ΚΕΦΑΛΑΙΟ ΤΡΙΤΟ

I = Ioexp( −αc l) (4.2)όπου Ι ο είναι η ένταση (ενέργεια) της ακτινοβολίας που πέφτει πάνω στο δείγμα,c είναι η συγκέντρωση, l το πάχος του δείγματος και α είναι ο συντελεστήςαπορρόφησης.Η εξίσωση 4.2 μπορεί να μετατραπεί σε:log I o/ I = ε c l (4.3)όπου ε καλείται συντελεστής απόσβεσης. Ο νόμος ισχύει για μονοχρωματικόφως και για μικρές συγκεντρώσεις.Συνήθως, τα φασματοφωτόμετρα καταγράφουν το φάσμα σε γραμμικήμορφή, όπου στην αριστερή κάθετη πλευρά έχουμε την % Διαπερατότητα (%Transmittance) και στην οριζόντια πλευρά τις συχνότητες σε κυματαριθμούς. Ηεξίσωση 4.3 μπορεί να γραφτεί ώστε να δίνεται η διαπερατότητα και η οπτικήπυκνότητα Α:I o 100log = A = log = ε c l (4.4)I % TΗ διαπερατότητα αλλάζει από 100% μέχρι 0%, ενώ η οπτική πυκνότητα (Α) είναιαπό 0 μέχρι άπειρο (∞).Σχήμα 4.5. Ποσοτική εκτίμηση διαφόρων ταινιών απορρόφησης στο IR.Η ποσοτική εκτίμηση των ταινιών απορρόφησης, όπως φαίνονται στοΣχήμα 4.5, γίνεται με τον παρακάτω τρόπο: T1= AX και T2= BX για τηγραμμή βάσης και για την κορυφή ταινίας. Η οπτική πυκνότητα Α της ταινίαςείναι: Αταιν ί ας= Ακορ− Αγραμ . βασ.Δηλαδή:⎛ 100 ⎞ ⎛ 100 ⎞% T1AXΑ log⎜⎟ log⎜⎟τ== ⎯→ Α = log = log% T2% Tτ⎝ ⎠ ⎝ 1 ⎠% T2BX58