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第 2 章 力 学 的 挙 動 と 静 的 強 度<br />
目 的<br />
荷 重 が 作 用 した 際 の 金<br />
属 材 料 の 力 学 的 挙 動 に<br />
ついて 理 解 する.<br />
2.1 応 力 -ひずみ 曲 線<br />
2.1.1 公 称 応 力 /ひずみと<br />
真 応 力 /ひずみ<br />
2.1.2 応 力 -ひずみ 曲 線<br />
2.1.3 力 学 的 性 質 ( 機 械 的 性 質 )<br />
2.1.4 加 工 硬 化<br />
2.1.5 じん 性<br />
2.1.6 指 標 の 意 味<br />
2.2 力 学 的 性 質 を 求 める 異 なる 方 法<br />
2.2.1 ヤング 率 の 測 定 方 法<br />
2.2.2 硬 さに 基 づく 強 度 推 定<br />
2.3 延 性 破 壊 とぜい 性 破 壊<br />
2.3.1 破 壊 形 態 の 相 違<br />
2.3.2 フラクトグラフィ<br />
2.1 応 力 -ひずみ 曲 線<br />
2.1 公 称 応 力 /ひずみと 真 応 力 /ひずみ<br />
公 称 応 力 (nominal stress) σ n<br />
初 期 断 面 積 を 基 準 とした 応 力<br />
σ n = F i / A 0<br />
(2.1)<br />
真 応 力 (true stress) σ t<br />
瞬 間 の 面 積 を 基 準 とした 応 力<br />
σ = F / A<br />
t<br />
i<br />
i<br />
(2.2)<br />
公 称 ひずみ (nominal strain) ε n<br />
初 期 長 さを 基 準 としたひずみ<br />
ε = ∆l<br />
/ l = ( l − l ) l<br />
n<br />
0 i 0 /<br />
0<br />
(2.3)<br />
図 2.1 一 軸 荷 重 下 での 変 形<br />
真 ひずみ (true strain)<br />
瞬 間 の 変 形 を 考 慮 して 算 出 したひずみ<br />
li<br />
ε ( dl / l)<br />
ln( l / l ) (2.4)<br />
t<br />
= ∫ =<br />
i 0<br />
l0<br />
ε t
公 称 ひずみと 真 ひずみの 相 違<br />
l2<br />
− l<br />
ε n =<br />
l<br />
ε<br />
0<br />
0<br />
l1<br />
− l<br />
≠<br />
l<br />
1<br />
t = ln = ln +<br />
l0<br />
l0<br />
公 称 ひずみと 真 ひずみの 関 係<br />
li<br />
εt<br />
= ln<br />
l<br />
0<br />
0<br />
l2 l l<br />
ln<br />
l<br />
0<br />
l2<br />
− l1<br />
+<br />
l<br />
2<br />
1<br />
⎛ li<br />
− l0<br />
⎞<br />
= ln⎜<br />
+ 1⎟<br />
⎝ l0<br />
⎠<br />
= ln( ε + 1)<br />
n<br />
1<br />
(2.5)<br />
(2.6)<br />
(2.7)<br />
公 称 応 力 と 真 応 力 の 関 係<br />
弾 性 域 (ひずみが 極 小 さい 場 合 )<br />
σ ≈ σ , ε ≈ ε<br />
n<br />
塑 性 域 (ひずみ 大 )<br />
t<br />
n<br />
(2.8)<br />
(2.9)<br />
この 領 域 では, 体 積 一 定 で 変 形 するので<br />
A (2.10)<br />
0l0<br />
= A i l i<br />
上 式 より<br />
A0 li<br />
li<br />
− l0<br />
= = + 1 = ε n + 1<br />
A l l<br />
i<br />
σ ≠ σ , ε ≠ ε<br />
0<br />
n<br />
t<br />
0<br />
n<br />
t<br />
t<br />
(2.11)<br />
よって<br />
σ<br />
F<br />
F<br />
A<br />
i i 0<br />
t<br />
= =<br />
n n<br />
Ai<br />
A0<br />
Ai<br />
= σ ( ε + 1)<br />
(2.12)<br />
2.1.2 応 力 -ひずみ 曲 線 (stress-strain curve)<br />
図 2.2 公 称 応 力 -ひずみ 曲 線 の 求 め 方<br />
図 2.3 応 力 -ひずみ 曲 線<br />
ネッキングまでの 真 応 力 -ひずみ 曲 線 は, 式 (2.7)と 式 (2.12)を 用 いれば,<br />
公 称 応 力 -ひずみ 曲 線 から 得 られる.
