Ecuación de Laplace. Introducción. Las ecuaciones ... - Tecnun
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h′<br />
′ h′<br />
g′<br />
′<br />
r ⋅ + r ⋅ = − = λ<br />
h h g<br />
2<br />
Como<br />
T(r,θ) = T(r,θ + 2·π),<br />
entonces<br />
g(0) = g(2·π)<br />
y también se verificará que<br />
g'(0) = g'(2·π)<br />
Por tanto<br />
g" + λ·g = 0<br />
y con las condiciones expuestas se ha <strong>de</strong> cumplir que<br />
2<br />
λ = n con n ∈ N + 0<br />
por consiguiente<br />
g(θ) = A cos(n·θ) + B sin(n·θ)<br />
Por otro lado,<br />
2<br />
2<br />
r ⋅ h′<br />
′ + r ⋅ h′<br />
− n ⋅ h = 0<br />
que es una ecuación <strong>de</strong> Euler. Convenientemente integrada<br />
n −n<br />
h(<br />
r)<br />
= C ⋅ r + D ⋅ r<br />
como en r→ 0 <strong>de</strong>be estar acotada, entonces D = 0. Así,<br />
n<br />
h( r)<br />
= C ⋅ r<br />
Luego<br />
n<br />
n<br />
T ( r,<br />
θ) = ∑ { An<br />
⋅ r ⋅ cos(<br />
n ⋅ θ)<br />
+ Bn<br />
⋅ r ⋅ sin(<br />
n ⋅ θ)<br />
} + A 0<br />
n 1<br />
∞<br />
=<br />
imponiendo la condición <strong>de</strong> Neumann<br />
∑ { ( ) ( ) }<br />
∞<br />
∂T<br />
n −1<br />
= n ⋅r<br />
⋅ An<br />
⋅ cos n ⋅ θ + Bn<br />
⋅ sinn<br />
⋅ θ<br />
∂r<br />
n=<br />
1<br />
cuando r = 1<br />
∑ { ( ) ( ) }<br />
∞<br />
f ( θ)<br />
= n An<br />
⋅ cos n ⋅ θ + Bn<br />
⋅ sinn<br />
⋅ θ<br />
n = 1<br />
que es el <strong>de</strong>sarrollo en serie <strong>de</strong> Fourier <strong>de</strong> la función f(θ). Sin embargo ha <strong>de</strong><br />
observarse que esta función ha <strong>de</strong> ser tal que su <strong>de</strong>sarrollo en serie <strong>de</strong> Fourier no<br />
<strong>de</strong>be tener término <strong>de</strong> la forma<br />
A0 2<br />
o lo que es lo mismo ha <strong>de</strong> verificar que<br />
∫ π<br />
f<br />
( θ) ⋅ dθ<br />
− π