AN´ALISIS Y RECONSTRUCCI´ON DEL DECAIMIENTO HADR ...

Figura 3–9: Segunda (a) y tercera (b) etapa del Acelerador Lineal
Luego de salir del segundo tubo y entrar al tercero (figura 3–9(b)), el potencial
nuevamente cambia la polaridad, por tanto de nuevo la partícula recibe una energía
de 2qV0 adicionales, quedando que la energía para ese tramo es
t2−3 = L3
2
22
1
2 mv2 3 =6qV0
(3.7)
m
. (3.8)
3qV0
A partir de las relaciones obtenidas en 3.4, 3.6, 3.8 y en general cuando la partícula
pasa de un tubo de n − l longitud al tubo n, la energía es de la forma.
E = n2qV0
(3.9)
√
n. (3.10)
Ln = L1
El centro para la investigación de aceleradores lineales se encuentra en la Universidad
de Stanford, cerca de San Francisco (USA). El 21 de Mayo de 1966 se hizo
pasar el primer haz de electrones a través de un acelerador lineal de 3,2 Km de
largo, perteneciente al Stanford Linear Accelerator Center (SLAC), donde se producen
electrones de 20 GeV y ha sido la fuente de electrones empleada en algunos
de los importantes descubrimientos de los constituyentes de la materia [7].
Dentro del CESR se utiliza un acelerador lineal que tiene una longitud de 30.5 m.
Este acelerador está compuesto por filamentos de tungsteno que se calientan hasta
que emite un haz de partículas cargadas que son aceleradas haciendo uso de campos
electromagnéticos que pueden alcanzar una energía de 300 MeV. En la parte
central de este acelerador se producen positrones y fotones. Luego de que un haz
de electrones alcance 140 MeV de energía y choque con una placa de tungsteno, en
las regiones restantes del acelerador se recolectan los positrones que son acelerados
hasta alcanzar una energía final de 400 MeV usando el principio físico evaluado en la
sección 2.1.1. En la figura 3–10 se muestra la ubicación y forma de este acelerador.