2.1.3 力 学 的 性 質 ( 機 械 的 性 質 )<br />
(mechanical properties)<br />
引 張 り 試 験 により, 材 料 の 力 学 的 性 質<br />
が 明 らかとなる.<br />
図 2.4 力 学 的 性 質 ( 機 械 的 性 質 )<br />
E<br />
σ y<br />
σ 0.2<br />
σ UTS<br />
σ f<br />
ε f<br />
φ<br />
J<br />
n<br />
ヤング 率<br />
降 伏 応 力 (yield stress)<br />
0.2% 耐 力<br />
(0.2% off-set stress)<br />
引 張 強 さ<br />
(tensile strength)<br />
破 断 応 力<br />
(fracture stress)<br />
破 断 ひずみ<br />
(fracture strain)<br />
絞 り (reduction in area)<br />
φ=(A 0 -A f )/A 0<br />
じん 性 (toughness)<br />
加 工 硬 化 指 数 (work<br />
hardening exponent)<br />
2.1.4 加 工 硬 化 (work hardening)<br />
塑 性 変 形 が 進 行 するにつれて, 塑 性<br />
変 形 に 対 する 抵 抗 値 が 上 昇 する 現 象<br />
図 2.5 加 工 硬 化 の 説 明<br />
真 応 力 -ひずみ 曲 線 を 下 式 で 近 似<br />
する( nは 加 工 硬 化 指 数 ).<br />
n<br />
σ t = cε t (2.13)<br />
式 (2.7)と 式 (2.12)から<br />
σ t = σ n(<br />
ε n + 1)<br />
(2.14)<br />
εt<br />
= ln( ε n + 1)<br />
式 (2.13)に 式 (2.14)を 代 入 すると<br />
σ<br />
n<br />
= c<br />
{ln( n<br />
ε + 1<br />
ε<br />
n<br />
上 式 を 微 分 すると<br />
+ 1)}<br />
n<br />
(2.15)<br />
dσ<br />
n c<br />
= { n − ln( ε + 1)}<br />
2<br />
n<br />
dε<br />
n ( ε n + 1)<br />
× {ln( ε + 1)}<br />
n<br />
n−1<br />
(2.16)
一 方 ,ネッキング 開 始 時 の 公 称 ひずみe n =e n0 では,<br />
式 (2.16)と 式 (2.17)から<br />
dσ<br />
/ dε<br />
= 0<br />
n<br />
n<br />
(2.17)<br />
(2.18)<br />
加 工 硬 化 指 数 n はネッキング 開 始 時 の 公 称 ひずみから 概 算 できる.<br />
n<br />
= n<br />
ln( ε 0 +1)<br />
2.1.5 じん 性<br />
材 料 が 破 断 するまでに 消 費 する<br />
単 位 体 積 あたりのエネルギー( 応<br />
力 -ひずみ 曲 線 下 側 の 面 積 ). 強<br />
度 と 延 性 のバランスを 示 す 指 標 .<br />
J<br />
=<br />
F dl<br />
V<br />
F dl<br />
Al<br />
∫ = ∫ = ∫<br />
ε<br />
0<br />
f<br />
σ ( ε ) dε<br />
(2.19)<br />
図 2.6 じん 性 の 説 明<br />
2.1.6 指 標 の 意 味<br />
材 料 の 力 学 的 特 性<br />
指 標 を 用 いて 記 述 される.<br />
弾 性 変 形 : ヤング 率 , 剛 性 率<br />
塑 性 変 形 : 加 工 硬 化 指 数<br />
2.2 力 学 的 性 質 を 求 める<br />
異 なる 方 法<br />
2.2.1 ヤング 率 の 測 定 方 法<br />
棒 の 質 量 m ≪ 重 りの 質 量 M<br />
棒 の 長 さ:l<br />
棒 の 直 径 :d( ≪ l)<br />
強<br />
延<br />
度 : 降 伏 応 力 ,0.2% 耐 力<br />
引 張 り 強 さ, 破 断 応 力<br />
性 : 伸 び, 絞 り<br />
強 度 と 延 性 のバランス: じん 性<br />
図 2.7 測 定 方 法
図 2.9 棒 の 振 動<br />
図 2.8 棒 中 央 でのたわみ<br />
一 方 , 振 動 方 程 式<br />
2<br />
d y<br />
M = −ky<br />
2<br />
dt<br />
(2.22)<br />
4<br />
F 3 Ed<br />
k π<br />
(2.21) f =<br />
3<br />
(2.24)<br />
より, 変 位 y は<br />
y( t)<br />
