Analyse vectorielle (PC*)
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<strong>Analyse</strong> <strong>vectorielle</strong> (<strong>PC*</strong>)<br />
Opérateurs gradient, divergence, rotationnel, laplacien :<br />
1 – Gradient d’un champ scalaire :<br />
Soit la fonction ou champ scalaire :<br />
r r<br />
→ f ( ) ∈R<br />
continue et dérivable. L’opérateur gradient agissant sur ce champ scalaire donne un champ<br />
vectoriel défini par, où df représente la différentielle de f :<br />
uuuuur r r r r r<br />
df = grad f ( ). dr = ∇f ( ). dr<br />
* Expressions en coordonnées cartésiennes, polaires, cylindriques et sphériques :<br />
On définit des multiplicateurs µ i de la manière suivante :<br />
3<br />
r r<br />
dr = ∑ µ<br />
idsi ui<br />
i=<br />
1<br />
Tableau des multiplicateurs s 1 s 2 s 3 µ 1 µ 2 µ 3<br />
Coordonnées cartésiennes x y z 1 1 1<br />
Coordonnées cylindriques ρ θ z 1 ρ 1<br />
Coordonnées sphériques r θ ϕ 1 r rsin θ<br />
Dans l’un de ces trois systèmes de coordonnées orthogonales, on peut écrire :<br />
uuuuur 3<br />
1 ∂U<br />
r<br />
gradU = ∑ ui<br />
i=<br />
1 µ<br />
i<br />
∂si<br />
* En tout point, le gradient du champ scalaire f ( r ) est perpendiculaire à la surface de niveau (la<br />
surface iso-f) passant par ce point et il est dirigé suivant la direction de variation la plus rapide de<br />
f ( r ) , dans le sens des valeurs croissantes de f ( r ) .<br />
Exemple en électrostatique : les lignes de champs sont perpendiculaires aux équipotentielles et le<br />
champ est dirigé vers les potentiels décroissants (car E<br />
= − uuuuur r<br />
grad( V ( )) .<br />
2 – Divergence d’un champ vectoriel :<br />
r<br />
Soit le champ vectoriel : → V r r r r<br />
( ) . La divergence de V ( ) est, formellement, le résultat du<br />
r r r<br />
produit scalaire de V ( ) avec l’opérateur nabla ∇ , soit :<br />
r r r r r<br />
divV ( ) = ∇. V ( )<br />
* Expressions en coordonnées cartésiennes, polaires, cylindriques et sphériques :
On utilise l’interprétation locale de la divergence, vue en cours lors de la démonstration locale du<br />
théorème de Gauss :<br />
r r<br />
divA dΦ<br />
dτ<br />
sor tan t<br />
( ) =<br />
A partir d’un point M de coordonnées orthogonales s i , on construit un pavé élémentaire dont les<br />
6 faces sont définies par les valeurs s i + ds i , … des coordonnées. Les arêtes du pavé ont pour<br />
longueur µ i ds i et son volume vaut :<br />
dτ = µ µ µ ds ds ds<br />
1 2 3 1 2 3<br />
Le flux élémentaire à travers les deux surface s 1 et s 1 + ds 1 vaut :<br />
Soit :<br />
Par conséquent :<br />
En coordonnées cylindriques :<br />
dΦ = A ( s + ds , s , s ) µ ds µ ds − A ( s , s , s ) µ ds µ ds<br />
1 1 1 1 2 3 2 2 3 3 1 1 2 3 2 2 3 3<br />
∂( µ µ A )<br />
dΦ = ds ds ds<br />
2 3 1<br />
1 1 2 3<br />
∂s1<br />
r 1 ⎡∂( µ<br />
2µ 3A1 ) ∂( µ<br />
1µ 3A2 ) ∂( µ<br />
1µ<br />
2<br />
A3<br />
) ⎤<br />
divA = ⎢ + + ⎥<br />
µ<br />
1µ 2µ<br />
3 ⎣ ∂s1 ∂s2 ∂s3<br />
⎦<br />
r 1 ⎡∂( rAr ) ∂( Aθ<br />
) ∂( rAz ) ⎤ 1 ∂( rAr ) 1 ∂( Aθ<br />
) ∂( Az<br />
)<br />
