Electrostática - Loreto-Unican - Universidad de Cantabria
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Física <strong>de</strong> juguetes y dispositivos sencillos.<br />
Electrostática<br />
J. Güémez<br />
Departamento <strong>de</strong> Física Aplicada<br />
<strong>Universidad</strong> <strong>de</strong> <strong>Cantabria</strong><br />
Febrero 7, 2007<br />
Resumen<br />
Se analizan algunos experimentos <strong>de</strong> electrostática utilizando electroscopios,<br />
electróforos y con<strong>de</strong>nsadores.<br />
Una barra <strong>de</strong> metacrilato (un plástico) se frota por un extremo con un<br />
paño <strong>de</strong> lana y se <strong>de</strong>posita sobre un soporte horizontal apoyado en una aguja<br />
y que pue<strong>de</strong> girar libremente. Una barra semejante se frota con el mismo paño<br />
y ambos extremos frotados se acercan el uno al otro, sin tocarse. Lo que se<br />
observa es que la barra colocada en el soporte gira para alejarse <strong>de</strong> la segunda<br />
barra 1 .<br />
Figura 1: . Cuando se acerca una barra cargada a un electroscopio, su aguja gira.<br />
Cuando se acerca una barra cargada a un globo <strong>de</strong> caucho hinchado con helio, éste<br />
resulta atraído. Lo mismo suce<strong>de</strong> si el globo es <strong>de</strong> cubierta metálica.<br />
Si se frota la misma barra <strong>de</strong> metacrilato y se coloca en el mismo pivote,<br />
y ahora se frota una barra <strong>de</strong> vidrio con un paño <strong>de</strong> seda, lo que se observa<br />
al acercar la barra <strong>de</strong> vidrio a la barra <strong>de</strong> metacrilato es que ambas barras se<br />
atraen, pues se observa que la barra <strong>de</strong> metacrilato gira para acercarse a la <strong>de</strong><br />
vidrio 2 .<br />
1 D S Ainslie, Demonstration experiments in electrostatics, Am. J. Phys. 26, 549- (1958)<br />
2 Gorazd Planinsic, You can make sweet electricity in your kitchen, Phys. Educ. 39 No<br />
1, 36-37 (2004). Se indica cómo producir cargas eléctricas mediante el rozamiento <strong>de</strong> los<br />
cristalitos <strong>de</strong>l azucar.<br />
1
Estos experimentos se interpretan admitiendo que existen dos tipos <strong>de</strong><br />
cargas eléctricas, las cargas positivas y las cargas negativas 3 . Cuando se frota<br />
el metacrilato con la lana, el metacrilato se carga con carga eléctrica negativa,<br />
quedando cargas positivas en la lana, mientras que cuando el vidrio se frota con<br />
la seda, el vidrio se carga con cargas positivas y la seda con cargas negativas.<br />
A esta <strong>de</strong>scripción se aña<strong>de</strong>n dos leyes empíricas 4 :<br />
(i) las cargas <strong>de</strong>l mismo signo se repelen;<br />
(ii) las cargas <strong>de</strong> distinto signo se atraen.<br />
Antes <strong>de</strong>l <strong>de</strong>scubrimiento <strong>de</strong> las cargas eléctricas la única fuerza conocida<br />
era la gravitatoria. Para poner <strong>de</strong> manifiesto que en la atracción entre las<br />
barras <strong>de</strong> metacrilato y vidrio no están implicadas fuerzas gravitatorias 5 , se<br />
pue<strong>de</strong> llevar a cabo un cálculo muy sencillo.<br />
Para una barra <strong>de</strong> metacrilato <strong>de</strong> masa m C = 65 g, y longitud l C = 15 cm,<br />
la aceleración angular que se produce es, aproximadamente, α ≈ 0, 5 rad s −2 .<br />
Esto significa una fuerza aplicada F ,<br />
F l C<br />
2 = 1 12 ml2 Cα ; F = 1 6 ml Cα<br />
