E - 磁学国家重点实验室 - ä¸­å›½ç§‘å­¦é™¢ç‰©ç†ç ”ç©¶æ‰€

The Nobel Prize in Physics 1961 Presentation Speech1961 年 诺 贝 尔 物 理 学 奖 颁 奖 介 绍Professor Mˆ ssbauer. While doing research for your doctor'sthesis you have discovered an unexpected effect which nowbears your name. You have explained this effect experimentallyand theoretically, and thereby created a device which is offundamental importance in numerous realms of physics, andwhich is nowadays being investigated and put to use in a largenumber of physical laboratories. By your discovery it hasbecome possible to examine precisely, numerous importantphenomena formerly beyond or at the limit of attainableaccuracy of measurement.

穆 斯 堡 尔 波 谱 学 的 应 用生 物 学考 古 学冶 金 、 矿 业化 学穆 斯 堡 尔谱 学地 学( 地 质 、 矿 物 )基 本 物 理 原 理物 理凝 聚 态 物 理核 物 理磁 学 超 导 表 面 物 理 快 离 子 导 体 液 晶 晶 格 动 力 学

一 、 穆 斯 堡 尔 效 应ï 原 子 光 谱 的 共 振 吸 收ï 原 子 核 γ 射 线 的 有 反 冲 的 共 振 吸 收ï 原 子 核 γ 射 线 的 无 反 冲 发 射 与 共 振 吸 收ï 无 反 冲 分 数

1. 原 子 光 谱 的 共 振 吸 收Na 原 子 蒸 气 的 特 征 黄 光 (5896≈ )1903, Robert Wood

原 子 跃 迁 和 原 子 核 跃 起 的 比 较E 0E =RE202Mc2跃 迁 体 系跃 迁 能 量自 然 线 宽反 冲 能 量汞 原 子4.9 eV5.6X10 -9 eV7.5X10 -11 eV198Hg 原 子 核412 keV1.8X10 -5 eV0.46 eV

自 由 原 子 核 发 射 γ 射 线 后 的 反 冲 能 量ERE2−3= γ −8~ 10 eV E ~ 10 eVeg2Mc2>>∆ γE0-ER∆EγeE0+ER~ 10−8geVE0-ER E0 E0+ER

原 子 核 γ 射 线 的 有 反 冲 共 振 吸 收 的 实 现多 普 勒 效 应 能 量 补 偿 -Philip Moon (1951)E0-ER E0 E0+ERED= E v/cE = E (1+)0v= 7 x 10 4 cm s -10vc198Au

原 子 核 γ 射 线 的 有 反 冲 共 振 吸 收 的 实 现γ 射 线 温 度 展 宽 - KGMalmforts (1952)E = E v /D 0 xc< 2 Mv > =xkBTM= < v > =00 2KBT

原 子 核 γ 射 线 的 有 反 冲 共 振 吸 收 的 实 现γ 射 线 温 度 展 宽 - KGMalmforts (1952)大 炮 放 在 船 上 , 船 在大 浪 颠 簸由 于 是 一 种 有 反 冲 的 共 振 吸 收 , 共 振 谱 线 远 高 于 γ 射线 自 然 宽 度 , 能 量 分 辨 率 不 高 , 并 未 引 起 广 泛 关 注

76 Os19174keV77 Ir191 β -穆 斯 堡 尔 的 实 验 ( 一 )在 室 温 可 以 观 测 到 一定 的 共 振 吸 收129 keVT=300 KR.L. Mˆ ssbauer(1929-)=0.07 eVE R =0.047eV

穆 斯 堡 尔 的 实 验 ( 一 )低 温 容 器Pb探 测 器吸 收 体放 射 源

随 着 放 射 源 温 度 降 低= < v > =00 2KBTM穆 斯 堡 尔 预 测 到 共 振 减 小

穆 斯 堡 尔 的 实 验 ( 一 )Pb探 测 器 吸 收 体放 射 源发 现 γ 射 线 吸 收 强 度随 着 温 度 降 低 而 增强 这 一 与 当 时 共 振吸 收 观 点 不 一 致 的 ì反 常 î 现 象 。

穆 斯 堡 尔 的 实 验 类 比穆 斯 堡 尔 将 发 射 和 吸 收 γ射 线 的 原 子 核 置 于 固 体 的晶 格 束 缚 之 中 , 使 这 些 原子 核 在 发 射 和 吸 收 γ 射 线时 牵 动 整 个 晶 格 , 相 当 于使 原 子 核 的 质 量 变 成 整 个晶 格 的 质 量 。大 炮 固 定 在 地 面 上大 炮 放 在 船 上 , 船 被冻 在 冰 中

束 缚 在 晶 格 中 的 原 子 , 反 冲 能 的 影 响E > ER bondE = E +RtrEvibE R> hΩEtr反 冲 能 传 给 整 个 基 体 的能 量 , 忽 略 不 计Evib反 冲 能 传 给 晶 格 振 动 动能 的 平 均 值

真 正 的 无 反 冲 过 程如 果 反 冲 能 量 小 于 晶 格 特 征振 动 能 量 ( 声 子 能 量 )E R< hΩ有 一 定 几 率 不 与 晶 格 交换 能 量 的 过 程 , 也 就 是无 反 冲 过 程 。 完 全 没 有反 冲 能 量 损 失 的 发 射 和吸 收 过 程 。无 反 冲 过 程 的 几 率 称 为穆 斯 堡 尔 分 数 , 也 称 为无 反 冲 分 数 。

穆 斯 堡 尔 的 实 验 ( 二 )一 个 玩 具 导 致 Noble Prize

无 反 冲 原 子 核 共 振 吸 收 的 最 基 本 特 征ï 同 类 原 子 核 发 射 出 和 吸 收 到 的 γ 射 线 能 量 完 全 相 同ï 共 振 吸 收 所 获 得 的 共 振 谱 线 宽 度 仅 为 γ 射 线 自 然宽 度 的 两 倍 左 右 (≈10 -8 eV), 这 正 是 穆 斯 堡 尔 效应 具 有 极 高 能 量 灵 敏 度 的 根 源 。∆EEγγ10 −8 eV10 −11~10 3 =eV

无 反 冲 分 数严 格 按 量 子 力 学 推 导 :f2= exp( −k< x2> )随 着 温 度 的 降 低 , 原子 被 更 为 牢 固 地 束 缚在 晶 格 上 , 因 此 无 反冲 分 数 增 大 。 这 就 是穆 斯 堡 尔 观 测 到 共 振吸 收 强 度 随 温 度 降 低而 增 加 的 原 因 。

