ZBORNIK POVZETKOV - Soft Matter Laboratory
ZBORNIK POVZETKOV - Soft Matter Laboratory
ZBORNIK POVZETKOV - Soft Matter Laboratory
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
8. konferenca fizikov v<br />
osnovnih raziskavah<br />
<strong>ZBORNIK</strong> <strong>POVZETKOV</strong><br />
Rimske Toplice<br />
19. oktober 2012
8. konferenca fizikov v<br />
osnovnih raziskavah<br />
<strong>ZBORNIK</strong> <strong>POVZETKOV</strong><br />
Rimske Toplice<br />
19. oktober 2012<br />
(i)
Organizatorji:<br />
DMFA Slovenije, Slovenski odbor za fiziko<br />
Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani<br />
Programski odbor:<br />
Janez Bonča Martin Čopič Janez Dolinšek<br />
Svjetlana Fajfer Alojz Kodre Peter Križan<br />
Samo Kralj Andrej Likar Dragan Mihailović<br />
Marko Mikuž Igor Muševič Rudolf Podgornik<br />
Peter Prelovšek Jože Rakovec Marko Robnik<br />
Marko Zgonik Tomaž Zwitter Slobodan Žumer<br />
Organizacijski odbor:<br />
Igor Muševič<br />
Matjaž Humar<br />
Miha Škarabot<br />
Uredniki:<br />
Matjaž Humar<br />
Miha Škarabot<br />
Slike na naslovnici:<br />
Zgoraj levo: http://atlas.ch: Dogodek, zaznan z detektorjem ATLAS 18. maja<br />
2012, je skladen s hipotezo za razpad Higgsovega bozona.<br />
Zgoraj desno: U. Tkalec: Zavozlana defektna linija, ki obdaja mikronske<br />
kroglice v tekočem kristalu in matematična upodobitev vozla.<br />
Spodaj levo: M. Žitnik: Izmerjena spektralna mapa sipanih fotonov pri<br />
vzbujanju molekul HCl z linearno polarizirano rentgensko<br />
svetlobo v okolici klorovega roba.<br />
Spodaj desno: A. Slosar: 2D prerez skozi celotno 3D sliko vesolja, kot ga<br />
vidi SDSS-III BOSS.<br />
Sponzorji: Izvedba konference je bila omogočena s finančno pomočjo Javne<br />
agencije za raziskovalno dejavnost RS, Fakultete za matematiko in<br />
fiziko in Instituta "Jožef Stefan".<br />
(ii)
Program 8. konference fizikov v osnovnih raziskavah<br />
Rimske Toplice, 19. oktober 2012<br />
9.25-9.30 Pozdravni nagovor<br />
Moderator: Alojz Kodre<br />
9.30-9.55 E. Pavlica, “Princip delovanja in izdelava bistabilnega svetlobnega stikala,<br />
ki temelji na zmesi dveh organskih polprevodnikov“<br />
9.55-10.10 G. Kladnik, “Meritve časa prenosa naboja skozi prostor v pi-sklopljenih<br />
molekulskih sistemih v odvisnosti od medmolekulskih razdalj“<br />
10.10-10.35 M. Žitnik, “Razpad notranjih vrzeli v molekuli pri absorbciji fotona“<br />
10.35-10.50 L. Snoj, “Meritve moči fuzijskih reaktorjev“<br />
10.50-11.20 Premor, kava, čaj, pecivo, sadje<br />
Moderator: Svjetlana Fajfer<br />
11.20-11.45 A. Gorišek, “Lov na Higgsov bozon“<br />
11.45-12.00 N. Košnik, “Modelsko neodvisen pogled preko Standardnega modela v<br />
razpadih mezonov B in D“<br />
12.00-12.15 L. Šantelj, “Meritev kršitve CP simetrije v razpadu B 0 v η’K S“<br />
12.15-12.30 V. Iršič, “1D Lyman alfa-beta korelacije v spektrih kvazarjev“<br />
12.30-12.50 S. Prelovšek Komelj, “Hadronske resonance v kromodinamiki na mreži“<br />
12.50-14.20 Kosilo<br />
Moderator: Slobodan Žumer<br />
14.20-14.45 M. Žnidarič, “Dinamične lastnosti večdelčnih sistemov“<br />
14.45-15.00 N. Osterman, “Kopičenje biomolekul s termično metlo“<br />
15.00-15.25 U. Tkalec, “Vozlanje defektov v nematskih koloidih“<br />
15.25-15.40 A. Petelin, “Sipanje svetlobe v tekočekristalnih elastomerih“<br />
15.40-16.00 Premor, kava, čaj<br />
Moderator: Peter Prelovšek<br />
16.00-16.25 V. Kabanov, “Kohn-Luttinger superconductivity with repulsive<br />
interaction“<br />
16.25-16.40 T. Potočnik, “Zakaj dopirani fulereni niso navadni BCS<br />
superprevodniki?“<br />
16.40-16.55 A. Gradišek, “NMR študije dinamike vodika v kompleksnih kovinskih<br />
sistemih“<br />
16.55-17.20 J. Mravlje, “Vplivi Hundove sklopitve v močno koreliranih kovinah“<br />
17.20-19.00 Ogled plakatov<br />
19.10 Odhod avtobusa s študenti v Ljubljano<br />
19.10-21.30 Večerja<br />
21.30 Odhod avtobusa v Ljubljano<br />
(iii)
(iv)
PREDAVANJA<br />
1
Princip delovanja in izdelava bistabilnega svetlobnega stikala, ki temelji na<br />
zmesi dveh organskih polprevodnikov<br />
E. Orgiu 1 , N. Crivillers 1 , M. Herder 2 , L. Grubert 2 , M. Pätzel 2 , J. Frisch 3 , E. Pavlica 4 , D. T.<br />
Duong 5 , G. Bratina 4 , A. Salleo 5 , N. Koch 3 , S. Hecht 2 , in P. Samori 1<br />
1<br />
Nanochemistry <strong>Laboratory</strong>, Institut de Science et d'Ingénierie Supramoléculaires, Unité Mixte de Recherche 7006, Centre<br />
National de la Recherche Scientifique, Université de Strasbourg, 8 allée Gaspard Monge, 67000 Strasbourg, France.<br />
2<br />
Department of Chemistry, Humboldt-Universität zu Berlin, Brook-Taylor-Straße 2, 12489 Berlin, Germany<br />
3<br />
Institut für Physik, Humboldt-Universität zu Berlin, Newtonstraße 15, 12489 Berlin, Germany<br />
4<br />
<strong>Laboratory</strong> for Organic <strong>Matter</strong> Physics, University of Nova Gorica, Vipavska 13, SI-5000 Nova Gorica, Slovenia<br />
5<br />
Department of Materials Science and Engineering, Stanford University, Stanford, California 94305, USA<br />
Organski polprevodniki so primerni za pripravo elektronskih elementov in izkazujejo<br />
zanimive lastnosti kot so gibkost, nizkotemperaturno obdelavo, relativno veliko aktivno<br />
površino ter možnost priprave z tiskanjem. V nekaterih primerih lahko lastnosti organskih<br />
polprevodnih molekul prikrojimo s pomočjo organske sinteze. V tem delu sta predstavljena<br />
princip delovanja in izdelava bistabilnega svetlobnega stikala, ki temelji na zmesi dveh<br />
organskih polprevodnikov. S tem odkritjem smo združili funkcijo električne prevodnosti in<br />
svetlobne občutljivosti v eno samo plast in posledično zmanjšali velikost in kompleksnost<br />
svetlobnega stikala. Zmes je pripravljena iz dveh različnih organskih polprevodnikov:<br />
fotokromičnega derivata molekule diariletena in polimera poliheksiltiofen. Tako dobljena<br />
zmes izkazuje električno prevodnost, ki se bistabilno spreminja pod vplivom svetlobe. Princip<br />
delovanja takega svetlobnega stikala je prikazan v organskem tankoslojnem tranzistorju. Z<br />
merjenjem toka fotovzbujenih nosilcev naboja smo ugotovili, da je odzivni čas takega<br />
svetlobnega stikala v območju mikrosekund, kar predstavlja tehnološko izjemno zanimivo<br />
rešitev. Poglavitni dosežek predstavljenega principa je v tem, da je v enojni aktivni plasti<br />
združenih več različnih funkcij. S tem se arhitektura in kompleksnost elektronskih elementov<br />
zmanjša in poenostavi.<br />
3
Meritve časa prenosa naboja skozi prostor v π-sklopljenih molekulskih sistemih v odvisnosti<br />
od medmolekulskih razdalj<br />
Arunabh Batra* 1 , Gregor Kladnik* 2,3,<br />
Héctor Vázquez1 , Jeffrey S. Meisner4 , Luca Floreano3 , Colin<br />
Nuckolls4 , Dean Cvetko2,3 , Alberto Morgante3,5 , Latha Venkataraman1 1Department of Applied Physics and Applied Mathematics, Columbia University, New York, NY<br />
2Oddelek za fiziko, Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Ljubljana, Slovenija<br />
3CNR-IOM Laboratorio Nazionale TASC, Basovizza SS-14, km 163.4, I-34012 Trieste, Italy<br />
4Department of Chemistry, Columbia University, New York, NY<br />
5Department of Physics, University of Trieste, Trieste, Italy<br />
Prenos in transport naboja postajata osrednji predmet razprave zaradi zahteve po miniaturizaciji in<br />
posledično povečani vlogi stičnih mej ter površin. Mehanizmi prenosa naboja preko tankih filmov<br />
zaradi zunanjih izvorov vzbujanja, še posebno foto-induciran prenos nosilcev naboja ob stičnih mejah,<br />
predstavljajo ključno vlogo na številnih pomembnih raziskovalnih področjih. Transport elektronov<br />
v konjugiranih molekulah lahko v splošnem poteka skozi prostor ali preko vezi. Prenos skozi<br />
prostor je temeljni proces v različnih pi-zloženih sistemih, kot so organska elektronika in fotovoltaika,<br />
DNA molekulske žice in naprave iz večplastnega grafena. Direktne povezave med jakostjo pisklopitve<br />
skozi prostor in dinamike nosilcev naboja do sedaj ni pokazala še nobena študija. V tej<br />
raziskavi smo uporabili ciklofane kot testni pi-sklopljeni sistem ter resonančno fotoemisijo in metodo<br />
»takta razpada luknje« (core-hole clock) za študij prenosa naboja na femtosekundni časovni skali.<br />
S primerjavo dveh paraciklofanov z različno razdaljo med aromatskima obročema, tj. [2,2]paraciklofana<br />
(22PCP) z razdaljo 3.1 Å in [4,4]paraciklofana (44PCP) z razdaljo 4.0 Å, adsorbiranih na<br />
površino Au(111) smo raziskali povezavo med dinamiko nosilcev naboja in pi-sklopitvijo. Ugotovili<br />
smo, da je prenos naboja skozi pi-sklopljeni sistem v 44PCP približno 20-krat počasnejši kot v<br />
22PCP. Razliko razlagamo z zmanjšano sklopitvijo aromatskih obročev v 44PCP, zaradi večje razdalje<br />
med obročema. Te meritve kažejo na splošno uporabnost spektroskopske metode »takta razpada<br />
luknje« za določanje jakosti sklopitev skozi prostor v pi-zloženih sistemih. Meritve so bile opravljene<br />
na žarkovni liniji ALOISA sinhrotrona Elettra v Trstu.[1, 2]<br />
Prenos naboja z zgornjega obroča 22PCP na substrat je 20-krat hitrejši kot v<br />
44PCP, zaradi večje delokalizacije najnižje nezasedene molekulske orbitale.<br />
[1] Batra, A. et al. Quantifying through-space charge transfer dynamics in π-coupled molecular systems. Nature<br />
Communications 3, 1086 (2012).<br />
[2] Kladnik, G. Electronic Structure and Charge Transfer at Nanostructures and Hybrid Interfaces. PhD thesis,<br />
University of Ljubljana (2012).<br />
5
Razpad notranjih vrzeli v molekuli pri absorbciji fotona<br />
M. ˇ Zitnik 1,2 , K. Bučar 1 , R. Bohinc 1 , P. Lablanquie 3,4 , F. Penent 3,4 , J. Palaudoux 3,4 ,T.<br />
Grozdanov 5 , M. Nakano 6 , K. Ito 6<br />
1 Inˇstitut J. Stefan, Jamova 39, SI-1000 Ljubljana, Slovenija<br />
2 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
3 UPMC, Université Paris 06, LCPMR, 11 rue Pierre et Marie Curie, 75231 Paris Cedex 05, France<br />
4 CNRS, LCPMR (UMR 7614), 11 rue Pierre et Marie Curie, 75231 Paris Cedex 05, France<br />
5 Institute of Physics, University of Belgrade, Pregrevica 118, 11080 Belgrade, Serbia<br />
6 Photon Factory, Institute of Materials Structure Science, Oho, Tsukuba 305-0801, Japan<br />
Proces dvojne ionizacije z absorpcijo<br />
enega samega fotona ponuja zanimiv način<br />
za ˇstudij interakcije med elektroni v<br />
večdelčnem kvantnem sistemu. V zadnji<br />
dekadi je priˇslo do pomembnega napredka<br />
pri preučevanju dvojne ionizacije za atom<br />
He [1] in molekulo H2 [2], pa tudi glede<br />
tvorbe dveh notranjih vrzeli K v teˇzjih<br />
atomih [3, 4] in pri ˇsibko vezanih sistemih,<br />
kot so recimo van der Waalsovi skupki [5]<br />
in dimer He2 [6]. Pomembno razˇsiritev<br />
tovrstnih ˇstudij pomeni preučevanje tvorbe<br />
in razpada notranjih vrzeli na dveh različnih<br />
atomih v molekuli. Zaradi majhnega<br />
preseka za tovrstno reakcijo pri enofotonski<br />
absorpciji je eksperimentalni trud<br />
na tem področju ˇsele pred kratkim privedel<br />
do uspeha. Predstavili bomo rezultate<br />
koincidenčnih meritev elektronov pri fotoionizaciji<br />
preprostih molekul, ki smo jih<br />
opravili z učinkovitim spektrometrom na<br />
čas preleta (MB-TOF) - magnetna steklenica<br />
[7]. Določili smo razmerja za tvorbo<br />
References<br />
[1] L. Avaldi and A. Huetz, J. Phys. B38, S861 (2005).<br />
[2] T. J. Reddish et al., Phys. Rev. Lett. 100, 193991 (2008).<br />
[3] S. Huotari et al., Phys. Rev. Lett. 101, 043001 (2008)<br />
dvojne vrzeli K na istem oziroma različnih<br />
atomih ogljika za zaporedje molekul C2H2,<br />
C2H4 in C2H6 [8, 9], poročali pa bomo tudi<br />
o rezultatih za homonuklearno molekulo<br />
N2 ter za CO, kjer je mogoče do dveh vrzeli<br />
na različnih atomih na dva načina, preko<br />
primarne ionizacije na atomu C ali O.<br />
Eksperimentalni rezultat bomo primerjali<br />
s preprostim modelom, ki temelji na mehanizmu<br />
elektronskega trka in monopolne relaksacije<br />
pri izbitju. Poleg določitve relativnih<br />
razmerij smo s spektroskopskim<br />
poskusom potrdili 25 let staro napoved<br />
[10], po kateri je premik ionizacijskega<br />
roba ”kemično” bolj občutljiv, če sta notranji<br />
vrzeli na dveh različnih atomih v<br />
molekuli. Do istih končnih stanj je mogoče<br />
priti tudi z dvofotonsko absorpcijo rentgenske<br />
svetlobe na svetlih izvirih laserja<br />
na proste elektrone, vendar je tam mehanizem<br />
tvorbe vrzeli drugačen in izjemno<br />
teˇzko je iskani signal izolirati v mnoˇzici<br />
odprtih kanalov.<br />
[4] J. Hozsowska et al., Phys. Rev. Lett. 102, 073006 (2009); Phys. Rev. A82, 063408 (2010)<br />
[5] L. S. Cederbaum et al., Phys. Rev. Lett. 79, 4778 (1997), N. Sisourat et al., Nature Phys. 6, 508<br />
(2010)<br />
[6] T. Havermeier et al., Phys. Rev. Lett. 104, 153401 (2010)<br />
[7] K. Ito et al., Rev. Rev. A80, 123101 (2009)<br />
[8] P. Lablanquie et al., Phys. Rev. Lett. 106, 063003 (2011)<br />
[9] P. Lablanquie et al., Phys. Rev. Lett. 107, 193004 (2011)<br />
[10] L. S. Cederbaum et al., J. Chem. Phys. 85, 6513 (1986).<br />
1 E-mail: matjaz.zitnik@ijs.si<br />
7
Meritve moči fuzijskih reaktorjev<br />
Luka Snoj 1 , Igor Lengar 1 , Aljaž Čufar 1 , Brian Syme 2 , Sergey Popovichev 2 , Sean Conroy 3 in JET<br />
EFDA Contributors *<br />
JET-EFDA, Culham Science Centre, OX14 3DB, Abingdon, United Kingdom<br />
1<br />
EURATOM-MHEST Association, Odsek za reaktorsko fiziko, Institut Jožef Stefan Jamova cesta 39, SI-<br />
1000 Ljubljana, Slovenia, Luka.Snoj@ijs.si<br />
2<br />
EURATOM-CCFE Fusion Association, Culham Science Centre, Abingdon, OXON, OX14 3DB, United<br />
Kingdom<br />
3<br />
EURATOM-VR Association, Department of Physics and Astronomy, Uppsala University, Box 516, SE-<br />
75120 Uppsala, Sweden<br />
Skupni evropski torus (JET – Joint European Torus) je trenutno največja ter<br />
najzmogljivejša naprava za raziskave zlivanja jeder (fuzije) z magnetnim zadrževanjem na svetu.<br />
Konec leta 2009 so JET ustavili ter ga prenovili; med drugim v celoti zamenjali reaktorsko<br />
oblogo s takšno, kakršna bo v tokamaku ITER, to je narejeno iz grafita, volframa in berilija[1],<br />
kar najbolj vplivalo na karakteristike nevtronskih detektorjev, ki so najpomembnejši indikatorji<br />
proizvedene moči reaktorja. Natančne meritve absolutnega pridelka nevtronov v fuzijskem<br />
reaktorju so ena od osnovnih zahtev za pridobivanje informacij o fuzijski moči reaktorja.<br />
Natančnost teh meritev lahko izboljšamo z direktno kalibracijo, ki je podprta z izračuni.<br />
Nevtronske detektorje bomo kalibrirali s kalifornijevim ( 252 Cf) nevtronskim izvorom, ki ga bo<br />
daljinsko voden robot premikal znotraj vakuumske posode. Meritev bo omogočila neposredno<br />
potrditev kalibracije časovno odvisnih nevtronskih detektorjev, to so fisijske celice locirane<br />
