Le document incriminé, assorti d'une annexe - Petit, Jean-Pierre

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énergie thermique ayant été dissipée. Or, dans
l’approximation de Spitzer, la résistivité du plasma dépend en
puissance −3/2 de la température [Spitzer 56].
_ / T−3/2
e
Le plasma est donc devenu très résistif. Par conséquent, il
ne peut plus porter le courant plasma qui le traverse, et celui-ci
est perdu en une durée de quelques millisecondes à quelques
centaines de millisecondes.
La durée du quench de courant est déterminée par la
constante de temps L/R du plasma, mais également par les
constantes de temps des structures de la machine, par
couplage inductif. Pendant cette phase, c’est l’énergie
magnétique, liée au courant et à la taille du plasma, qui est
dissipée.
Une partie de cette énergie est perdue par rayonnement,
tandis qu’une autre partie est dissipée dans les structures de la
machine via des courants induits et des courants de halo, dont
il sera question dans la section 2.4.2.
La chute du courant s’accompagne d’un champ électrique
toroïdal auto-induit. Ce dernier peut accélérer les électrons du
plasma résiduel jusqu’à les rendre non-collisionnels (voir
section 2.4.3).
Ils forment alors un faisceau d’électrons relativistes dits
découplés. Ces derniers peuvent ainsi porter plus de la
moitié du courant plasma, et représenter une partie
substantielle de l’énergie magnétique.