AN´ALISIS Y RECONSTRUCCI´ON DEL DECAIMIENTO HADR ...

a) Rich: Cuando las partículas pasan por el detector cherenkov, ionizan los
átomos del gas que se encuentra en el interior de la cámara, cuando se produce
esta interacción parte de la energía se deposita en el calorímetro de manera
que a partir de rangos previamente establecidos se determina qué tipo de
partícula atravesó el detector. Este corte se determinó usando la relación
LK − Lπ < 0 Partícula identificada como Kaón,
RICH =
(4.5)
LK − Lπ > 0 Partícula identificada como Pión,
donde LK, Lπ es la hipótesis de “likelihood” para que el track cargado sea
identificado como kaon o pion respectivamente.
b) Pérdida de Energía (dE/dx) detectada en la cámara de trayectoria (“Drift
Chamber”). Para este corte se utilizó la desviación estándar de la señal de los
kaones (σK) ydelaseñal de los piones (σπ) que son algunas de las partículas
que pasan por esta cámara. Este corte se describe de la forma:
36
dE/dx = σ 2 K − σ 2 π. (4.6)
c) Combinación de cortes: Para la identificación de partículas se usó la suma
de los cortes RICH y dE/dx :
LK − Lπ +(σ
RICH + dE/dx =
2 K − σ2 π) < 0 Para que sea Kaón,
LK − Lπ +(σ2 K − σ2 (4.7)
π) > 0 Para que sea Pión.
Tanto los cortes del RICH como el corte dE/dx presentan confiabilidad para
cierto rango de momento:
⎧
⎪⎨
dE/dx < 4σ Para kaones,
< 700 MeV;
P =
dE/dx < 3σ Para piones.
⎪⎩
> 700 MeV;(LK − Lπ)+(σ2 K − σ2 π).
Además, para distinguir las trazas entre kaón o protón se usó la hipótesis:
(4.8)
(Lp − LK) > −1 (4.9)
donde, si la diferencia es mayor que -1 entonces la partícula es un kaón, de otra
forma se considera que la partícula es un protón. Este corte se utilizó para remover
el exceso de protones que son identificados como kaones que se encuentran presentes
en la muestra.
4. Selección de fotones: Se han considerado hasta ahora los cortes para seleccionar
partículas cargadas, pero si las partículas son neutras se deben considerar los cortes
para fotones debido a que los piones (π 0 ) decaen a 2 fotones. Se utiliza el corte
P ullMass < 3 σ(0.11−0.16 GeV )(PullMass corresponde a la masa normalizada
de 2 fotones). Para esta selección, se requirió que: