Díaz-Benassi - Laboratorio Tandar

Resumen
Nuclear
UBA, Facultad de Ciencias Exactas y Naturales
Autores: Fernando Díaz, Andrés Benassi
Docentes: Joaquin Sacanell, Guillermo Jorge, Mariela Josebachuili
La creación de un par electrón-positrón debido a la interacción de un rayo gama con la materia y la
subsecuente aniquilación del positrón emite dos rayos gama colineales en sentidos opuestos. En este
trabajo se describe el método por el cual estas emiciones se pueden determinar usando dos detectores
inorgánico de centelleo NaI(Tl) Los resultados no son del todo concluyentes por limitaciones de tiempo
pero se cree que el método es confiable. Se estudia también la calibración del equipo mediante la
posición de fotopicos de distintos materiales radiactivos y se estudia la dependencia de la actividad
detectada en función de la distancia.
1. Introducción
1.1. Descripción general del fenómeno de radiación:
Un elemento químico está identificado al nivel
más básico por dos números. El número
atómico Z especifica la cantidad de protones en
el núcleo atómico y el número másico A
determina la cantidad total de nucleones
(protones + neutrones ) en el mismo núcleo. Si
bien a un elemento específico le corresponde
un sólo número Z, puede tener distintos valores
de A. Estos distintos valores de A para un
mismo Z determinan los isótopos del elemento.
Todos los elementos químicos poseen un gran
número de isótopos inestables. Un isótopo
inestable es aquel que espontáneamente e
impredeciblemente decae a uno o más isótopos
de otro elemento emitiendo en el proceso rayos
de radiación. El resultado del decaimiento,
además de los rayos emitidos, es un número de
elementos hijas que pueden en sí mismos ser o
no estables.
A grandes rasgos los rayos de radiación más
comunes pueden clasificarse en tres categorías:
Rayos Alpha: Consisten en iones de Helio con
carga 2+, átomos de Helio sin sus electrones.
Están presentes en los elementos más pesados
(aquellos con número atómico mayor a 52) y
son fácilmente detenidos por una hoja de papel.
Rayos Beta: Consisten en electrones o
positrones con gran energía cinética. Son
emitidos tanto por isótopos livianos como
pesados y son más penetrantes que los rayos
Alpha aunque pueden ser detenidos por una
fina plancha de aluminio.
Rayos Gama: Consisten en radiación
electromagnética de gran energía. Una energía
típica para un rayo gamma supera los 100KeV.
Son mucho más penetrantes que los rayos
Alpha y Beta y se necesita una barrera
substancialmente ancha de plomo o algún
material denso para detenerlos.
Los experimentos realizados en este trabajo
consistieron en hacer interactuar rayos gama
con materia por lo que a continuación
detallaremos los mecanismos principales a

través de los cuales dicha interacción se lleva a
cabo.
1.2. Mecanismos de interacción de rayos gamma
con la materia:
1.2.1.Efecto Compton:
Dado que la energía de un rayo gamma es más
de 6 órdenes de magnitud mayor a la energía
de ligamiento (alrededor de unos pocos eV)
entre un electrón atómico y el núcleo atómico
se puede considerar que cuando un fotón del
rayo colisiona con uno de los electrones del
material este último se encuentra libre y en
reposo. Si se considera al rayo gamma desde un
punto de vista corpuscular, la colisión puede ser
vista como un choque elástico donde un fotón
incidente con energía Eɣ golpea al electrón en
reposo y se emite un segundo fotón con energía
E’ ɣ(Ɵ) dónde Ɵ es el ángulo de deflexión
medido respecto de la recta formada por la
trayectoria del fotón original y la dirección de
emisión del segundo fotón (como se ve en la
figura 1).
Figura 1: Efecto Compton.
El electrón originalmente en reposo adquiere
luego de la colisión una energía cinética Te(Ɵ).
Teniendo en cuenta la conservación de energía
y momento total del sistema antes y después
del choque podemos plantear las siguientes
ecuaciones
Eɣ = E’ ɣ(Ɵ) +Te(Ɵ) (1)
Pɣ = P’ ɣ(Ɵ) + Pe(Ɵ) (2)
Donde Pɣ es el momento del fotón original, P’
ɣ(Ɵ) el momento de nuevo fotón emitido y Pe(Ɵ)
el momento del electrón después de la colisión
(El uso de negrita indica que se trata de una
cantidad vectorial mientras que la falta de las
mismas indica el módulo). Despejando Pe de la
ecuación (2) y tomando el cuadrado llegamos a
la ecuación (3) de la cuál resulta evidente que la
máxima transferencia de momento que imparte
el fotón al electrón sucede a 180 grados.
