Espira circular frenada por un semiplano magnético - MecFunNet
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<strong>Espira</strong> <strong>circular</strong> que entra en <strong>semiplano</strong><br />
magnetizado<br />
Ampliación de Física II<br />
Una espira <strong>circular</strong> de masa m, radio a y resistencia R se encuentra en<br />
el <strong>semiplano</strong> x < 0 transladándose con <strong>un</strong>a velocidad v 0 i y manteniendo su<br />
centro en el eje x. Se orientará el circuito que define la espira en sentido antihorario<br />
desde el eje z. En el <strong>semiplano</strong> x > 0 existe <strong>un</strong>a inducción magnética<br />
prácticamente <strong>un</strong>iforme y constante, de valor B = Bk. Se denominará x a la<br />
mayor abscisa de los p<strong>un</strong>tos de la espira y 2ϕ al ángulo central del arco de espira<br />
que se encuentra en el <strong>semiplano</strong> x > 0. Se desprecia la autoinducción de la<br />
espira. Determine:<br />
• El flujo magnético que atraviesa la espira en f<strong>un</strong>ción de ϕ<br />
1
Respuesta:<br />
El área del círculo que entra en x > 0 es<br />
S =<br />
1<br />
2 a2 (2ϕ)<br />
} {{ }<br />
sector <strong>circular</strong><br />
<strong>por</strong> lo que el flujo resulta<br />
− 2 1 (<br />
2 a2 sen ϕ cos ϕ = a 2 ϕ −<br />
} {{ }<br />
triángulo<br />
Φ(ϕ) = Ba 2 (<br />
ϕ −<br />
)<br />
sen 2ϕ<br />
2<br />
• La fuerza electromotriz definida sobre la espira.<br />
)<br />
sen 2ϕ<br />
2<br />
Respuesta:<br />
Aplicando la ley de Faraday-Maxwell<br />
fem = − dΦ<br />
dt = −Ba2 ˙ϕ(1 − cos 2ϕ) = −2Ba 2 2<br />
sen ϕ ˙ϕ<br />
• La intensidad que recorre la espira.<br />
Respuesta:<br />
Al aplicar la ley de Ohm, se tiene<br />
I = − 2Ba2 sen 2 ϕ<br />
R<br />
• La fuerza según el eje x que se ejerce sobre la espira <strong>por</strong> parte del campo<br />
magnético<br />
˙ϕ<br />
Respuesta:<br />
En primer lugar obtendremos Q ϕ y luego la relacionaremos con F x , ya<br />
que<br />
∂x<br />
Q ϕ = F x<br />
∂ϕ<br />
Q ϕ = I ∂Φ<br />
∂ϕ = − 1 R<br />
(<br />
2Ba 2 2<br />
sen ϕ) 2<br />
˙ϕ<br />
2
con lo que, teniendo en cuenta que<br />
x = a(1 − cos ϕ) ⇒ ∂x<br />
∂ϕ = a sen ϕ<br />
se tiene<br />
F x = − 1 R 4B2 a 3 3<br />
sen ϕ ˙ϕ<br />
• La fuerza F x en f<strong>un</strong>ción de x, ẋ.<br />
Respuesta:<br />
Mediante la relación<br />
y<br />
x = a(1 − cos ϕ) ⇒ ẋϕ = a sen ϕ ˙ϕ<br />
cos ϕ = 1 − x a ⇒ cos2 ϕ = 1 − 2 x a + x2<br />
a 2 ⇒ sen 2<br />
ϕ = 2 x a − x2<br />
a 2<br />
se tiene<br />
F x = − 1 R 4B2 (2ax − x 2 )ẋ<br />
• La ecuación que determina la evolución de x.<br />
Respuesta:<br />
Aplicando la seg<strong>un</strong>da ley de Newton, se escribe<br />
• La evolución ẋ(t) de la velocidad.<br />
Respuesta:<br />
Integrando<br />
mẍ = − 4B2<br />
R (2axẋ − x2 ẋ)<br />
ẋ = v 0 − 4B2<br />
R (ax2 − x3<br />
3 )= v 0 − 4B2<br />
R x2 (a − x 3 )<br />
• La relación entre la velocidad inicial y la x M máxima de penetración.<br />
Respuesta:<br />
Haciendo ẋ = 0<br />
v 0 = 4B2<br />
R x2 M (a − x M<br />
3 )<br />
3
lo que sólo tiene lugar si<br />
v 0 ≤ 8B2<br />
3R a3<br />
• Potencias mecánica de la fuerza que el campo ejerce sobre la espira y<br />
eléctrica disipada <strong>por</strong> efecto Joule en la misma.<br />
y sustituyendo en f<strong>un</strong>ción de ϕ<br />
P m = F x ẋ = − 1 R 4B2 (2ax − x 2 )(ẋ) 2<br />
P m = − 1 R (2Ba2 2<br />
sen ϕ ˙ϕ) 2<br />
P e = femI = 1 R (2Ba2 2<br />
sen ϕ ˙ϕ) 2<br />
lo que indica que la energía mecánica perdida <strong>por</strong> el freno del campo se<br />
disipa en la resistencia.<br />
4