<strong>de</strong> aproximadamente F = 8, 12×10 −4 N.<br />
Supóngase ahora que esta fuerza se <strong>de</strong>be obtener por atracción gravitatoria<br />
colocando a una cierta distancia una masa M. Suponiendo que el material<br />
fuese oro, <strong>de</strong> <strong>de</strong>nsidad ρ Au = 19290 kg m −3 , uno <strong>de</strong> los materiales más <strong>de</strong>nsos,<br />
se necesitaría una esfera <strong>de</strong> radio r, para que se ejerciera esa fuerza, tal que<br />
F = G 4 3 πr3 ρ Au<br />
m/2<br />
r 2 = 4π 6 Gρ Aumr ,<br />
<strong>de</strong> don<strong>de</strong> el radio <strong>de</strong>be cumplir la condición<br />
r =<br />
l Cα<br />
4πGρ Au<br />
.<br />
Para los datos dados se obtiene un radio r = 4, 7×10 3 m, lo que correspon<strong>de</strong><br />
a una masa <strong>de</strong> m Au = 8, 26×10 15 kg. Este cálculo <strong>de</strong>be dar una i<strong>de</strong>a <strong>de</strong> lo<br />
gran<strong>de</strong> que es la fuerza eléctrica en relación a la fuerza gravitatoria.<br />
Este efecto se conoce como triboelectricidad 6 . Las <strong>de</strong>nominadas series<br />
triboeléctricas indican la ten<strong>de</strong>ncia que tien<strong>de</strong>n dos objetos a cargarse con<br />
cargas diferentes cuando son frotados entre sí 7 .<br />
+ Final <strong>de</strong> serie POSITIVO (materiales con menor función trabajo)<br />
1. asbestos<br />
3 Walter Roy Mellen , Inexpensive fun with electrostatics, Phys. Teach. 27, 86-90 (1989)<br />
4 W R Mellen, Inexpensive fun with electrostatics, The Physics Teacher 27, 86-90 (1989).<br />
5 La fuerza gravitatoria es siempre atractiva por lo que la existencia <strong>de</strong> fuerzas <strong>de</strong> repulsión<br />
entre barras <strong>de</strong> metacrilato frotadas indica también que las fuerzas implicadas no<br />
son gravitatorias.<br />
6 Del griego, ’tribein’, frotar<br />
7 D. S. Ainslie , What are the Essential Conditions for Electrification by Rubbing?, Am.<br />
J. Phys. 35, 535-537 (1967)<br />
2
2. vidrio<br />
3. nylón<br />
4. lana<br />
5. plomo<br />
6. seda<br />
7. alumino<br />
8. papel<br />
9. algodón<br />
10. acero<br />
11. caucho duro<br />
12. niquel y cobre<br />
13. latón y plata<br />
14. caucho sintético<br />
15. orlon<br />
16. saran<br />
17. polietileno<br />
18. teflón<br />
19. caucho <strong>de</strong> silicona<br />
- Final <strong>de</strong> serie NEGATIVO (materiales con mayor función trabajo)<br />
Al frotar un elemento <strong>de</strong> la lista con otro situado por <strong>de</strong>bajo <strong>de</strong> él. el primero<br />
se carga positivamente, se le arrancan más fácilmente cargas negativas, y el<br />
segundo se carga negativamente.<br />
Otra observación importante es que los metales conducen la carga eléctrica<br />
mientras que hay otros materiales (vidrio, ma<strong>de</strong>ra, plásticos, etc.) que no la<br />
conducen, <strong>de</strong>nominados aislantes. Los experimentos con globos se explican<br />
admitiendo que hay dos formas <strong>de</strong> electrizar los materiales al acercarles unas<br />
barras cargadas:<br />
Inducción . Los metales son eléctricamente neutros, tienen las mismas cargas<br />
positivas que negativas, distribuidas <strong>de</strong> forma homogénea. Cuando se<br />
les acerca una barra cargada negativamente, las cargas positivas se ven<br />
atraídas por ella y se concentran en la superficie <strong>de</strong>l metal, cerca <strong>de</strong> la<br />
barra. El exceso <strong>de</strong> carga negativa se concentra en el lado opuesto. En<br />