Pe 2 = P’ ɣ + Pɣ -2 Pɣ P’ ɣcos(Ɵ) (3)
Para el ángulo de de mayor transferencia de
momento llegamos a (4)
Pe = Pɣ + P’ ɣ (4)
Usando la conocida relación (5) entre la energía
y momento de un fotón, (4) se convierte en (6)
E ɣ= cPɣ (5)
cPe = Eɣ + E’ɣ (6)
Finalmente podemos de las ecuaciones (1) y (6)
llegamos a la ecuación (7) la cual nos da una
relación entre el momento del del electrón, la
energía del fotón incidente y la energía cinética
T del electrón.
cPe = 2Eɣ + -T (7)
La energía T puede asumirse que toma o la
forma funcional clásica (8) o relativista (9)
T = (8)
T = - (9)
Sustituyendo las ecuaciones (8) y (9) en (7)
llegamos a las relaciones (10) para el caso
clásico y (11) para el relativista.
(10)

(11)
Donde es la masa no relativista y la
masa en reposo.
El efecto Compton es dominante ante el el
efecto fotoeléctrico y la creación de pares
desde unos cuantos keV a unos pocos MeV. El
efecto Compton sin embargo no elimina al rayo
gamma si no que múltiples interacciones de
Compton bajan su energía a niveles que puede
interactuar con la materia a través de otros
mecanismos.
1.2.2. Efecto fotoeléctrico.
El efecto fotoeléctrico consiste en una colisión
de un fotón de energía
E=hν (12)
(h es la constante de Planck y ν la frecuencia del
fotón)con un electrón ligado a un átomo. La
ecuación (12) no es más que otra expresión que
la ecuación (5). Si la energía del fotón incidente
es mayor a la energía de ligadura φ del electrón
éste último es eyectado del átomo con una
energía cinética
T= hν - φ (13)
el fotón incidente es eliminado. Para rayos
gamma con suficiente energía el electrón que
es eyectado por el efecto fotoeléctrico
pertenece, con mayor probabilidad, a la capa
electrónica más interior al átomo conocida
como capa K o capa 1.
1.2.3.Creación de pares.
Si el rayo gama tiene como mínimo una energía
equivalente a dos veces la energía de la masa
en reposo de un electrón, o sea 2*511KeV, es
posible que el rayo incidente en el campo
coulombiano de un átomo de lugar a la creación
de un electrón-positrón. La energía del rayo
gama que excede a este 1.022MeV es
distribuida como energía cinética al núcleo del
átomo y al par electrón-positrón. El positrón así
generado viaja cierta distancia y se aniquila al
interactuar con un electrón libre. Esta
aniquilación transforma la masa del positrón y
del electrón que chocan en dos rayos gama con
una energía mínima cada uno de 511KeV (el
excedente de energía está determina por la
energía cinética del electrón y el positrón).
Ambos rayos gama son emitidos colinealmente
en sentidos opuestos. Si bien la energía mínima
necesaria para que un rayo gama cree un par
electrón-positrón es de 1.022MeV es mucho
más probable que el fenómeno se dé a energías
mayores a 5MeV.
La probabilidad de que un rayo gama sea
absorbido por el material por el cual está
pasando es proporcional ancho de la capa de
dicho material. Esto lleva a un decaimiento
exponencial de la intensidad de un haz de rayos
gama con respecto a la intensidad original que
depende del ancho del material. Este hecho
está resumido en la ecuación (14) conocida
como la ley de Bouger-Lambert.
(14)
Donde I(x) es la intensidad en función de la
distancia a lasuperficie x. es la intensidad
inicial. es el coeficiente de absorción lineal. ρ
es la densidad del material. Se define t= x. ρ
Finalmente se conoce como el coeficiente de
absorción másico.
1.3. Interacción con un centelleador.
En este trabajo se utilizó un centelleador
inorgánico de Yoduro de de Sodio dopado con
Talio NaI(Tl). Los rayos gamas incidentes en el
centelleador interactúan con material del
mismo mediante los 3 mecanismos que se
detallan en la sección 1.2. La energía de los
fotones gamma incidentes se degrada dentro

del centelleador produciendo una cantidad de
electrones los cuales excitan una red cristalina
la cual emite un número de fotones de
frecuencias dentro del espectro visible. El
resultado final es que se crea una cantidad de
fotones visibles proporcional a la energía de los
fotones gamma incidentes. El centelleador se
puede conectar a un fotomultiplicador (PMT) el
cual entrega entrega un pulso de tensión con
amplitud proporcional a la energía del rayo
gamma original. El pulso generado por el PMT
es analizado por un Multichannel Analizer
(MCA) el cuál discretiza la altura del pulso y
entrega un número digital equivalente a la
amplitud del pulso y por ende a la energía del
rayo original. Esté número digital será referido
de ahora en más como número de canal.