无 反 冲 分 数无 反 冲 分 数 与 温 度 及 晶 格 特 征 的 关 系f= exp(1 − k < x在 Debye model 中22> )=3h4kθB2D[1 +4(TθD)2]∫θDxdxx0 e −1

无 反 冲 分 数 的 各 向 异 性 (Goldanskii-KaryaginEffeft)多 晶 无 序 取 向 材 料 , 各 向 同 性f2= exp( −k< x> )θ单 晶 材 料 , 各 向 异 性2无 反 冲 分 数z===≠φyf( θ)=2exp( −4π22 2< x⊥>2 < x11>−(x⊥2 )exp[ −4π2λλ>cos2θ]

穆 斯 堡 尔 核 素I=5/2I=3/2I=1/227 Co57EC(99.84%)136.48 keV14.4 keV0 keV26 Fe57目 前 用 于 物 理 、 化 学 、冶 金 、 生 物 、 地 学 、 和月 球 科 学 研 究 的 有 15-20种 穆 斯 堡 尔 元 素 。最 常 用 的 穆 斯 堡 尔 同 位 素 :57Fe(14.4keV)(70%)119Sn(23.8keV) (15%)151Eu(21.5keV)

穆 斯 堡 尔 核 素有 46 种 元 素 ,92 种 原 子 核 ,112 种 跃 迁 观 察 到 穆 斯 堡 尔 谱 效 应

穆 斯 堡 尔 效 应 小 结穆 斯 堡 尔 谱 效 应 (Mˆ ssbauer effect)原 子 核 对 γ 射 线 的 无 反 冲 发 射 与 共 振 吸 收Recoilless nuclear resonance absorption of γ radiation注 意 事 项ï 穆 斯 堡 尔 效 应 不 同 于 前 人 观 测 到 的 有 反 冲 共 振吸 收 , 原 子 核 在 发 射 和 吸 收 γ 射 线 时 没 有 发 生 任何 反 冲 。ï 无 反 冲 原 子 核 共 振 吸 收 的 最 基 本 特 征 是 同 类 原子 核 发 射 出 和 吸 收 到 的 γ 射 线 能 量 完 全 相 同 。

穆 斯 堡 尔 效 应 优 点穆 斯 堡 尔 效 应 与 有 反 冲 的 γ 射 线 吸 收 相 比 具 有 两 大 优 点 :ï 无 反 冲 共 振 吸 收 所 获 得 的 共 振 谱 线 宽 度 仅 为 γ 射 线 自 然 宽度 的 两 倍 左 右 (≈10 -8 eV), 这 正 是 穆 斯 堡 尔 效 应 具 有 极 高能 量 灵 敏 度 的 根 源 。 穆 斯 堡 尔 效 应 的 极 高 能 量 分 辨 率 为 研究 核 能 级 的 超 精 细 结 构 提 供 了 实 验 手 段 。ï 有 反 冲 核 共 振 吸 收 仅 涉 及 纯 核 物 理 领 域 , 而 无 反 冲 核 共振 吸 收 还 与 共 振 核 在 固 体 中 的 晶 格 特 性 有 关 , 所 以 说 穆 斯堡 尔 效 应 在 核 物 理 与 固 体 物 理 研 究 之 间 架 起 了 一 座 桥 梁 ,为 核 物 理 的 应 用 开 创 了 更 为 广 阔 的 前 景 。

穆 斯 堡 尔 效 应 实 验 方 法ï 穆 斯 堡 尔 谱 仪ï 穆 斯 堡 尔 谱ï 穆 斯 堡 尔 谱 拟 合 方 法

最 原 始 的 穆 斯 堡 尔 谱 仪1. 放 射 源2. 探 测 器3. 吸 收 体4. 多 普 勒 速 度 驱 动 装 置

等 加 速 模 式穆 斯 堡 尔 谱 仪驱 动 器探 测 器前 置 放 大 器放 大 器放 射 源样 品线 性 放 大 器函 数 发 生 器单 道分 析 器开 始 信 号道 进 信 号

速 度 校 准295 K α-Fe 标 准 的 穆 斯 堡 尔 谱 线 位 置 (mm/s)-3.081 3.0815.313-5.313-0.8420.842等 加 速 模 式tn 道 数1 n 6K=10.626( mm/s)n 6 −n 1 ( 道 )

速 度 绝 对 定 标 法 ( 激 光 测 速 )脉 冲 形成 电 路λ/2多 道分 析 仪光电二极管振 动 子He-Ne 激 光 器

穆 斯 堡 尔 谱 仪I=5/2I=3/2I=1/227 Co57 (270 天 )放 射 源EC(99.84%)136.48 keV14.4 keV0 keV26 Fe5750 Sn119 (250 天 )I=11/289.54 keVI=3/223.87 keVI=1/20 keV50 Sn119

穆 斯 堡 尔 谱 仪放 射 源ï 放 射 性 同 位 素 扩 散 到 固 体晶 格 中57Co(Pt), 57 C O (Rh)ï 基 体 材 料 要 高 Debye 温 度ïEγ=5-160 keVï 激 发 态 的 半 衰 期τ=10 -9 -10 -6 sï 母 核 放 射 性 半 衰 期 长ï 跃 迁 过 程 简 单

穆 斯 堡 尔 谱 仪探 测 器

57Fe 14.4 keV 跃 迁 的 内 转 换 过 程14.4 keVγ 射 线7.3keV e -5.6keV e -14.4 keV 穆 斯堡 尔 γ 射 线6.4 keVx 射 线6.3 keVx 射 线

穆 斯 堡 尔 谱 仪单 道 分 析 器14.4 keV6.3 keVK 层 特 征 x 射 线14.4 keV6.3 keVK 层 特 征 x 射 线

Mˆ ssbauer SpectrometerState Key Lab. of Magnetism, (2001) IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

Mˆ ssbauer SpectrometerVariable Temperature Mˆ ssbauer Spectrometer(2002)State Key Lab. of Magnetism, IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

Low temperature and Superconducting Magnet forMˆ ssbauer SpectrometerSource(2003)DetectorState Key Lab. of Magnetism, IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

Applications of In-field Mˆ ssbauer Spectroscopyï Field-induced magnetic phase transitionï Magnetization processes of two phases individuallyfrom microscopic scaleγ-rayï Magnetic anisotropyïÖÖÖÖÖ..State Key Lab. of Magnetism, IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

