br />
2 <br />
(32.27+28)<br />
æ = <br />
æ = 3<br />
2 <br />
(32.40) = ℎ ℎ<br />
∙<br />
ℎ − 1 <br />
(32.42) , = ,<br />
(32.60)<br />
(32.71)<br />
= <br />
+ <br />
<br />
eller<br />
<br />
= <br />
+ − + <br />
<br />
Se (32.40) for at løse hvert enkelt bidrag<br />
Som regel er den anden udledning den<br />
anvendte<br />
= −<br />
eller Anden udledning bør tjekkes før brug<br />
= − + − <br />
(32.79) = − <br />
For ideelle gasser<br />
<br />
(32.86) =<br />
(33.30) = 2<br />
<br />
(33.31) = 8<br />
<br />
(33.32) = 3<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
∙ <br />
<br />
<br />
<br />
∙ ∙ −∆<br />
<br />
<br />
+ ⇌ Χ + <br />
For en isotopsubstitution er ∆ = ∆ <br />
(forskellen i nulpunktsenergi)<br />
Den mest sandsynlige fart<br />
Gennemsnitlig fart<br />
”Root-mean-squared” fart<br />
Side 5 af 6
<strong>Formelsamling</strong> <strong>til</strong> <strong>Mikroskopisk</strong> <strong>Fysisk</strong> <strong>Kemi</strong> <strong>14</strong>/<strong>12</strong>-<strong>2010</strong><br />
(33.45) = 8<br />
<br />
(33.48) = <br />
<br />
1<br />
√2<br />
(34.11) = − 1<br />
3 <br />
<br />
<br />
(34.35) = − 1 , <br />
3 <br />
<br />
<br />
<br />
<br />
(34.42) = − 1<br />
3 <br />
<br />
(34.43) = 1<br />
3 <br />
(34.53) = <br />
6<br />
(34.54) = <br />
4<br />
(34.70)<br />
≈ − <br />
<br />
1 <br />
= −<br />
<br />
Kollisions-frekvens for to forskellige partikler<br />
Se ligning (33.46) for to ens partikler<br />
Svarer <strong>til</strong> afstanden en partikel bevæger sig<br />
inden kollision med anden ens partikel<br />
Flux for diffusion<br />
Flux for termisk konduktion<br />
Flux for gas i rør<br />
= 0.1 Viskositet af gas, angivet i enheden P<br />
Viskositets temperaturafhængighed<br />
fra forelæsningsnoter!<br />
Stokes-Einstein ligningen<br />
D = diffusionskonstant for stof i opløsning,<br />
gælder så længe radius for stoffet er langt<br />
større end radius af opløsningsmediet<br />
Stokes-Einstein ligningen modificeret<br />
eksperimentelt, gælder hvis radius af stoffet er<br />
nogenlunde lig med radius af mediet<br />
Flux for ionisk konduktion<br />
Side 6 af 6