Es posible realizar un histograma con el número
de cuentas en función del número de canal.
Denominaremos a dicho histograma como
espectro de rayos gamas y lo describiremos más
exhaustivamente en la sección siguiente.
1.4. Espectro de rayos gama.
Figura 2: Espectro típico de una emisión gama
interactuando con los electrones de un
detector. Se ven claramente el fotopico y el
borde Compton.
La figura 2. muestra un espectro típico de
emisión gama el cual presenta dos regiones
características que debemos destacar. El
fotopico corresponde al caso en que toda la
energía del fotón incidente queda en el
detector. A energías más bajas (número de
canal menor) vemos una zona medianamente
horizontal que corresponde a la meseta de
Compton. A diferencia del fotopico que tiene
una energía más o menos bien definida la
meseta de Compton cubre un rango de
energías, esto se debe a que en una interacción
de Compton la energía del electrón queda
dentro del detector mientras que la energía del
fotón emitido puede escapar del mismo. Como
la energía del electrón depende del ángulo Ɵ
(ver sección 1.2.1) hay un continuo de energías
posibles que puede tomar y por ende hay un
continuo de valores en el espectro. El canal
señalado como borde Compton corresponde a
la máxima energía T del electrón, o sea a un
ángulo Ɵ de scattering de 180 grados.

2. Desarrollo Experimental
Se muestra en la Figura 3 el montaje básico
sobre la cual se realizó todas las experiencias
de estudio sobre la emisión de radiación
gamma.
Figura 3: Esquema del arreglo experimental.
Dentro del blindaje se depositaba el material
radioactivo encerrado lo más posible, expuesto
solo al detector. Esto, aparte de proveer
seguridad, disminuía el ruido ambiental al
umbral mínimo. Se utilizó, en su mayoría, el
detecto tipo centellador de Nal(Tl) (Yoduro de
Sodio dopado con Talio). Conectado al mismo,
siguió un fotomultiplicador (PMT) en serie con
un amplificador, que ensanchaba y amplificaba
la señal recibida para luego mandarla al
analizador multicanal. El analizador se
configuraba de dos maneras: single Channel
Anylizer (SAC) y Multi-channel Anylizer (MCA).
El SAC organiza las señales recibidas por
energía medida, separando un rango de tensión
de unos 10 volts entre 2048 canales. Luego se
contaba las mediciones pertenecientes a cada
canal y se formaba un histograma por medio del
programa PHA. El MCA crea una serie de
pasadas, cada medición dura un intervalo de
tiempo ajustable (dwell time) y cuenta la
cantidad de eventos ocurridos en ese lapso.
2.1. Calibración del Single Channel Anylizer
(SAC)
La calibración del SAC se llevo a cabo con dos
elementos, Bismuto y Cobalto. Cada elemento
posee dos fotopicos con energías diferenciables
y conocidas (Tabla 1).
Fuente 1º Fotopico 2º Fotopico
207 Bi 569,7 1063,7
60 Co 1173,2 1332,5
Tabla 1: Energía de los fotopicos del Bismuto y Cobalto en
KeV.
Se usó los valores conocidos de los fotopicos
para encontrar la calibración del Analizador
Multicanal. Se ajustaron los fotopicos mediante
una curva gaussiana que permitió calcular el
punto máximo del mismo. Luego mediante los
datos en la Tabla 1 se pudo relacionar la
energía emitida de los fotones con los canales
del SAC. Ajustando los puntos mencionados
mediante una recta se encontró la calibración
buscada. Para todas las mediciones realizadas
posteriormente a la calibración se usó la fuente
de Bismuto. Su elección se basaba en la
presencia de alta radioactividad en comparación
de las otras fuentes por lo que permitía realizar
las mediciones en el menor tiempo posible.
Se consideró que sólo cuatro puntos eran
suficientes para la calibración dado que se
conocía de antemano que la respuesta era lineal
debido al trabajo de grupos de estudiantes
anteriores.
2.2. Dependencia de la intensidad con la
distancia.
