SEMICONDUCTORES MAGNÉTICOS DILUIDOS NANOESTRUCTURADOS.
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<strong>SEMICONDUCTORES</strong> MAGNÉTICOS <strong>DILUIDOS</strong><br />
<strong>NANOESTRUCTURADOS</strong>, NUEVOS<br />
MATERIALES PARA ESPINTRÓNICA<br />
R. E. Melgar 1 A. R. Vázquez-Olmos 2<br />
1 Facultad de Estudios Superiores de Cuautitlán, Universidad Nacional Autónoma de<br />
México. E-mail: estheffi@hotmail.com<br />
2 Centro de Ciencias Aplicadas y Desarrollo Tecnológico, Universidad Nacional Autónoma<br />
de México. E-mail: america.vazquez@ccadet.unam.mx<br />
Resumen<br />
Se llevó a cabo la síntesis y<br />
caracterización de nanopartículas de de<br />
un material semiconductorsemimagnético,<br />
el cual se espera que<br />
presenten potenciales aplicaciones en<br />
espín electrónica. Este material está<br />
formando por nanopartículas de In 2 O 3<br />
dopadas con cationes metálicos de la<br />
primera serie de transición (Mn (III), Fe<br />
(III) y Co (III)) con diámetros promedio<br />
entre 10 y 11 nm. Estos cationes fueron<br />
elegidos en función de su configuración<br />
electrónica, es decir del número de<br />
electrones desapareados, y de sus radios<br />
iónicos [1] . Se espera que estos óxidos<br />
multifuncionales jueguen un papel<br />
importante en el futuro de la electrónica.<br />
Introducción<br />
La espín electrónica también conocida<br />
como espintrónica o magneto electrónica,<br />
es un campo que combina elementos de<br />
magnetismo en pequeña escala con<br />
dispositivos electrónicos basados en<br />
semiconductores. La importancia de estos<br />
dispositivos electrónicos es que las<br />
corrientes están formados por espines<br />
polarizados y estos son empleados para<br />
crear simultáneamente nuevas funciones<br />
como controlar el flujo de corriente y/ó el<br />
almacenamiento de datos.<br />
En este sentido, existe el interés de<br />
desarrollar materiales semiconductores<br />
diluidos (SMD), también conocidos como<br />
semiconductores semimagnéticos [2] .<br />
En estos materiales una fracción de los<br />
cationes que los componen son<br />
remplazados por cationes de transición o<br />
bien por cationes de tierras raras.<br />
La característica más importante de estos<br />
materiales es que los estados de<br />
magnetización influyen en las<br />
propiedades electrónicas a través de una<br />
interacción de intercambio de espines<br />
entre los momentos magnéticos locales y<br />
la carga del semiconductor.<br />
En este trabajo se llevó acabo la<br />
mecanosíntesis [3] de nanopartículas de<br />
In 2 O 3 y de In 2 O 3 dopado (5% en peso)<br />
con metales de la primera serie de<br />
transición.<br />
El oxido de indio es un material<br />
semiconductor intrínseco, tipo n, con una<br />
energía de brecha prohibida o band gap<br />
de Eg= 3.6-3.75 eV [4] y un radio de Bohr<br />
de 2.14-2.4 nm [5,6] .<br />
En particular, la conductividad, movilidad<br />
y concentración de acarreadores del In 2 O 3<br />
pueden favorecer la inducción del<br />
magnetismo.<br />
La fase mas estable del In 2 O 3 presenta un<br />
arreglo cristalino cubico centrado en el<br />
cuerpo. El catión In (III) ocupa posiciones<br />
octaédricas y tetraédricas mientras que los<br />
cationes de O 2- pueden generar vacancias.
Dicha versatilidad puede ser aprovechada<br />
en el dopado de este material ya que al<br />
poseer dos sitios de coordinación<br />
diferentes, el catión transicional tendera a<br />
adoptar alguno de estos sitios<br />
sustituyendo el In (III) y no formando<br />
cúmulos aislados.<br />
Por otro lado, los materiales con<br />
dimensiones nanométricas, presentan un<br />
comportamiento intermedio entre los<br />
sistemas electrónicos discretos (átomos o<br />
moléculas) y sistemas con estados<br />
electrónicos continuos (macro cristal). En<br />
los materiales nanoestructurados, los<br />
efectos de confinamiento que<br />
experimentan los electrones más externos<br />
generan que las propiedades físicas y<br />
químicas se modifiquen drásticamente.<br />
Método de síntesis<br />
Para obtener las nanopartículas de In 2 O 3 y<br />
In 2 O 3 dopado con (M (III)= Mn, Fe y<br />
Co), se emplearon 1x10 -3 moles de sal de<br />
acetato de indio, posteriormente se<br />
agregaron lentejas de KOH en relación<br />
estequiometrica, llevando a cabo la<br />
molienda de estos reactivos en un molino<br />
de mortero digital durante 10 min. El<br />
sólido obtenido se lavó en cinco<br />
ocasiones con agua tridestilada para<br />
eliminar las sales solubles y después en<br />
tres ocasiones con acetona.<br />
Posteriormente se dejo secar al aire.<br />
