Bereich Forschung (F) - Desy

NC
σ ~
10 6
10 5
10 4
10 3
10 2
10
1
10 -1
10 -2
10 -3
H1 97 PDF Fit:
e − p √s = 320 GeV
e + p √s = 300 GeV
x = 0.08 ( x 10 5 )
x = 0.13 ( x 10 4 )
x = 0.18 ( x 10 3 )
x = 0.25 ( x 10 2 )
x = 0.40 ( x 10 1 )
x = 0.65 ( x 10 0 )
10 10 2
BCDMS (× 0.98)
NMC
ZEUS e + p 94
10 3
H1 e − p
H1 e + p
H1 e + p low Q 2
10 4
Q 2 / GeV 2
Abbildung 12: Reduzierte NC-Wirkungsquerschnitte füre − p und e + p Streuung als Funktion
der Photon-Virtualität Q 2 für verschiedene Werte der Skalenvariablen x . Die für e − p und
e + p sichtbaren Unterschiede bei hohen Q 2 resultieren aus dem Beitrag der γZ Interferenz
zum Streuprozess.
Studien erlauben über einen großen Q 2 -Bereich eine
Überprüfung der für harte Endzustände mit zwei PartonengültigenperturbativenQCD-Rechnungeninnächstführender
Ordnung. Abbildung 11 zeigt die für diese
Rechnung besonders signifikante Massenverteilung der
2-Jet Systeme, einmal für den gesamten untersuchten
Q 2 -Bereich, und einmal fürQ 2 > 5000 GeV 2 .DieNLO
Rechnung wird sowohl für den Fall der geladenen wie
auch der neutralen Ströme in beiden Q 2 -Bereichen von
den Daten bestätigt. Insbesondere lässt sich auch im
Bereich des Z-Austausches bei den höchsten Impulsüberträgen
und den größten 2-Jet Massen keine Abweichung
von der im Standard-Modell vorhergesagten
Dynamik der Jet-Produktion beobachten.
Elektroschwache Wechselwirkung
H1
Die neutralen Ströme beinhalten Beiträge der elektromagnetischen
(γ) und der schwachen (Z) Wechselwirkung.
Der γ-Austausch dominiert für Q2 < M2 Z ,
während im Energiebereich der elektroschwachen Ver-
einheitlichung Q 2 > M 2 Z
die Beiträge von γ- und
Z-Austausch vergleichbar stark werden. Aufgrund der
Interferenz zwischen beiden Anteilen erwartet man
einen größeren Wirkungsquerschnitt für e − palsfür
e + p Streuung bei großen Q 2 .
Die veröffentlichten Daten mit e − Strahl sind in Abbildung
12 zusammen mit den bereits vorhandenen e + Da-
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