Usando el montaje ilustrado en la Figura 3 y una
fuente de Bismuto se procedió en medir el
decaimiento de la radioactividad en función de la
distancia entre la fuente y el detector. Por un
intervalo de tiempo de 240 segundos se midió la
actividad a varias distancias: 15mm, 25mm,
35mm, 45mm, 55mm, 65mm, 75mm, 85mm,
95mm, 115mm, 135mm, 155mm, 175mm,
195mm, 215mm, 235mm y 255mm. Usando el
punto máximo calculado para la calibración se
calculó el valor de radiación para todas las
distancias. Para estimar un valor de cuentas se
consideró un error de 5 canales para el punto
máximo y se tomó el promedio de todos los
valores encontrados en dicho intervalo, luego la
mitad del intervalo se tomó como el intervalo de
error. Este método nos asegura que no se
subestima los valores encontrados. Luego se
ajustó los puntos obtenidos con la ecuación
A/X b (15)
Donde X es la distancia entre fuente y detector y
A y b parámetros a determinar por un ajuste.
Este ajuste se realizó tanto para el primer
fotopico como para la segunda.
2.3. Caracterización del Time to Amplitude
Converter (TAC)

El tac convierte dos señales de entrada en una
señal de salida con amplitud linealmente
proporcional al desfasaje entre las señales de
entrada. Usando un generador de pulso para las
señales de entrada y un osciloscopio para la
medir la señal de salida se estudió el
funcionamiento del TAC y sus limitaciones.
2.4. Coincidencia.
El uso del Tac para medir eventos de
coincidencia fue esencial. En la Figura 4 se
muestra el montaje utilizado. Para poder
diferenciar mediciones debido a eventos
independientes pero temporalmente
coincidentes con coincidencia verdadera se
midió con un ángulo entre los detectores de 180
grados y 90. Como a 90 grados es imposible
medir coincidencia, ya que por conservación del
momento los dos rayos gammas salen en
sentidos opuestos, se usó como filtro de ruido.
Figura 4: Arreglo experimental para la medición de
coincidencia a 180 grados.
3.Resultados Y Análisis
3.1. Calibración
Como se mencionó la calibración del analizador
multicanal se realizó con dos elementos. En la
Figura 5 se muestra los datos recolectados para
el Bismuto, mientras en la Figura 6 se muestra
los obtenidos para el Cobalto.
Cuenta
15000
10000
5000
0
0 800 1600
Canal
Cuentas
Ajuste 1ºpico
Ajuste 2ºpico
Figura 5: Datos obtenido de la fuente Bismuto. Ajuste
Gaussiano a cada fotopico presente: 1ºfotopico- medio =
433,59 ± 0,16 2ºfotopico- medio = 853,21 ± 0,31.
Cuenta
500
400
300
200
100
0
0 500 1000 1500 2000
Canal
Cuentas
Ajuste 1ºpico Co
Ajuste 2ºpico Co
Figura 6: Datos obtenido de la fuente Cobalto. Ajuste
Gaussiano a cada fotopico presente: 1ºfotopico- medio =
942,68 ± 1,15 2ºfotopico- medio = 1045,87 ± 1,44.
Para el cálculo de la posición de cada fotopico
se ajusto mediante una curva gaussiana, los
datos de ajuste entregaban el punto medio con
su respectivo error. Estos datos, en conjunto
con la Tabla 1, se usaron para buscar la
calibración. En la Figura 7 se muestra el ajuste a
los datos obtenidos.
Canal
1100
1000
900
800
700
600
500
400
Energía de Fotopicos
Ajuste Lineal
500 600 700 800 900 1000 1100 1200 1300 1400
Energía (KeV)
Figura 7: Ajuste Lineal de los datos obtenidos a partir de las
Figuras 4 y 6. Pendiente de 0,845 ± 0,0006 y factor de
ajuste R = 0,9998.
3.2. Dependencia de la intensidad con la
distancia.
En la Figura 8 se presenta los resultados
obtenidos a partir de las mediciones
mencionadas en la sección 2.2.

Cuentas
6000
4000
2000
0
600 1200
Canal
Figura 8: Curvas levantadas a distintas distancias entre
fuente y detector con intervalo de tiempo de 240 segundos.
En la figura de arriba se nota una clara
disminución de las cuentas en función de la
distancia. Esto se atribuye a la reducción de la
sección eficaz del detector al alejar la muestra
del mismo y el decaimiento de la intensidad de
las ondas con la distancia para una fuente
esférica. En las siguientes figuras se trato de
ajustar las mediciones de los fotopicos con la
ecuación (15) Los errores se estimaron como la
mitad entre el máximo y mínimo valor
encontrado de cuentas entre un intervalo de
diez canales alrededor del medio de los
gaussianos ajustados para la Figura 5.
