materiales magnéticos - Utn

La aplicación de un campo magnético (excitación) creciente hace que el material comience a
magnetizarse por orientación de los momentos magnéticos más “libres” dentro del material,
siguiendo el trazo marcado con a . Si el campo exterior sigue aumentando las zonas de material con
magnetización en una dirección próxima a la del campo crecen a expensas de sus vecinos por
corrimiento de las paredes de Bloch, que son los límites entre ellas (los dominios magnéticos).
Eventualmente puede existir una zona lineal que se utiliza en transformadores de señal. La
magnetización (y en consecuencia B) siguen creciendo hasta alcanzar la saturación (en b) cuando
no quedan mas momentos magnéticos en el material que puedan reorientarse.
Di el campo magnético de excitación es retirado paulatinamente el material recorre la curva c
quedando parcialmente magnetizado para excitación cero: tendremos una inducción magnética
remanente producida por una magnetización remanente. Para desmagnetizar el material será
necesario aplicar una excitación en sentido contrario a la magnetización remanente que se llama
campo coercitivo o también fuerza coercitiva (en referencia a la fuerza magnetomotríz que
veremos en circuitos magnéticos). Si sigue aumentando la excitación en esta dirección y sentido se
alcanzará la saturación en sentido contrario al anterior, en el punto d. Una variación alterna de la
excitación hará que el material muestre un ciclo de histéresis como la curva exterior (b-c-d-e) de la
figura sin volver al recorrido inicial excepto que el material sea devuelto ala condición “virgen”
calentándolo por encima de la temperatura de Curie y enfriándolo lentamente en ausencia de campo
magnético o sometiéndolo a una campo alterno de amplitud decreciente.
Circuitos magnéticos:
Consideremos un circuito magnético como el de la figura, formado por un cuadro ferromagnético,
con un μ r muy alto sobre el que se ha bobinado un pequeño arrollamiento circulado por una
corriente i. La líneas, cerradas, del campo magnético B quedarán con mucha aproximación
totalmente confinadas en el material ferromagnético y de allí el nombre de circuito magnético.
Tomando una curva interna al material ferromagnético del cuadro, de longitud media l y si el área
transversal del cuadro, supuesta uniforme, es A (despreciamos también el efecto de los vértices)
tendremos
NiA
Φ = μ
(1.7)
l
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