= y0<br />
cos<br />
k<br />
t<br />
M<br />
(2.23)<br />
したがって, 棒 の 固 有 振 動 数 f は<br />
材 料 力 学 より, 丸 棒 の 断 面 2 次 モーメ<br />
ント I, 力 F が 棒 中 央 に 作 用 した 際<br />
のたわみ d はそれぞれ<br />
4<br />
3<br />
πd<br />
Fl<br />
I = , δ = (2.20)<br />
64 48EI<br />
上 式 を 用 いると, 棒 のばね 定 数 k は<br />
δ =<br />
4l<br />
1<br />
2π<br />
k<br />
M<br />
式 (2.21)および 式 (2.24)より<br />
3 2<br />
16πl<br />
f<br />
E =<br />
(2.25)<br />
4<br />
3d<br />
あとは 棒 を 振 動 させ,ストロボ 装 置 を<br />
用 いて 棒 の 固 有 振 動 数 を 求 め, 上 式<br />
に 代 入 すれば,ヤング 率 を 精 密 に 求<br />
めることができる.<br />
2.2.2 硬 さに 基 づく 強 度 推 定<br />
荷 重 :P, 圧 痕 の 側 面 積 Aとすると 硬<br />
さ (hardness) は<br />
H V = P /<br />
A<br />
(2.26)<br />
図 2.10 ストロボ 装 置<br />
図 2.11 ビッカース 硬 さ
圧 子 がめり 込 む→ 先 端 で 塑 性 変 形<br />
圧 痕 が 大 きくなる→ 先 端 での 応 力 低 下<br />
圧 痕 先 端 の 平 均 応 力 ( 硬 さ)は, 材 料<br />
の 塑 性 変 形 に 対 する 抵 抗 ( 降 伏 応 力 )<br />
と 密 接 に 関 連 する.<br />
特 に 鉄 鋼 材 料 の 場 合 , 降 伏 応 力 およ<br />
び 疲 労 強 度 σ w とビッカース 硬 さの 間 に<br />
は 明 瞭 な 関 係 が 成 立 する. 近 似 的 に<br />
σ ≈ 3H<br />
H<br />
y<br />
V,<br />
σ w ≈1.<br />
5<br />
V<br />
(2.27)<br />
図 2.12 硬 さと 強 度 の 関 係<br />
2.3 延 性 破 壊 とぜい 性 破 壊<br />
2.3.1 破 壊 形 態 の 相 違<br />
延 性 破 壊 ある 程 度 大 きな 延 性 ( 転 位 の 移 動 )を 示 した 後 に 生 ずる 破 壊 .<br />
ぜい 性 破 壊 ほとんど 延 性 を 示 さずに 生 ずる 破 壊 .<br />
応 力 -ひずみ 曲 線 の 相 違<br />
ぜい 性 的 に 破 壊 する 材 料 では, 降 伏<br />
以 降 の 伸 びが 著 しく 小 さい. 破 壊 様 相<br />
も 破 面 形 態 ( 図 2.14)も 大 きく 異 なる.<br />
ぜい 化<br />
過 度 に 転 位 ( 後 述 )の 移 動 が 妨 げられ<br />
ると, 内 在 する 欠 陥 等 から 急 速 破 壊<br />
が 生 ずるようになる.これをぜい 化 と<br />
呼 ぶ.<br />
図 2.13 応 力 -ひずみ 曲 線 の 相 違
ぜい 化 の 原 因<br />
1 低 温 ( 特 に 軟 鋼 等 )→ 低 温 ぜい 性<br />
2 欠 陥 , 切 欠 き,き 裂 等 ( 応 力 集 中 源 )の<br />
存 在 → 切 欠 きぜい 性<br />
3 過 度 な 強 化<br />
3 高 ひずみ 速 度 ( 衝 撃 等 )<br />
4セラミックスなど 転 位 移 動 が 元 来 困 難<br />
な 場 合<br />
図 2.14 延 性 的 破 壊 (カップアンド<br />
コーン, 上 ),ぜい 性 的 破<br />
壊 ( 下 )<br />
2.3.2 フラクトグラフィ<br />
破 壊 の 様 相 は, 破 面 を 観 察 すると 記 録 されている. 破 面 様 相 から 破 壊 現 象 に<br />
ついて 検 討 する 分 野 をフラクトグラフィと 呼 ぶ. 事 故 原 因 を 究 明 する 際 などに<br />
は 必 ずは 面 形 態 を 確 認 する. 以 下 に, 典 型 的 な 破 面 形 態 を 示 す.<br />
延 性 破 面 ぜい 性 破 面 疲 労 破 面<br />
(ディンプル) (リバーパターン) (ストライエーション)<br />
図 2.15 各 種 破 面 形 態
2 章 演 習 問 題<br />
問 題 1 S45C( 約 0.45%の 炭 素 を 含 む 鉄 鋼 )をダンベル 型 丸 棒 試 験 片 に 加 工<br />
し,これを 引 張 試 験 に 供 する. 試 験 片 のゲージ 部 の 直 径 は14 mm,<br />
ゲージ 長 さは50 mmである. 試 験 機 の 表 示 によれば, 現 在 , 試 験 片<br />
に 作 用 している 荷 重 は 50 kNであり,またゲージ 部 の 長 さは50.077<br />