Cuentas
7000
6000
5000
4000
3000
2000
1000
0
Data: Pico1_B
Model: y = a/x^b
Weighting: w = 1/(pico1_c)^2
Chi^2/DoF = 62.01787
R^2 = 0.87569
a 60284.37726 ±1896.23104
b 0.76584 ±0.00786
0 50 100 150 200 250
Distancia (mm)
Figura 9: Ajuste de la ecuación xx a los datos obtenidos de
intensidad En función de distancia. Puntos pertenecientes al
primer fotopico del Bismuto.
Cuentas
2500
2000
1500
1000
500
0
Data: Pico2_B
Model: y = a/x^b
Weighting: w = 1/(pico2_c)^2
Chi^2/DoF = 21.5176
R^2 = 0.90912
a 24571.49669 ±1064.7964
b 0.81226 ±0.01112
0 50 100 150 200 250
Distancia (mm)
Figura 10: Ajuste de la ecuación xx a los datos obtenidos de
intensidad en función de distancia. Puntos pertenecientes al
primer fotopico del Bismuto.
Se esperaba un decaimiento de potencia de 2
pero los ajustes nos entregaron valores de
0,765 ± 0,007 y 0,812 ± 0,0111. Se cree que la
diferencia entre el valor teórico y experimental
se debe usar un intervalo de tiempo demasiado
pequeño, ya que el mismo método se usó con
intervalos mayores, en otro papers 1 , y
obtuvieron los resultados esperados.
Usando uno de las curvas obtenidas en la
Figura 8 se trató de identificar el conocido borde
de Compton. En la Figura 11 se ilustro la curva
perteneciente a la distancia de 45mm, con
tiempo de exposición de 240 segundos.
Cuenta
4000
2000
0 600
Canal
Figura 11: Curva de Bismuto a 45mm del detector con
tiempo de exposición de 240 segundos. Amplificación
alrededor de la zona del borde de Compton.
No se nota un borde bien definido pero se
puede ver una tendencia a su formación, una

vez más se cree que con un tiempo de
exposición mayor mejoraría las mediciones.
3.3. Características del TAC
Se procedió en caracterizar el funcionamiento
del TAC para la medición de coincidencia. En la
Figura 12 se comprueba la linealidad de la
respuesta del TAC.
Tensión de señal de salida
6000
5000
4000
3000
2000
1000
0
0 2000 4000 6000 8000 10000
Desfasaje de señales de entrada (us)
Tensión de Salida
Ajuste Lineal
Figura 12: Respuesta del Tac ante cambio de
fases de las señales de entrada.
Este comportamiento nos indica que mientras
mas coinciden las señales de entrad menor es
la señal de salida. Nos presenta con una
limitación ya que si el desfasaje es demasiado
pequeño la señal de salida será muy pequeña y
el analizador multicanal no recibirá la señal.
Además se encontró que con la mejor
resolución posible el tac solo puede diferenciar
pulsos mayores a 10ns de separación. Para
solucionar este tema se rompió la simetría del
montaje usando un cable más largo para una de
las señales de entrada. Usando un osciloscopio
y un generador de pulso se encontró que este
método introduce un retaso de 75 ± 10ns a la
señal.
En la Figura 13 se presenta mediciones del
mismo evento pero a resoluciones distintos para
el TAC. Se ve que el TAC distribuye linealmente
un intervalo de 5 Volts a lo largo de una ventana
temporal variable. En la figura que sigue se
muestra los resultados para las ventanas de
100ns, 5000ns y 1000us.
Cuentas
800
400
1000us
5000ns
100ns
0
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800 2000
canal
Figura 13: Comportamiento del Tac ante distintas
resoluciones.
Vemos en la figura 13 que al amplear el rango
temporal se pierde resolución entre diferencias
temporales. Esto cause que lo que antes se
distribuye homogéneamente a lo largo de los
canales (gris) se acumule en las mediciones con
menor resolución alrededor de los canales mas
bajos (amarillo).
3.4.Coincidencia.
Como se mencionó anteriormente para evitar
ciertos problemas se introdujo un delay de más
o menos 75 ns. Esto creaba limitaciones sobre
la resolución, ya que la resolución mas baja
(20ns) ya no puede medir la coincidencia por
estar fuera de su rango, por lo tanto se eligió
una ventana de 100ns por un tiempo de
medición de 900s. En la Figura 14 se muestra el
solapamiento del experimento de coincidencia
de 90 grados y de 180 grados.