el caso <strong>de</strong>l electroscopio, el soporte metálico y la aguja se cargan con el<br />
exceso <strong>de</strong> carga opuesta a la que se concentra en su bola superior. Y<br />
como la aguja y el soporte tienen la misma carga, al repelerse la aguja<br />
3
Figura 2: . Una barra <strong>de</strong> vidrio es cargada positivamente cuando se frota contra piel<br />
(artificial). La barra se frota contra el terminal esférico superior <strong>de</strong> un electroscopio,<br />
cargándolo por conducción. La misma barra es frotada <strong>de</strong> nuevo, en la misma forma<br />
que en el caso anterior y se acerca <strong>de</strong> nuevo al electroscopio<br />
Figura 3: . Una barra <strong>de</strong> vidrio cargada positivamente se acerca, sin llegar a tocarlo,<br />
al terminal <strong>de</strong> un electroscopio. Esto causa un <strong>de</strong>svío <strong>de</strong> la aguja <strong>de</strong>l mismo. Sin<br />
alejar la barra <strong>de</strong>l terminal, dicho terminal se <strong>de</strong>scarga a tierra mediante un cable,<br />
haciendo que la aguja vuelva a cero. Se retira ahora la barra <strong>de</strong>l terminal y la aguja<br />
vuelve a moverse, mostrando un exceso <strong>de</strong> carga sobre el electroscopio.<br />
gira, tanto mayor cuanto mayor sea la carga. Cuando la barra se aleja la<br />
aguja vuelve a cero, mostrando que las cargas han vuelto a neutralizarse<br />
8 .<br />
Polarización . Loa aislantes no mueven sus cargas sino que sus átomos se<br />
polarizan, sin llegar a separarse las cargas, para que su parte negativa<br />
se acerque lo más posible a la carga positiva <strong>de</strong> la barrita 9 .<br />
Conducción . Si una barra cargada se frota contra el terminal <strong>de</strong> un electroscopio,<br />
la carga se transferirá, lo que no suce<strong>de</strong>rá en el caso <strong>de</strong> un<br />
aislante, haciendo que la aguja gire y muestre la presencia <strong>de</strong> carga neta<br />
en el electroscopio al retirar la barrita 10 .<br />
8 Steve Dail , ”Floating” styrofoam spheres, Phys. Teach. 39, 402 (2001)<br />
9 Robert P. Lanni , APPARATUS FOR TEACHING PHYSICS: Electrostatics Demonstrations,<br />
Phys. Teach. 7, 513 (1969).<br />
10 D. S. Ainslie , APPARATUS FOR TEACHING PHYSICS: Construction and Uses of<br />
Equipment for Demonstrating the Fundamental Principles of Electrostatics, Phys. Teach. 2,<br />
32-33 (1964)<br />
4
En la Fig. 2 una barra cargada se acerca a un electroscopio 11 , la aguja <strong>de</strong><br />
éste se mueve, la barra toca el terminal esférico superior, la aguja se mueve<br />
más y cuando la barra se retira, la aguja <strong>de</strong>l electroscopio no vuelve a cero sino<br />
que permanece marcando una cierta carga. La barra es frotada por segunda<br />
vez y se vuelve a acercar al electroscopio con intención <strong>de</strong> volver a tocar su<br />
terminal 12 . ¿Qué suce<strong>de</strong>rá con la aguja? Lo que se observa es que la aguja<br />
todavía gira un poco más, indicando que todavía se <strong>de</strong>posita más carga sobre<br />
el terminal. Si no se perdiese nada <strong>de</strong> carga en el electroscopio, por ejemplo,<br />
por la humedad ambiente, la aguja no <strong>de</strong>bería moverse, pues el terminal habría<br />
obtenido tanta carga como hubiese podido. El pequeño movimiento se <strong>de</strong>be a<br />
estas pérdidas.<br />
Figura 4: . La situación es la indicada en la Fig. 3, con el electroscopio mostrando<br />