zunaj vakuumske posode, ter prvo kalibracijo aktivacijskih nevtronskih detektorjev lociranih na<br />
robu reaktorske posode.<br />
Naredili smo računski model<br />
tokamaka JET ter z metodo za Monte<br />
Carlo transport nevtronov izračunali<br />
odziv nevtronskih detektorjev na Cf izvor<br />
nevtronov. Namen izračunov je bil<br />
fizikalno razumeti transport nevtronov od<br />
nevtronskega izvora do detektorja; po<br />
kakšnih poteh pride nevtron do detektorja<br />
ter na ta način identificirati in ovrednotili<br />
največje negotovosti in popravke.<br />
Ugotovili smo, da največ nevtronov pride<br />
do detektorja skozi odprtine najbližje<br />
nevtronskemu izvoru ter odprtine<br />
Slika 1: Notranjost tokamaka JET z robotsko roko in<br />
nevtronskim izvorom<br />
najbližje detektorju. Približno polovica nevtronov se na pot do detektorja sipa od sten reaktorske<br />
hale [2]. Vpliv robota na kalibracijo detektorjev je na posameznih položajih nevtronskega izvora<br />
lahko znaten (do 40 %) a majhen (~ 2-3 %) ko popravke utežimo s pomembnostno funkcijo, ki je<br />
v neki točki sorazmerna prispevku nevtronov s te točke k odzivu detektorja.<br />
[1] Syme D.B. et al., Fusion Yield Measurements on JET and their Calibration, Nuc. Eng.<br />
Des., vol. 246, p. 185-190,2011<br />
[2] Snoj L. et al., Calculations to support JET neutron yield calibration: contributions to the<br />
external neutron monitor responses, Nuc. Eng. Des., vol. 246, p. 191-197, 2011<br />
*<br />
Glej the Appendix of F. Romanelli et al., Proceedings of the 23rd IAEA Fusion Energy Conference 2010, Daejeon,<br />
Korea<br />
9
Lov na Higgsov bozon<br />
Andrej Gorišek (za kolaboracijo ATLAS)<br />
Standardni model fizike osnovnih delcev je teorija, ki opisuje osnovne delce in interakcije med<br />
njimi. V zadnjih štirih desetletjih je bila ta teorija zelo natančno eksperimentalno preizkušena<br />
vendar še nismo uspeli potrditi obstoja mehanizma, ki povzroči zlom elektro-šibke simetrije.<br />
Kot posledica tega mehanizma imajo osnovni delci mase in obstajati mora skalarni delec, ki<br />
smo ga poimenovali Higgsov bozon. Iskanje tega delca, še edinega, ki je manjkal v<br />
Standardnem modelu, je ena izmed glavnih nalog Velikega hadronskega pospeševalnika ter<br />
eksperimentov ATLAS in CMS. Eksperimenta sta postavljena v točkah, kjer se poti protonov,<br />
ki krožijo v nasprotnih smereh, sekajo. Tam prihaja do ogromnega števila trkov med njimi (10 9<br />
na sekundo) pri težiščni energiji, ki prej še nikoli ni bila dosežena (8 TeV, oz. približno 8000<br />
krat mirovna masa protona).<br />
Dosedanji eksperimenti, ki so poskušali najti Higgsov bozon so z veliko verjetnostjo (95%)<br />
izključili široko masno področje, razen področja med 116 GeV in 127 GeV, kamor je usmerjen<br />
trud znanstvenikov pri Velikem hadronskem pospeševalniku. Že pred enim letom, pri nekoliko<br />
nižji energiji (7 TeV), sta ATLAS in CMS poročala o signalu s signifikanco okoli tri<br />
standardne deviacije pri masi Higgsa med 124GeV in 126GeV. Te ugotovitve so bile<br />
konsistentne z rezultati, ki sta jih objavila eksperimenta CDF in D0 na Tevatronu pri Chicagu v<br />
ZDA. Tudi oni so videli širok presežek med 120 GeV in 135 GeV s signifikanco malo pod<br />
tremi standardnimi deviaciami.<br />
Kolaboraciji CMS in ATLAS sta 4. julija 2012 s posebnem seminarjem, ki so ga prenašali na<br />
več koncev sveta (med drugim tudi v avditorij v Melbournu, kjer je ravno takrat potekala ena<br />
največjih letnih konferenc na našem področju ICHEP in tudi v veliko predavalnico Instituta<br />
Jožef Stefan), obvestili znanstveno in širšo javnost o odkritju novega delca, pri masi 125GeV,<br />
ki ustreza lastnostim Higgsovega bozona. Pokazal bom predvsem rezultate eksperimenta<br />
ATLAS, ki je ogromna mednarodna kolaboracija (približno 3000 avtorjev), pri kateri sodeluje<br />
tudi 10 znanstvenikov iz Odseka za fiziko osnovnih delcev, Instituta Jožef Stefan in Oddelka<br />
za fiziko, Fakultete za matematiko in fiziko, Univerze v Ljubljani.<br />
11
Modelsko neodvisen pogled onkraj Standardnega<br />
modela v razpadih mezonov B in D<br />
Damir Bečirević, Svjetlana Fajfer, Nejc Koˇsnik,<br />
Federico Mescia, Elia Schneider<br />
Zgornja meja na razvejitveno razmerje razpada mezona Bs v par mionantimion<br />
dobljena v eksperimentu LHCb je trenutno le ˇse 20 % nad napovedjo<br />
Standardnega modela. Ta rezultat močno omejuje parametrični prostor nekaterih<br />
modelov nove fizike, v katerih se je pričakovalo velike prispevke k<br />
temu razpadu. Modelsko neodvisna parameterizacija nove fizike, definirana<br />
z efektivnim Hamiltonianom, nam generira tudi prispevke v semileptonskem<br />
razpadu mezona B v mezon K in par mion-antimion. V predavanju bom<br />
predstavil, kakˇsno strukturo efektivnega Hamiltoniana ˇse dopuˇsčata meritvi<br />
omenjenih razpadov, ki sta trenutno v zelo dobrem ujemanju s pričakovanji<br />
Standardnega modela, in kaj nam lahko v naslednjih letih povedo rezultati<br />
LHCb ter načrtovanih eksperimentov Belle 2 in SuperB.<br />
Nasprotno, v razpadih mezonov D v dva piona ali dva mezona K je<br />
eksperiment LHCb izmeril veliko asimetrijo konjugacije naboja in parnosti<br />
(CP), ki bi jo bilo teˇzko razloˇziti v okviru Standardnega modela. Rezultat<br />
je sproˇzil veliko zanimanja in kmalu so bili predlagani modeli nove fizike,<br />
ki bi razloˇzili meritev, novi pristopi k napovedim Standardnega modela ter<br />
eksperimentalne opazljivke, ki bi lahko neodvisno potrdile ali ovrgle meritev.<br />
Predstavil bom naˇs predlog meritve direktne CP asimetrije v razpadu mezona<br />
D(s) v lahek psevdoskalaren mezon in par lepton-antilepton v območju resonance<br />
φ.<br />
13
Meritev krˇsitve simetrije CP v rapadih B 0 → η ′ Ks<br />
Luka ˇ Santelj<br />
Inˇstitut Joˇzef Stefan, F-9<br />
luka.santelj@ijs.si<br />
October 4, 2012<br />
Meritve krˇsitve simetrije CP v razpadih B mezonov so v preteklem desetletju omogočile<br />
najnatančnejˇso določitev nekaterih parametrov Standardnega modela (SM). Te meritve različnih,<br />
a v okviru SM povezanih parametrov, ponujajo test njegove konsistentnosti. Konkretneje,<br />
veljavnosti t.i. Kobayashi-Maskawa mehanizma, kot edinega vira krˇsitve CP simetrije.<br />
Do danes nobena meritev ne kaˇze signifikantnih odstopanj od napovedi SM. Kljub temu obstaja<br />
nekaj močnih argumentov v prid obstoja novih izvorov krˇsitve te simetrije, ki izhajajo<br />
iz fizike onkraj SM.<br />
Razpadi B mezonov, ki na kvarkovskem nivoju potekajo preko procesa b → s¯qq so znani<br />
kot zelo občutljivi na moˇzne prispevke novih izvorov krˇsitve CP. Eden takih razpadov je<br />
tudi razpad B 0 → η ′ KS. V predavanju bom predstavil meritev krˇsitve simetrije CP v tem<br />
razpadu, na vzorcu B mezonov zbranih z detektorjem Belle, v Tsukubi na Japonskem. Ker<br />
gre za delo v nastajanju se bom osredotočil na predstavitev področja in opis metode meritve,<br />
ter pokazal rezultate dosedanjega dela.<br />
15<br />
1
1D Lyman α-β korelacije v spektrih kvazarjev<br />
Vid Irˇsič<br />
Fakulteta za Matematiko in Fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska<br />
19, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
V spektrih oddaljenih kvazarjev in galaksij opazimo značilno absorpcijsko območje,<br />
ki ga imenujemo Lyman alfa (Lyα) gozd. Ta predstavlja edini neposreden dokaz o<br />
obstoju medgalaktične snovi (IGM - angl. intergalatic medium) in s tem tudi meritev<br />
večinskega deleˇza celotne barionske snovi v vesolju.<br />
Absorpcija gozda Lyα nastane v fotoioniziranem plinu v medgalaktičnem prostoru.<br />
Temperature plina so okoli 10 4 K, gostota pa ˇsibko fluktuira okoli kozmoloˇskega<br />
povprečja. Kot vse kaˇze je plin večinoma visoko ioniziran vodik, kar sta pokazala<br />
ˇze Gunn & Petterson [1]. Gozd Lyα predstavlja edinstveno orodje za določanje<br />
kozmoloˇskih parametrov pri velikih rdečih zamikih (2 < z < 4).<br />
Opazovanja gozda Lyα in različne teoretične kozmoloˇske modele lahko primerjamo<br />
s pomočjo spektra moči (PF (k, z)) deleˇza prepuˇsčene gostote svetlobnega toka<br />
F (λ) = exp [−τ(λ)]. Meritve enodimenzionalnega spektra moči so bile v zadnjih<br />
letih ˇze večkrat predstavljene v literaturi [2].<br />
Poleg gozda Lyα bi lahko opazovali tudi absorpcijske gozdove viˇsjih prehodov<br />
Lymanove serije (npr. Lyβ). To bi pomagalo pri razumevanju fizike medgalaktične<br />
snovi, saj je absorpcija v viˇsjih Lymanovih prehodih bolj občutljiva na gostejˇsa in<br />
bolj vroča območja medgalaktičnega prostora. Upoˇstevanje absorpcije viˇsjih redov<br />
v analizi podatkov tudi zviˇsuje razmerje signala proti ˇsumu, saj je tako v spektru<br />
več območij valovnih dolˇzin, na katere vpliva absorpcija v danem območju rdečih<br />
premikov.<br />
Z analizo podatkov raziskave SDSS-III BOSS, ki je posnela spektre ˇze več kot<br />
60000 kvazarjev, smo opravili prve meritve absorpcije Lyβ prehoda. Poleg spektra<br />
moči avtokorelacijske funkcije Lyα in Lyβ absorpcije smo izmerili tudi spekter moči<br />
korelacijske funkcije med obema prehodoma.<br />
Literatura<br />
[1] Gunn, J. E. and Peterson, B. A., ApJ 142 (1965) 1633.<br />
[2] McDonald, P. et al., ApJ 635 (2005) 761.<br />
17<br />
1
Hadronske resonance v kromodinamiki na mreˇzi<br />
Saˇsa Prelovˇsek Komelj<br />
Hadroni so vezana stanja treh kvarkov (barioni) ali vezana stanja kvarka<br />
in anti-kvarka (mezoni), opaˇzenih pa je bilo tudi nekaj neobičajnih hadronov<br />
z drugačno strukturo. Le malo izmed ˇstevilnih opaˇzenih hadronov je stabilnih<br />
na razpad preko močne interakcije. Večina jih zelo hitro razpade preko<br />
močne interakcije in tem pravimo hadronske resonance. V eksperimentu jih<br />
na primer opazijo pri sipanju dveh stabilnih hadronov, kjer se za kratek<br />
čas tvorijo, potem pa hitro razpadejo z razpadnim časom τ. Tedaj ima<br />
sipalni presek σ v odvisnosti od energije tipično resonančno obliko z vrhom<br />
pri masi resonance mR in z ˇsirino ΓR = ¯h/τ, kjer je običajno razpadna ˇsirina<br />
ΓR 1 − 300 MeV.<br />
Namen predavanja je pokazati, kako se izračuna maso in ˇsirino hadronskih<br />
resonanc ab initio. Doslej je bila v literaturi iz prvih načel določena le masa<br />
in ˇsirina resonance ρ, ki se tvori pri ππ → ρ → ππ. Za nobeno drugo od<br />
ˇstevilnih hadronskih resonanc doslej masa in ˇsirina nista bili izračunani ab<br />
initio. Skupaj s sodelavci smo poleg procesa ππ → ρ → ππ, prvi simulirali<br />
sipanje Kπ in Dπ ter določili lastnosti resonanc, ki se pri tem tvorijo.<br />
Pri izračunu smo uporabili kromodinamiko na mreˇzi. To je edina neperturbativna<br />
metoda, ki temelji neposredno na kromodinamiki, torej na osnovni<br />
teoriji močne interackije med kvarki in gluoni. Neperturbativna metoda<br />
je potrebna, ker jakost močne interakcije med kvarki v hadronih onemogoča<br />
perturbativni razvoj po ustrezni sklopitveni konstanti. Kromodinamika na<br />
mreˇzi temelji na izračunu ustreznih popotnih integralov v diskretiziranem<br />
prostoru-času.<br />
19
Dinamične lastnosti večdelčnih sistemov<br />
Marko ˇZnidarič<br />
Fakulteta za matematiko in fiziko,<br />
Oddelek za fiziko, Univerza v Ljubljani<br />
Vpredavanjubompredstavildvaskloparezultatov, kizadevajodinamične<br />
lastnosti sistemov večih delcev. Prvi del bo posvečen vpraˇsanju časovne<br />
učinkovitosti nekaterih kvantnih algoritmov, drugi del pa transportu v enostavnih<br />
enorazseˇznih sistemih.<br />
Pri teoretičnih računih pogosto potrebujemo fazna povprečja, v kvantni<br />
fiziki npr. povprečja po Hilbertovem prostoru. Mera, ki “enakomerno”<br />
vzorči vse smeri v Hilbertovem prostoru je t.i. Haarova mera. Pri eksperimentalni<br />
realizaciji takˇsnih povprečij, ter tudi pri nekaterih drugih kvantnih<br />
postopkih (npr., tomografiji), se izkaˇzejo za zelo koristna naključna kvantna<br />
stanja. Takˇsna stanja lahko dobimo s t.i. naključnimi kvantnimi vezji, to<br />
je z zaporedjem transformacij na naključnih parih delcev. Takˇsna vezja<br />
lahko tudi uporabimo pri dokazu, da obstajajo problemi, ki jih kvantni algoritmi<br />
reˇsijo eksponentno hitreje, kot najboljˇsi klasični. Pokazal bom, kako<br />
lahko vpraˇsanje potrebnega ˇstevila dvodelčnih transformacij prevedemo na<br />
Markovsko verigo, katere hitrost konvergence lahko točno izračunamo [1].<br />
V drugem delu bom predstavil nekatera nereˇsena vpraˇsanja glede narave<br />
transporta v enostavnih enodimenzionalnih kvantnih sistemih. Kljub več desetletnim<br />
naporom ˇse vedno ni znano, kdaj bo nek sistem kazal difuzijski,<br />
kdaj pa balistični transport. Ali imamo en, ali drugi tip transporta, ni znano<br />
niti za najenostavnejˇse sisteme, npr. Heisenbergov model. Pomemben rezultat,<br />
ki nam pomaga pri integrabilnih sistemih, je Mazurjeva neenakost [2].<br />
Ta pravi, da je transport balističen, če obstajajo konstante gibanja, ki se<br />
prekrivajo s tokom. Do pred nekaj leti, je tako veljalo prepričanje: (i) integrabilni<br />
sistemi so balistični, in (ii) kaotični sistemi so difuzijski. Pokazal<br />
bom, da sta obe, na prvi pogled smiselni izjavi, napačni. Obstaja reˇsljiv disipativni<br />
sistem [3], ki je difuzijski, numerika na konzervativnem integrabilnem<br />
sistemu [4] pa tudi kaˇze na difuzijo. Na drugi strani obstajajo kaotični sistemi,<br />
v katerih je transport lahko balističen.<br />
Literatura<br />
[1] M. ˇ Znidarič, Phys. Rev. A 78, 032324 (2008).<br />
[2] X. Zotos, F. Naef, in P. Prelovˇsek, Phys. Rev. B 55, 11029 (1997).<br />
[3] M. ˇ Znidarič, J. Stat. Mech. 2010, L05002 (2010).<br />
[4] T. Prosen in M. ˇ Znidarič, J. Stat. Mech. 2009, P02035 (2009).<br />
21
Kopičenje biomolekul s termično „metlo“<br />
Natan Osterman 1 in Dieter Braun 2<br />
1. Odsek za kompleksno snov, IJS, Ljubljana & LPKF, Naklo<br />
2. Ludiwig-Maximilians-Universität, München<br />
Zmožnost manipulacije molekul in nanodelcev ima velik pomen tako za raziskave kot<br />
tudi v tehnoloških procesih. Posebno je zanimiva manipulacija biomolekul v njihovem<br />
naravnem okolju, saj to npr. omogoča dolgotrajno opazovanje posameznih molekul,<br />
spremembo celičnega signaliziranja, kemijske reakcije med posameznimi molekulami...<br />
Eden izmed načinov take manipulacije je t.i. termična „metla“, ki delce in biomolekule<br />
nakopiči s kombinacijo termoforeze in tekočinskega toka.<br />
Na molekule v temperaturnem gradientu deluje termoforezna sila, ki povzroči nastanek<br />
šibkega gradienta molekulske koncentracije. Če termoforezo kombiniramo še s tokom<br />
tekočine v smeri pravokotno na temperaturni gradient, lahko pride do ojačitve<br />
koncentracije za nekaj redov velikosti, kar imenujemo termična past [ 1]. V naših<br />
raziskavah smo pokazali, da hitro ponavljajoče enosmerno premikanje laserskega žarka<br />
raztegnjene oblike absorbiranega na površini vzorca, ustvari močno termično molekulsko<br />
past, hkrati pa termoviskozno črpanje [ 2] povzroči globalni tok tekočine, ki okoliške delce<br />
učinkovito „pomete“ v past. Taka termična „metla“ lahko v nekaj sekundah izprazni<br />
molekule iz oklice in jih nakopiči v 10 μm veliko piko. Demonstrirali smo 60-kratno<br />
kopičenje 5.8 kbp dsDNA molekul in kopičenje redke suspenzije koloidnih delcev v<br />
tesno zloženo strukturo.<br />
Ker je učinkovitost termične pasti močno odvisna od termoforeznih lastnosti delcev, je<br />
režim lovljenja moč nastaviti tako, da se v pasti ujame samo določena vrsta delcev. Kot<br />
uporabo tega principa smo pokazali kopičenje in prostorsko ločevanje binarne mešanice<br />
koloidnih delcev.<br />
Slika 1: Princip termične pasti za molekule (pogled od strani).<br />
Ponavljajoče enosmerno premikanje območja s povišano<br />
temperaturo zaradi absorpcije laserja na zgornji površini celice<br />
(rdeča črtkana puščica) povzroči navpičen gradient temperature<br />
(črne pikčaste puščice) in tok tekočine (modra zanka).<br />
Molekule se posledično nakopičijo pri hladnejši spodnji<br />
površini na robu območja črpanja (šrafirano).<br />
Slika 2: Časovni potek kopičenja 22bp<br />
dolge ssDNA s termično metlo.<br />
Dolžine posamezne molekule je pičlih<br />
7 nm!<br />
1 D. Braun and A. Libchaber, Physical Review Letters 89, (2002).<br />
2 F. Weinert, J. Kraus, T. Franosch, and D. Braun, Physical Review Letters 100, (2008).<br />
23
Vozlanje defektov v nematskih koloidih<br />
Uroš Tkalec<br />
Institut Jožef Stefan, Ljubljana, Slovenija<br />
Center odličnosti NAMASTE, Ljubljana, Slovenija<br />
Fakulteta za naravoslovje in matematiko, Univerza v Mariboru, Maribor, Slovenija<br />
Nematski tekoči kristali, frustrirani z geometrijsko omejenostjo prostora, predstavljajo privlačno<br />
področje v topologiji mehke snovi. Koloidni delci, ki so potopljeni v tekoči kristal, interagirajo z<br />
molekulami tekočega kristala preko svoje površine in jim pri tem vsiljujejo določen površinski<br />
red. Zaradi ukrivljene površine koloidnih kroglic in orientacijskega reda molekul, se v tekočem<br />
kristalu pojavijo elastične deformacije in topološki defekti, ki privedejo do pojava strukturnih sil<br />
in posledično do spontanega ali nadzorovanega sestavljanja urejenih koloidnih struktur. V<br />
predavanju bom predstavil spletene in zavozlane defektne linije, ki smo jih sestavili v koloidni<br />
mešanici nematskega tekočega kristala in mikroskopsko majhnih steklenih kroglic. Prikazana bo<br />
tehnika manipuliranja koloidnih delcev in defektnih struktur z lasersko pinceto, podan pa bo tudi<br />
pregled prepletenih 2D koloidnih struktur v tankih nematskih plasteh. Rezultati, ki so plod<br />
sinergije eksperimentalnih, simulacijskih in teorijskih pristopov, namreč kažejo, kako relativno<br />
preprosta geometrijska in topološka pravila omogočajo sestavljanje kompleksno prepletenih<br />
mehkih kompozitov. Nastale vozle smo nato skupaj s sodelavci identificirali in topološko<br />
klasificirali s samo-ovojnim številom, ki opiše število zasukov preseka zaključenih defektnih<br />
trakov. Vpeljali in eksperimentalno implementirali smo tudi mehanizem prevezav sosednjih<br />
defektnih linij, ki omogoča primerjavo več različnih opaženih struktur in kontrolirano<br />
konstruiranje novih. Odkritje mikroskopskih vozlov in spletov v tekoče kristalnih koloidnih<br />
disperzijah torej poudarja pomen topologije pri izdelavi kompleksnih materialov in obenem<br />
predstavlja nov način uporabe matematične teorije vozlov v fiziki.<br />
Reference<br />
[1] M. Ravnik, M. Škarabot, S. Žumer, U. Tkalec, I. Poberaj, D. Babič, N. Osterman, I. Muševič, Phys.<br />
Rev. Lett. 99, 247801 (2007).<br />
[2] U. Tkalec, M. Ravnik, S. Žumer, I. Muševič, Phys. Rev. Lett. 103, 127801 (2009).<br />
[3] S. Čopar, S. Žumer, Phys. Rev. Lett. 106, 177801 (2011).<br />
[4] U. Tkalec, M. Ravnik, S. Čopar, S. Žumer, I. Muševič, Science 333, 62 (2011).<br />
[5] G. P. Alexander, B. G. Chen, E. A. Matsumoto, R. D. Kamien, Rev. Mod. Phys. 84, 497 (2012).<br />
25
Sipanje svetlobe v tekočekristalnih elastomerih<br />
AndrejPetelin 1 in Martin Čopič 1,2<br />
1 Fakulteta za Matematiko in Fiziko, Univerza v Ljubljani, Slovenija<br />
2 Institut Jožef Stefan, Ljubljana, Slovenija<br />
e-mail: andrej.petelin@fmf.uni-lj.si<br />
Tekočekristalni elastomeri so zanimivi materiali, saj združujejo elastične lastnosti polimerov<br />
z orientacijskimi lastnostmi tekočih kristalov. Sklopitev med nematičnim redom in elastično<br />
deformacijo se v tekočekristalnih elastomerih odraža v zanimivih fizikalnih lastnostih, kot je na<br />
primer mehka elastičnost in spontana deformacija. Iz fizikalnega stališča so ti pojavi zanimivi,<br />
saj se odražajo v velikih deformacijah telesa ter rotaciji direktorja (urejenost tekočega kristala).<br />
Za opis teh pojavov potrebujemo nelinearno teorijo elastičnosti, kar doda nekaj težavnosti pri<br />
razumevanju. Verjetno je to botrovalo k temu, da so nekateri avtorji svoje eksperimente napačno<br />
razlagali in je bil obstoj mehke elastičnosti še do nedavnega eno izmed odprtih vprašanj.<br />
Meritve strižne konstante namreč niso kazale odvisnosti, kot jo pričakujemo v idealnih tekočekristalnih<br />
elastomerih. Pri strižnih deformacijah, ki vzbujajo “mehkost” sistema, bi morala<br />
imeti izmerjena strižna konstanta zelo majhno vrednost. Pri raztezanju prečno na direktor namreč<br />
pride do rotacije direktorja, tako da gre (zaradi simetrijskih razlogov) za deformacijo pri<br />
konstantni energiji - mehka elastičnost. V neidealnih elastomerih pa je zaradi notranjega elastičnega<br />
polja odziv na deformacijo ni več popolnoma mehek. Potrebna je določena kritična<br />
deformacija prečno na direktor, ki zmanjša vpliv notranjega elastičnega polja, tako da se šele<br />
pri tej kritični vrednosti direktor začne obračati v smeri raztezanja, kar ima za posledico mehak<br />
elastični odziv. Meritve strižne konstante bi morale biti izvedene pri kritični vrednosti raztezka<br />
in ne v neobremenjenih vzorcih. Zaradi geometrije eksperimenta pa je žal take meritve težko<br />
izvesti.<br />
Namesto meritev strižnih konstant pa lahko uporabimo meritve dinamike sipane svetlobe<br />
na termičnih fluktuacijah direktorja. Dinamika relaksacij direktorja je namreč odvisna od elastičnih<br />
lastnostih snovi, kar nam omogoča posredno merjenje elastičnih konstant. Z meritvami<br />
dinamike fluktuacij direktorja pod vplivom zunanje deformacije elastomera smo po našem mnenju<br />
podali jasno potrditev mehke elastičnosti. V meritvah opazimo, da se hitrost relaksacij z naraščajočim<br />
raztezkom znižuje in pri kritični vrednosti raztezka, kjer se notranje elastično polje<br />
izniči, dinamika fluktuacij praktično zamrzne. Meritve kotne odvisnosti hitrosti relaksacij pokažejo,<br />
da dinamiko relaksacij v kritični točki poganja zgolj nematično elastično polje, kot je to v<br />
navadnih nematikih. Naše meritve so v skladu z napovedmi teorije in nam omogočajo, da iz njih<br />
izluščimo vse parametre modela, ki opisuje mehko elastičnost v tekočekristalnih elastomerih.<br />
27
Kohn-Luttinger superconductivity with repulsive interaction.<br />
V.V. Kabanov 1 , A.S. Alexandrov 2<br />
1 Jozef Stefan Institute Ljubljana, Slovenia.<br />
2 Department of Physics Loughborough University, Loughborough, U.K.<br />
In the theoretical analysis, the pairing mechanism of carriers could be not only phononic<br />
as in the BCS theory, but also excitonic, plasmonic, magnetic, kinetic, or due to some purely<br />
repulsive interaction combined with the unconventional pairing symmetry of the order<br />
parameter. Actually, following the original proposal by P. W. Anderson, many authors [1]<br />
assumed that the electron-electron interaction in high-temperature superconductors was strong<br />
but repulsive providing high Tc without phonons via superexchange and/or spin-fluctuations in<br />
the d-wave pairing channel (l = 2). A motivation for this concept can be found in the earlier work<br />
by Kohn and Luttinger (KL) [2], who showed that the Cooper pairing of fermions with any weak<br />
repulsion was possible since the two-particle interaction induced by many-body effects is<br />
attractive for pairs with large orbital momenta, l ≫1. While the KL work did not provide the<br />
specification of the actual angular momentum of condensed Cooper pairs, Fay and Layzer [3]<br />
found that a system of hard-sphere fermions condenses at low densities into a p-orbital state (l =<br />
1). The critical transition temperature Tc of repulsive fermions was estimated well below 0.1K.<br />
More recent studies claimed that weak repulsive interactions combined with latticeinduced<br />
band-structure effects do result in higher values of Tc in a spin singlet d-wave channel<br />
near half-filling ”encouragingly similar to what is found in the cuprate high-temperature<br />
superconductors” [4].Recently we have shown that the p- and d-wave Cooper pairing from the<br />
weak Coulomb repulsion is not possible between fermions at any screening length and in any<br />
dimension. Pairing in higher momentum states (l >3) has virtually zero Tc for any realistic<br />
Fermi energy[5].<br />
[1] P. W. Anderson, P. A. Lee, M. Randeria, T. M. Rice, N. Tiverdi and F. C. Zhang, J. Phys.:<br />
Condens. <strong>Matter</strong> 16, R755 (2004) and references therein.<br />
[2] W. Kohn and J. M. Luttinger, Phys. Rev. Lett. 15 524 (1965).<br />
[3] D. Fay and A. Layzer, Phys. Rev. Lett. 20, 187 (1968).<br />
[4] S. Raghu, S. A. Kivelson, and D. J. Scalapino, Phys. Rev. B 81 224505 (2010).<br />
[5] A.S. Alexandrov V.V. Kabanov Phys. Rev. Lett. 106, 136403 (2011).<br />
29
Zakaj fulereni niso navadni BCS superprevodniki<br />
Anton Potočnik, 1 Andraž Krajnc, 2 Peter Jeglič, 1 Kosmas Prassides, 3 Matthew J. Rosseinsky, 4<br />
Massimo Capone, 5 Erio Tosatti 5 in Denis Arčon 1,2<br />
1 Institut “Jožef Stefan”, Jamova 39, Ljubljana, Slovenija.<br />
2 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska 19, Ljubljana, Slovenija.<br />
3 Odsek za kemijo, Univerza v Durhamu, Durham, Velika Britanija.<br />
4 Odsek za kemijo, Univerza v Liverpoolu, Liverpool, Velika Britanija.<br />
5 Scuola Internazionale Superiore di Studi Avanzati, Trst, Italija.<br />
Superprevodnost v fulerenih dopiranih z alkalnimi kovinami (A3C60, A = alkalna kovina) se<br />
je kljub visoki kritični temperaturi (najvišja Tc = 32 K v RbCs2C60) do sedaj skoraj izključno<br />
obravnavala znotraj standardne teorije superprevodnosti Bardeena, Coopera in Shriefferja<br />
(teorija BCS). Takšno obravnavanje je po naših nedavnih visokotlačnih eksperimentih na Cs3C60<br />
postalo močno vprašljivo, saj se je izkazalo, da superprevodna faza meji direktno na<br />
antiferomagnetno izolatorsko fazo, tako kot pri ostalih neobičajnih visokotemperaturnih<br />
superprevodnikih. 1 Pri tem smo uspeli dvigniti tudi najvišjo kritično temperaturo na 38 K. Ko se<br />
iz superprevodne približujemo antiferomagnetni izolatorski fazi, naši podatki kažejo, da se<br />
superprevodna energijska reža močno ojači in doseže 2∆/Tc ≈ 5 tik pred prehodom v izolatorsko<br />
stanje, hkrati pa se zabrišejo sledi Hebel-Slichterjevega koherenčnega vrha v jedrskem<br />
relaksacijskem času. Presenetljiv je tudi nemonoton potek superprevodne kritične temperature<br />
v (V-T) faznem diagramu (obstoj maksimuma), pri čemer pa se gostota stanj monotono<br />
spreminja vzdolž prehoda kovina-izolator. Vsi ti eksperimentalni podatki niso v skladu s<br />
standardno teorijo BCS.<br />
V principu je te pojave možno še vedno razložiti z razširjeno BCS teorijo, kjer so vključene<br />
tudi odbojne interakcije med elektroni. Pri tem moramo privzeti, da pri tvorbi superprevodnih<br />
Cooperjevih parov aktivno sodelujejo optična mrežna nihanja, t.j. nihanje med alkalnimi<br />
kovinami in fulerenskimi molekulami. Vendar, zaradi neobstoja izotopskega efekta na alkalnih<br />
kovinah pri RbxCs3-xC60 to sodelovanje ni prisotno, zato moramo obravnavo znotraj okvirov<br />
standardne teorije BCS zavreči. Po drugi strani naše meritve kvalitativno bolje opisuje teorija<br />
dinamičnega povprečnega polja (ang. DMFT), kjer so intramolekularne C60 vibracije ter<br />
elektronske odbojne interakcije na mestu molekule obravnavane enakovredno znotraj<br />
razširjenega tri-orbitalnega Hubbardovega modela. DMFT pravilno napove nemonotoni potek<br />
superprevodne kritične temperature, ojačitev superprevodne energijske reže ter monotoni<br />
potek gostote stanj. Da bo teorija splošno sprejeta, bo potrebnih še več eksperimentalnih<br />
podatkov. Kot zanimiv testni kandidat se ponuja MAK3C60 (MA = metil amin), ker smo znotraj<br />
LDA izračunov pokazali, 3 da MA vpliva na intramolekularne vibracije, ki so v osrčju DMFT teorije.<br />
Zaradi podobnosti z nekonvencionalnimi superprevodniki je mogoče ugotovitve na fulerenskih<br />
sistemih aplicirati tudi na ostale nekonvencionalne, visokotemperaturne superprevodnike.<br />
1<br />
Y. Takabayashi, et al., Science 323, 1585 (2009) in A.Y. Ganin, et al., Nature 466, 211 (2010).<br />
2<br />
M. Capone et al., Rev. Mod. Phys. 81, 943 (2009).<br />
3<br />
A. Potočnik et al., Phys. Rev. B 86, 085109 (2012).<br />
31
NMR študije dinamike vodika v kovinskih sistemih<br />
Anton Gradišek, Tomaž Apih, Andraž Kocjan, Janez Dolinšek<br />
Institut Jožef Stefan, Jamova 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
Shranjevanje vodika je eno od pomembnih področij pri razvoju vodikove ekonomije - sveta, v<br />
katerem bo fosilna goriva kot pogonsko sredstvo za motorna vozila ter kot sredstvo za<br />
shranjevanje energije zamenjal vodik. Raziskave se osredotočajo predvsem na dve skupini<br />
potencialnih materialov za shranjevanje - na kovinske in kompleksne hidride.<br />
V naših raziskavah smo se osredotočili na dinamiko vodika, vezanega v teh sistemih. Jedrska<br />
magnetna resonanca (NMR) je odlična metoda za tovrstne študije, saj nam omogoča<br />
opazovanje različnih tipov procesov:<br />
Z meritvami difuzije v statičnem gradientu magnetnega polja lahko določimo<br />
konstanto lastne difuzije (D) za vodik. Meritev nam omogoča določitev D vse do<br />
vrednosti 10 -13 m 2 /s. Iz temperaturne odvisnosti D lahko določimo aktivacijsko<br />
energijo za skoke vodika med intersticijskimi mesti.<br />
Meritev temperaturne odvisnosti spinsko-mrežnega relaksacijskega časa T1 nam<br />
omogoča določitev frekvence skokov med intersticijskimi mesti. Skupaj z difuzijsko<br />
konstanto nam ta podatek omogoča določitev povprečne dolžine skokov.<br />
Z metodo hitrega menjanja magnetnega polja lahko merimo relaksacijske čase kot<br />
funkcijo magnetnega polja, kar nam omogoča določitev porazdelitve energij za skoke<br />
in to tudi pri eni sami temperaturi.<br />
Omenjene metode smo uporabili za preučevanje kovinskih hidridov s kristalinično,<br />
kvazikristalinično ter amorfno strukturo, kot so sistemi Ti-Zr-Ni, Ti-Fe-Ni, Zr-Cu-Ni-Al in<br />
Zr-Cu-Al-Pd.<br />
Medtem, ko se vodik v kovinskih hidridih skoraj prosto premika med intersticijskimi mesti, je<br />
v kompleksnih hidridih vezan v komplekse z lahkimi elementi, kot so Li, B, Al ali Mg.<br />
Predstavimo študijo sistema LiZn2(BH4)5, v katerem dinamične procese predstavljajo rotacije<br />
tetraedrov BH4 okrog treh kristalografskih osi.<br />
33
Vplivi Hundove sklopitve v močno koreliranih kovinah<br />
Jernej Mravlje (Luca de`Medici, Antoine Georges)<br />
Snovi z močnimi elektronskimi korelacijami imajo številne nenavadne in pogosto uporabne<br />
lastnosti. Med te snovi sodijo visokotemperaturni superprevodniki, snovi z velikim<br />
termoelektričnim odzivom, z gigantsko magnetoupornostjo, itd. Pojav močnih elektronskih<br />
korelacij se običajno povezuje s kriterijem U>>W, to je, da je tipični Coulombski odboj<br />
precej večji od širine elektronskega pasu, kar pomeni, da je tuneliranje elektronov iz atoma<br />
na atom zelo otežkočeno.<br />
V zadnjem času pa so veliko pozornosti vzbudili visokotemperaturni prevodniki na bazi<br />
železa, v katerem ta kriterij ni zadoščen. Raziskave so pokazale, da je v teh in tudi drugih<br />
snoveh, kot so rutenati in kromijevi perovskiti zelo pomembna Hundova sklopitev, ki<br />
sklaplja spine med elektroni na različnih orbitalah. V predavanju bom predstavil, prek<br />
vpogleda, ki ga nudi dinamična teorija povprečnega polja, mehanizme s katerimi Hundova<br />
sklopitev povzroči močne korelacije ter njihove posledice. Na primeru Sr2RuO4 bom<br />
pokazal, da se teorija odlično ujema z meritvami kvantnih oscilacij, fotoemisije,<br />
termoelektričnega pojava in NMR.<br />
35
PLAKATI<br />
37
Izvor pseudogap obnašanja v železovih superprevodnikih<br />
Kristjan Anderle 1 , Martin Klanjšek 1,2 , Peter Jeglič 1,2 , Denis Arčon 1,3 , Bing Lv 4 ,<br />
Arnold M. Guloy 5 , Paul C. W. Chu 5<br />
1 Institut »Jožef Stefan«, Ljubljana, Slovenija<br />
2 EN-FIST Center odličnosti, Ljubljana, Slovenija<br />
3 Univerza v Ljubljani, Slovenija<br />
4 Texas Center for Superconductivity, University of Houston, ZDA<br />
5 Department of Chemistry and TCSUH, University of Houston, ZDA<br />
Doslej še nepojasnjen izvor visokotemperaturne superprevodnosti med drugim poskušamo<br />
ugotoviti s proučevanjem podobnosti oziroma razlik med dvema družinama<br />
visokotemperaturnih superprevodnikov, kuprati in železovimi superprevodniki. Eno izmed<br />
odprtih vprašanj pri kupratih je izvor pseudogap obnašanja, to je zmanjšane gostote<br />
elektronskih fluktuacij v bližini Fermijeve energije [1]. Železovi superprevodniki kažejo<br />
podobno visokotemperaturno obnašanje, ki pa se med člani posamezne družine nekoliko<br />
razlikuje. Zanimiv primer je družina AFeAs (A = Li, Na), kjer pri superprevodnem LiFeAs ne<br />
opazimo pseudogap obnašanja [2], medtem ko pri strukturno enakem NaFeAs pseudogap<br />
obnašanje sega preko sobne temperature [3]. Ugotovili smo, da je takšno obnašanje mogoče<br />
razložiti že samo na podlagi elektronske pasovne strukture. Za obnašanje, ki spominja na<br />
pseudogap obnašanje, je ključen elektronski pas, ki je v NaFeAs premaknjen za 40 meV pod<br />
Fermijevo energijo (celotno elektronsko strukturo prikazuje Slika 1). Model smo z NaFeAs<br />
prenesli še na ostale železove superprevodnike, kjer smo prav tako prišli do odličnega<br />
ujemanja z meritvami. Naši rezultati kažejo, da pseudogap obnašanje v železovih<br />
superprevodnikih ni analogno temu pojavu v kupratih, ampak izvira iz njihove specifične<br />
elektronske pasovne strukture.<br />
Slika 1. Elektronska pasovna struktura v železovem superprevodniku NaFeAs v in M točki<br />
reducirane Brillouinove cone. Z rdečo je označen elektronski pas, ki ima ključen prispevek pri<br />
pseudogap obnašanju v NaFeAs.<br />
[1] A. J. Millis, Science 314, 1888 (2006).<br />
[2] P. Jeglič, A. Potočnik, M. Klanjšek, M. Bobnar, M. Jagodič, K. Koch, H. Rosner, S.<br />
Margadonna, B. Lv, A. M. Guloy in D. Arčon, Phys. Rev. B 81, 140511 (2010).<br />
[3] M. Klanjšek, P. Jeglič, B. Lv, A. M. Guloy, C. W. Chu in D. Arčon, Phys. Rev. B 84, 054528<br />
(2011).<br />
39
Hrapavost in fraktalna dimenzija<br />
Matej Babič 1 , Matjaž Milfelner 2 , Igor Belič 3 , Peter Kokol 4 , Peter Panjan 5<br />
1 Emo-orodjarna d.o.o., Slovenia,<br />
2 Tic-Lens d.o.o., Slovenia,<br />
3 Institue of Materials and Technology, Slovenia,<br />
4 University of Maribor, Faculty of Health Sciences, Slovenia,<br />
5 Institut Jožef Stefan, Slovenia<br />
e-mail: babicster@gmail.com<br />
Pri mikrostrukturi robotsko lasersko kaljenem material opazimo hrapavo površino. Zanima<br />
nas kako bi izračunali to hrapavost. Obstaja mnogo parametrov za opis hrapavosti površine.<br />
Eden izmed najbolj uporabljenih je prameter Ra. V tem delu nas je zanimala hrapavost<br />
površine robotsko lasersko kaljenih vzorcev pri prekrivanju robotskega laserskega žarka.<br />
Porazdelitev otokov in zrn je odvisna od interakcije med molekulami, otoki in zrni. Hrapavost<br />
zgornje plasti materiala je odvisna od višine zrn, ki se nahajajo pod njo. Pri porazdelitvi zrn<br />
bo sosednje zrno enako visoko ali višje, kar povzroči, da bo sprememba debeline filma<br />
razširjena lateralno. Tako razširjanje višinskih razlik v lateralni smeri vpliva na hrapavost<br />
celotne površine vzorca. Napravili smo vzorcev na materialih standardne oznake po DIN<br />
standardu 1.7225. Material smo robotsko lasersko kalili z različno temperaturo pri različni<br />
hitrosti. Torej smo spreminjali parameter temperature robotske laserske celice T∈[100,<br />
1400]° C s korakom 100° C in parameter hitrosti v ∈ [2, 5] mm / s s korakom 1 mm / s. S<br />
pomočjo fraktalne geometrije smo opisali kompleksnost kaljenih vzorcev in poiskali relacijo<br />
med fraktalno dimenzijo in hrapavostjo kaljenih materialov pri različnih parameterih robotske<br />
lserske celice za kaljenje.<br />
Slika 1: Hrapavost in trdota robotsko lsersko kaljenega vzorca<br />
Literatura<br />
[1] Gorlenko, O.A. 1981. “Assessment of starface roughness parameters and their<br />
interdependence”, Precision Engineering 3, pp. 105-108.<br />
[2] Hasegawa, M., A. Seireg and R.A. Lindberg, 1976. “Surface roughness model for<br />
turning”,Tribology International, pp 285–289.<br />
[3] M. Babič, M. Milfelner, S. Stepišnik. Robotsko lasersko kaljenje kovin. V: PERME,<br />
Tomaž(ur.), ŠVETAK, Darko (ur.), BALIČ, Jože (ur.). Industrijski forum IRT, Portorož, 7. -8.<br />
Junij 2010. Vir znanja in izkušenj za stroko: zbornik foruma. Škofljica: Profidtp, 2010.<br />
40
Kompleksnost mikrostrukture, deformacije in fraktalna dimenzija<br />
Matej Babič 1 , Matjaž Milfelner 2 , Igor Belič 3 , Peter Kokol 4 , Peter Panjan 5<br />
1 Emo-orodjarna d.o.o., Slovenia,<br />
2 Tic-Lens d.o.o., Slovenia,<br />
3 Institue of Materials and Technology, Slovenia,<br />
4 University of Maribor, Faculty of Health Sciences, Slovenia,<br />
5 Institut Jožef Stefan, Slovenia<br />
e-mail: babicster@gmail.com<br />
V znanosti o materialih je deformacija sprememba oblike ali velikosti objekta zaradi uporabe<br />
sil (deformacijska energija se v tem primeru prenaša prek dela), ali spremembe v temperaturi<br />
(deformacijska energija se v tem primeru prenaša s toploto). Vsako napetostno stanje povzroči<br />
deformacijo materiala. Če deformacija po razbremenitvi izgine, govorimo o elastični, če ne,<br />
pa o plastični deformaciji. Poznamo plastične in elastične deformacije. Za opis deformacij, ki<br />
nastanejo pri laserskem kaljenju bomo uporabili metodo fraktalna geometrija. S pomočjo<br />
fraktalne dimenzije bomo opisali kakšne deformacije dobimo pri različnih parametrih<br />
robotske laserske celice. Parametri robotske laserske celice so temperatura, hitrost, velikost<br />
optike, moč, kot pod katerim kalimo… Poiskali bomo tudi optimelne parametre, ki pozvročijo<br />
minimalne deformacije.<br />
2.5<br />
1.5<br />
0.5<br />
Depth [um]<br />
Graf 1: Deformacije robotsko lasersko kaljenega vzorca<br />
Literatura<br />
200 400 600 800 1000<br />
Load [mN]<br />
[1] Davidge, R.W., Mechanical Behavior of Ceramics, Cambridge Solid State Science Series,<br />
Eds. Clarke, D.R., et al. (1979).<br />
[2] Zarzycki, J., Glasses and the Vitreous State, Cambridge Solid State Science Series, Eds.<br />
Clarke, D.R., et al.(1991).<br />
[3] Fundamentals of Materials Science and Engineering, William D. Callister, John Wiley and<br />
Sons, 2nd International edition (September 3, 2004), p.184.<br />
41
Uporaba fraktalne geometrije za opis poroznosti robotsko lasersko kaljenih vzorecev<br />
Matej Babič 1 , Matjaž Milfelner 2 , Igor Belič 3 , Peter Kokol 4 , Peter Panjan 5<br />
1 Emo-orodjarna d.o.o., Slovenia,<br />
2 Tic-Lens d.o.o., Slovenia,<br />
3 Institue of Materials and Technology, Slovenia,<br />
4 University of Maribor, Faculty of Health Sciences, Slovenia,<br />
5 Institut Jožef Stefan, Slovenia<br />
e-mail: babicster@gmail.com<br />
Poroznost materiala je ena izmed pomembnih mehaniskih lastnosti, ki vpliva na trdoto<br />
materiala. Robotsko lasersko kaljenje je površinska toplotna obdelava komplementarna s<br />
konvencionalnim plamenskim ali induktivnim kaljenjem. Vir energije pri laserskem kaljenju je<br />
laserski žarek, ki izredno hitro segreje površino kovine ter kali površino do 1,5 mm in trdote do<br />
65 HRc. Lasersko kaljenje je proces z izstopajočimi lastnostmi kot so brez dotična metoda,<br />
kontroliran vnos energije, visoka zmogljivost, konstantnost procesa in točno pozicioniranje.<br />
Trda martenzitna mikrostruktura zagotavlja izboljšane lastnosti površine, kot je odpornost na<br />
obrabo in visoka trdnost. Zanimalo nas je kako parametric (hitrost in temperature) vplivajo na<br />
poroznost materiala standarnde oznake po DIN standard 1.7225. Po laserskem kaljenju smo<br />
naredili posnetke mikrostrukture z elektronskim mikroskopom JSM-7600F JEOL. Za opis<br />
mikrostrukture ne moremo uporabiti klasične Evklidske geometrije, saj se pojavljajo<br />
komplicirane geometrijske structure. Zato smo za opis teh kompleksnih struktur uporabili<br />
fraktalno geomtrijo. S pomočjo fraktalne geometrije smo opisali relacije med parametric<br />
robotske laserske celice, poroznostjo in trdoto.<br />
Literatura<br />
[1] B. M. Yu, P. Cheng, A fractal permeability model for bi-dispersed porous media,<br />
International journal of Heat Mass Transfer 45 (2002) 2983–2993.<br />
[2] Barton, C. C., 1995, Fractal analysis of scaling and spatial clustering of fractures. In:<br />
Barton, C.C. and La Pointe, P.R. (eds.), Fractals in the earth sciences. Plenum Press. New<br />
York, p. 141–178.<br />
[3] Grumm J., Žerovnik, P., Šturm, R. 1996, Measurement and analysis of residual stresses<br />
after laser hardening and laser surface melt hardening on flat specimens; Proceedings of the<br />
Conference "Quenching ’96", Ohio, Cleveland.<br />
[10] Z.Q. Chen, P. Cheng, C.H. Hus, A theoretical and experimental study on stagnant thermal<br />
conductivity of bi-dispersed porous media, Int. Commun. Heat Mass Transfer 27(2000) 601–<br />
610.<br />
42
Preučevanje disociativnih molekulskih stanj z metodo<br />
rentgenske absorpcije in resonančnega neelastičnega<br />
sipanja fotonov<br />
R. Bohinc 1 , M. ˇ Zitnik 1 , K. Bučar 1 , M. Kavčič 1<br />
1 J. Stefan Institute, Jamova 39, SI-1000 Ljubljana, Slovenia<br />
Za vzbuditev elektrona iz lupine K v klorovem<br />
atomu morajo imeti rentgenski ˇzarki<br />
energijo vsaj dobrih 2.8 keV. Če je energija<br />
viˇsja praga za ionizacijo (2830 eV) atom pri<br />
absorpciji vpadne svetlobe odda elektron, pri<br />
nekoliko niˇzjih resonančno izbranih energijah<br />
pa vzbujeni elektron zasede vezana diskretna<br />
valenčna ali Rydbergova stanja. Posebej zanimivi<br />
so prehodi v najniˇzje leˇzeče nezasedene<br />
molekulske orbitale LUMO (lowest unoccupied<br />
molecular orbital), ki so zaradi močnega<br />
razveznega značaja povezane z molekulskim<br />
potencialom brez lokalnega minimuma: pri<br />
vzbuditvi v tako stanje se pričnejo molekulski<br />
fragmenti oddaljevati drug od drugega in<br />
molekula disociira. Dinamiko disociacije molekul<br />
pri razpadu takih stanj je mogoče opazovati<br />
z metodama absorpcije in resonančnega<br />
neelastičnega sipanja. Pri slednji merimo izsevane<br />
fotone, ki nastanejo pri razpadu notranje<br />
vrzeli potem ko smo molekulo resonančno<br />
vzbudili. Energija, ki jo je molekula pridobila<br />
z absorpcijo, se porablja pri rentgenski flourescenci<br />
ter za disociacijo, ker oba procesa<br />
potekata na isti časovni skali. To se kaˇze v<br />
zlomu linearne disperzije in pri razˇsiritvi emisijskih<br />
spektralnih črt. Kolikˇsen delˇz energije<br />
se bo naloˇzil v disociacijo je odvisno od<br />
karakterističnih časov za razpad notranje vrzeli<br />
in hitrosti disociacije. Slednja je v zvezi<br />
s strmino potencialne krivulje in je odvisna<br />
tudi od razmerja mas disociiranih fragmentov.<br />
Lansko leto smo z raziskovalno skupino<br />
pomerili absorpcijske in emisijske spektre za<br />
nabor kloriranih ogljikovodikov z različnim<br />
ˇstevilom in geometrijsko razporeditvijo klorovih<br />
atomov, ter različno jakostjo vezi med<br />
ogljikovimi atomi. Izmerjeni spektri kaˇzejo<br />
majhne razlike v nelinearni disperziji, kar nakazuje<br />
na razlike v karakterističnih časih disociacije.<br />
1 E-mail: rok.bohinc@ijs.si<br />
43<br />
Realistično modeliranje takˇsnih spektrov<br />
zahteva izračun nuklearnih vibracijskih (disociacijskih)<br />
valovnih funkcij za elektronsko<br />
osnovno (vzbujeno) stanje. V skladu<br />
z Born-Oppenheimerjevim pribliˇzkom je nuklearna<br />
valovna funkcija reˇsitev Schrodingerjeve<br />
enačbe s potencialom (potential energy<br />
surface-PES), ki je reˇsitev elektronskega dela<br />
Schrodingerjeve enačbe pri izbrani poziciji jeder<br />
v molekuli. Lokalni naklon PES vzbujenega<br />
stanja pri ravnovesni razdalji molekule<br />
določa t.i. Franck-Condonove faktorje, ti<br />
pa posredno določajo razˇsiritev resonančnega<br />
stanja in potek nelinearne disperzije v emisiji.<br />
a) Ekscitacija v razvezno LUMO orbitalo (modra in<br />
rdeča barva prestavljata pozitivne in negativne vrednosti<br />
valovne funkcije) povzroči razpad molekule<br />
klorometana na Cl − in metilni fragment. b) Potencialna<br />
ploskev molekule H2S, kjer elektron v lupini K<br />
prestavimo v LUMO orbitalo. Na dveh oseh sta razdalji<br />
obeh protonov od ˇzvepla, na vertikalni osi pa je<br />
energija vzbujenega stanja.
Nadgradnja hemisferičnega elektronskega spektrometra na<br />
paralelno detekcijo<br />
A. Založnik, K. Bučar ∗ , M. Žitnik<br />
Institut Jožef Stefan, Jamova 39, SI-1000, Ljubljana, Slovenija<br />
V mnogih poskusih želimo določiti kinetično energijo<br />
elektronov, ki izhajajo iz tarče po reakciji: to so lahko na<br />
primer fotoelektroni ali Augerjevi elektroni iz površin<br />
ali plinov. Za kinetične energije do največ nekaj keV v<br />
ta namen pogosto uporabimo elektrostatske spektrometre,<br />
v katerih električna polja spremenijo poti elektronov<br />
glede na njihovo vpadno kinetično energijo. Taki spektrometri<br />
so tipično sestavljeni iz elektrostatske leče, ki<br />
usmeri elektrone v analizator, ta prepusti le elektrone v<br />
izbranem intervalu kinetičnih energij, prepuščene elektrone<br />
pa prešteje detektor delcev.<br />
Na Odseku srednjih in nizkih energij IJS uporabljamo<br />
hemisferični elektronski spektrometer, ki je sestavljen iz<br />
dveh polkrogel, med katerima je statično radialno električno<br />
polje. Vpadli elektroni vstopijo skozi vstopno<br />
režo, zaokrožijo med nabitima kroglama in zadenejo detektor,<br />
če so uspeli prečkati izstopno režo. V takem enokanalnem<br />
režimu spekter izmerimo postopoma: bodisi<br />
z upočasnjevanjem elektronov s skoraj zveznim spreminjanjem<br />
električnega zaviralnega polja (retarding) ali pa<br />
s spreminjanjem napetosti na polkrožnih ploščah spreminjamo<br />
centralno prepustno energijo analizatorja in<br />
tako preiščemo večje energijsko območje. Taka meritev<br />
je ponavadi dolgotrajna in zamudna, s širjenjem izstopne<br />
reže pa sicer povečamo hitrost štetja, a poslabšamo<br />
ločljivost.<br />
Z nadgradnjo spektrometra smo želeli povečati učinkovitost<br />
detektorja tako, da smo izhodno režo nadomestili<br />
s pozicijsko občutljivim detektorjem za elektrone.<br />
Uporabili smo detektor znamke Röntdek, pri katerem<br />
vpadli elektron na skladu dveh mikrokanalnih ploščic<br />
sproži ojačan plaz elektronov, ta pa na 2D zakasnilni liniji<br />
sproži električni sunek. Izmerjena razlika časov potovanja<br />
sunka do koncev zakasnilne linije je merilo za<br />
položaj vpadnega elektrona. S takim detektorjem lahko<br />
hkrati merimo elektrone pri več prepustnih energijah, ne<br />
le pri centralni.<br />
Menjava detektorja je zahtevala večje posege v konstrukcijo<br />
polkrožnega analizatorja, zato smo morali preučiti<br />
vpliv spremenjene geometrije na realna električna<br />
polja [1].<br />
∗ klemen.bucar@ijs.si<br />
44<br />
Simulacije realnih električnih polj smo opravili z računalniškim<br />
paketom Simion [2], kjer smo preučili obnšanje<br />
in fokusiranje analizatorja v novih pogojih):<br />
Prve meritve smo opravili na argonovem Augerjevem<br />
spektru L-MM. Izmerjene hitrosti štetja pri paralelni detekciji<br />
so pri enaki ločljivosti (0,5 eV pri 200 eV) okoli<br />
tridesetkrat večje od števnih hitrosti, ki smo jih dosegali<br />
v enokanalnem načinu.<br />
Na spodnjih slikah je primer 2D meritve in projiciran<br />
Augerjev spekter.<br />
L3 1 stevilo e<br />
700<br />
D2<br />
<br />
600<br />
500<br />
400<br />
300<br />
200<br />
100<br />
L3 1 S0<br />
L2 1 S0<br />
L3 3 P0 ,1 ,2<br />
L2 1 D2<br />
L2 3 P0 ,1 ,2<br />
200 202 204 206 208<br />
[1] A. Založnik, Diplomsko delo, FMF (2012)<br />
E eV<br />
[2] Dahl, D. International Journal of Mass Spectrometry<br />
200 (2000) 3
VPLIV RAZTEGOVANJA NA DIELEKTRIČNI,<br />
ELEKTROMEHANSKI IN ELEKTROKALORIČNI ODZIV<br />
P(VDF-TrFE-CFE) TERPOLIMERA<br />
Goran Casar, 1 Xinyu Li, 2 Andreja Eršte, 1 Sebastjan Glinšek, 1 Xiaoshi Qian, 2<br />
Qiming Zhang 2 in Vid Bobnar 1<br />
1<br />
Institut "Jožef Stefan" in Mednarodna podiplomska šola Jožefa Stefana,<br />
Jamova 39, Ljubljana, Slovenija<br />
2<br />
Department of Electrical Engineering and Materials Research Institute, The<br />
Pennsylvania State University, University Park, Pennsylvania 16802, USA<br />
Primerjali smo električno inducirane lastnosti v neraztegnjenem in enoosno<br />
raztegnjenem poli(viniliden fluor-trifluoroetilen-klorofluoroetilen) terpolimeru,<br />
članu družine relaksorskih polimerov, za katere je značilen hiter odzivni čas,<br />
izjemno velika elektrostrikcija, velika gostota električne energije in velik<br />
elektrokalorični odziv. Kljub temu, da je temperaturna odvisnost dielektrične<br />
konstante skoraj enaka v majhnih zunanjih dc električnih poljih, ima v večjih<br />
dc poljih nelinearni prispevek izrazitejši vpliv na dielektrični odziv manj<br />
orientiranega, neraztegnjenega vzorca. Predstavili in razložili bomo bistvene<br />
razlike v polarizaciji, elektrokaloričnem in induciranem elektrostrikcijskem<br />
odzivu v raztegnjenem in neraztegnjenem terpolimeru, ki kažejo na to, da je<br />
električno inducirane lastnosti mogoče kontrolirati s spreminjanjem pogojev<br />
priprave.<br />
45
Ne-adiabatska vožnja elektrona v kvantni žici s spinsko-tirno interakcijo<br />
Tilen Čadež 1 , John H. Jefferson 2 in Anton Ramšak 1,3<br />
1 Inštitut Jožef Stefan, Ljubljana<br />
2 Department of Physics, Lancaster University, Lancaster LA1 4YB, UK<br />
3 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Ljubljana<br />
Povzetek<br />
Obravnavamo elektron v kvantni piki na polprevodniški kvantni žici v prisotnosti spinsko-tirne<br />
sklopitve. Harmonski potencial, ki definira kvantno piko, je časovno odvisen. Podamo analitično<br />
rešitev za valovno funkcijo, s katero izračunamo različne količine kot so: pričakovane vrednosti<br />
spina in pseudo-spina, energije in zasedenosti vzbujenih stanj med vožnjo. Zaradi spinsko-tirne<br />
sklopitve se premik elektrona prenese na rotacijo (pseudo-)spina. Demonstriramo, da je s primerno<br />
izbiro vožnje harmonskega potenciala spinska manipulacija možna daleč v ne-adiabatskem režimu.<br />
T. Čadež, J. H. Jefferson in A. Ramšak, Non-adiabatically driven electron in quantum wire with<br />
spin-orbit interaction, ArXiv:1208.5359<br />
46
STRUKTURNE IN DIELEKTRIČNE LASTNOSTI RELAKSORSKIH POLIMERNIH MEŠANIC NA<br />
ALUMINIJEVI PODLAGI<br />
Andreja Eršte in Vid Bobnar<br />
Institut “Jožef Stefan” in Mednarodna podiplomska šola“Jožefa Stefana”,<br />
Jamova 39, Ljubljana, Slovenija<br />
Xian‐Zhong Chen, Zhao‐Xi Cheng in Qun‐Dong Shen<br />
Department of Polymer Science and Engineering and Key <strong>Laboratory</strong> of Mesoscopic<br />
Chemistry of MOE, School of Chemistry and Chemical Engineering,<br />
Nanjing University,Nanjing 210093, China<br />
Relaksorski polimeri sozelo zanimivi za številne aplikacije zaradi za organski sistem velikih<br />
vrednosti dielektrične konstante v širokem temperaturnem intervalu ter izjemno velikega<br />
elektromehanskega in elektrokaloričnegaodziva [1,2]. Veliko prednost pri uporabi polimerov v<br />
aplikacijah predstavlja možnost nanosa materiala direktno na podlago [3], npr. na aluminij, ki je<br />
cenejši od zlata in platine ter mehansko bolj vzdržljiv od steklastega ogljika.<br />
Rezultati dosedanjih raziskav so pokazali, da polimerne mešanice na osnovi relaksorskega<br />
poli(viniliden florid‐trifloretilen‐klorofloroetilen), P(VDF‐TrFE‐CFE), terpolimera spoli(viniliden<br />
florid‐klorotrifloroetilen), P(VDF‐CTFE), kopolimeromprenesejo večja električna polja ter imajo<br />
večji polarizacijski odziv, gostoto energije in elastični modul v primerjavi sčistim P(VDF‐TrFE‐<br />
CFE) terpolimerom [2,4]. Zato smo se lotili razvoja in raziskav dielektričnih in strukturnih<br />
lastnosti polimernih mešanic P(VDF‐TrFE‐CFE)(66.3/26.4/7.3 mol. %) terpolimera s P(VDF‐<br />
CTFE)(91/9 mol. %) kopolimerom, izdelanih z direktnim nanosom na aluminijevo podlago.<br />
V polimernih filmih na aluminijevi podlagi smo pri sobni temperaturi zaznali za relaksorske<br />
polimere visoko dielektrično konstanto z vrednostjo ~80 v P(VDF‐TrFE‐CFE) terpolimeru ter z<br />
vrednostjo ~60 v mešanici terpolimera z 10% P(VDF‐CTFE) kopolimera. Padec v vrednosti<br />
dielektrične konstante v mešanicah izvira iz interferenčnega efekta terhkrati tudi iz dejstva, da<br />
dodani kopolimer vpliva na proces kristalizacije, kar so potrdili rezultati meritev z diferenčno<br />
dinamično kalorimetrijo ter sipanjem žarkov X. Analiza dielektričnega odziva je pokazala, da z<br />
dodajanjem P(VDF‐CTFE) kopolimera v P(VDF‐TrFE‐CFE) terpolimer lahko nadziramo vrednost<br />
dielektrične konstante polimerne mešanicene da bi s tem vplivali na relaksorsko dinamiko [5].<br />
[1] Q. M. Zhang, V. Bharti, X. Zhao, Science 280, 2101 (1998); F. Xia et al., Adv. Mater. 14, 1574 (2002).<br />
[2] B. Neese, B. Chu, S.‐G. Lu, Y. Wang, E. Furman, Q. M. Zhang, Science 321, 821 (2008).<br />
[3] S. Biallozor, A. Kupniewska, Syn. Met. 155, 443 (2005); A. Eftekhari, Syn. Met. 125, 295 (2001).<br />
[4] B. Chu, B. Neese, M. Lin, S.‐G. Lu, Q. M. Zhang, Appl. Phys. Lett. 93, 152903 (2008).<br />
[5] A. Eršte, X.‐Z. Chen, Z.‐X.Cheng, Q.‐D. Shen, V. Bobnar, J. Appl. Phys. 112, 053505 (2012).<br />
47
Polaroni v magnetoelektričnih fluoridih<br />
C. Filipič, G. Tavčar, E. Goreshnik, B. Žemva in A. Levstik<br />
Institut “Jožef Stefan”, Jamova 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
Komplesna dielektrična konstanta oziroma izmenična električna prevodnost štirih<br />
magnetoelektrikov, K3F5F15, K3F2Cr3F15, (NH4)2FeF6 in Pb5Cr3F19, je bila študirana v<br />
odvisnosti od frekvence in temperature. V vseh teh snoveh je bil pri visokih temperaturah<br />
opažen feroelektrični (ali antiferoelektričen) fazni prehod, pri nizkih temperaturah pa<br />
feromagnetni (ali antiferomagnetni). Skupna lastnost vseh študiranih fluoridov pa je tudi<br />
pojav malih polaronov, ki so odgovorni za prenos naboja. Namreč pri nizkih<br />
temperaturah realni del kompleksne električne prevodnosti, oziroma realni del<br />
dielektrične konstante, sledi univerzalnemu dielektričnemu odzivu (UDO) σ′ ∝ ν s , kar je<br />
tipično za preskakovanje ali tuneliranje lokaliziranih nosilcev naboja. Natančna analiza<br />
temperaturne odvisnosti UDO eksponenta s teoretičnim modelom za tuneliranje majhnih<br />
polaronov je potrdila, da je pri nizkih temperaturah ta mehanizem ključen za transport<br />
naboja v vseh študiranih fluoridih.<br />
48
Higgs Uncovering Light Scalar Remnants of High Scale <strong>Matter</strong> Unification<br />
Ilja Dorˇsner ∗<br />
Department of Physics, University of Sarajevo, Zmaja od Bosne 33-35, 71000 Sarajevo, Bosnia and Herzegovina<br />
Svjetlana Fajfer †<br />
Department of Physics, University of Ljubljana, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenia and<br />
J. Stefan Institute, Jamova 39, P. O. Box 3000, 1001 Ljubljana, Slovenia<br />
Admir Greljo ‡<br />
J. Stefan Institute, Jamova 39, P. O. Box 3000, 1001 Ljubljana, Slovenia<br />
Jernej F. Kamenik §<br />
J. Stefan Institute, Jamova 39, P. O. Box 3000, 1001 Ljubljana, Slovenia and<br />
Department of Physics, University of Ljubljana, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenia<br />
I. ABSTRACT<br />
We consider impact of light colored scalars that can couple directly to matter fields on recently measured h → γγ<br />
excess. Among all possible candidates we find that only two different scalar states—(8, 2, 1/2) and (6, 3, −1/3)—<br />
individually influence the excess in a satisfactory way and are in excellent agreement with all available data. The<br />
colored states must have a substantial coupling to the Standard Model Higgs of order one and a very small mass<br />
of order 300 GeV in order to explain the data. We use the best fit values to generate predictions for h → Zγ. We<br />
furthermore discuss where and how these states appear in extensions of the Standard Model with primary focus on<br />
scenarios of matter unification. We revisit two simple SU(5) setups to show that these two full-fledged models not<br />
only accommodate light color octet state but correlate its mass with observable partial proton decay lifetimes.<br />
∗ Electronic address:ilja.dorsner@ijs.si<br />
† Electronic address:svjetlana.fajfer@ijs.si<br />
‡ Electronic address:admir.greljo@ijs.si<br />
§ Electronic address:jernej.kamenik@ijs.si<br />
49
Lokalizacija ukrivljenih tokov v fantomu v obliki človeškega torza<br />
Vojko Jazbinšek 1 , Karina Kring 2 , Mario Liehr 2 , Zvonko Trontelj 1 , Jens Haueisen 2<br />
1 Inštitut za matematiko, fiziko in mehaniko, Jadranska 19, Ljubljana<br />
2 Technische Universität Ilmenau, Ilmenau, Nemčija<br />
Osnovno vprašanje pri analizi magnetokardiografskih (MKG) meritev je, ali nam le-te nudijo<br />
drugačne informacije o delovanju srčne mišice kot elektrokardiografske (EKG) meritve. Ena<br />
izmed možnosti so vrtinčni ali ukrivljeni tokovni izvori, ki jih lahko zaznamo le z magnetnimi<br />
meritvami. To lastnost je dobro pokazala prva eksperimentalna študija vpliva naraščajočega<br />
deleža ukrivljenih tokov na električne in magnetne signale v elektrolitskem fantomu v obliki<br />
človeškega torza [1]. Ukrivljene tokove so [1] ustvarili z nizom dvanajstih tokovnih dipolov, ki<br />
so bili postavljeni v 15 mm razmikih vzdolž krožnice z obsegom 180 mm na območju, ki ustreza<br />
položaju srčnih prekatov. Tako postavljene dipole so vključili enega za drugim in istočasno merili<br />
magnetno polje v okolici fantoma in električne potenciale na njegovi površini. Rezultati so<br />
pokazali, da pri popolnoma zaključeni tokovni zanki, ko je bilo vključeno vseh 12 dipolov vzdolž<br />
krožnice, zaznamo v okolici telesa največje magnetno polje, medtem ko je vrednost električnega<br />
potenciala na površni zanemarljiva.<br />
V tem prispevku smo za razlago izmerjenih podatkov v [1] uporabili model konstantnega<br />
toka vzdolž krožnega loka [2]. V tem modelu tok aproksimiramo z enakomerno porazdeljenimi<br />
tokovnimi dipoli, ki so postavljeni v tangentni smeri vzdolž loka. Celotni model lahko opišemo z<br />
devetimi parametri, ki jih z nelinearno metodo najmanjših kvadratov prilagodimo izmerjenim<br />
podatkom. Rezultate smo ovrednotili z relativno napako (RN) in korelacijskim koeficientom<br />
(KK) med izmerjenimi in iz rekonstruiranega modela izračunanimi podatki. Lokalizacijsko<br />
napako (LN) smo ocenili kot razliko med težiščema dipolov v originalnem izvoru in našem<br />
modelu. Rezultati kažejo, da dobimo z našim modelom odlično ujemanje (RN0.9997)<br />
za vse izvore, kjer sta bila vključena dva ali več dipolov. Vendar pa lokalizacijske napake kažejo,<br />
da je naš model učinkovit le, ko je v izvoru vključenih več kot polovica dipolov (LN
Regularizacijske metode pri elektrokardiografskem slikanju<br />
Matija Milanič 1 , Vojko Jazbinšek 2 , Rok Hren 2<br />
1 Inštitut Jožef Stefan, Jamova 39, Ljubjana<br />
2 Inštitut za matematiko, fiziko in mehaniko, Jadranska 19, Ljubljana<br />
Elektrokardiografsko slikanje je metoda, kjer iz izmerjenih elektrokardiogramov na površni<br />
telesa izračunamo električne potenciale na površini srca. Glavni izziv pri tej inverzni metodi je<br />
njena slaba pogojenost, ki lahko vodi do velikih oscilacij v rešitvah. Zato pri reševanju<br />
uporabljamo različne regularizacijske tehnike, ki zgladijo te oscilacije. V tem prispevku smo<br />
sistematično primerjali različne regularizacijske tehnike in skušali določiti stopnjo glajenja, ki še<br />
da klinično sprejemljive rešitve. Kot vhodne podatke smo uporabili električni potencial na<br />
površni telesa, ki smo ga z uporabo metode mejnih elementov izračunali iz izmerjenih<br />
električnih potencialov na kletki okoli delujočega izoliranega pasjega srca, ki je bilo postavljeno<br />
v elektrolitski fantom v obliki človeškega torza. Pri reševanju inverznega problema smo<br />
preizkusili 14 regularizacijskih tehnik, s katerimi smo želeli čim bolje rekonstruirati izmerjene<br />
električne potenciale. Ugotovili smo, da sta nekvadratni metodi (algoritma totalne variacije 1. in<br />
2. reda) najbolj robustni in vodita do najmanjših rekonstrukcijskih napak. Primerljivo dobri sta še<br />
Tihonovi regularizaciji 1. in 2. reda, medtem ko so dale ostale metode slabše rezultate.<br />
51
Model kompozitnega stika dvokomponentnih<br />
lipidnih membran<br />
Urˇska Jelerčič<br />
Oddelek za teoretično fiziko, Inˇstitut Joˇzef Stefan, Jamova 39, 1000<br />
Ljubljana, Slovenija<br />
Dvokomponentne fosfolipidne membrane lahko ob adheziji bodisi ohranijo svojo<br />
začetno zgradbo bodisi zaradi mikroskopske fazne separacije dveh komponent doˇzivijo<br />
delno fuzijo in se preoblikujejo v novo strukturo - kompozitni stik. Če je membrana<br />
sestavljena iz cilindričnih in invertiranih koničnih fosfolipidnih molekul se v<br />
delu, kjer pride do fuzije, lahko ustvarijo invertirane micele, vgnezdene med dva<br />
valovita lipidna enosloja. V okviru teorije elastomehanike obravnavamo omenjeni<br />
kompozitni stik, pri čemer se opiramo na ˇze znano prosto energijo ravnega lipidnega<br />
dvosloja. Analitično določimo upogibne module stika in pokaˇzemo, da so vedno večji<br />
od modulov ravnega enojnega in ravnega dvojnega lipidnega dvosloja. Glavni mehanizem,<br />
odgovoren za povečano togost kompozitnega stika, je povečana razdalja med<br />
enoslojema, oziroma povečana efektivna debelina membranske strukture na stiku,<br />
ki nastane kot posledica vode znotraj invertiranih micel.<br />
52<br />
1
Sipanje identičnih jeder pri kinetičnih<br />
energijah nekaj MeV<br />
Luka Jeromel 1 , Primož Vavpetič 1 in Primož Pelicon 1<br />
(1)Institute Jožef Stefan, Jamova c. 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
Na merilni postaji tandemskega pospeševalnika smo postavili eksperiment za<br />
merjenje kotne odvisnosti sipalnega preseka. Eksperimentalno smo preučili<br />
vpliv identičnosti projektila in sipalca na kotno odvisnost sipalnega preseka.<br />
Izmerili smo kotno odvisnost sipalnega preseka pri sipanju ogljika na ogljiku<br />
in protonov na protonih. Dobljene rezultate smo primerjal z Mottovimi teoretičnimi<br />
napovedmi [1]. Teoretično smo preučili učinek identičnosti projektila<br />
in sipalca in napovedali učinek kvantne interference v približku Coulombske<br />
interakcije. Ta opis dobro opiše oscilacije v kotni odvisnosti sipalnega<br />
preseka, ki smo jih dobili pri meritvah sipanja ogljika na ogljiku. Pri energijah<br />
nekaj MeV interakcija med protoni ni samo elektrostatska, temveč<br />
na sipanje močno vpliva jedrska sila. To smo nazorno pokazali s primerjavo<br />
s klasičnim Rutherfordovim presekom, od katerega izmerjeni preseki močno<br />
odstopajo. Določili smo absolutne vrednosti presekov sipanja protonov na<br />
protonih in jih primerjali z vrednostmi iz literature[2, 3].<br />
[1] M. Moser, P. Reichart, C. Greubel, G. Dollinger, Nucl. Instr. and Meth. B 269 (2011)<br />
2217-2228<br />
[2] D. A. Bromley, J. A. Kuehner in E. Almqvist, Phys. Rev. 123 (1961), 740<br />
[3] H. R. Worthington, J. N. McGruer in D. E. Findley, Phys. Rev. 90 (1952), 1970<br />
53
Vpliv topoloških defektov na spremembe v obliki membrane in<br />
ekocitotske fuzije<br />
Dalija Jesenek* ,a , Šarka Perutkova b , Wojciech Góźdź c , Veronika Kralj-Iglič d , Aleš<br />
Iglič b in Samo Kralj a<br />
a Odsek za fiziko trdne snovi, Inštitut Jožef Stefan, Ljubljana, Slovenija<br />
b Laboratorij za biofiziko, Fakulteta za elektrotehniko, Univerza v Ljubljani,<br />
Ljubljana, Slovenija<br />
c Odsek za kompleksne sisteme in kemijsko obdelavo podatkov, Inštitut za fizikalno<br />
kemijo, Poljska akademija znanosti, Varšava, Poljska<br />
d Laboratorij za klinično biofiziko, Zdravstvena fakulteta, Univerza v Ljubljani,<br />
Ljubljana, Slovenija<br />
Pomembni cilj v biologiji kot tudi v biofiziki je razumevanje mehanizmov, ki<br />
določajo strukturo in obliko bioloških membran, in z njimi povezanih celičnih<br />
procesov, ki so ključnega biološkega pomena (npr. eksocitoza). Pokazali so, da lahko<br />
na strukturne spremembe v membranah z orientacijsko urejenostjo vplivajo tudi<br />
topološki defekti.<br />
V našem delu smo teoretično preučevali spremembe oblik membrane in spremembe<br />
v stabilnosti fuzijske pore v procesu eksocitoze pod vplivom topoloških defektov ob<br />
predpostavki nematičnega orientacijskega reda komponent celične membrane. Obliko<br />
membrane smo izračunali z minimizacijo njene upogibne energije. 1, 2 Za določitev<br />
stopnje orientacijske ureditve za dano membrano smo uporabili dvodimenzijski<br />
Landau-de Gennes fenomenloški pristop.<br />
1, 2<br />
Eksperimentalna opazovanja stabilnosti ekocitotske fuzijske pore in oblik membran<br />
velikih fosfolipidnih enolamenarnih vesiklov so pokazala naslednje možne scenarije:<br />
1) stabilizacija vratu/pore, 2) fisija ali odcepitev pore/hčerinske membrane od<br />
starševske membrana in 3) popolna fuzija ali združitev starševske membrane z njenim<br />
delom/poro. Pojavi se lahko tudi ponavljajočega se odpiranja in zapiranja vratu/pore.<br />
Te spontane spremembe oblike membran lahko razložimo s tekmovanju med dvema<br />
mehanizmoma: i) destabilizacijskim mehanizmom, ki se pojavi zaradi lokalnih<br />
topoloških antidefektov v orientacijski urejenost na področju vratu/pore in ii)<br />
mehanizemom stabilizacije, ki se pojavi zaradi kopičenja anizotropnih membranskih<br />
komponent, ki so izpostavljene močni orientacijski urejenosti. Prevlada drugega<br />
mehanizma lahko privede do močnih nihanj, ki lahko povzročijo šibkejše interakcije<br />
med sosednjimi komponentami membrane, in posledično do fisije. Scenarij, ki se<br />
dejansko izvrši, je odvisen od fizikalnih lastnosti molekul na področju vratu<br />
membrane/fuzijske pore.<br />
References<br />
1<br />
D. Jesenek, Š. Perutkova, W. Góźdź, V. Kralj-Iglič, S. Kralj and A. Iglič. Cell<br />
Calcium 52, 277 (2012).<br />
2<br />
D. Jesenek, Š. Perutkova, W. Góźdź, V. Kralj-Iglič, A. Iglič and Samo Kralj,<br />
poslano.<br />
54
Optimalno ˇstevilo pigmentov v fotosintetskih<br />
kompleksih<br />
Simon Jesenko, Marko ˇ Znidarič<br />
Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani<br />
Transport elektronskih vzbuditev v fotosintetskih kompleksih ima pomembno<br />
vlogo pri začetnih korakih fotosinteze. Pri absorpciji svetlobe se energija fotona<br />
pretvori v energijo elektronske vzbuditve na pigmentni molekuli. Energija elektronske<br />
vzbuditve se nato preko vmesnih pigmentnih molekul prenese v reakcijski<br />
center, kjer se pričnejo odvijati kemijski procesi, pri katerih se ta energija veˇze v<br />
končne produkte fotosinteze. Transport elektronskih vzbuditev od mesta absorpcije<br />
do reakcijskega centra je predmet raziskav ˇze kar nekaj desetletji, v zadnjem času<br />
pa so veliko aktivnosti na tem področju vzpodbudili eksperimentalni rezultati 2D<br />
elektronske spektroskopije, ki kaˇzejo na dolgo trajanje elektronskih koherenc v različnih<br />
fotosintetskih kompleksih, in sicer tudi pri sobnih temperaturah. Meritve so<br />
bile dokaj presenetljive, pri normalnih temperaturah delovanja bi namreč v bioloˇskih<br />
sistemih pričakovali, da kvantna narava procesa ni izrazita.<br />
Meritve so spodbudile mnoˇzico teoretičnih raziskav, ki so obravnavale morebitno<br />
funkcionalno vlogo kvantnih učinkov pri transportu elektronskih vzbuditev. Izkazalo<br />
se je, da lahko ti učinki izrazito pripomorejo k transportu vzbuditev. Prav tako lahko<br />
k učinkovitosti transporta prispeva tudi interakcija pigmentnih molekul z okolico.<br />
Obravnava različnih fotosintetskih pigmentov v naravi daje slutiti, da je narava<br />
izrabila omenjene mehanizme za izboljˇsanje učinkovitosti procesa fotosinteze.<br />
V naˇsem delu obravnavamo vpraˇsanje optimalnega ˇstevila pigmentnih molekul<br />
v danem fotosintetskem kompleksu. Večje ˇstevilo pigmentnih molekul v kompleksu<br />
privede do manjˇsih razdalj in močnejˇsih interakcij med posameznimi molekulami ter<br />
posledično do hitrejˇsega in bolj učinkovitega transporta. Po drugi strani pa prekrivanje<br />
pigmentnih molekul privede do nereda v energijah vzbuditev na posamezni<br />
molekuli, kar zmanjˇsuje učinkovitost transporta. Pri optimalnem ˇstevilu pigmentov<br />
oba nasprotujoča si učinka dasta največjo učinkovitost transporta.<br />
Dinamiko v modelu smo opisali z Lindbladovo enačbo, ki je dovolj enostavna za<br />
statistično obdelavo velikega ˇstevila različnih konfiguracij fotosintetskih kompleksov,<br />
hkrati pa lahko opiˇse tudi nekatere kvantne značilnosti dinamike. Optimalno ˇstevilo<br />
pigmentov smo določali z opazovanjem povprečne učinkovitosti naključnih konfiguracij<br />
fotosintetskih kompleksov v izbranem volumnu. Kot dodatni kriterij smo<br />
opazovali tudi robustnost transporta na majhne spremembe konfiguracije. Rezultati<br />
kaˇzejo, da velik deleˇz konfiguracij pigmentnih molekul privede do učinkovitega in robustnega<br />
transporta vzbuditev, če je ˇstevilo pigmentnih molekul ustrezno izbrano.<br />
Primerjava rezultatov s strukturami fotosintetskih kompleksov v naravi kaˇze dobro<br />
ujemanje dejanskega ˇstevila pigmentov s teoretično napovedanim optimalnim<br />
ˇstevilom pigmentov.<br />
55
Električne, magnetne in termične lastnosti kompleksne kovinske<br />
spojine δ-FeZn10<br />
P. Koželj 1 , S. Jazbec 1 , Z. Jagličić 2 , M. Feuerbacher 3 , J. Dolinšek 1,4<br />
1<br />
Institut Jožef Stefan & Univerza v Ljubljani, Fakulteta za matematiko in fiziko; Ljubljana, Slovenija<br />
2<br />
Institut za matematiko, fiziko in mehaniko & Univerza v Ljubljani, Fakulteta za gradbeništvo in geodezijo;<br />
Ljubljana, Slovenija<br />
3<br />
Institut für Festkörperforschung, Forschungszentrum Jülich, Jülich D-52425, Nemčija<br />
4<br />
EN-FIST center odličnosti, Dunajska 156, 1000 Ljubljana<br />
Šele najmodernejše metode gojenja kristalnih vzorcev ter analize fizikalnih lastnosti nam<br />
omogočajo resno eksperimentalno delo s kompleksnimi kovinskimi spojinami [1], tj.<br />
razredom kovinskih spojin, katerih osnovne celice vsebujejo od nekaj deset do nekaj tisoč<br />
atomov. Cilj raziskave [2] je bil določiti električne, magnetne in termične lastnosti pred<br />
kratkim odkrite zlitine δ-FeZn10 [3]. Preučevana zlitina ima tipične strukturne lastnosti<br />
kompleksnih kovinskih spojin - gigantsko osnovno celico s 556 atomi, na nivoju atomov je<br />
njena struktura podobna (ikozaedričnim) kvazikristalom z atomskimi gručami ikozaedrične<br />
simetrije, vsebuje delno zasedena kristalografska mesta in naključno orientirane skupke<br />
atomov. Majhno električno in toplotno prevodnost δ-FeZn10 pojasni naravna neurejenost<br />
zaradi delno zasedenih mest in naključnih orientacij. Tudi kompleksna elektronska struktura,<br />
ki se kaže v nasprotnih predznakih termoelektrične moči in Hallovega koeficienta, je<br />
posledica kompleksne zgradbe. Faza δ-FeZn10 je paramagnetna do najnižje eksperimentalne<br />
temperature 2 K, opazili pa smo tudi močno sklopitev spinov antiferomagnetnega tipa. Na<br />
podlagi meritev specifične toplote je mogoče sklepati o nastanku skupkov lokalno urejenih<br />
magnetnih momentov, kar nakazuje, da bi pod našo najnižjo mersko temperaturo lahko prišlo<br />
do faznega prehoda v globalno urejeno magnetno stanje. Magnetoupornost materiala je znatna<br />
in znaša 1,5 % pri temperaturi 2 K v<br />
magnetnem polju 9 T. Sprememba<br />
električne upornosti s temperaturo je<br />
majhna, med 2 K in 300 K znaša le<br />
7 %, pri čemer se pri približno 220 K<br />
nahaja vrh električne upornosti.<br />
Nemonotono obliko temperaturne<br />
odvisnosti upornosti lahko natančno<br />
opišemo v okviru teorije počasnih<br />
nosilcev naboja, ki opisuje snovi s<br />
šibko disperzijo elektronskih pasov -<br />
segrevanje lahko povzroči prehod<br />
gibanja elektronov iz balističnega v<br />
difuzijski režim, kar pa pomeni, da<br />
električna upornost neha naraščati s Slika: Odvisnost magnetoupornosti ∆ρ / ρ =<br />
temperaturo in začne padati.<br />
[ ρ ( B)<br />
ρ(<br />
0)]<br />
/ ρ(<br />
0)<br />
− od gostote magnetnega polja pri nekaj<br />
različnih temperaturah<br />
[1] K. Urban in M. Feuerbacher. J. Non-Cryst. Solids 334–335, 143 – 150 (2004).<br />
[2] S. Jazbec, P. Koželj, S. Vrtnik, Z. Jagličić, P. Popčević, J. Ivkov, D. Stanić, A. Smontara, M. Feuerbacher, in<br />
J. Dolinšek. Phys. Rev. B 86, 064205 (2012).<br />
[3] C. H. Belin in R. C. Belin. J. Solid State Chem. 151(1), 85 – 95 (2000).<br />
56
Prehod med kovino in izolatorjem v zeolitih<br />
Andraž Krajnc 1 , Peter Jeglič 1,2 , Denis Arčon 1,3 , Mutsuo Igarashi 4<br />
1 Institut »Jožef Stefan«, Ljubljana, Slovenija<br />
2 EN-FIST center odličnosti, Ljubljana, Slovenija<br />
3 Univerza v Ljubljani, Slovenija<br />
4 Gunma National College of Technology, Gunma, Japonska<br />
Zeoliti so nanoporozni materiali s periodično strukturo nanokletk, ki jih sestavljajo<br />
kovalentno vezani atomi aluminija, silicija in kisika. Primer zeolita je prikazan na Sliki<br />
1. Z ustreznimi metodami je mogoče omenjene nanokletke napolniti z različnimi<br />
atomi, kar lahko znatno spremeni elektronske lastnosti zeolitov. Tako imajo denimo<br />
nekateri zeoliti, ki so napolnjeni z alkalnimi kovinami, feromagnetni prehod [1],<br />
antiferomagnetni prehod [2], ali pa prehod med kovino in izolatorjem [3]. Slednji so<br />
bili predmet našega raziskovanja. Zeoliti LSX, to so zeoliti z majhno vsebnostjo<br />
silicija, so pri zmernem polnjenju z natrijem nemagnetni izolatorji. Pri večji vsebnosti<br />
natrija pa upornost opazno pade, obenem pa se pojavi paramagnetizem [3]. Avtorji<br />
prehod med izolatorjem in kovino v zeolitu LSX razložijo v okviru fizike polaronov [3].<br />
Raziskovanja mikroskopskih lastnosti zeolitov LSX smo se lotili z metodo jedrske<br />
magnetne resonance (NMR), s katero smo določili položaj in dinamiko 23 Na jeder [4].<br />
Obenem smo lahko izmerjeno temperaturno odvisnost 23 Na spektrov NMR in<br />
spinsko-mrežnega relaksacijskega časa interpretirali v okviru predlaganega<br />
polaronskega modela. Te ugotovitve so pomembne za nadaljnje raziskave<br />
prevodnosti v zeolitih LSX, napolnjenih z večjimi kalijevimi atomi, saj imajo ti že pri<br />
manjši vsebnosti kalija kovinske lastnosti.<br />
Slika 1. Shematski prikaz strukture zeolitov, ki smo jih preučevali. Majhni krogci s<br />
plusom označujejo mesta, kamor se lahko vežejo kationi.<br />
[1] Y. Nozue, T. Kodaira, T. Goto, Phys. Rev. Lett. 68, 3789 (1992).<br />
[2] V. I. Srdanov, G. D. Stucky et al., Phys. Rev. Lett. 80, 2449 (1998).<br />
[3] Y. Nozue et al., sprejeto v J. Phys. Chem. Solid.<br />
[4] M. Igarashi, A. Krajnc, P. Jeglič, D. Arčon et al., članek je v pripravi.<br />
57
Osnovna stanja enoslojnega epitelijskega tkiva<br />
Matej Krajnc 1,3 , Nick Štorgel 1,3 , Ana Hočevar Brezavšček 2,3 in Primož Ziherl 1,3<br />
1 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska 19, SI-1000<br />
Ljubljana<br />
2 The Rockefeller University, 1230 York Avenue, New York, NY 10065, ZDA<br />
3 Institut Jožef Stefan, Jamova 39, SI-1000 Ljubljana<br />
V preprostem mehaničnem modelu pripišemo celicam v epitelijskem tkivu le<br />
površinsko energijo, izhajajočo iz napetosti celičnega korteksa in iz adhezijske<br />
energije. Celice enoslojnega epitelija imajo 3 vrste stranic – bazalne, lateralne in<br />
apikalne –, od katerih je za vsako značilna drugačna površinska napetost. Z 2D<br />
inačico tega diskretnega modela opišemo nastanek ventralne brazde pri vinski<br />
mušici. Z minimizacijo energije raziščemo fazni diagram preseka diagram<br />
preseka embrionalnega epitelija in pokažemo, da vsebuje tako okrogle kot<br />
brazdaste oblike. Posebnost predlaganega scenarija je, da napoveduje nastanek<br />
brazde tudi v odsotnosti diferenciacije celic. Model uporabimo še za opis<br />
neskončnega ravnega epitelija. Numerično dobljena osnovna stanja so pri majhni<br />
in pri veliki diferencialni napetosti ravna, sicer pa valovita. Naposled<br />
predstavimo kontinuumsko teorijo, zasnovano na diskretnem modelu. Ta med<br />
drugim vsebuje sklopitev med upogibom in debelino tkiva, ki pojasni nekatere<br />
podrobnosti oblike valovitih stanj.<br />
58
Naslov prispevka: Magneto-electron states of non-interacting electrons with<br />
strong spin-orbit coupling on a ring<br />
Avtor: Ambrož Kregar in Anton Ramšak<br />
Povzetek:<br />
Sklopitev spin tir v polprevodnikih je pojav, ko se zaradi posebnih simetrijskih<br />
lastnosti kristala v elektronskem hamiltonianu pojavijo členi, sorazmerni s produkti<br />
komponent spina elektrona in njegove gibalne količine. Rashbove sklopitev je tip<br />
sklopitve, ki ga zaradi strukturne inverzijske asimetrije najdemo na stikih dveh različnih<br />
polprevodnikov v heterostrukturah, zaradi možnosti kontroliranja jakosti sklopitve z<br />
zunanjim električnim poljem pa se tovrstni tip sklopitve kaže kot resen kandidat za<br />
praktično uporabo v spintronskih napravah.<br />
V prispevku obravnavamo lastnosti elektrona na obroču v prisotnosti magnetnega<br />
pretoka in Rashbove sklopitve. Na začetku predstavimo pravilno izpeljavo hamiltoniana<br />
za zvezen obroč, ki je zaradi rotacijske simetrije problema in prisotnosti sklopitve spin-tir<br />
netrivialna. V nadaljevanju vpeljemo unitarno transformacijo hamiltoniana, ki omogoča<br />
enostavno rešitev Schrödingerjeve enačbe za zunanji potencial, neodvisen od spina<br />
elektrona. Metodo uporabimo za rešitev elektrona na periodičnem potencialu, ki ga<br />
modeliramo z delta funkcijami, in rešitev preslikamo v drugo kvantizacijo, kar nam<br />
omogoči reševanje problema več elektronov.<br />
Posebej se osredotočimo na problem obroča s štirimi mesti, ki predstavlja<br />
modelski sistem za preučevanje lastnosti kvadratne kvantne pike z dvema elektronoma.<br />
Ugotovimo, da lahko vpliv Rashbove sklopitve opišemo kot dodatni efektivni magnetni<br />
pretok skozi obroč, kar nam omogoča enostavno spreminjanje energije singletnih in<br />
tripletnih stanj zgolj z uporabo zunanjega električnega polja.<br />
59
Raziskave faznega prehoda iz nematske v smektično A fazo v tekočekristalnih<br />
elastomerih s pomočjo kalorimetrije visoke ločlivosti<br />
Marta Lavrič 1,* , George Cordoyiannis 1,2 , Dominic Kramer 3 , Ioannis Lelidis 4 , Heino Finkelmann 3 and<br />
Zdravko Kutnjak 1<br />
1 Odsek za fiziko trdne snovi, Inštitut Jožef Stefan, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
2 EN FIST Center odličnosti, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
3 Institut für Makromolekulare Chemie, Albert-Ludwigs-Universität Freiburg, 79104 Freiburg, Germany<br />
4 Physics Department, University of Athens, 15784 Athens, Greece<br />
Narava faznega prehoda v tekočih kristalih iz nematske v smektično A fazo je bila mnogo let predmet<br />
intenzivnih raziskav in različnih mnenj. V prvih modelih so izračunali, da se prehod N-SmA spreminja<br />
preko trikritične točke iz prehoda prvega reda v prehod drugega reda glede na moč sklopitve med<br />
nematskim in smektičnim ureditvenim parametrom. Kasneje so Halperin, Lubensky and Ma napovedali,<br />
da je ta fazni prehod vedno šibek prehod prvega reda kot rezultat sklapljanja med fluktuacijami<br />
nematskega direktorja in smektičnim ureditvenim parametrom [1]. To so dokazala tako dinamična [2,3]<br />
kot tudi nedavna statična merjenja [4].<br />
V sistemih mehke snovi ima naključni nered več vplivov na obnašanje faznega prehoda. V primeru<br />
smektičnih tekočekristalnih elastomerov (TKE) zaradi zamreževalcev nastaneta dve tekmovalni težnji.<br />
Dušenje fluktuacij odmika plasti poveča smektično urejanje, medtem ko ga naključni nered uniči [5]. Zato<br />
raziskava N-SmA faznega prehoda predstavlja izziv tako za teoretične raziskave kot za eksperimentalne.<br />
Predstavili bomo rezultate, ki smo jih pridobili s pomočjo merjenja ac-kalorimetrije visoke ločljivosti<br />
preko N-SmA faznega prehoda TKE sestavljenih iz različnih mesogenih elementov in različno gostoto<br />
zamreževalcev. Vsi vzorci so bili TKE s stranskimi verigami in monodomenski. Čeprav je N-SmA prehod<br />
oster za vzorce z nizko gostoto zamreževalcev, so bili v vseh pomerjenih vzorcih prehodi zvezni. Pri<br />
velikih gostotah zamreževalcev je prehod N-SmA močno dušen in sistem je v para-smektičnem režimu, tj.<br />
kaže razmazan in širok prehod iz izotropne v smektično fazo. Rezultate bomo primerjali v okviru<br />
predhodnih teoretičnih [5] in eksperimentalnih raziskav [6].<br />
Reference:<br />
[1] B.I. Halperin, T.C. Lubensky, S.K. Ma , Phys. Rev. Lett., 32, 292 (1974).<br />
[2] A. Yethiraj and J. Bechhoefer, Phys. Rev. Lett. 84, 3642 (2000).<br />
[3] I. Lelidis, Phys. Rev. Lett., 86, 7 (2001).<br />
[4] G. Cordoyiannis, C.S.P. Tripathi, C. Glorieux, J. Thoen, Phys. Rev. E, 82, 031707 (2010).<br />
[5] P.D. Olmsted and E.M. Terentjev, Phys. Rev. E, 53, 2444 (1996).<br />
[6] W. de Jeu, B.I. Ostrovskii, D. Kramer, H. Finkelmann, Phys. Rev. E, 83, 041703 (2011).<br />
_____________________________________________<br />
* presenting author; E-mail: marta.lavric@ijs.si<br />
60
DIELEKTRIČNI PREBOJ MOTTOVEGA IZOLATORJA<br />
Zala Lenarčič 1 in Peter Prelovˇsek 1,2<br />
1 Institut Joˇzef Stefan, Ljubljana, Slovenija<br />
2 Fakulteta za matematiko in fiziko, Ljubljana, Slovenija<br />
Eksperimentalni rezultati odziva Mottovega izolatorja na močno zunanje električno<br />
polje so zadnje desetletje vzpodbudili ˇstevilna različna teoretična razmiˇsljanja k iskanju<br />
pravilne razlage. Pri tem se je večkrat omenjal koncept Landau-Zenerjevega tuneliranja<br />
med sosednjima nivojema kot moˇzen scenarij. Naˇs prispevek je bil v obravnavi najpreprostejˇsega<br />
– skoraj polariziranega Mottovega izolatorja. Osrednji rezultat – odvisnost mejnega<br />
polja Fth karakterističnega za preboj od energijske razlike ∆ med osnovnim izolatorskim<br />
in vzbujenimi stanji - je pokazal na odstopanje od napovedi Landau-Zenerjevega tuneliranja.<br />
Slednji napoveduje odvistnost Fth ∝ ∆2 medtem, ko je naˇs rezultat Fth ∝ ∆3/2 .<br />
Nadaljna numerična analiza je pokazala, da odvisnost ostaja kvalitativno enaka tudi pri<br />
izolatorjih z manjˇso magnetizacijo, kar kaˇze na enako osnovno sliko preboja [1].<br />
Prednost v pristopu preko skoraj popolnoma polariziranega izolatorja je v čistosti in<br />
preglednosti problema.<br />
Če spekter energijskih stanj, ki je za razliko od nepolariziranega<br />
primera v celoti poznan, smiselno aproksimiramo lahko pridemo celo do analitičnega izrazazaFth(∆).<br />
Polegtegajetudislikaprebojajasna. Električno poljepovzročinastajanje<br />
efektivnih nosilcev naboja, t.i. holonov in dublonov, katerih odziv na polje lahko opazimo<br />
kot tok. Hitrost nastajanja teh nosilcev je v skoraj polariziranem sistemu v smiselnih<br />
aproksimacijah analitično izračunana.<br />
V sistemih z manjˇso magnetizacijo je ˇstevilo efektivnih nosilcev naboja večje, ampak<br />
vsaj pri majhnih gostotah izgleda, da nastajajo v parih, ki skoraj ne interagirajo med<br />
seboj in zato sledijo principu razpada skoraj polariziranega izolatorja. Osnovni principi<br />
pa so tisto, kar teorija vedno poskuˇsa najti.<br />
[1] Z. Lenarčič, P. Prelovˇsek, Phys. Rev. Lett. 108, 196401 (2012).<br />
61
Meritve superprevodnih fluktuacij nad kritično temperaturo z večsunkovno<br />
Povzetek<br />
optično femtosekundno spektroskopijo.<br />
Nad kritično temperaturo se šibek prispevek k fotoinducirani reflektivnosti zaradi<br />
superprevodnih fluktuacij težko loči od prevladujočega prispevka, ki je posledica<br />
elektronske relaksacije preko psevdoreže. Razvili smo novo trisunkovno metodo,<br />
ki nam z detekcijo obnavljanja superprevodnih fluktuacij po fotoinduciranem<br />
prehodu iz superprevodnega v normalno stanje omogoča ločitev obeh prispevkov.<br />
Pri zmernem vzbujanju takšen prehod poteka brez sprememb psevdoreže zato<br />
lahko zaznamo tudi prispevek šibke superprevodnosti nad kritično temperaturo.<br />
V tem delu predstavljamo raziskave na poddopiranem Bi2Sr2CaCu2O8+d (BSCCO<br />
2212) s kritično temperaturo 81 K. Superprevodne fluktuacije smo opazili do<br />
temperature 102 K, ki je za 11 K višja od kritične optimalno dopiranih vzorcev,<br />
tako da učinka ni mogoče pripisati lokalni nehomogenosti.<br />
62
Funkcionalna povezanost celic beta iz Langerhansovih otočkov v tkivnih<br />
rezinah trebušne slinavke miši<br />
Andraž Stožer 1 , Marko Gosak 2,3,4 , Jurij Dolenšek 1 , Rene Markovič 2 , Matjaž Perc 2 , Marko Marhl 2,3 ,<br />
Marjan Slak Rupnik 1,5 , Dean Korošak 4,6<br />
1 Inštitut za fiziologijo, Medicinska fakulteta, Univerza v Mariboru<br />
2 Oddelek za fiziko, Fakulteta za naravoslovje in matematiko, Univerza v Mariboru<br />
3 Pedagoška fakulteta, Univerza v Mariboru<br />
4 Fakulteta za gradbeništvo, Univerza v Mariboru<br />
5 CIPKeBiP - Center odličnosti za integrirane pristope v kemiji in biologiji proteinov, Ljubljana<br />
6 CAMTP - Center za uporabno matematiko in teoretično fiziko, Univerza v Mariboru<br />
V zadnjem desetletju predstavlja teorija kompleksnih mrež zelo popularno in učinkovito orodje<br />
za analizo strukture in delovanja najrazličnejših kompleksnih sistemov. V tej študiji se<br />
osredotočimo na mrežno predstavitev celic beta iz Langerhansovih otočkov v trebušni slinavki.<br />
Celice beta, katere predstavljajo prevladujoč tip celic v otočkih, proizvajajo in izločajo inzulin,<br />
ki igra ključno vlogo pri uravnavanju koncentracije glukoze v krvi. Funkcionalno povezanost<br />
določimo na podlagi korelacij med eksperimentalno izmerjenimi kalcijevimi signali v celicah<br />
beta, kot je shematsko prikazano na sliki 1. Kalcijeva dinamika je posneta in situ s<br />
konfokalnim mikroskopom z laserskim skenerjem, s čimer je omogočena tudi pridobitev<br />
informacije o položajih posameznih celic. Analiza nastalih mrež razkrije, da se v različnih<br />
fazah stimulacije njihova struktura in doseg interakcij znatno razlikujejo. Poleg tega se izkaže,<br />
da so v funkcionalni mreži med celicami beta izražene lastnosti mreže malega sveta, kar je<br />
značilno tudi za številne druge realne sisteme. V študiji preučujemo tudi ranljivost mreže ob<br />
naključnem in ciljnem odstranjevanjem celic. Izkaže se, da je mreža mnogo bolj občutljiva na<br />
ciljno odstranjevanje. Pri naključnem odstranjevanju je namreč delež odstranjenih celic, pri<br />
katerem mreža še ohranja svojo integriteto, približno dvakrat večji kot pri ciljnem. To se zelo<br />
dobro sklada z vzorcem zmanjševanja mase celic beta pri sladkorni bolezni, kjer je ob<br />
kliničnem pojavu sladkorne bolezni tipa 1, zmanjšanje mase celic beta približno dvakrat večje<br />
kot pri sladkorni bolezni tipa 2, kar daje misliti, da so pri sladkorni bolezni imunološko<br />
pogojeni napadi bolj naključni, pri sladkorni bolezni tipa 2 pa bi lahko bile najprej prizadete v<br />
funkcionalnem smislu najbolj obremenjene celice. Naše ugotovitve predstavljajo nova<br />
spoznanja o zvezi med strukturo in funkcionalno organiziranostjo Langerhansovih otočkov<br />
tako v fizioloških kakor tudi v patoloških pogojih.<br />
Slika 1. Shematski prikaz metodologije ekstrakcije vzorcev funkcionalne povezanosti med beta<br />
celicami iz izmerjenih kalcijevih signalov.<br />
63
Spontani zlom supersimetrije preko radiacijskih popravkov<br />
Standardni model elektroˇsibke in močne interakcije je efektivna teorija vseh sil med osnovnimi<br />
delci pri nizkih energijah razen gravitacije. Je umeritvena teorija z umeritveno grupo SU(3)C ×<br />
SU(2)L × U(1)Y in s spontanim zlomom elektroˇsibke simetrije (SU(2)L × U(1)Y −→ U(1)em)<br />
na elektroˇsibki skali MW ∼ 10 2 GeV preko Higgsovega mehanizma. Model uspe pri dosegljivih<br />
energijah z dovolj majhnim ˇstevilom prostih parametrov opisati interakcije 3 generacij gradnikov<br />
materije s spinom 1/2 (kvarkov in leptonov), nosilcev sil s spinom 1 (umeritvenih bozonov) in<br />