Las reacciones que se llevan a cabo se<br />
presentan a continuación:<br />
que estos cationes puedan sustituir al In<br />
(III) dentro de la red cristalina.<br />
Resultados<br />
Las nanopartículas obtenidas fueron<br />
caracterizadas por difracción de rayos-X<br />
en polvo, por espectroscopia de absorción<br />
electrónica el la región UV-visible,<br />
empleando la técnica de reflectancia<br />
disfusa y por espectroscopía de dispersión<br />
Raman. A continuación, en las figuras 1-2<br />
se presentan los difractogramas de las<br />
Nps de In 2 O 3 y de In 1-X Fe X O 3 obtenidas.<br />
Como se puede observar, el patrón de<br />
difracción de rayos-X de estas Nps es<br />
muy similar, ya que por esta técnica no es<br />
posible detectar las pequeñas cantidades<br />
de los cationes dopantes. Los patrones de<br />
difracción se ajustan perfectamente con la<br />
tarjeta cristalográfica 6-0416, la cual<br />
corresponde al In 2 O 3 en fase cúbica<br />
centrado en el cuerpo.<br />
Figura 1. Difracción de Rayos-X en polvo de<br />
las Nps de In 2 O 3 obtenido por mecanosíntesis<br />
después de calentar a 400°C durante 1 hr.<br />
molienda<br />
In (OAc) 3<br />
+ 3KOH In(OH) 3 + 3 K(OAc)<br />
T. A.<br />
400°C/1hr<br />
2 In(OH) 3<br />
In 2<br />
O 3<br />
+ 3OH 2<br />
Las nanoparticulas de In 2 O 3 dopados con<br />
los cationes de transición antes<br />
mencionados, se obtuvieron de la misma<br />
manera que para el In 2 O 3, sustituyendo el<br />
5% en peso de In (III) por los cationes de<br />
Mn (III), Fe (III) y Co (III). Se espera que<br />
Figura 2. Difracción de Rayos-X en polvo de<br />
las Nps de In 2-X Fe X O 3 obtenidas por<br />
mecanosíntesis, después de calentar a 400°C<br />
durante 1 hr
Absorbancia (u. a.)<br />
Intensidad (u. a.)<br />
Empleando la ecuación de Scherrer-<br />
Warren se determinó un diámetro<br />
promedio de partícula de 11.5 nm para<br />
In 2 O 3 , 10.4 nm para In 2-X Fe X O 3 , 9.9 nm<br />
para In 2-X Mn X O 3 y de 10.5 nm para In 2-<br />
XCo X O 3 .<br />
En la figura 3, se presentan los espectros<br />
de absorción electrónica de todos los<br />
sistemas obtenidos. Se puede observar<br />
que todos siguen el patrón característico<br />
del In 2 O 3 . Se aprecia un importante<br />
corrimiento hacia el azul respecto a lo<br />
observado para el In 2 O 3 en bulk, (band<br />
gap de 3.67 eV ó 338 nm), debido a<br />
efectos de confinamiento electrónico.<br />
Reacciones después de calentar a 400°C<br />
In 2 O 3 + Co(III)<br />
In 2 O 3<br />
In 2 O 3 + Mn(III)<br />
In 2 O 3 + Fe (III)<br />
Conclusiones<br />
Se lograron obtener nanoestructuras<br />
de In 2 O 3 y de In 2 O 3 dopado con Mn(III),<br />
Fe(III) y Co(III) con diámetros promedio<br />
entre 10 y 11 nm, por un método de<br />
síntesis sencillo, reproducible y de bajo<br />
costo, el cual adicionalmente resulta ser<br />
amigable con el medio ambiente, ya que<br />
no se involucra ningún disolvente durante<br />
la síntesis. Es necesario llevar a cabo un<br />
estudio magnético y eléctrico de las<br />
nanoestructuras obtenidas, para poder<br />
evaluar su potencial aplicación en<br />
dispositivos espín electrónicos.<br />
Agradecimientos.<br />
[5, 6, 7]<br />
Los autores deseamos agradecer a la Dra.<br />
Ana Leticia Fernández-Osorio, por su<br />
apoyo para obtener los patrones de<br />
difracción de rayos-X de los sistemas<br />
obtenidos, y al Dr. Roberto Sato-Berrú,<br />
por su ayuda para obtener los espectros<br />
Raman.<br />
Referencias<br />
300 400 500 600 700 800<br />
(nm)<br />
Figura 3. Espectros de absorción electrónica<br />
de las Nps de In 2 O 3 y de In 2 O 3 dopado.<br />
Finalmente, los espectros obtenidos por<br />
espectroscopia Raman muestran las<br />
bandas características de In 2 O 3 con<br />
simetría cúbica (ver figura 4).<br />
308<br />
368<br />
419<br />
496<br />
617<br />
200 300 400 500 600 700 800<br />
Número de onda (cm -1 )<br />
Figura 4. Espectro Raman de las Nps de<br />
In 2 O 3 obtenidas por mecanosíntesis.<br />
691<br />
[1] J. E. Huheey, E. A. Keiter, Química<br />
Inorgánica. Principios de estructura y<br />
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Press.<br />
[2] A. I. Savchuk, M. P. Gavaleshko, A.<br />
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[3] V. V. Boldyrev, Russian Chem. Revs.<br />
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[4] R. L. Weiher, R. P. Ley, J. Appl.<br />
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[5] H. Zhu, X. Wang, L. Qian, F. Yang,<br />
X. Yang, J. Phys. Chem. C112, 4486<br />
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Magn. 29, 3399 (1993).<br />
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