un exceso <strong>de</strong> carga. La misma barra, que se ha vuelto a frotar, se vuelve a acercar al<br />
electroscopio. Lo que se observa entonces es que la aguja vuelve a cero.<br />
Cuando la carga positiva se acerca al terminal, induce cargas negativas<br />
sobre el terminal 13 . Cuando se conecta a tierra, la aguja vuelve a cero <strong>de</strong>bido<br />
a que el exceso <strong>de</strong> cargas positivas sobre ellas se neutraliza con cargas negativas.<br />
Este exceso <strong>de</strong> carga negativa es lo que marca la aguja <strong>de</strong>l electroscopio<br />
al retirar la barrita. La situación vuelve al exceso <strong>de</strong> carga negativa sobre<br />
el terminal y cargas neutralizadas obre la aguja, que marca cero, cuando la<br />
barrita se vuelve a acercar 14 .<br />
Un instrumento muy interesante es el electróforo, inventado por Volta 15 .<br />
Cuando se frota una superficie <strong>de</strong> metacrilato con lana, se obtienen cargas<br />
negativas sobre su superficie. Si se acerca a esta superficie cargada una placa<br />
metálica, sobre la parte baja <strong>de</strong> la placa próxima a la superficie se inducen<br />
cargas positivas, quedando las cargas negativas en la parte alta <strong>de</strong> la placa.<br />
Si ahora esta parte superior <strong>de</strong> la placa se <strong>de</strong>scarga, por ejemplo, tocándola<br />
con un <strong>de</strong>do, se tendrá un exceso <strong>de</strong> carga positiva sobre la placa. Esta placa,<br />
dotada <strong>de</strong> un mango <strong>de</strong> vidrio u otro aislante, es el electróforo. Este exceso<br />
11 R. D. Edge , Electrostatics with soft-drink cans, Phys. Teach. 22, 396-398 (1984). D. S.<br />
Ainslie , Electrostatic Device for Charging Electroscopes, Am. J. Phys. 26, 582-583 (1958)<br />
12 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch7/q128.htm<br />
13 In a dark room, let there be light! Michael H. Brown Phys. Teach. 36, 296 (1998).<br />
Globos cargados eléctricamente pue<strong>de</strong>n encen<strong>de</strong>r fluorescentes.<br />
14 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch7/q129.htm<br />
15 D S Ainslie, Electrophorus for lecture <strong>de</strong>monstrations, Am. J. Phys. 30, 69-70 (1962);<br />
D. S. Ainslie , Problems in Electrostatics, Am. J. Phys. 28, 724-726 (1960)<br />
5
Figura 5: . Una barra cargada, induce cargas en una segunda barra. La <strong>de</strong>sviación<br />
<strong>de</strong> las agujas <strong>de</strong> los electroscopios indican que las barras se encuentran cargadas.<br />
http://groups.physics.umn.edu/<strong>de</strong>mo/induced − chargeframe.html<br />
<strong>de</strong> carga se pue<strong>de</strong> observar acercando el electróforo 16 a un electroscopio.<br />
Figura 6: . Un electroscopio se carga con la ayuda <strong>de</strong> un electróforo. Si el electróforo<br />
se vuelve a cargar, colocándolo <strong>de</strong> nuevo sobre una superficie cargada y <strong>de</strong>scargando<br />
la parte superior <strong>de</strong> su placa tocándola con el <strong>de</strong>do, al llevarlo <strong>de</strong> nuevo sobre el<br />
electroscopio, no se observa movimiento en la aguja <strong>de</strong> este.<br />
El electróforo se carga por inducción, no por conducción, pues entre la<br />
superficie y la placa solo hay algunos puntos <strong>de</strong> contacto, insuficientes como<br />
para transmitir carga. Al tocar con el <strong>de</strong>do, la carga <strong>de</strong> la parte superior <strong>de</strong> la<br />