Higgsovega polja s spinom 0. Kljub izjemnemu fenomenoloˇskemu uspehu v zadnjih desetletjih<br />
v fiziki visokih energij, pa določene teˇzave kaˇzejo na obstoj neke nove fizike izven standardnega<br />
modela.<br />
Eden bolj obetavnih predlogov nadgradnje Standardnega modela je ideja velikega poenotenja<br />
močne, ˇsibke in elektromagnetne interakcije na neki visoki energijski skali MGUT ∼ 10 16 GeV. Nad<br />
njo je Lagrangian teorije invarianten pod neko večjo umeritveno simetrijsko grupo G, ki vsebuje<br />
Standardni model kot svojo podgrupo. Pod njo pa je umeritvena grupa poenotenja G spontano<br />
zlomljena v Standardni model preko Higgsovega mehanizma G −→ SU(3)C × SU(2)L × U(1)Y .<br />
Druga pomembna sestavina naˇsega dela pa je uporaba supersimetrije, ki je edina mogoča<br />
posploˇsitev Poincaréjeve simetrije (Lorentzovih transformacij in translacij) in notranjih (umeritvenih<br />
in globalnih) simetrij. Supersimetrične transformacije meˇsajo bozonske in fermionske<br />
prostostne stopnje. Uporaba supersimetrije v fiziki delcev je motivirana s poenotenjem drsečih<br />
sklopitvenih konstant, ki se spreminjajo z energijsko skalo v skladu z enačbami renormalizacijske<br />
grupe, pri neki visoki energiji. Poleg tega supersimetrija pri nizkih energijah reˇsuje problem<br />
hierarhije in lahko ponudi naravnega kandidata za temno snov v vesolju.<br />
Toda eksperimenti kaˇzejo, da je supersimetrija, če ˇze obstaja, zlomljena in nepoznan mehanizem<br />
njenega zloma je izvor mnogih teˇzav v tovrstnih modelih. Spontano zlomiti supersimetrijo<br />
(kar pomeni, da je Lagrangian teorije invarianten na supersimetrične transformacije, medtem ko<br />
vakuumsko stanje, ki je v principu lahko tudi le metastabilno, ni) je namreč mnogo teˇzje kot<br />
zlomiti umeritveno simetrijo.<br />
Naˇs cilj je bil zgraditi perturbativen supersimetričen umeritveni model brez umeritvenih singletnih<br />
polj, v katerem sta umeritvena simetrija in supersimetrija spontano zlomljeni v istem<br />
sektorju superpotenciala. Brez umeritvenih singletov so vakuumska stanja, ki zlomijo supersimetrijo,<br />
nujno metastabilna in zatorej mora biti njihova ˇzivljenjska doba daljˇsa od starosti vesolja.<br />
ˇZeleli smo tudi ohraniti nedotaknjeno poenotenje sklopitvenih konstant iz minimalnega supersimetričnega<br />
standardnega modela (MSSM), katero bi lahko ogrozila potencialna pojavitev novih<br />
lahkih stanj v teoriji. V naˇsem delu smo uspeli pokazati, da je mogoče sočasno zlomiti umeritveno<br />
simetrijo in supersimetrijo preko radiacijskih popravkov, torej preko Coleman-Weinbergovega<br />
efektivnega potenciala, kjer je supersimetrija zlomljena na nivoju ene zanke (enačbam gibanja<br />
ni zadoˇsčeno v drevesnem redu, ampak ˇsele na nivoju ene zanke). Ustrezna izbira parametrov<br />
superpotenciala inducira lokalni minimum, ki zlomi supersimetrijo, v efektivnem potencialu za<br />
umeritveno ne-singletno polje, v območju kjer je potencial v drevesnem redu skoraj raven. Pri<br />
tem zlom supersimetrije prenesejo v MSSM sektor kvantne zanke s kiralnimi in umeritvenimi<br />
polji. Ta mehanizem smo ilustrirali z eksplicitnim primerom SU(5) modela z enim samim poljem<br />
v adjungirani upodobitvi. Tovrsten model se izkaˇze kot fenomenoloˇsko realističen, toda za ceno<br />
določene uglasitve njegovih parametrov.<br />
Avtor: Timon Mede<br />
po članku: B. Bajc, S. Lavignac and T. Mede, JHEP 1207 (2012) 185 [arXiv:1202.2845 [hep-ph]].<br />
1<br />
64
Analiza Starkovega pojava z meritvijo pridelkov<br />
atomov v metastabilnih stanjih<br />
A. Mihelič ∗ , M. ˇ Zitnik, K. Bučar<br />
Institut Joˇzef Stefan, Jamova cesta 39, Ljubljana<br />
Predstavljamo metodo, ki omogoča natančno določitev jakosti zunanjih statičnih električnih<br />
(Starkov pojav) in magnetnih polj (Zeemanov pojav), pri katerih se energijski<br />
nivoji atomskih stanj, ki jih med sabo sklaplja polje, pribliˇzajo, vendar se zaradi medsebojne<br />
interakcije ne sekajo (izogibaliˇsče, angl. avoided crossing). Pri omenjeni metodi<br />
merimo odvisnost ˇstevila atomov v metastabilnih (dolgoˇzivih) stanjih, v katera preidejo<br />
atomi iz viˇsjih vzbujenih stanj s sevalnimi prehodi, od jakosti zunanjega električnega ali<br />
magnetnega polja.<br />
Metodo smo preskusili na atomih ˇzlahtenga plina helija v homogenem električnem<br />
polju, ki smo jih vzbujali z monokromatsko sinhrotronsko svetlobo iz osnovnega stanja<br />
atoma (1s 2 ) v stanja 1snℓ, spremenjena zaradi vplivov polja. Vzbujena atomska stanja<br />
razpadajo v kaskadah, z emisijo enega, dveh ali več fotonov, dokler ne končajo bodisi v<br />
stabilnem osnovnem stanju bodisi v metastabilnih stanjih 1s2s (slika 1). ˇ Stevilo atomov<br />
v metastabilnih stanjih za električne poljske jakosti med 0 in 10 kV/cm smo izmerili z<br />
mikrokanalno ploˇsčico. V izmerjenih pridelkih atomov opazimo ostre vrhove pri jakostih<br />
polja, ki ustrezajo izogibaliˇsčem nivojev (slika 2). Predstavili bomo meritve atomskih<br />
pridelkov, izvedene na trˇzaskem sinhrotronu Elettra, ter teoretične analize rezultatov.<br />
absorpcija emisija<br />
Slika 1. Primer razpadne<br />
kaskade za atome helija.<br />
∗ elektronska poˇsta: andrej.mihelic@ijs.si<br />
normalizirani pridelek<br />
električna poljska jakost (kV/cm)<br />
meritev<br />
izračun<br />
Slika 2. Izmerjeni in izračunani normalizirani<br />
pridelek atomov helija v metastabilnih stanjih za<br />
vzbuditev 1s 2 → 1s6ℓ.<br />
65
Search for new physics in B → D ∗ τ ¯ντ decay<br />
Svjetlana Fajfer a,b1 , Jernej F. Kamenik a,b2 and Ivan Niˇsandˇzić a3<br />
a J. Stefan Institute, Jamova 39, P. O. Box 3000, 1001 Ljubljana, Slovenia<br />
b Department of Physics, University of Ljubljana, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenia<br />
Abstract<br />
B physics offers important tests of the Standard Model at low energies. Recently, BaBar<br />
observed significant deviations from the Standard Model expectations in the semileptonic B →<br />
D (∗) τ ¯ντ decays. Also, the measured leptonic B → τν branching fraction also deviates from CKM<br />
unitarity predictions. Motivated by these results we investigate the most general set of lowest<br />
dimensional effective operators leading to modifications of b → c(u)τν transitions. Allowing for<br />
general flavor violation, we find that among possible higher dimensional operators,the new contributions<br />
from right-right vector and right-left scalar quark currents provide viable explanations<br />
of the measured anomalies. In addition, we identify a number of B → D ∗ τ ¯ντ transition observables<br />
that can discriminate among the various effective operators contributions. They are the<br />
differential decay rate, longitudinal D ∗ polarization fraction, D ∗ opening angle asymmetry and<br />
the τ helicity asymmetry.<br />
References<br />
[1] S.Fajfer, J.F.Kamenik and I.Nisandzic, arXiv:1203.2654 [hep-ph], Phys.Rev. D85 (2012) 094025<br />
[2] S.Fajfer, J.F.Kamenik, I.Nisandzic and J.Zupan, arXiv:1206.1872 [hep-ph].<br />
[3] BaBar Collaboration (J.P. Lees et al.), arXiv:1205.5442 [hep-ex], Phys. Rev. Lett. 109, 101802<br />
(2012)<br />
1 svjetlana.fajfer@ijs.si<br />
2 jernej.kamenik@ijs.si<br />
3 ivan.nisandzic@ijs.si<br />
1<br />
66
Absolutna določitev rentgenskega absorpcijskega koeficienta barija v<br />
območju robov L<br />
Alojz Kodre 1,2 , Jana Padežnik Gomilšek 3 , Robert Hauko 3 in Iztok Arčon 4,2,5<br />
1 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani<br />
2 Institut Jožef Stefan, Ljubljana<br />
3 Fakulteta za strojništvo, Univerza v Mariboru<br />
4 Univerza v Novi Gorici<br />
5 Center odličnosti nizkoogljične tehnologije CO-NOT, Ljubljana<br />
Absorpcijska spektrometrija z rentgensko svetlobo je zelo močno orodje strukturne<br />
analize v preiskavah snovi. Številne žarkovne linije na sinhrotronih so namenjene posebej za<br />
meritve XAFS – rentgenske absorpcijske drobne strukture. Vendar za strukturno analizo<br />
zadošča relativna meritev absorpcijskega koeficienta. Absolutna meritev je znatno<br />
zahtevnejša, ker terja odpravo ali vsaj zmanjšanje nekaterih sistematičnih napak, in se<br />
dandanes izvaja redkeje. Za praktično uporabo na številnih področjih, predvsem v dozimetriji<br />
in tomografiji, uporabljamo tabele absorpcijskega koeficienta za vse elemente, iz katerih<br />
lahko izračunamo koeficient za poljubno snov z znano sestavo. Tabele vsebujejo večinoma<br />
interpolirane teoretično določene podatke, primerjava z naborom izbranih eksperimentalnih<br />
vrednosti pa služi le za oceno točnosti, ki je v razsežnih energijskih področjih gladkega<br />
poteka ~ 2%, v območjih absorpcijskih robov pa tudi samo 20%, medtem ko se sami<br />
teoretični modeli razhajajo do 10%. Zato so meritve v teh območjih še vedno aktualne.<br />
Poglavitna eksperimentalna težava pri absolutni meritvi je zagotovitev homogene<br />
plasti merjenca z ravno površino in natančno določeno debelino oziroma ploskovno gostoto.<br />
Tipične debeline so v območju nekaj μm, tako da so za merjence primerni tanki lističi ali<br />
naparjene oziroma napršene plasti. Debelino lahko povečamo z razredčitvijo vzorca, n.pr. z<br />
raztapljanjem v primernih topilih. V zadnjem času je mogoče uporabiti za kemični inertna,<br />
izjemno tanka, a čvrsta in malo absorbirajoča okenca silicijev nitrid z debelino 500 nm. Taka<br />
okenca smo vgradili v standardno tekočinsko celico z mikrometrskim pomikom in dobili<br />
idealno rentgensko absorpcijsko celico.<br />
Novi pristop smo preskusili na bariju v v območju absorpcijskih robov L (5 – 6 keV)<br />
na žarkovni liniji C na sinhrotronu DORIS (DESY) v Hamburgu. Izmerili smo absorpcijske<br />
spektre za različne debeline raztopine Ba(NO3)2 in čiste vode v območju med 100 in 500 μm.<br />
Z enovito variacijsko analizo vseh izmerjenih vrednosti smo rekonstruirali natančno debelino<br />
posameznih plasti in preverili eksponentno pojemanje prepustnosti z debelino plasti, s čimer<br />
smo odpravili poglavitno sistematično napako zaradi drugobarvnih primesi v enobarvnem<br />
curku svetlobe.<br />
Napako rezultatov ocenjujemo na 2%, od česar prispeva polovico negotovost<br />
kemijskih podatkov. Absorpcijski koeficient vode, izmerjen kot pomožna količina, je brez<br />
kemijske negotovosti: tabelirane vrednosti odstopajo bistveno več, kot je njihova objavljena<br />
negotovost.<br />
Delo sta finančno podprli Agencija za raziskovalno dejavnost RS in Evropska skupnost v 7.<br />
okvirnem programu CALIPSO (grant agreement n° 312284). Raziskovalni center Hasylab<br />
(DESY) je omogočil eksperiment.<br />
67
Magnetooptična časovno-ločljiva raziskava dinamike spinov Eu 2+ v pniktidnih superprevodnikih<br />
EuFe2(As1-xPx)2<br />
A.Pogrebna, 1 I.Vaskivskyi, 1 Z. A. Xu, 3 T.Mertelj, 1 D.Mihailovic 1,2<br />
1 Odsek za kompleksne Snovi, Institut Jožef Stefan, Jamova 39, SI-1000 Ljubljana, Slovenija<br />
2 Center odličnosti nanoznanosti in nanotehnologije– Nanocenter (CENN Nanocenter), Jamova 39, SI-<br />
1000 Ljubljana, Slovenija<br />
3 Department of Physics, Zhejiang University, Hangzhou 310027, People’s Republic of China<br />
Povzetek<br />
Predstavljamo femtosekundno časovno ločljivo (magneto)optično spektroskopsko raziskavo<br />
pniktidnega superprevodnika EuFe2(As0.7P0.3)2 (EFAP) in nedopiranega nesuperprevodnega EuFe2As2<br />
(EFA) v magnetnem polju v Voightovi geometriji. V obeh primerih smo opazili počasno anizotropno<br />
fotoinducirano relaksacijsko komponento, ki se pojavi sočasno z ureditvijo spinov Eu 2+ . Presenetljivo<br />
je, da odziv močan v diagonalnih komponentah dielektričnega tenzorja ter šibek v nediagonalnih.<br />
Obnašanje počasne relaksacijske komponente v magnetnem polju v superprevodnem EFAP se<br />
razlikuje od obnašanja v nesuperprevodnem EFA. V EFA smo opazili preklop anizotropije z<br />
naraščajočim magnetnim poljem, ki je povezana s preklopom med antiferomagnetno in<br />
feromagnetno fazo. V superprevodnem EFAP pa smo opazili močne koherentne oscilacije magnonov<br />
pri podobnem metamagnetnem prehodu. Oscilacije niso prisotne v magnetooptičnem Kerrovem<br />
pojavu, kar kaže na sklopitev med spinskimi prostostnimi stopnjami Eu 2+ in nabojem.<br />
Reference:<br />
[1] Zhi Ren et al. Phys. Rev. B 78. 052501 (2008)<br />
[2] S.Zapf et al. Phys.Rev. B 84, 140503(R) (2011)<br />
[3] Z. Guguchia et al. Phys. Rev. B 84, 144506 (2011)<br />
68
Koloidi, fluidika, topologija in fotonika v kompleksnih<br />
nematskih tekočinah<br />
M. Ravnik 1,2 in S. Žumer 1,2,3<br />
1 Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska 19,<br />
Ljubljana, SI // miha.ravnik@fmf.uni-lj.si<br />
2 Center odličnosti NAMASTE, Jamova 39, Ljubljana, SI<br />
3 Institut Jožef Stefan, Jamova 39, Ljubljana, SI<br />
Kompleksne tekočine so materiali, ki zaradi svoje posebne mikroskopske strukture –<br />
orientacijskega in možnega pozicijskega reda- omogočajo posebne in velikokrat<br />
neprimerljive materialne lastnosti ter odzive na zunanja električna, magnetna, mehanska ali<br />
optična polja. Opazijo se pojavi, kot so molekularni spomin [1], kompleksna<br />
transformacijska optika - “t.i. nevidnost” [2], optično zapisovanje molekularnih vzorcev –<br />
npr. toronov [3] in tvorba kompleksnih kiralnih mrež Skyrmionov [4].<br />
V tem prispevku bomo predstavili nekatere izbrane teme, ki jih obravnavamo z računsko<br />
intenzivnim numeričnim modeliranjem in teorijskimi pristopi v naši skupini za fiziko<br />
mehkih in delno urejenih snovi na FMF UL. (i) S prevezovanjem topoloških defektnih linij<br />
v nematskih koloidih smo kot prvi ustvarili in nadzorovali poljubne mikro-vozle in vezi<br />
[5]. (ii) Za ograjene nematske tekočine –npr kapljice- smo pokazali, da omogočajo<br />
zanimive elektro-magnetne optične odzive, kot so Whispering Gallery Modes [6]. (iii)<br />
Pokazali smo samo-sestavljanje 3D koloidnih kristalov v t.i. holesteričnih modrih fazah<br />
[7]. (iv) Za koloidne mikro-ploščice smo odkrili, da omogočajo zanimiv način zlaganja v<br />
pokritja z različno kristalno ali celo kvazikristalno simetrijo. (v) Z vplivanjem na<br />
orientacijski red nematskih tekočin smo pokazali, da lahko nadzirano nastavljamo tokovne<br />
vzorce v mikrofluidnih kanalih. Opisane teme odpirajo nova nerazumljena vprašanja, ki<br />
segajo tudi med svetovno vroče izzive raziskav v fiziki mehkih materialov.<br />
[1] T. Araki, M. Buscaglia, T. Bellini in H. Tanaka, Nat. Mater. 10, 303 (2011).<br />
[2] A. B. Golovin, O. D. Lavrentovich, Appl. Phys. Lett. 95, 254104 (2009)<br />
[3] I. I. