Hoofdstuk 3 N gekoppelde oscillatoren
Hoofdstuk 3 N gekoppelde oscillatoren
Hoofdstuk 3 N gekoppelde oscillatoren
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
n = 1<br />
a)<br />
N = 7<br />
__<br />
2 __ K<br />
M<br />
b) N = 7 7<br />
6<br />
5<br />
n = 2<br />
n = 3<br />
Frequentie<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
Dispersiecurve<br />
Eigenfrequenties<br />
n = 4<br />
n = 5<br />
0<br />
0<br />
__<br />
2 __ K<br />
M<br />
c) N = 29<br />
__ π<br />
2a<br />
golfgetal k<br />
__ π<br />
a<br />
n = 6<br />
Frequentie<br />
n = 7<br />
j = 0 1 2 3 4 5 6 7 8<br />
L = (N+1) a = 8 a<br />
0<br />
0<br />
__ π<br />
2a<br />
golfgetal k<br />
__ π<br />
a<br />
Figuur 3.3: a) Schematische representatie van de eigentrillingen van een lineaire keten van<br />
N = 7 <strong>gekoppelde</strong> massa’s met vaste randvoorwaarden. De uitwijkingen die hier transversaal<br />
zijn aangegeven, zijn in werkelijkheid longitudinaal. b) De bijbehorende discrete<br />
eigenfrequenties voor N = 7, aangebracht in de dispersiecurve. c) de eigenfrequenties voor<br />
N = 29. Met toenemende N wordt de dispersiecurve steeds meer opgevuld.<br />
3.3 De algemene oplossing (vaste randvoorwaarden)<br />
De algemene oplossing is te schrijven als een lineaire combinatie van de eigentrillingen<br />
gegeven door vergelijking (3.10):<br />
x j (t) = ∑ k<br />
A k sin kja cos(ω k t − ϕ k ) (3.13)<br />
of in termen van n:<br />
x j (t) =<br />
N∑<br />
n=1<br />
A n sin nπj<br />
N + 1 cos(ω nt − ϕ n ) (3.14)<br />
De eigenmodes kunnen worden gekarakteriseerd door k of door n. Er bestaat namelijk<br />
een eenduidig verband tusen beiden. Met behulp van de N eigentrillingen kunnen we de<br />
24