placa se conduce a tierra. Como el electróforo se carga siempre hasta el mismo<br />
potencial, y éste es el mismo que marca el electroscopio, la segunda vez no se<br />
consigue que se <strong>de</strong>posite más carga sobre el electroscopio 17 . Esencialmente,<br />
es lo que suce<strong>de</strong> en la Fig. 2, aunque hay no hay ningún movimiento <strong>de</strong> la<br />
aguja.<br />
El mismo efecto sobre el recipiente cilíndrico que se muestra en la Fig. 7<br />
se consigue si se le coloca sobre una superficie horizontal previamente cargada<br />
por frotación 18 .<br />
Cuando se intenta transferir carga <strong>de</strong>l interior <strong>de</strong> una esfera previamente<br />
16 G Amann, ’Crying’ electrostatics, The Physics Teacher 37, 10-12 (1999)<br />
17 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch10/q190.htm<br />
18 G R Gore, The mysterious rolling pop can, The Physics Teacher 41, 548 (2003). Se frota<br />
una superficie <strong>de</strong> metacrilato con lana y se coloca sobre la misma, en uno <strong>de</strong> sus lados, una<br />
lata <strong>de</strong> aluminio. La lata rueda hacia el interior <strong>de</strong> la superficie. Carl R. Throckmorton ,<br />
Demonstrating electrostatics, Phys. Teach. 20, 6 (1982)<br />
6
Figura 7: . Un cilindro metálico se <strong>de</strong>splaza rodando cuando se<br />
le acerca una barra <strong>de</strong> caucho duro cargada. Las cargas inducidas<br />
son suficientes como para generar una fuerza capaz <strong>de</strong> generar un par<br />
(http://groups.physics.umn.edu/<strong>de</strong>mo/induced − chargeframe.html).<br />
Figura 8: . Una esfera metálica hueca se carga con la ayuda <strong>de</strong> un generador van <strong>de</strong><br />
Graaff. Después <strong>de</strong> que la esfera se haya cargado, la carga <strong>de</strong> su interior se transfiere<br />
a un electroscopio, a la <strong>de</strong>recha, y carga <strong>de</strong> su exterior se traslada a otro electroscopio,<br />
a la izquierda. La carga se transfiere utilizando una pequeña paleta. Para transferir<br />
carga <strong>de</strong>l interior <strong>de</strong> la esfera la paleta se introduce con cuidado por el agujero al<br />
efecto.<br />
cargada, se observa que no hay carga que transferir, a diferencia <strong>de</strong> lo que<br />
suce<strong>de</strong> con la carga <strong>de</strong>l exterior <strong>de</strong> la esfera, que sí existe y sí se pue<strong>de</strong> transferir.<br />
La carga sólo se encuentra en el exterior <strong>de</strong> un metal 19 .<br />
Cuando la jaula <strong>de</strong> Faraday 20 <strong>de</strong> la Fig. 9 se conecta a un generador van<br />
<strong>de</strong> Graaff, la carga eléctrica se <strong>de</strong>posita sólo en el exterior 21 . Por eso, sólo<br />
los trozos <strong>de</strong> papel <strong>de</strong> aluminio <strong>de</strong>l exterior se separa, mostrando que se han<br />
cargado, mientras que los <strong>de</strong>l exterior no se mueven 22 .<br />
(a) The electroscope will indicate charge. (b) The electroscope will stay as<br />
it is. (c) Something else will happen (specify what).<br />
Cuando una jaula <strong>de</strong> Faraday como la mostrada en la Fig. 10 se abre, el<br />
electroscopio pasa a formar parte <strong>de</strong> la superficie exterior, por lo que sí aparece<br />
19 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch10/q187.htm<br />
20 Randal Harrington . Getting a charge out of transparent tape, Phys. Teach. 38, 23-25<br />
(2000).<br />
21 Paul Gluck , The Flexible Faraday Cage, Phys. Teach. 42, 181 (2004)<br />
22 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch10/q186.htm<br />
7
Figura 9: . Una jaula <strong>de</strong> Faraday es una estructura metálica con forma <strong>de</strong> red. En<br />
ella se colocan pequeñas trozos <strong>de</strong> papel <strong>de</strong> aluminio, tanto en su interior como en el<br />
exterior. La jaula se conecta, su parte exterior, a un generador van <strong>de</strong> Graaff.<br />
Figura 10: . Un electroscopio situado en el interior <strong>de</strong> una jaula <strong>de</strong> Faraday formada<br />
por dos superficies semiesféricas hechas con dos coladores metálicos, no se mueve<br />
cuando ambas superficies semiesféricas forman una esfera cerrada. Cuando una <strong>de</strong><br />
las superficies semiesféricas se retira, la aguja <strong>de</strong>l electroscopio muestra que ahora sí<br />
está cargado.<br />
carga sobre él 23 .<br />
Un experimento interesante es acercar una barra cargada a un chorro <strong>de</strong><br />
agua (Fig. 11).<br />
El agua es una molécula covalente que no es simétrica, por lo que el centro<br />
<strong>de</strong> las cargas positivas se <strong>de</strong>splaza respecto <strong>de</strong>l <strong>de</strong> las cargas negativas. Aunque<br />
el mismo efecto tendría lugar en una molécula simétrica, en las moléculas que<br />
son ellas mismas dipolos, el efecto es más acusado 24 .<br />
La ma<strong>de</strong>ra no es conductora <strong>de</strong> la electricidad, pero contiene moléculas <strong>de</strong><br />
agua que pue<strong>de</strong>n polarizarse en presencia <strong>de</strong> un campo eléctrico. Al acercarle<br />
una barra cargada negativamente, las moléculas <strong>de</strong> agua se polarizan, acercando<br />
su extremo positivo a la barra, por lo que aparece una fuerza atractiva.<br />
Cuando se acerca una barra cargada positivamente, las moléculas <strong>de</strong> agua se<br />
polarizan alejando <strong>de</strong> la barra su extremo más negativo, lo que <strong>de</strong>ja un cierto<br />
exceso <strong>de</strong> carga negativa cerca <strong>de</strong> la barra, lo que da lugar a fuerza otra vez<br />
23 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch10/q189.htm<br />
24 Hector G. Riveros, Electric behavior of water , Phys. Teach. 33, 420 (1995); Hector<br />
G. Riveros, ”Electric Behavior Of Water”, TPT, Vol. 33, 7, Oct. 1995, p. 326. ”Figuring<br />
Physics”, TPT, Vol. 32, 4, Apr. 1994, p. 254.<br />
8
Figura 11: . Un chorro <strong>de</strong> agua se <strong>de</strong>svía <strong>de</strong> la vertical<br />
cuando se le acerca una barra <strong>de</strong> caucho cargada positivamente<br />
(http://groups.physics.umn.edu/<strong>de</strong>mo/induced − chargeframe.html).<br />
Figura 12: . Una gran barra <strong>de</strong> ma<strong>de</strong>ra, colocada sobre un vidrio <strong>de</strong> reloj invertido<br />
para que pueda girar sin rozamiento, se mueve en un sentido cuando se le acerca una<br />
barra <strong>de</strong> caucho duro cargada negativamente al ser frotada con lana.<br />
atractiva 25 .<br />
Este mismo fenómeno se utiliza en un horno <strong>de</strong> microondas: la oscilación<br />
<strong>de</strong>l campo eléctrico <strong>de</strong> la onda electromagnética hace que la molécula <strong>de</strong> agua<br />
oscile a<strong>de</strong>lante y atrás, convirtiendo la energía <strong>de</strong> la onda en energía vibracional<br />
