T 7.6 TecnologÃÂa de antenas
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T <strong>7.6</strong>.1<br />
Antenas <strong>de</strong> hilo y <strong>de</strong> apertura<br />
Antenas dipolo<br />
Conceptos básicos<br />
La antena dipolo es una <strong>de</strong> las formas <strong>de</strong> antena más antiguas y simples. Se usa para<br />
frecuencias <strong>de</strong> microondas e incluso hasta el rango <strong>de</strong> onda larga. Las propieda<strong>de</strong>s <strong>de</strong><br />
radiación <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>n <strong>de</strong> la relación I/h (longitud <strong>de</strong> dipolo/longitud <strong>de</strong> onda). Normalmente, la<br />
longitud <strong>de</strong> la antena se encuentra entre 1/3 λ y 5/4 λ y raras veces supera los 2λ. Dado que los<br />
experimentos con <strong>antenas</strong> <strong>de</strong> LD se realizan en la banda X (f = 9,40 GHz, λ 0 = 32 mm), aún los<br />
dipolos largos con l = 4λ tienen dimensiones pequeñas a<strong>de</strong>cuadas para el trabajo en el<br />
laboratorio. Los dipolos constan <strong>de</strong> dos segmentos lineales <strong>de</strong> hilo <strong>de</strong> igual longitud, cuyos ejes<br />
son colineales. La distancia entre los hilos (2δ) se supone infinitamente pequeña y el centro <strong>de</strong><br />
la antena se encuentra ubicado en el origen <strong>de</strong>l sistema <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas, por don<strong>de</strong> pasan los<br />
hilos <strong>de</strong>l dipolo (conductores) a lo largo <strong>de</strong>l eje Z, (Fig. 1).<br />
Fig. 1: Dipolo elemental y vectores <strong>de</strong> campo <strong>de</strong> una<br />
onda emitida<br />
En teoría, la longitud y el diámetro <strong>de</strong> hilo <strong>de</strong> un dipolo podrían tener casi cualquier valor. Por lo<br />
tanto, con frecuencia se discute sobre el mo<strong>de</strong>lo <strong>de</strong> un dipolo infinitamente corto (dipolo<br />
hertziano). Los dipolos poseen una directividad distintiva. Emiten o reciben ondas polarizadas<br />
en forma lineal. El vector <strong>de</strong> polarización evi<strong>de</strong>ntemente corre paralelo al eje <strong>de</strong>l dipolo (eje Z).<br />
Las propieda<strong>de</strong>s <strong>de</strong> radiación <strong>de</strong> un dipolo <strong>de</strong>pen<strong>de</strong>n <strong>de</strong> la distribución <strong>de</strong> corriente en la<br />
antena. La directividad <strong>de</strong> la antena dipolo se pue<strong>de</strong> calcular matemáticamente en base a los<br />
siguientes supuestos (i<strong>de</strong>ales):<br />
1. el dipolo es infinitamente estrecho (d < < λ 0 )<br />
2. sus hilos son conductores i<strong>de</strong>ales (σ = ∞) y<br />
3. la distribución <strong>de</strong> la corriente fluye en forma sinusoidal a lo largo <strong>de</strong> los conductores.<br />
A partir <strong>de</strong> esto se pue<strong>de</strong> obtener la ecuación para el diagrama direccional <strong>de</strong> las <strong>antenas</strong><br />
dipolo i<strong>de</strong>ales en el campo lejano.<br />
( kh⋅cosϑ) ⋅cos( )<br />
60I<br />
0<br />
cos<br />
kh<br />
E =<br />
r sinϑ<br />
don<strong>de</strong>:<br />
k = 2π/λ 0<br />
I 0 = corriente máxima que circula por la antena<br />
r = distancia <strong>de</strong>s<strong>de</strong> la antena<br />
En la Fig. 2 se muestran los diagramas direccionales típicos <strong>de</strong> <strong>antenas</strong> dipolo <strong>de</strong> diversas<br />
longitu<strong>de</strong>s. En muchos libros <strong>de</strong> texto sobre <strong>antenas</strong> se usa la ecuación (2). No obstante,<br />
pue<strong>de</strong>n surgir errores <strong>de</strong>bido a que se <strong>de</strong>sprecian las aproximaciones.<br />
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