uitwerking
uitwerking
uitwerking
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
UNIVERSITEIT TWENTE<br />
Datum : 24 november 2005<br />
Kenmerk : CalcB.05-06.1.<strong>uitwerking</strong><br />
Aantal pagina’s : 5<br />
Calculus B<br />
1 november 2005, 13:00 - 16:30<br />
Vakcode: 151202<br />
Universiteit Twente<br />
1. (a) Helaas zit er een typfout in deze opgave. De opgave had moeten luiden: bereken de<br />
oneigenlijke integraal<br />
∫ ∞<br />
x<br />
0 (x 2 + 1) 2 dx.<br />
∫ ∞<br />
1<br />
De oorspronkelijke integraal (<br />
0 (x 2 dx) is een stuk moeilijker te berekenen.<br />
+ 1) 2<br />
Deze opgave telt niet mee voor het uiteindelijke resultaat.<br />
(b) De volgende redenering is niet goed:<br />
“De integraal is divergent want lim<br />
x→0 + 1 + e −√ x<br />
Immers: er geldt lim<br />
de integraal splitsen:<br />
x→0 + 1<br />
√x = ∞ terwijl<br />
∫ 1<br />
∫ 1<br />
∫ 1<br />
1 + e −√ x<br />
∫<br />
1<br />
1<br />
“<br />
0 x 2 dx =<br />
0 x 2 dx + 0<br />
de oorspronkelijke integraal is divergent.”<br />
∫ 1<br />
0<br />
x 2<br />
= ∞.”<br />
1<br />
√ x<br />
dx convergent is! Wat ook niet mag is<br />
e −√ x<br />
x 2<br />
dx en<br />
∫ 1<br />
0<br />
1<br />
dx is divergent dus<br />
x2 ∫<br />
1<br />
1<br />
De integraal<br />
0 x 2 dx is weliswaar divergent, maar 0 dx zou volgens deze redenering<br />
ook divergent<br />
0<br />
zijn:<br />
∫ 1<br />
0<br />
0 dx =<br />
∫ 1<br />
0<br />
∫<br />
1<br />
1<br />
x 2 dx +<br />
0<br />
− 1 dx = “divergent” + “divergent”.<br />
x2 We moeten in dit geval gebruik maken van de vergelijkingsstelling (Comparison Theorem)<br />
op bladzijde 536 van Stewart:<br />
en<br />
∫ 1<br />
0<br />
1 + e −√ x<br />
x 2 ≥ 1 x 2<br />
∫<br />
1<br />
1<br />
1<br />
dx = lim<br />
x2 t→0 + t x 2 dx<br />
∣ ∣∣<br />
1<br />
= lim<br />
t→0 −x−1 + t<br />
= lim<br />
t→0 + −1 + 1 t<br />
bestaat niet.<br />
1 Z.O.Z.
2. Noem het in de opgave beschreven gebied D. De oppervlakte van D is gelijk aan<br />
∫∫<br />
1 dA.<br />
Let op! De oppervlakte is niet gelijk aan<br />
D<br />
∫ 1<br />
4 π<br />
− 1 4 π r(θ) dθ.<br />
Voor het berekenen van de oppervlakte gebruiken we poolcoördinaten:<br />
opp(D) =<br />
=<br />
=<br />
= 1 2<br />
∫ 1<br />
4 π ∫ r(θ)<br />
− 1 4 π 0<br />
∫ 1<br />
4 π ∫ cos(2θ)<br />
− 1 4 π 0<br />
r dr dθ<br />
r dr dθ<br />
∫ 1<br />
4 π ∣<br />
1 ∣∣<br />
cos(2θ)<br />
− 1 4 π 2 r2 dθ<br />
0<br />
∫ 1<br />
4 π<br />
− 1 4 π cos 2 (2θ) dθ.<br />
Gebruik nu de verdubbelingsformule voor de cosinus:<br />
cos(2α) = cos 2 α − sin 2 α = cos 2 α − (1 − cos 2 α) = 2 cos 2 α − 1,<br />
dus<br />
Vul in α = 2θ:<br />
De oppervlakte wordt dan<br />
cos 2 α = 1 2<br />
(cos(2α) + 1).<br />
cos 2 (2θ) = 1 2<br />
(cos(4θ) + 1).<br />
opp(D) = 1 2<br />
= 1 4<br />
= 1 4<br />
= 1 4<br />
∫ 1<br />
4 π<br />
− 1 4 π cos 2 (2θ) dθ<br />
∫ 1<br />
4 π<br />
− 1 4 π cos(4θ) + 1 dθ<br />
[ 1<br />
4 sin(4θ) + θ] 1 4<br />
− 1 4 π<br />
(<br />
1<br />
4 sin π − 1 4 sin(−π) + π 4 − (−π 4 ) )<br />
= 1 4 · π<br />
2 = π 8 .<br />
Zie ook Calculus, Early Transcendentals, Stewart, section 15.4 Deze opgave is letterlijk gelijk<br />
aan voorbeeld 3 op bladzijde 1007!<br />
3. (a) Voor de raaklijnvector r 1 ′ geldt:<br />
r 1 ′ (t) = (− sin t, cos t,<br />
1<br />
2π ),<br />
2
dus<br />
∫<br />
K 1<br />
F · dr =<br />
=<br />
=<br />
=<br />
=<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
Voor de raaklijnvector r 2 ′ geldt:<br />
dus<br />
∫<br />
0<br />
F(r 1 (t)) · r 1 ′ (t) dt<br />
(sin t, − cos t,<br />
− sin 2 t − cos 2 t + t2<br />
8π 3 dt<br />
t 2<br />
8π 3 − 1 dt<br />
t 3 ∣ ∣∣<br />
24π 3 − 2π<br />
0<br />
= 8π3<br />
24π 3 − 2π = 1 3 − 2π.<br />
K 2<br />
F · dr =<br />
=<br />
=<br />
r 2 ′ (t) = (0, 0, −1),<br />
∫ 1<br />
0<br />
∫ 1<br />
0<br />
∫ 1<br />
0<br />
t 2<br />
4π 2 ) · (− sin t, cos t, 1<br />
2π ) dt<br />
F(r 2 (t)) · r 2 ′ (t) dt<br />
(0, −1, (1 − t) 2 ) · (0, 0, −1) dt<br />
−(1 − t) 2 dt<br />
= 1 3 (1 − t)3 ∣ ∣∣<br />
1<br />
0 = − 1 3 .<br />
(b) Het vectorveld ∫ F is niet conservatief. Als F conservatief zou zijn, dan zou iedere integraal<br />
F · dr over een gesloten enkelvoudige kromme C gelijk zijn aan 0. Uit (a)<br />
C<br />
volgt echter ∫ ∫<br />
∫<br />
F · dr = F · dr + F · dr = −2π ≠ 0.<br />
K<br />
K 1 K 2<br />
Als je de integralen bij (a) niet kunt berekenen kun je ook de rotatie van het vectorveld<br />
F berekenen:<br />
curl F = (0, 0, −2) ≠ 0,<br />
dus ook hieruit volgt dat F niet conservatief is.<br />
4. (a) Een parametring met cilindercoördinaten voor S is<br />
x(r, θ) = (r cos θ, r sin θ, r 2 ) 0 ≤ r ≤ 1 en 0 ≤ θ ≤ 2π.<br />
Voor de gevraagde integraal geldt dan<br />
∫∫<br />
∫ 2π<br />
curl F · dS =<br />
S<br />
0<br />
∫ 1<br />
0<br />
curl F(x(r, θ)) · (±x r × x θ ) dr dθ<br />
Voor de rotatie van F = (P, Q, R) geldt<br />
( ∂R<br />
curl F(x, y, z) =<br />
∂y − ∂Q<br />
∂z , ∂P<br />
∂z − ∂R<br />
∂x , ∂Q<br />
∂x − ∂P )<br />
∂y<br />
= (−2x, 0, 2z), (1)<br />
3 Z.O.Z.
dus<br />
curl F(x(r, θ)) = (−2r cos θ, 0, 2r 2 ).<br />
Verder geldt<br />
en dus<br />
x r = ∂x<br />
∂r<br />
x θ = ∂x<br />
∂θ<br />
= (cos θ, sin θ, 2r),<br />
= (−r sin θ, r cos θ, 0),<br />
x r × x θ = (−2r 2 cos θ, −2r 2 sin θ, r).<br />
Gegeven is dat de normaal n op S naar beneden is gericht, en omdat r ≥ 0 kiezen we<br />
als teken “−”. De gevraagde integraal berekenen we nu als volgt:<br />
∫∫<br />
S<br />
curl F · dS =<br />
=<br />
=<br />
= −2<br />
= −2<br />
∫ 2π ∫ 1<br />
0 0<br />
∫ 2π ∫ 1<br />
0 0<br />
∫ 2π ∫ 1<br />
0 0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
curl F(x(r, θ) · (−x r × x θ ) dr dθ<br />
(−2r cos θ, 0, 2r 2 ) · (2r 2 cos θ, 2r 2 sin θ, −r) dr dθ<br />
−4r 3 cos 2 θ − 2r 3 dr dθ<br />
2 cos 2 θ + 1 dθ ·<br />
∫ 1<br />
cos(2θ) + 2 dθ · [ 1<br />
4 r4] 1<br />
0<br />
= −2 [ 1<br />
2 sin(2θ) + 2θ] 2π<br />
0 · 1<br />
4<br />
= − 1 2 ( 1 2<br />
sin(4π) + 4π − 0)<br />
= − 1 2 · 4π = −2π.<br />
0<br />
r 3 dr (2)<br />
Zie ook Calculus, Early Transcendentals, Stewart, section 16.7.<br />
Een alternatieve manier om de gevraagde integraal uit te rekenen is om gebruik te<br />
maken van formule 8 op bladzijde 1116 van Stewart. Daarbij kies je g(x, y) = x 2 + y 2 ,<br />
waarbij (x, y) ∈ D met D = {(x, y) | x 2 + y 2 ≤ 1}. Denk er om dat je als vectorveld<br />
curl F neemt, en niet F zelf! Voor de partiële afgeleiden van g geldt<br />
∂g<br />
∂x = 2x,<br />
∂g<br />
∂y<br />
= 2y.<br />
De normaal wijst in dit geval naar boven, dus we corrigeren dit weer door de integraal<br />
met −1 te vermenigvuldigen. Gebruik makend van formule (1) krijgen we dan<br />
∫∫<br />
∫∫<br />
curl F · dS = − −(−2x) ∂g<br />
S<br />
D ∂x − 0 · ∂g + 2z dA<br />
∂y<br />
∫∫<br />
= − 4x 2 + 2g(x, y) dA<br />
∫∫D<br />
= − 4x 2 + 2(x 2 + y 2 ) dA.<br />
D<br />
4
Omdat D een cirkel is kun je deze integraal het best berekenen met behulp van poolcoördinaten:<br />
∫∫<br />
∫ 2π ∫ 1<br />
− 4x 2 + 2(x 2 + y 2 ) dA = − 4r 2 cos 2 θ + 2r 2 (cos 2 θ + sin 2 θ) · r dr dθ<br />
D<br />
= −2<br />
= −2<br />
0 0<br />
∫ 2π ∫ 1<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
0<br />
r 3 ( 2 cos 2 θ + 1 ) dr dθ<br />
2 cos 2 θ + 1 dθ ·<br />
∫ 1<br />
0<br />
r 3 dr.<br />
Je komt dan weer uit bij fomule (2), en het eindresultaat is dus weer −2π.<br />
(b) Voor de parametisering van C kiezen we weer cilindercoördinaten:<br />
Er geldt nu<br />
∫<br />
C<br />
x(θ) = (cos θ, sin θ, 1) 0 ≤ θ ≤ 2π.<br />
F · dr =<br />
∫ 2π<br />
0<br />
F(x(θ)) · ±x ′ (θ) dθ.<br />
Het teken hangt daarbij af van de oriëntatie van de kromme C. Omdat de normaal op<br />
S naar beneden gericht is moet de kromme C rechtsom draaien (van boven af gezien).<br />
Voor de raaklijn x ′ geldt<br />
x ′ (θ) = (− sin θ, cos θ, 0),<br />
en deze raaklijn is linksom geörienteerd. Daarom moeten we de integraal corrigeren<br />
met een minteken:<br />
∫<br />
∫ 2π<br />
F · dr = F(x(θ)) · −x ′ (θ) dθ<br />
C<br />
= −<br />
= −<br />
= −<br />
= −<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
∫ 2π<br />
0<br />
F(cos θ, sin θ, 1) · x ′ (θ) dθ<br />
(− sin θ, cos θ, − cos θ sin θ) · (− sin θ, cos θ, 0) dθ<br />
sin 2 θ + cos 2 θ dθ<br />
1 dθ = −2π.<br />
(c) De stelling van Stokes luidt<br />
Stel S is een oriënteerbaar, stuksgewijs glad oppervlak. De rand C van S is<br />
een enkelvoudige, gesloten en stuksgewijs gladde kromme. Als F een vectorveld<br />
in R 3 is waarvan alle partiële afgeleiden bestaan en continu zijn op een open<br />
omgeving die S bevat, dan geldt<br />
∫∫<br />
∫<br />
curl F · dS = F · dr.<br />
S<br />
De integralen van (a) en (b) leveren beide als resultaat −2π, waarmee de stelling van<br />
Stokes wordt bevestigd. Er kon overigens worden volstaan met het opschrijven van de<br />
gelijkheid. Zie ook Calculus, Early Transcendentals, Stewart, section 16.8.<br />
C<br />
5