Cuentas
18
16
14
12
10
8
6
4
2
0
0 200 400 600 800 1000 1200 1400 1600 1800 2000
Canal
180 grados
90 grados
Figura 14: Resultados de coincidencia a 180 grados (negro)
y 90 grados (rojo)

Como el rango temporal es de 100ns y el
desfasaje introducido es de 75 ns se espera que
alrededor de los canales 1500 se encuentre una
diferencia de mediciones. Se nota una pequeña
diferencia, donde la medición a 180 grados es
levemente mayor al de 90 grados pero nada
concluyente. Si notamos el número de conteo
general nos damos cuenta que son números
extremadamente bajos aunque se haya usado
un tiempo de medición largo. Esto nos lleva a
concluir que quizás con un tiempo aun mayor a
900s se podrá ver mejor la diferencia entre los
dos.
4. Conclusiones:
La configuración experimental utilizada es
adecuada para observar el espectro gama de
muestras radiactivas como el Bismuto y Cobalto,
permitiendo observar cláramente los fotopicos y
bordes compton. Si bien el fotopico es
fácilmente discernible, la determinación de la
posición del borde compton requiere de un
criterio particular en el cual no nos adentramos
en este trabajo por no ser ese su nuestro
objetivo principal. Habiendo dicho esto creemos
que mediciones de muestras menos activas
como el sodio en tiempos más largos darían
histrogramas más definidos.
La experiencia para determinar la dependencia
de la actividad detectada con respecto a la
distancia entre detector y fuente no dio
resultados confiables. Se esperaba un
decaimiento de potencia de 2 pero los ajustes
nos entregaron valores de 0,765 ± 0,007 y 0,812
± 0,0111. Se cree que la diferencia entre el valor
teórico y experimental se debe usar un intervalo
de tiempo demasiado pequeño, ya que el mismo
método se usó con intervalos mayores, en otro
papers1, y obtuvieron los resultados esperados.
El objetivo de la medición de coincidencias fue
detectar los eventos de creación y aniquilación
de pares descrito en introducción. Este evento
genera dos rayos gama que pueden ser
capturados usando dos detectores colocados
colinealmente y enfrentados con la muestra en
el centro. La velocidad de la luz está cerca de
3.1010 cm/s y la separación de los detectores
es de unos 30cm por lo que un rayo de luz
recorre todo el trayecto en 0,1ns, ya que el
detector de coincidencias tiene una resolución
temporal para diferenciar eventos de 10ns la
emisión los rayos puede surgir de un evento de
aniquilación tanto en la muestra como en los
detectores mismos. Por ellos realizó una
medición con los detectores situados
colinealmente y otra con un un detector a 90
grados de la recta que une al otro detector con
la muestra. De esta forma la diferencia de las
mediciones realizadas en estas configuraciones
debería ser teóricamente la coincidencias
producidas únicamente por la destrucción de
pares en la muestra.
La configuración del equipo para detectar
coincidencias es una tarea delicada que lleva
mucho tiempo y pasos de preparación. Sin tener
un buen modelo previo para estimar el rango de
energía que se debe usar se requiere cierto
grado de prueba y error para encontrar los
valores apropiados para parámetros como
ventanas de energía. Más allá de eso creemos
que los obtenidos en esta etapa son fidedignos
pero no contaron de suficiente tiempo para logar
una forma definida por sobre el ruido
estadístico. Es probable que se logren
mediciones más claras con una fuente de sodio
y tiempos de mediciones más largos (alrededor
de 15 minutos).
A modo de apéndice se dejan los detalles de la
configuración del TAC para detectar
coincidencia que puede ser de utilidad para
grupos de estudiantes futuros.
[1] Estudio y caracterización de la emisión de rayos γ para
distintos materiales radiactivos, P. Aberbuj, A. Palmigiano,
M. Petriella, UBA FCEyN Laboratorio 5.

Apéndice
Parámetros del generador de Pulsos para
analizar el TAC.
Amplitud de pulsos (Start/Stop): 1Volt
Ancho de pulsos (Start/Stop): 50ns
Delay entre señales (Start/Stop): 2us
Frecuencia de Pulsos: 1Mhz
Load de pulsos (Start/Stop): 50Ω
Time Range del TAC: 20·100ns
Coincidence Gate: Anticoincidence