La Viga Atirantada
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Bellagio: <strong>La</strong> <strong>Viga</strong> <strong>Atirantada</strong><br />
Figura 5 – <strong>Viga</strong> atirantada simplemente apoyada con carga concentrada<br />
En base a la ecuaciones (1) (2) (11) y (12) determinamos el<br />
corrimiento entre ambos extremos del tirante cortado debido a la acción<br />
de la carga concentrada:<br />
xP<br />
L<br />
P(<br />
L − xp)<br />
x 4 fx(<br />
L − x)<br />
PxP(<br />
L − x)<br />
δ<br />
0<br />
= −∫<br />
. dx −<br />
2<br />
EIL L<br />
∫<br />
EIL<br />
0<br />
x p<br />
4<br />
.<br />
x<br />
⎡<br />
p<br />
L<br />
4Pf<br />
2<br />
= − ⎢∫(<br />
L − x<br />
p<br />
)( L − x)<br />
x dx + ∫(<br />
L − x)<br />
EIL ⎢⎣<br />
0<br />
x p<br />
Integrando y operando obtenemos:<br />
fx(<br />
L − x)<br />
dx<br />
2<br />
L<br />
2<br />
⎤<br />
x<br />
p<br />
xdx⎥<br />
⎥⎦<br />
=<br />
δ<br />
0<br />
=<br />
Pfx<br />
3EIL<br />
2<br />
p<br />
⎡⎛<br />
⎢⎜<br />
2x<br />
−<br />
⎢<br />
⎣⎝<br />
L<br />
P<br />
2<br />
⎛ xP<br />
⎞<br />
+ ⎜ ⎟<br />
⎝ L ⎠<br />
+<br />
L<br />
x<br />
p<br />
⎞⎤<br />
⎟⎥<br />
⎠⎥⎦<br />
Si definimos:<br />
Entonces:<br />
x P<br />
β =<br />
(13 )<br />
L<br />
2<br />
[ 1+<br />
β ( 2) ]<br />
2<br />
PfL β<br />
δ = β<br />
3EI<br />
0<br />
−<br />
24
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