<strong>de</strong>l agua y, finalemnte, en energía interna <strong>de</strong>l sistema, lo que da lugar a un<br />
aumento <strong>de</strong> su temperatura.<br />
Un dispositivo muy importante para almacenar cargas es el con<strong>de</strong>nsador<br />
o botella <strong>de</strong> Ley<strong>de</strong>n en sus orígenes 26 . Consta un con<strong>de</strong>nsador <strong>de</strong> dos placas<br />
metálicas que se cargan con carga <strong>de</strong> distinto signo y entre las cuales hay<br />
un material dieléctrico, que no conduce la electricidad. Cuando mayor sea<br />
la capacidad <strong>de</strong> las moléculas <strong>de</strong>l dieléctrico <strong>de</strong> polarizarse, mayor será la<br />
cantidad <strong>de</strong> carga que se pueda colocar en las placas <strong>de</strong>l con<strong>de</strong>nsador y mayor<br />
su capacidad 27 .<br />
Las llamas crean iones, cargas libres cargadas positiva o negativamente,<br />
que se acercan a anular las cargas sobre las placas <strong>de</strong>l con<strong>de</strong>nsador. A medida<br />
que la <strong>de</strong>nsidad <strong>de</strong> cargas disminuye sobre las placas <strong>de</strong>l con<strong>de</strong>nsador el campo<br />
eléctrico es menor y es más fácil mover cargas entre las placas o es menor el<br />
25 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch7/q131.htm<br />
26 Haym Kruglak , A homema<strong>de</strong> Ley<strong>de</strong>n jar, Phys. Teach. 35, 299 (1997)<br />
27 Robert A. Morse , The flexible capacitor: An electrostatic <strong>de</strong>monstration using batteries,<br />
Phys. Teach. 30, 22 (1992)<br />
9
Figura 13: . Misma barra <strong>de</strong> ma<strong>de</strong>ra que en la Fig. 12. Cuando se le acerca una<br />
barra <strong>de</strong> vidrio cargada positivamente, frotándola con seda, se observa que la barra<br />
se mueve en la misma dirección que en el caso <strong>de</strong> la barra <strong>de</strong> caucho.<br />
Figura 14: . Con<strong>de</strong>nsador plano-paralelo, entre cuyas placas cargadas hay una cierta<br />
diferencia <strong>de</strong> potencial, que es igual al trabajo necesario para llevar una carga positiva<br />
<strong>de</strong>s<strong>de</strong> la placa negativa a la positiva (o el trabajo que se obtiene si la carga negativa es<br />
acelerada hasta la postiva). Si se coloca una llama entre las placas <strong>de</strong>l con<strong>de</strong>nsador,<br />
el voltaje disminuye.<br />
trabajo que se obtiene moviendo las cargas a través <strong>de</strong>l campo eléctrico 28 .<br />
1 Ley <strong>de</strong> Coulomb<br />
Los fenómenos <strong>de</strong> interacción entre cargas eléctricas se pue<strong>de</strong>n <strong>de</strong>scribir cuantitativamente<br />
utilizando la ley <strong>de</strong> Coulomb. La ley <strong>de</strong> Coulomb indica que<br />
la fuerza eléctrica F E que ejerce una carga q 1 , supuesta fija, sobre otra carga<br />
q 2 , supuestas ambas puntuales, situada la segunda a una distancia d, <strong>de</strong> la<br />
primera, viene dada por<br />
F E = K C<br />
q 1 q 2<br />
d 2<br />
⃗ d<br />
|d| . (1)<br />
La fuerza, que es proporcional al cuadrado <strong>de</strong> la distancia entre cargas, va<br />
dirigida a lo largo <strong>de</strong>l radio vector que une ambas cargas. Si ambas cargas son<br />
positivas, la fuerza es positiva y, por tanto, tien<strong>de</strong> a alejar la segunda carga<br />
<strong>de</strong> la primera, siendo, por tanto, una fuerza <strong>de</strong> repulsión. Lo mismo suce<strong>de</strong><br />
si ambas cargas son negativas. Si las cargas tienen diferente signo, la fuerza<br />
tien<strong>de</strong> a atraer la segunda carga hacia la primera, siendo por tanto, atractiva.<br />
28 http://www.physics.umd.edu/lec<strong>de</strong>m/outreach/QOTW/arch10/q183.htm<br />
10
Figura 15: . Vuelo <strong>de</strong> dos globos metalizados (Mylar balloons) llenos <strong>de</strong> helio y<br />
atados con un hilo metálico <strong>de</strong> longitud 5ft, ambos conectados a un generador Van <strong>de</strong><br />
Graaff. Cuando el Van <strong>de</strong> Graaff se conectan los globos se van cargando y se separan,<br />
actuando como un electroscopio (http://faraday.physics.uiowa.edu/).<br />
De acuerdo con la Tercera Ley <strong>de</strong> Newton, la fuerza que ejerce la segunda<br />
carga sobre la primera es igual en módulo y <strong>de</strong> sentido contrario. Por razones<br />
históricas, la constante K C se suele expresar como:<br />
K C = 1<br />
4πɛ 0<br />
= 8, 99×10 9 Nm 2 C −1 ; ɛ 0 = 8, 85×10 −12 C 2 N −1 m −2 . (2)<br />
Una forma directa <strong>de</strong> comparar fuerzas eléctricas y gravitatorias es comparar<br />
ambas fuerzas entre dos protones:<br />
F E<br />
F G<br />
= K C<br />
G<br />
q 2 P<br />
m 2 P<br />
≈ 10 36 . (3)<br />
La intensidad <strong>de</strong> las fuerzas eléctricas no se suele poner <strong>de</strong> manifiesto <strong>de</strong>bido a<br />
que la mayoría <strong>de</strong> los cuerpos son eléctricamente neutros a nivel macroscópico.<br />
Experimentos con cargas se suelen llevar a cabo con globos cargados 29 .<br />
Para dos globos iguales llenos <strong>de</strong> helio, cuya fuerza vertical es F V , la diferencia<br />
entre el empuje <strong>de</strong>l helio ≈ 4πr 3 (ρ A − ρ H )g y el peso <strong>de</strong>l globo, m B g, la carga<br />
acumulada sobre los mismos se pue<strong>de</strong> aproximar como 30<br />
q 2 ≈ 4x3 F V<br />
r<br />
, (4)<br />
29 Peretz D. Partensky and Michael B. Partensky, Hanging by a Thread, TPT, 44, 88<br />
(2006)<br />
30 Albert V. Baez , Quantitative Relationships for Charged Inflated Balloons, Am. J. Phys.<br />
25, 301-302 (1957)<br />
11
siendo x la mitad <strong>de</strong> la distancia entre los centros <strong>de</strong> los globos y r la longitud<br />
<strong>de</strong>l hilo que sujeta los globos. Para dos globos 31 <strong>de</strong> masa 10 g que tengan un<br />
hilo <strong>de</strong> 1 m <strong>de</strong> longitud y que se encuentren separados por una distancia <strong>de</strong><br />
1 cm, la carga <strong>de</strong>positada sobre cada uno <strong>de</strong> ellos es <strong>de</strong> unos 10 −3 C. Esta es<br />
una carga bastante consi<strong>de</strong>rable 32 .<br />
Figura 16: . Dos globos que han sido tocados <strong>de</strong>l mismo modo por una barra cargada,<br />
se separan <strong>de</strong>bido a las fuerzas <strong>de</strong> repulsión que se establecen entre ellos. Lo mismos<br />
suce<strong>de</strong> con bolitas <strong>de</strong> medula <strong>de</strong> sauco cargadas. (http://faraday.physics.uiowa.edu/)<br />
31 P. J. Ouseph, C. L. Davis, Walking a Charged Pith Ball Perpendicular to an Electric<br />
Field, AJP, 69, 88 (2001); Paul J. Dolan, Jr., Comment on ”Walking a Charged Pith Ball<br />
Perpendicular to an Electric Field”, AJP, 69, 1283(2001).<br />
32 D P Hale, A simple apparatus for electrostatic force measurement, Phys. Educ. 16 No<br />
1, 58-60 (1981)<br />
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