原 位 穆 斯 堡 尔 谱 仪 /MBE/SPM/ 联 合 系 统 (2004.3)LED/AESMˆ ssbauerSpectrometer原 位 生 长 + 高 空 间 分 辩 + 高 能 量 分 辩MOKERHEEDVT-SPMMBE/EBEState Key Lab. of Magnetism, IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

High Temperature Equipment forMˆ ssbauer Spectrometer

背 散 射 穆 斯 堡 尔 谱 仪兰 州 大 学

高 压 穆 斯 堡 尔 谱 装 置速 度 转 换 器兰 州 大 学弹 簧放 射 源碳 化 硼 砧1 cm支 撑 环样 品铜 铍2 mm叶 蜡 石β 锡

透 射 穆 斯 堡 尔 谱 和 背 散 射 穆 斯 堡 尔 谱Det.入 射 γ 光 子样 品背 散 射 穆 斯 堡 尔 谱γ 射 线 被 样 品 共 振 吸 收 后 释 放 的次 级 辐 射 强 度 随 能 量 的 变 化透 射 穆 斯 堡 尔 谱透 过 样 品 的 γ 射 线 强 度 随 能 量 的 变 化

洛 仑 兹 线 形穆 斯 堡 尔 谱 拟 合 方 法y(x)= ∑ x1+(Γ2+ ( E + Fx + Gx0A i−xii / 2)2)E, 背 底F,G,背 底 修 正t谱 线 对 称 折 叠F=G=0

穆 斯 堡 尔 谱 拟 合 方 法洛 仑 兹 线 形Ay( x)= ∑ix−x+ E2+0 i 21 ( )χ =Γ∑ wjy(x)−i / 2[ yj]2

穆 斯 堡 尔 谱 拟 合 方 法复 杂 结 构 的 穆 斯 堡 尔 谱

非 晶 材 料 穆 斯 堡 尔 谱

穆 斯 堡 尔 谱 学 (Mˆ ssbauer Spectroscopy)1. 穆 斯 堡 尔 效 应 (Mˆ ssbauer effect)原 子 核 对 γ 射 线 的 无 反 冲 发 射 与 共 振 吸 收2. 穆 斯 堡 尔 谱 (Mˆ ssbauer Spectrum)γ 射 线 被 无 反 冲 共 振 吸 收 后 的 强 度 随 能 量 的 变 化3. 穆 斯 堡 尔 谱 学 (Mˆ ssbauer Spectroscopy)利 用 穆 斯 堡 尔 效 应 通 过 原 子 核 与 核 外 环 境 的 超 精细 相 互 作 用 来 对 物 质 作 微 观 结 构 分 析 的 学 科

穆 斯 堡 尔 谱 学 主 要 内 容ï 超 精 细 相 互 作 用 和 穆 斯 堡 尔 参 数ï 超 精 细 磁 场 来 源ï 穆 斯 堡 尔 谱 所 给 出 的 微 观 信 息

超 精 细 相 互 作 用 和 穆 斯 堡 尔 参 数Neighboring atomsNuclearHyperfineInteractionElectronsH= H ( e0)+ H ( m1)+ H ( e2)+......

(1) 电 单 极 相 互 作 用 ñ 同 质 异 能 移 Isomer Shift δ原 子 核 与 核 外 电 子 的 库 仑 相 互 作 用V ( r)=Zerr>=RrVZeR32( r)= ( − 22r2R)R

原 子 核 在 激 发 态 和 基 态 的 原 子 半 径 不 同 , 由于 静 电 库 仑 作 用 所 引 起 能 量 位 移EeδΕeR eEgδΕgR g∆E=δEe− δEg=2π5Ze2φ(0)2( R2e−R2g)

在 穆 斯 堡 尔 实 验 中 , 由 于 放 射 源 和 吸 收 体 原 子 核 位 的电 荷 密 度 不 同 , 放 射 源 能 量 和 吸 收 体 能 量 差 , 即 为 同质 异 能 移 .eSourceAbsorbergδ =2π5Ze2[ φ(0)2A−φ(0)2S]( R2e−R2g)=4π5Ze2R2(∆RR)[ φ(0)2A−φ(0)2S]

在 穆 斯 堡 尔 实 验 中 , 同 质 异 能 移 取 决 于 :ï 原 子 核 有 关 的 因 子 (Re, Rg).57Fe, R e R gï 核 外 电 子 有 关 的 信 息 ( 原 子 核 处 的 电 子 密 度 )φ(0)2A−φ(0)2S]对 于 反 射 源 在 不 同 基 体 中57Co(Rh), 57 Co(Pd)原 子 核 处 的 电 子 密 度 不 同φ(0)2A( Rh)≠( φ(0)2A( Pd)参 考 标 准 样 品 修 正

(2) 核 电 四 极 矩 作 用 - 四 极 矩 劈 裂核 电 四 极 矩对 于 核 自 旋 的 原 子 核 , 由 于 核 内 电 荷 分 布 的 非 对 称性 而 产 生 核 电 四 极 矩 , 它 的 标 量 值 为2 2eQ = (3z− r ) ρ(r)dv∫Q=0 Q>0 Q1212, Q, Q=≠00

(2) 核 电 四 极 矩 作 用 - 四 极 矩 劈 裂电 场 梯 度VVzz( tot)= V ( Fe)V ( latt)ZZ ZZ+ZZ2qi(3cos θi−1)5= ∑ =zz ∑320i Riπ( latt)AV ( Fe)= P s V zz ( s)s

(2) 核 电 四 极 矩 作 用 - 四 极 矩 劈 裂E eEgI= 32I= 12δE eδE g13EQ( ± ) 21EQ( ± ) 2VZZ>02± 32∆EQ± 12± 12± m Z∆EQ=2eVZZI (2 IQ−1)[3m2I−I(I+1)](1+η32)12

(2) 核 电 四 极 矩 作 用 - 四 极 矩 劈 裂I=3/2I=1/2Vzz=0 Vzz≠0m=3/2m=1/2m=1/2∆=eQVzz2η2(1 +31/)2△双 峰 相 对 强 度II( ±( ±3212↔±↔±1212))=1+cos−cos5322θθ