divA = r ⎢ + + r θ z ⎥ = + +<br />
⎣ ∂ ∂ ∂ ⎦ r ∂ r r ∂θ<br />
∂ z<br />
Et en coordonnées sphériques :<br />
r<br />
2 2<br />
1 ⎡∂( r sin θ A ) ( sin ) ( rA ) 1 ( ) 1 (sin ) 1 ( A )<br />
r<br />
∂ r θ A ∂<br />
φ ⎤<br />
θ<br />
∂ r Ar<br />
∂ θ A ∂<br />
θ<br />
φ<br />
divA = r<br />
2 2<br />
sinθ ⎢<br />
+ + r θ φ<br />
⎥ = + +<br />
⎣ ∂ ∂ ∂ ⎦ r ∂ r r sinθ ∂θ r sinθ ∂φ<br />
Pour se persuader de limiter l’utilisation du vecteur Nabla aux seules<br />
coordonnées cartésiennes, il suffit d’examiner les expressions du gradient et<br />
de la divergence en coordonnées cylindriques : l’expression du gradient<br />
suggère de postuler :<br />
mais si on effectue ∇ r<br />
.A<br />
r<br />
r ∂ r 1 ∂ r ∂ r<br />
∇ = ur<br />
+ uθ<br />
+ u<br />
∂r r ∂θ<br />
∂z<br />
z<br />
(sans précaution !), on ne retrouve l’expression de<br />
divA r obtenue ci-dessus ! Alors, ATTENTION !!!!!<br />
En dehors des coordonnées cartésiennes, il n’est pas nécessaire d’apprendre les expressions des<br />
opérateurs (sauf celles du gradient !) ; s’il le faut, l’énoncé les donnera. On peut d’ailleurs par une<br />
approche intégrale (théorèmes de Stockes et de Green Ostrogradsky) ne pas avoir besoin de<br />
l’expression locale de ces opérateurs.<br />
2
3 – Rotationnel d’un champ vectoriel :<br />
Soit le champ vectoriel : r → V r<br />
( r r r<br />
) . Le rotationnel de V ( ) est, formellement, le résultat du<br />
r<br />
produit vectoriel de V (r<br />
r ) avec l’opérateur nabla ∇ r , soit :<br />
uuur r r r r r<br />
rotV ( ) = ∇ ∧V ( )<br />
* Expressions en coordonnées cartésiennes, polaires, cylindriques et sphériques :<br />
En coordonnées cartésiennes, le calcul du rotationnel à l’aide du vecteur nabla est simple :<br />
⎡ ∂ ⎤ ⎡∂A<br />
∂A<br />
z y ⎤<br />
−<br />
⎢<br />
x<br />
⎥ ⎢ ⎥<br />
∂y<br />
∂z<br />
⎢<br />
∂<br />
⎥ ⎡ A ⎤ ⎢ ⎥<br />
x<br />
uuur r r r ∂ ⎢ ⎥ ⎢ ∂Az<br />
∂A<br />
⎥<br />
x<br />
rot A = ∇ ∧ A =<br />
⎢ ⎥<br />
⎢<br />
∧ Ay<br />
= ⎢− + ⎥<br />
∂y ⎥ ⎢ ⎥<br />
∂x ∂z<br />
⎢ ⎥ ⎢ A ⎥ ⎢ ⎥<br />
z<br />
⎢ ∂ ⎥<br />
⎣ ⎦ ⎢∂Ay<br />
∂Ax<br />
⎥<br />
⎢ −<br />
⎢ z ⎥ ∂x<br />
∂y<br />
⎥<br />
⎣∂<br />
⎦ ⎣ ⎦<br />
4 – Laplaciens scalaire et vectoriel :<br />
Par définition, pour un champ scalaire :<br />
r r r<br />
2<br />
∆ = ∇. ∇ = ∇ soit<br />
uuuuur<br />
∆ f = div( grad f )<br />
En coordonnées cartésiennes, par exemple :<br />
2 2 2<br />
∂ f ∂ f ∂ f<br />
∆ f = + +<br />
2 2 2<br />
∂x ∂y ∂z<br />
Par définition, le laplacien d’un champ vectoriel est le vecteur ∆ A r<br />
dont les composantes, en<br />
coordonnées cartésiennes, sont les laplaciens scalaires des composantes du champ vectoriel :<br />
r<br />
∆ A = ( ∆A , ∆A , ∆A<br />
)<br />
x y z<br />
5 – Quelques formules d’analyse <strong>vectorielle</strong> :<br />
uuur uuuuur r r r<br />
rot( gradU ) = ∇ ∧ ( ∇ U ) = 0<br />
uuur r r r r r<br />
div( rotA) = ∇.( ∇ ∧ A) = 0<br />
uuur uuur r uuuuur r r<br />
rot( rotA) = grad( divA)<br />
− ∆A<br />
3
Formulaires d’analyse <strong>vectorielle</strong><br />
4
______________________________________<br />
5