Correction - DM n˚7 - Ondes électromagnétiques ... - Berliozo.fr
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Physique <strong>Correction</strong> - <strong>DM</strong> n o 7 : <strong>Ondes</strong> <strong>électromagnétiques</strong><br />
plan<br />
contenant<br />
E et B<br />
i i<br />
indice n 1<br />
u i<br />
0<br />
indice n 2<br />
u r u t<br />
Figure 1: Dioptre plan entre deux milieux transparents d’indice n1 et n2. Une OPPHPR incidente donne naissance<br />
dans le plan d’indicence à une onde réfléchie et une onde transmise au niveau de ce dioptre.<br />
En notation complexe, les champs électriques dans les deux milieux sont donc de la forme suivante 1 :<br />
⎧<br />
⎨−→<br />
E 1(<br />
⎩<br />
−→ r , t) = −→ E 0iej(ωit− −→ k i· −→ r ) −→<br />
+ E 0rej(ωrt− −→ k r· −→ r )<br />
−→<br />
E 2( −→ r , t) = −→ E 0tej(ωtt− −→ k t· −→ r )<br />
avec −→ k i = ki −→ u i, −→ k r = kr −→ u r et −→ k t = kt −→ u t. On notera que les vecteurs d’ondes sont réels puisque les milieux<br />
sont transparents (k” = 0).<br />
Nous pouvons relier ces expressions en utilisant les relations de continuité des champs à l’interface 2 : il y a<br />
continuité de −→ E ∥ (composante tangentielle) :<br />
−→ E 1∥ = −→ E 2∥<br />
La continuité de la composante tangentielle du champ électrique sur le plan x = 0 conduit à :<br />
E 0i∥e j(ωit−kiyy−kizz) + E0r∥e j(ωrt−kryy−krzz) = E 0t∥e j(ωtt−ktyy−ktzz)<br />
Cette relation devant être vérifiée à tout instant et en tout point du plan x = 0, ceci doit également être vrai en<br />
O à tout instant, pour lequel x = y = z = 0, donc :<br />
E 0i∥e j(ωit) + E0r∥e j(ωrt) = E0t∥e j(ωtt)<br />
Or d’après le cours de mathématiques de première année, les fonctions exponentielles e jωt forment une famille<br />
libre, donc pour que la relation soit vérifiée à tout instant pour un champ non nul, il faut nécessairement que :<br />
ωi = ωr = ωt = ω<br />
Les relations de passage imposent donc l’égalité des pulsations des trois ondes 3 .<br />
1. On notera que les champs magnétiques associés s’obtiennent via la structure d’OPPH pour chacune des trois ondes :<br />
−→<br />
B i = n1−→<br />
u i ∧<br />
c<br />
−→ E i<br />
,<br />
−→<br />
B r = n1−→<br />
u r ∧<br />
c<br />
−→ E r<br />
2. On notera qu’il y a également continuité de −→ B ⊥ (composante normale) :<br />
−→ B 1⊥ = −→ B 2⊥<br />
3. Ceci n’est pas surprenant car les phénomènes mis en jeu ici sont tous linéaires.<br />
et<br />
−→<br />
B t = n2−→<br />
u t ∧<br />
c<br />
−→ E t<br />
MP 2 - Année 2012/2013 6 Lycée Janson de Sailly<br />
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