ÐабоÑаÑоÑÐ½Ð°Ñ ÑабоÑа â 62 - ÐÑаÑÑкий ÐоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
ÐабоÑаÑоÑÐ½Ð°Ñ ÑабоÑа â 62 - ÐÑаÑÑкий ÐоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
ÐабоÑаÑоÑÐ½Ð°Ñ ÑабоÑа â 62 - ÐÑаÑÑкий ÐоÑÑдаÑÑÑвеннÑй ...
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
Если m = N<br />
k<br />
k = m. (12)<br />
N<br />
– целое число, то действие N щелей усиливает<br />
друг друга, и условие образования главных максимумов в этом<br />
случае будет иметь вид<br />
d sin m<br />
, m = 0, 1, 2, 3, …. (13)<br />
Если m = N<br />
k<br />
– дробное число, то действие N щелей в определенных<br />
направлениях будет ослаблять друг друга. Этим направлениям<br />
соответствует разность хода<br />
2<br />
N<br />
1<br />
N<br />
1<br />
, ,..., ,... ,.....<br />
N N N N<br />
С учетом вышеизложенного условие образования добавочных<br />
минимумов будет выражено соотношением<br />
k<br />
d sin , (14)<br />
N<br />
где k = 1, 2, 3, …, (N – 1), (N + 1), …<br />
Очевидно, что в направлениях, в которых ни одна из щелей<br />
не распространяет свет (минимум), он не будет распространяться<br />
от N щелей, т.е. главные минимумы дифракционной решетки совпадают<br />
с прежними минимумами от одной щели:<br />
<br />
a sin 2k<br />
, (15)<br />
2<br />
где k = 1, 2, 3, … .<br />
Итак, в общем случае при рассмотрении дифракции от N щелей<br />
образуются:<br />
главные максимумы: d sin m<br />
, m = 0, 1, 2, 3, … ;<br />
добавочные минимумы:<br />
k<br />
d sin , k = 1, 2, 3…, (N – 1), (N + 1), …;<br />
N<br />
<br />
прежние минимумы: a sin 2k<br />
, k = 1, 2, 3, ...<br />
2<br />
Между двумя главными максимумами располагаются (N – 1)<br />
добавочных минимумов, разделенных вторичными максимумами,<br />
41