Movimiento relativo de rotación.
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Descripción <strong>de</strong>l movimiento en sistemas <strong>de</strong> referencia<br />
en <strong>rotación</strong><br />
OBJETIVOS<br />
• Introducir el concepto <strong>de</strong> operador <strong>de</strong>rivada en base móvil.<br />
• Obtener las ecuaciones <strong>de</strong> transformación <strong>de</strong> las ecuaciones <strong>de</strong>l movimiento<br />
entre dos sistemas con movimiento <strong>relativo</strong> <strong>de</strong> <strong>rotación</strong>.<br />
DESARROLLO<br />
Operador <strong>de</strong>rivada en base móvil<br />
Suponer un sistema <strong>de</strong> referencia M que se mueve respecto <strong>de</strong> otro sistema F<br />
con un movimiento general <strong>de</strong> <strong>rotación</strong> y translación.<br />
Respecto <strong>de</strong>l sistema F, los vectores <strong>de</strong> la base <strong>de</strong>l sistema M (i ′ , j ′ y k ′ ) se<br />
mueven y cambian con el tiempo.<br />
Si calculamos respecto <strong>de</strong>l sistema F la <strong>de</strong>rivada <strong>de</strong> un vector expresado en la<br />
base M tendremos que tener en cuenta este hecho.<br />
dr ′<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
= d<br />
dt (x′ i ′ + y ′ j ′ + z ′ k ′ )<br />
= dx′<br />
dt i ′ + dy′<br />
= dr ′<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
M<br />
dt j ′ + dz′<br />
′<br />
′ di<br />
+ x<br />
dt<br />
dt k ′ ′<br />
′ di<br />
+ x<br />
dt<br />
′ dj<br />
+ y′<br />
dt + z′ dk ′<br />
dt<br />
′ dj<br />
+ y′<br />
dt + z′ dk ′<br />
dt<br />
Se pue<strong>de</strong> ver que si el sistema M está rotando con velocidad angular ω respecto<br />
<strong>de</strong> F, las <strong>de</strong>rivadas <strong>de</strong> los vectores <strong>de</strong> la base se pue<strong>de</strong>n expresar por:<br />
di ′<br />
dt = ω ×i ′ dj ′<br />
dt = ω × j ′ d k ′<br />
dt = ω × k ′
y nos queda para la <strong>de</strong>rivada <strong>de</strong> r ′ respecto <strong>de</strong> la base F:<br />
dr ′<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
= dr ′<br />
= dr ′<br />
dt<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
M<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
M<br />
+ ω × (x ′ i ′ + y ′ j ′ + z ′ k ′ )<br />
+ ω × r ′<br />
Esta expresión se pue<strong>de</strong> enten<strong>de</strong>r como un operador vectorial (aplicado en este<br />
caso al vector r ′ ) que nos relaciona la <strong>de</strong>rivada <strong>de</strong> un vector respecto <strong>de</strong> F con<br />
su <strong>de</strong>rivada respecto <strong>de</strong> M.<br />
d<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
= d<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
M<br />
+ ω×<br />
Relación entre la velocidad medida en F y M<br />
• M realiza una <strong>rotación</strong> <strong>de</strong> velocidad<br />
angular ω respecto <strong>de</strong> F.<br />
• Llamamos r y r ′ a la posición <strong>de</strong><br />
una partícula vista <strong>de</strong>s<strong>de</strong> F y M respectivamente.<br />
• RM es la posición <strong>de</strong>l sistema M respecto<br />
<strong>de</strong> F<br />
• Se cumple la i<strong>de</strong>ntidad vectorial:<br />
r = r ′ + RM.<br />
Puedo obtener la relación entre v y v ′ aplicando el operador vectorial:<br />
Tenemos por lo tanto:<br />
v = dr<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
= d RM<br />
dt<br />
= VM +<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
z<br />
+ dr ′<br />
dr ′<br />
dt<br />
k<br />
y<br />
j<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
M<br />
F<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
r<br />
i<br />
R M<br />
+ ω × r ′<br />
= VM + v ′ + ω × r ′<br />
v = VM + v ′ + ω × r ′<br />
y’<br />
r’<br />
z’<br />
j’<br />
k’<br />
i’<br />
M<br />
x<br />
x’
Relación entre la aceleración medida en F y M<br />
Puedo obtener la relación entre a y a ′ <strong>de</strong>rivando ahora la expresión anterior para<br />
la velocidad:<br />
a = dv<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
= d<br />
dt ( VM + v ′ + ω × r ′ )<br />
= aM +<br />
dv ′<br />
dt<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F<br />
+ dω<br />
dt × r ′ + ω ×<br />
Aplicando el operador <strong>de</strong>rivada en base móvil a las <strong>de</strong>rivadas <strong>de</strong> r ′ y v ′ y <strong>de</strong>finiendo<br />
α = dω/dt (aceleración angular <strong>de</strong> M) nos queda:<br />
dr ′<br />
dt<br />
a = aM + a ′ + 2 ω × v ′ + α × r ′ + ω × (ω × r ′ )<br />
En el caso <strong>de</strong> que ω sea constante y tomando origen común para los sistemas F<br />
y M nos queda:<br />
a = a ′ + 2 ω × v ′ + ω × (ω × r)<br />
El término 2 ω × v ′ recibe el nombre <strong>de</strong> ACELERACIÓN DE CORIOLIS.<br />
El término ω × (ω × r) recibe el nombre <strong>de</strong> ACELERACIÓN CENTRIPETA.<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
<br />
F