3. 磁 偶 极 相 互 作 用 : 磁 分 裂3/2E = −gµmInHHFmI1/2-1/2-3/2HNMR-1/21/2

Ⅲ 磁 偶 极 相 互 作 用 : 磁 分 裂内 磁 场 来 源 :H = H + H + H + Hhf cp ce orb dip

三 种 超 精 细 相 互 作 用ï 电 单 极 相 互 作 用 ⎯ 同 质 异 能 移∆E=δEe− δE g=2πZe2φ (0)52(2Re−2Rg)ï 电 四 极 相 互 作 用 ⎯ 四 极 矩 劈 裂∆=eQVzz2η2(1 +31/)2ï 磁 偶 极 相 互 作 用 ⎯ 超 精 细 磁 场E = −µI • H hf

Ⅳ. 电 和 磁 超 精 细 相 互 作 用 的 耦 合E

Ⅳ 电 和 磁 超 精 细 相 互 作 用 的 耦 合ε

四 极 矩 劈 裂 和 四 极 矩 位 移对 于 铁 磁 态 四 极 矩 位 移 为3 32, ± = εeQE = (3cos θ −QV 1)228zz对 于 顺 磁 态 , 超 精 细 磁 场 消 失 , 相 当 于 θ=0m=3/2∆eQE 3 , 3Q 2± =2= ε4VzzI=3/2I=1/2∆=Vzz=0 Vzz≠0∆m=1/2m=1/2∆eQE 3 , 1Q 2± −2= −ε=4E3, ±3− ∆E3, ±1=eQQ 2 2Q 2 2 2VZzVzz

超 精 细 磁 场 来 源Neighboring atomsEhf= −µI• HhfNuclearHyperfineInteractionElectronsOn-siteatoms/ionNeighboringatoms/ionH( i)= H ( i)+ H ( i)+ H ( i)THF(i)HF L SD FC+

超 精 细 磁 场 来 源(a) 轨 道 场 的 贡 献 (Orbital contribution)HH ( i)= −µ∑ l < r−3>LB i ir is 电 子 , l=0,满 壳 层 , ∑ L = 0未 满 壳 层 的 非 s 电 子3d 金 属 合 金 , 轨 道 淬 灭H LH LH LH L= 0= 0≠ 0≈ 04f 金 属 合 金 , 轨 道 贡 献 大 H L≠ 0

超 精 细 磁 场 来 源(b) 自 旋 偶 极 场 (Spin-dipole Contribution)SH∑−3H = − •2 SD( i)2µB{[ S i 3( S i r i ) r i / ri] < ri>r is 电 子 , 自 旋 密 度 球 形 分 布H SD= 0满 壳 层 H SD= 0未 满 壳 层 的 非 s 电 子立 方 对 称H SDH SD≠ 0= 0

超 精 细 磁 场 来 源(c) 费 米 接 触 场 (Fermi Contact Contribution)ï For non-s electrons, no probabilities at nucleus siteï For s electrons, a certain probabilities at nucleus site2Ψ ( 0, ↑)= Ψ (0, ↓)ii2⏐ψ⏐ 2⏐ψ⏐ 2(a)2Ψ ( 0, ↑)≠ Ψ (0, ↓)ii2⏐ψ⏐ 2⏐ψ⏐ 2Non-magneticr‘-×” ´≈ æÿ(b)r( )8 πH = − 2 ∑ [ Ψ (0, ↑)− Ψ (0, ↓FCi µBS i ii)322]magneticr

超 精 细 磁 场 来 源(d) 转 移 超 精 细 场 (Transferred Hyperfine field)THF∑( i)= c µ ( j)nii周 围 磁 性 原 子 ( 离 子 ) 配 位 数, 磁 矩 大 小 , 方 向

超 精 细 磁 场 来 源ï 对 于 3d 原 子 , 费 米 接 触 场 起 主 要 贡 献∑HF( i)= aµ( i)+ c µ ( j)ni10 5 Oe, 方 向 与 磁 矩 方 向 相 反ï 对 于 稀 土 金 属 、 合 金 , 轨 道 贡 献 起 主 导 作 用数 量 级 在 10 6 -10 7 Oe, 方 向 与 磁 矩 方 向 相 同ï 对 于 非 磁 性 共 振 核 , 如119Sn,只 有 转 移 超 精 细 磁 场 的 贡 献 。i

穆 斯 堡 尔 谱 所 给 出 的 微 观 信 息超 精 细 相 互 作 用 提 供 的 信 息超 精 细 相 互 作 用电 单 极 相 互 作 用电 四 极 矩 相 互 作 用磁 偶 极 相 互 作 用原 子 核 物 理与 原 子 核有 关 的 因 子激 发 态 核 半 径 与基 态 核 半 径 之 差电 四 极 矩核 磁 矩穆 斯 堡 尔 谱 学与 核 外 环 境有 关 的 因 子原 子 核 所 处的 电 子 密 度电 场 梯 度磁 场 强 度

同 质 异 能 移 给 出 的 信 息eSourceAbsorberg=4 2 2 ∆R5RδπZe R ( )[ φ(0)−2Aφ(0)可 以 用 来 确 定 电 子 结 构 , 进 而 研 究 穆 斯 堡 尔 原 子 的 价态 和 自 旋 态 、 化 学 键 性 质 、 氧 化 态 和 配 位 基 的 电 负 性等 化 学 性 质 。2S]

Isomer ShiftElectronic configurationï valence stateï spin stateFe(I) s=3/2Fe(I) s=1/2Fe(II) s=1Fe(II) s=0Fe(III) s=5/2Fe(III) s=3/2Fe(III) s=1/2Fe(IV) s=2Fe(IV) s=1Fe(VI) s=1DiamagneticFe(II) s=2-1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0IS(related to alfa-Fe, mm/s)

Li 离 子 电 池 材 料Li Fe 2+ 0.5 PO 4Fe 2+ , IS=1.21mm/s,QS=2.93mm/s利 用 同 质 异 能 移 确 定 Fe 的 价 态Li 0.5 Fe 3+ 0.5 Fe 2+ 0.5 PO 4Fe 3+ IS=0.42mm/s,QS=1.51mm/sLi Fe 2+ 0.5 PO 4Li 0.5 Fe 3+ 0.5 Fe 2+ 0.5 PO 4 +0.5Li

V四 极 矩 劈 裂 给 出 的 信 息( tot)= V ( Fe)V ( latt)ZZ ZZ+ZZVzzeQV∆ = zz23iη2(1 +3)1/ 22qi(3cos θi−1)5( latt)= ∑= AR πi20V zz ( Fe)= ∑ P s V zz ( s)sï 核 周 围 电 子 分 布 对 称 性ï 周 围 原 子 或 离 子 分 布 对 称 性

利 用 四 极 矩 劈 裂 确 定 晶 格 对 称 性 和 电 子 组 态Li 0.5 Fe 3+ 0.5 Fe 2+ 0.5 PO 4Fe 3+ QS=1.51mm/sFe 2+ , QS=2.93mm/s

利 用 四 极 矩 劈 裂 确 定 晶 格 对 称 性 和 电 子 组 态Fe 3+Fe 2+QS=1.51mm/sQS=2.93mm/sV ( ) = ∑zzFe PVs zz( s)= 0V ( ) = ∑zzFe PVs zz( s)≠ 0ss

H Aµ + Cµhf超 精 细 磁 场 给 出 的 微 观 信 息= 近 似 hf FeFeneighb实 验 测 定 不 同 晶 位 、 不 同 局 域 环 境 下 的 磁 矩随 温 度 , 压 力 等 参 数 的 变 化 。铁 磁 -- 顺 磁 ; 铁 磁 -- 超 顺 磁 相 变 。居 里 温 度 的 测 量 ( 热 扫 描 )H = Aµ表 面 与 界 面 磁 性 的 研 究 。

不 同 晶 位 、 不 同 局 域 环 境 下 的 磁 矩 随 温 度 , 压 力 变 化Gd 2 Fe 17 C x 的 穆 斯 堡 尔 谱

B(T)6c9d18f18hP(kBar)

铁 磁 -- 顺 磁 ; 铁 磁 -- 超 顺 磁 相 变B hf (T)/ B hf (0)T/Tc

Non-magnetic57Fe(3≈ )56Fe(100≈ )表 面 与 界 面 磁 性 的 研 究Non-magnetic56Fe(x≈ )57Fe(3≈ )56Fe(100≈ )57Fe Mˆ ssbauer Spectra of Fe interface in contactwith V at different depth from interface boundary

转 移 超 精 细 磁 场 给 出 的 微 观 信 息对 于 非 磁 性 共 振 核 , 如119Sn,只 有 转 移 超 精 细 磁 场 的 贡 献 。THF∑( i)= c µ ( j)nii周 围 磁 性 原 子 ( 离 子 ) 配 位 数 , 磁 矩 大 小 , 方 向

转 移 超 精 细 磁 场 确 定 Fe/Cr 多 层 膜 层 间 耦合 与 Cr 层 磁 矩 排 列FeCrSnCrK. Mibu et al. PRL,84(2000)2243

各 个 子 谱 的 吸 收 面 积 给 出 的 微 观 信 息如 果 穆 斯 堡 尔 元 素 电 子 组 态 不 同 或 占 据 不 同 的 晶位 , 这 样 穆 斯 堡 尔 谱 由 不 同 子 谱 叠 加 而 成 。各 子 谱 线 的 吸 收 面 积 正 比 于 穆 斯 堡 尔 共 振 核 数利 用 各 子 谱 的 吸 收 面 积 比ï 可 研 究 原 子 的 择 优 占 位ï 不 同 价 态 , 不 同 相 成 分 的 含 量

研 究 原 子 的 择 优 占 位室 温 下 (Fe 1-x Ni x ) 4 N 穆 斯 堡 尔 谱Relative transmissionX=0.0X=0.1X=0.4γí ñFe 4 N 的 晶 胞X=0.5Relative velocity (mm/s)

确 定 不 同 Fe 离 子 的 含 量Li 0.5 Fe 3+ 0.5 Fe 2+ 0.5 PO 4Fe 3+ IS=0.42mm/s,QS=1.51mm/sFe 2+ , IS=1.21mm/s,QS=2.93mm/sA(Fe 2+ )/A(Fe 3+ )=1Li Fe 2+ 0.5 PO 4Li 0.5 Fe 3+ 0.5 Fe 2+ 0.5 PO 4 +0.5Li

Phase separation in La 0.5 Ca 0.5 MnO 3 doped with1% 119 Sn detected by Mˆ ssbauer spectroscopyA. Simopoulos et al, PRB 63(2000), 54403

六 个 吸 收 峰 的 相 对 强 度 给 出 的 信 息γ-rayθM2(1 + cos ) 2 1 2 1 23 22 sin θ (1 + cos θ ) (1 cos )(1 + cos θ )2+ θ 2sin2 θ 23θ22

六 个 吸 收 峰 的 相 对 强 度 给 出 的 信 息3:2:1:1:2:3randomγ-ray3:0:1:1:0:33:4:1:1:4:3θHMomentI 2/I 1=4sin 2 θ3(1+cos 2 θ)CEMS

ï 利 用 低 温 强 磁 场 研 究 了 Fe 纳 米 线 的 形 状 各 向 异 性H M2θM 1Absoption (%)1.000.980.961.000.980.961.000.980.961.000.980.961.000.980.961.000.980.9615KOe10KOe7.5KOe5KOe2.5KOe0KOe-10 -5 0 5 10Velocity (mm/s)K ≈ 7.3×10 6 (ergs/cm 3 ) ≈ 14 K 1State Key Lab. of Magnetism, IPCAS; http://maglab.iphy.ac.cn

内 转 换 电 子 穆 斯 堡 尔 谱 应 用57Fe 14.4 keV 跃 迁 的 内 转 换 过 程14.4 keV 穆 斯堡 尔 γ 射 线M14.4 keVγ 射 线LK6.4 keVx 射 线7.3keV e -5.6keV e -6.3 keVx 射 线

57Fe 14.4 keV 跃 迁 的 内 转 换 过 程辐 射 种 类GammaKxLxK 内 转 换 电 子L 内 转 换 电 子能 量 (keV)14.46.30.77.313.6强 度 (%)11280.2798在 金 属 铁 中 的射 程20um20um10-400nm20nm-1.3umM 内 转 换 电 子K-LL 俄 歇 电 子K-MM 俄 歇 电 子14.35.50.51606020nm-1.5um7-200nm1-2nm

内 转 换 电 子 穆 斯 堡 尔 谱 应 用通 过 选 择 记 录 不 同 能 量 的 内 转 换 电 子 , 可 得到 不 同 表 层 的 穆 斯 堡 尔 谱 , 从 而 得 到 不 同 深度 的 微 观 信 息

穆 斯 堡 尔 谱 学 在 凝 聚 态 物 理 中 的 应 用CMR and Mˆ ssbauer Study ofLa 1-x Ca x (Mn,Fe)O 3 PerovskitesMagnetocaloric effect and Field-induced MagneticPhase Transition in LaFe13-xSix Rare-earthtransition metal intermetallic coumpounds

Crystal Structure of Ideal ABO 3 Crystal Structure of La 1-x Ca x MnO 3AOOBLa or CaMnO 6 OctahedronMn

Typical CMR behavior in La 0.65(CaPb) 0.35MnO 380002.50.860002.0H=0T0.70.64πM (Gauss)40002000H≈0 TH=5.5 TResistivty (Ωcm)1.51.00.55.5T[R(0)-R(H)]/R(0)0.50.40.30.20.100 100 200 300 400Temperature (K)0.00 100 200 300 400Temperature (K)0.00 100 200 300 400Temperature (K)Magnetic field align magnetic moment(spin)⇒Decrease resistance

Jahn-Teller effecte gdx 2-y2d z2E JTt 2gd zxd xyd yzMn 3+ (3d 4 )

In Cubic or Perfect Octahedronal crystal field

Jahn-Teller effecte gdx 2-y2d z2E JTt 2gd zxd xyd yzMn 3+ (3d 4 )

Theoretical Prediction: Local distortion of MnO 6octahedronIntensity(Counts)Intensity(Counts)2600240022002000180016001400120010008006004002000200-200 030002800260024002200200018001600140012001000800600400200-200 0200-200 0La 0.69Ca 0.31Mn 0.91Fe 0.09O 3La 0.61Ca 0.39Mn 0.91Fe 0.09O 320 30 40 50 60 70 802θ (deg.)Table I. B-O Bond lengths and angles of BO 6 octahedron in La 0.69 Ca 0.31 Mn 0.91 Fe 0.09 O 3perovskite. B=Mn or Fe locates at (0,0,0). The positions of O (x,y,z) are in unit of latticeconstants, a, b, and c, respectively, where the lattice constants are a = 5.4739(6) ≈ , b=5.4609(6) ≈ and c = 7.7142(8)≈ . The numbers in parentheses are estimated standarddeviations in the least significant digits.atom1 (x,y,z)B-atom1bond lengths(≈ )atom2 (x,y,z)atom1-B-atom2bond angles (°)O I (-.0740,-.0029,.2500) 1.971(11) O II ( .2236, .2714, .0379) 89.3(1.2)O I (.0740, .0029, -.2500) 1.971(11) O II (-.2764, .2286,-.0379) 90.4(1.1)O II ( -.2764, .2286, -.0379) 1.983(56) O I (-.0740, -.0029,.2500) 89.6(1.1)O II (.2236, .2714, .0379) 1.944(58) O I (.0740,.0029,-.2500) 90.7(1.2)O II (.2764, -.2286, .0379) 1.983(56) O II (-.2236,-.2714,-.0379) 91.3(.5)O II (-.2236,-.2714, -.0379) 1.944(58) O II (-.2764,.2286,-.0379) 88.7(.5)

Local structural distortion of MnO 6 octahedronis indistinguishable for XRDï XRD is sensitive to long-range order, rather than local structureï The time scale of XRD is too large, some dynamic informationmay be neglected.ï A local structural probe, such as Mˆ ssbauer Spectroscopy isrequired.

Determination of Local Structural Distortion andJahn-Teller Coupling by Mˆ ssbauer SpectroscopyWhy use 57 Fe as a microprobe to detect the symmetry of the nearestneighborO 2- ions in the MnO 6 octahedron?(1) 57 Fe is Mˆ ssbauer isotope.(2) Fe 3+ ions replace Mn 3+ ions to form Mn(Fe)O 6 octahedron.(3) r3+Mn =r3+Fe =0.645 ≈ in six-fold octahedral coordination.(4) Jahn-Teller effect can be investigated separately.

Quadrupole splitting (∆) and crystal electric fieldNeighboring atoms∆ is very sensitive to thedistribution ofsurroundingelectrons of resonantnucleiHyperfineNuclear Interactionelectrons∆=eQVzz2η2(1 +31/)2V ZZ ( tot)= VZZ ( Fe)+ VZZ ( latt)

A20(3cos21) 5( )qi θi−Vzz latt = ∑= A320i RπiV zz(Fe)= ∑ PsVzz(s)sFor high-spin Fe 3+ , the half-filled shellis spherically symmetric, V zz (Fe)=0.=4π∆(Fe3+)5 η2eQ(1+ )1/ 23Perfect octahedronA 20 =0, ∆(Fe 3+ )=0singletDistorted octahedronA 20 ≠0, ∆(Fe 3+ )≠0doubletMossbauer spectroscopy candetermine local structural distortion

Previous workOur resultsLa 0.69Ca 0.31Mn 0.91Fe 0.09O 3Relative TransmittionLa 0.73Ca 0.27(Mn,Fe)O 3Relative transmission-4 -2 0 2 4velocity(mm/s)-2.0 -1.5 -1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0Relative velocity(mm/sec)Previous work used a doublet to fita single Mˆ ssbauer absorption lineOur results clearly indicatedoublets for Fe 3+ and Fe 4+ ionsMˆ ssbauer spectrum presents a clearly evidence forthe local structural distortion

Jahn-Teller coupling and Crystal Electric Fielde gEJTx -yEJT= 4 D s + 5D tt 2gd z2d zxd yzD e 5s = A r220 < > 3 d14 πT = A40( oct')− A40(oct)eDt= T < r4> 3d14 πd xyq( 3 cos θ2π iA20=5 ∑3i Rii− 1)qA = ∑ i40 π 35( cos4θi− 10 cos2i + 1)4i R5 3θiD s >>D t2e5EJT≈ 4 Ds = A r220 < > 3d7 π

Difficulty in obtaining reliable A 20 by XRDïsmall errors in structural data ⇒ very large errors inA 20 .ï point charge model is not available.ïThe inner-shell electronsí shielding and thepolarization of the central ions.

Precise determination of A 20 via MSA20=4π∆(Fe3+)5 η2eQ(1+ )1/ 23∆(Fe3+)EJT=< r2>23dη7Q(1+ )1/ 23Relative transmissionRelative transmissionLa 0.69Ca 0.31Mn 0.91Fe 0.09O 3La 0.61Ca 0.39Mn 0.91Fe 0.09O 3-2.0 -1.5 -1.0 -0.5 0.0 0.5 1.0 1.5 2.0Relative velocity(mm/sec)∆(Fe 3+ ) (mm/s)0.500.400.300.200.10x=0.31x=0.501.751.401.050.700.350.000.00100 150 200 250 300T(K)Z.H. Cheng, PRL Fig. 4E JT (ev)

Connection between Jahn-Teller coupling and CMR0.501.75∆(Fe 3+ ) (mm/s)0.400.300.200.10La 1-xCa xMn 0.91Fe .09O 31.401.050.700.35E JT(eV)0.000.000.0 0.1 0.2 0.3 0.4 0.5 0.6 0.7 0.8 0.9 1.0x

conducting electrone ge gt 2gcore electronMn 3+ Mn 4+Jahn-Teller effect localizesconduction electrons, self-trapped⇓♣ Decrease hoping process♣ Increase resistivity♣ Decrease Ferromagnetict 2g

Summaryï It is difficult to detect the local structural distortion ofMnO 6 octahedron in La-Ca-Mn-O perovskites by XRD.ï Mˆ ssbauer Spectra provide a clearly evidence for thelocal structural distortion.ï The Jahn-Teller coupling due to local structural distortioncan be determined by Mˆ ssbauer spectroscopy.ï Jahn-Teller effect play a key role in magnetic andtransport properties.

Magnetocaloric effect and Field-induced MagneticPhase Transition in LaFe13-xSix Rare-earthtransition metal intermetallic coumpounds

Magnetocaloric effect and magnetic refrigerationMagneticrefrigerantExpelledheatAbsorbedheatH=0 H=Hs H=0

Magnetocaloric effect and magnetic refrigerationïEnvironmentallyfriendïHigh energy efficientand energy savingO.Tegus et al., Nature, 415, 150(2002).

Magnetic Entropy in Magnetic Materialsï Total entropy of magnetic substanceï Electronic entropy S e = γ Tï Lattice entropyS t =S L +S e +S ML⎛ ∂FM⎞SM= −⎜⎟⎝ ∂T⎠ HS3⎡T⎛ ⎞D / T T= R⎢−3ln(1−e) + 12⎜⎟∫⎢⎣⎝TD⎠ï Magnetic entropyT0D/ Txex3dx ⎤⎥−1⎥⎦

Giant Magnetic entropy30M(emu/g)1601208040LaFe 11.8Si 1.2LaFe 11.8Si 1.2 25205T2T1510Gd5T52T0160 200 240 280 320 360-∆S(J/kg K)00 1 2 3 4 5H(T)T(K)Magnetic entropy change of LaFe 11.8Si 1.2,compared with that of Gd for the magnetic fieldchanges of 0 to 2 and 0 to 5T.

Giant Magnetic entropy-∆S(J/kg.K)282624222018161412108642LaFe11.7Si1.3H=1-5T0160 170 180 190 200 210 220 230-∆S(J/kg.K)4.03.53.02.52.01.51.00.50.0H=1-2T180 200 220 240 260 280 300T(K)T(K)Two phenomena should been explainedï Larger magnetic entropy change in lower Si concentrationï|∆S| peak broadens asymmetrically to higher temperature

Magnetic Phase Transition and MCELattice Parameter (?Moment (µ B)11.5411.5311.5211.5111.5011.4911.4811.472.01.51.00.5m[Fe I ]m[Fe II ]m average0.00 50 100 150 200 250 300T (K)(a)(b)?Neutron Counts500004000030000200001000005000040000300002000010000050000400003000020000100000T = 2 KR wp= 8.83 %R e= 4.39 %R m= 4.18 %-1000020 40 60 80 100 120 1402 Theta (deg.)T = 300 KR wp= 7.65 %R e= 4.19 %T = 191 KR wp= 7.10 %R e= 4.19 %中 子 衍 射 结 果

Magnetic Phase Transition and MCEEvidence for the first-order phase transition1009590T=189K1009692T=189K10080HeatingCooling8510096T=188K8810098T=188KRmag(%)6040Relative transmission(%)928810098969492100989694100989694T=187KT=186KT=185K-10 -5 0 5 10Velocity (mm/s )96941009896100 94989694100989694T=187KT=186KT=185K-10 -5 0 5 10Velocity (mm/s)H hf(kOe)200300250200150100500(b)184(a)184186186188T(K)188T(K)190 192HeatingCooling190192(a) Cooling(b) Heating

M(emu/g)Magnetic Phase Transition and MCE20016012080400Tc (K)2802602402202001.2 1.6 2.0 2.4Si content x0 60 120 180 240 300T(K)1Tx=1.2x=1.3x=1.4x=1.5x=1.6x=1.7x=1.8x=2.0x=2.4∆SM= −Hmax∫0⎛⎜⎝∂M∂T⎟⎠⎞HdHSharp M-T curvesLarge entropy ChangeLarge entropy Change infirst-order phase transition

Field-induced Magnetic Phase TransitionMagnetization Measurement-∆S(J/kg.K)282624222018161412108642LaFe11.7Si1.3H=1-5T0160 170 180 190 200 210 220 230µ 04πM(T)1.21.0LaFe 11.7Si 1.3@T=190 K0.80.60.4LaFe 11.0Si 2.0@T=240 K0.20.00 1 2 3 4 5T(K)µ 0H(T)

Field-induced Magnetic Phase TransitionFMH=0kOePMH=20kOeFM+PMPMH=0 kOeH=20 kOeH=80kOeFM+PMH=80 kOeT=190 K

Field-induced Magnetic Phase TransitionIntensities of the six linesrandom3:2:1:1:2:3γ-ray3:0:1:1:0:33:4:1:1:4:3θHMomentThe area ratio among the six lines is 3:b:1:1:b:3. bis the area ratio between A 2,5 /A 3,4, and is given by4−bcosθ = 4 + bθ is the angle between Fe moment and γ-ray

Field-induced Magnetic Phase TransitionH=0 kOeH=0 kOeH=10 kOeH=10 kOeAbsorptionH=20 kOeH=40 kOeAbsorptionH=20 kOeH=40 kOeH=60 kOeH=60 kOeH=80 kOeH=80 kOe-15 -10 -5 0 5 10 15-15 -10 -5 0 5 10 15velocity(mm/s)velocity(mm/s)LaFe11.7Si1.3LaFe11.0Si2.0

Field-induced Magnetic Phase TransitionI2/I31.51.00.50.01.00.90.80.70.60 20 40 60 80H(kOe)H hf(kOe)( µ Β)2402202001801601401201001.81.51.20.90.60.3LaFe 11.7Si 1.3@190 KLaFe 11.0Si 2.0@240 K0.00 20 40 60 80H(kOe)4−bcosθ = 4 + bH HF=

Field-induced Magnetic Phase TransitionH=0 kOeH=20 kOeH=80 kOeLaFe11.7Si1.3LaFe11.0Si2.0

总 结 与 展 望穆 斯 堡 尔 谱 效 应 (Mˆ ssbauer effect)原 子 核 对 γ 射 线 的 无 反 冲 发 射 与 共 振 吸 收ï 穆 斯 堡 尔 效 应 不 同 于 前 人 观 测 到 的 有 反 冲 共 振 吸 收 ,原 子 核 在 发 射 和 吸 收 γ 射 线 时 没 有 发 生 任 何 反 冲 。ï 无 反 冲 原 子 核 共 振 吸 收 的 最 基 本 特 征 是 同 类 原 子 核 发射 出 和 吸 收 到 的 γ 射 线 能 量 完 全 相 同 。ï 穆 斯 堡 尔 效 应 具 有 极 高 能 量 灵 敏 度 为 研 究 核 能 级 的超 精 细 结 构 提 供 了 实 验 手 段 。

透 射 穆 斯 堡 尔 谱 和 背 散 射 穆 斯 堡 尔 谱入 射 γ 光 子Det.样 品背 散 射 穆 斯 堡 尔 谱γ 射 线 被 样 品 共 振 吸 收 后 释 放 的次 级 辐 射 强 度 随 能 量 的 变 化透 射 穆 斯 堡 尔 谱透 过 样 品 的 γ 射 线 强 度 随 能 量 的 变 化

等 加 速 模 式穆 斯 堡 尔 谱 仪驱 动 器探 测 器前 置 放 大 器放 大 器放 射 源样 品线 性 放 大 器函 数 发 生 器单 道分 析 器开 始 信 号道 进 信 号

三 个 概 念1. 穆 斯 堡 尔 效 应 (Mˆ ssbauer effect)原 子 核 对 γ 射 线 的 无 反 冲 发 射 与 共 振 吸 收2. 穆 斯 堡 尔 谱 (Mˆ ssbauer Spectrum)γ 射 线 被 无 反 冲 共 振 吸 收 后 的 强 度 随 能 量 的 变 化3. 穆 斯 堡 尔 谱 学 (Mˆ ssbauer Spectroscopy)利 用 穆 斯 堡 尔 效 应 通 过 原 子 核 与 核 外 环 境 的 超 精细 相 互 作 用 来 对 物 质 作 微 观 结 构 分 析 的 学 科

穆 斯 堡 尔 参 数 给 出 的 微 观 信 息穆 斯 堡 尔 参 数同 质 异 能 移四 极 矩 劈 裂超 精 细 磁 场谱 线 宽 度各 子 谱 面 积六 个 峰 强 度无 反 冲 分 数原 子 核激 发 态 核 半 径 与 基态 核 半 径 之 差电 四 极 矩核 磁 矩激 发 态 寿 命γ 射 线 波 长 ( 能 量 )核 外 环 境原 子 核 所 处 的 电子 密 度电 场 梯 度磁 场 强 度周 围 环 境 均 匀 情况 驰 豫 过 程共 振 核 数磁 矩 取 向晶 格 振 动

穆 斯 堡 尔 效 应 作 为 原 子 尺 度 探 针⎯ 与 宏 观 测 量 分 析 手 段 相 比 独 特 之 处ï 探 测 不 同 晶 位 的 最 近 邻 信 息 。ï 探 测 局 域 环 境 改 变 .ï 探 测 不 同 相 的 磁 性 、 相 分 离 。ï 探 测 样 品 表 面 、 界 面 不 同 原 子 层 的 磁 性 及 电子 组 态 性 质 .ï 小 的 Time Scale

穆 斯 堡 尔 波 谱 学 的 应 用生 物 学考 古 学冶 金 、 矿 业化 学穆 斯 堡 尔谱 学地 学( 地 质 、 矿 物 )基 本 物 理 原 理物 理凝 聚 态 物 理核 物 理磁 学 超 导 表 面 物 理 快 离 子 导 体 液 晶 晶 格 动 力 学

Science, 305,794(2004) Spirit and Opportunity

结 束 语穆 斯 堡 尔 谱 学 虽 然 起 源 于 核 物 理 , 但 却 已 广 泛 地 深 入 到 几 乎所 有 研 究 物 质 微 观 结 构 的 自 然 科 学 领 域 中 , 并 且 还 在 不 断 发展 和 扩 大 。 当 然 , 穆 斯 堡 尔 谱 学 也 有 其 自 身 的 局 限 性 。一 方 面 , 虽 然 目 前 已 经 在 40 多 种 元 素 ,90 多 种 同 位 素 中 观 测到 穆 斯 堡 尔 效 应 , 但 是 受 到 放 射 源 制 作 成 本 和 半 衰 期 等 条 件的 限 制 , 目 前 绝 大 多 数 穆 斯 堡 尔 实 验 仅 仅 集 中 在57Fe 和119Sn等 少 数 穆 斯 堡 尔 同 位 素 , 这 就 限 制 了 它 的 应 用 范 围 。另 一 方 面 , 与 衍 射 方 法 相 比 , 穆 斯 堡 尔 谱 学 不 能 直 接 给 出 长程 有 序 的 晶 体 结 构 对 称 性 , 而 只 能 给 出 共 振 核 最 近 环 境 邻 的局 域 结 构 信 息 , 需 要 与 其 它 结 构 分 析 技 术 相 互 配 合 和 补 充 才能 更 为 深 入 地 研 究 物 质 结 构 信 息 。

参 考 书1. 穆 斯 堡 尔 谱 学 基 础 及 应 用 , 夏 元 复 , 陈 懿 编 著 科 学 出版 社 ,19872. 穆 斯 堡 尔 谱 学 , 马 如 璋 徐 英 庭 主 编 ,科 学 出 版 社 , 1996, 19983. 穆 斯 堡 尔 测 定 局 域 结 构 , 成 昭 华 , ì 十 五 î 国 家 重 点 图 书《 材 料 科 学 与 工 程 手 册 》, 主 编 , 师 昌 绪 、 李 恒 德 ,周 廉 , 化 学 工 业 出 版 社 材 料 科 学 与 工 程 出 版 中 心 , 北京 2004, 3-137.