mmである. 材 料 は 未 だ 弾 性 域 内 にある.<br />
(1-1) 試 験 片 に 作 用 している 公 称 応 力 を 求 めよ.<br />
(1-2) この 時 の 公 称 ひずみを 求 めよ.<br />
(1-3) 材 料 のヤング 率 を 求 めよ.<br />
問 題 2 上 記 の 引 張 試 験 の 結 果 ,この 材 料 の 引 張 強 さは570 MPaで,その<br />
時 の 公 称 ひずみは20 % (0.2)であった.また, 絞 りは40 % (0.4)で<br />
あった.<br />
(2-1) ネッキングが 生 じた 際 の 公 称 ひずみを 答 えよ.<br />
(2-2) この 材 料 の 加 工 硬 化 指 数 を 求 めよ.<br />
(2-3) 材 料 の 真 応 力 -ひずみ 曲 線 を 式 で 示 せ.<br />
(2-4) (2-3)の 結 果 を 用 いて 材 料 のじん 性 値 を 求 めよ.<br />
問 題 3<br />
右 図 に 示 す 応 力 -ひずみ 曲<br />
線 の1~4の 名 前 を 答 えな<br />
さい.<br />
問 題 4<br />
どのような 条 件 下 でぜい 性 破<br />
壊 が 生 じやすいか 答 えなさ<br />
い.<br />
2 章 演 習 問 題 解 答<br />
問 題 1<br />
(1-1) 公 称 応 力 は,<br />
(1-2) 公 称 ひずみは,<br />
σ n<br />
ε n<br />
3<br />
F 50×<br />
10 (N)<br />
6<br />
= =<br />
= 325×<br />
10 (Pa) = 325(MPa)<br />
A<br />
-3 2<br />
0<br />
3.14{7×<br />
10 (m)}<br />
∆l<br />
50.077<br />
− 50(mm)<br />
−3<br />
= =<br />
= 1.54×<br />
10<br />
l 50(mm)<br />
0<br />
6<br />
σ 325×<br />
10 (Pa)<br />
9<br />
(1-3) ヤング 率 は, E = n<br />
=<br />
= 211×<br />
10 (Pa) = 211(GPa)<br />
ε<br />
−3<br />
n<br />
1.54×<br />
10<br />
問 題 2 (2-1) 作 用 応 力 が 引 張 強 さに 達 した 際 にネッキングが 始 まる.したがって,<br />
ネッキングが 始 まった 際 の 公 称 ひずみは, ε n0 =0.2.
(2-2) 加 工 硬 化 指 数 は,ε n0<br />
=0.2より, n = ln( ε<br />
n0 + 1) = ln(1.2) = 0.182<br />
c<br />
n<br />
(2-3) 2.1.4 節 より, σ = n<br />
{ln(<br />
n<br />
+ 1)}<br />
ε<br />
n<br />
+ 1<br />
ε<br />
この 式 にσ n<br />
=570 MPa,ε n<br />
=0.2 を 代 入 すれば,c=933 MPaが 求 められる.よって 真 応 力<br />
n<br />
-ひずみ 曲 線 は, σ 933 0182<br />
t<br />
= cε<br />
t<br />
= ε<br />
t<br />
(MPa)<br />
(2-4) (2-3)で 求 めた 真 応 力 -ひずみ 曲 線 と 絞 りからじん 性 値 を 求 める.2.1.3 節 より 絞<br />
A0<br />
− Af<br />
Af<br />
りは,<br />
φ = = 1−<br />
A0<br />
A0<br />
l<br />
f A0<br />
1 1<br />
よって, 材 料 の 破 断 時 の 真 ひずみは, ε<br />
tf<br />
= ln = ln = ln = ln = 0.511<br />
l A 1−φ<br />
1−<br />
0.4<br />
2.1.5 節 よりじん 性 値 は, J =<br />
ε tf<br />
∫<br />
0<br />
σ dε<br />
= 933×<br />
10<br />
t<br />
6 3<br />
3<br />
= 357×<br />
10 (J/m ) = 357 (MJ/m )<br />
問 題 3 1ヤング 率 ,2 降 伏 応 力 ,3 引 張 強 さ,4 伸 び( 破 断 ひずみ)<br />
問 題 4 2.3.1 節 参 照 .<br />
t<br />
0<br />
0.511<br />
6 0.182<br />
∫ ε<br />
t<br />
0<br />
f<br />
1+<br />
0.182<br />
6<br />
⎡ ε ⎤<br />
t<br />
dε<br />
t<br />
= 933×<br />
10 ⎢ ⎥<br />
⎣1+<br />
0.182⎦<br />
0.511<br />
0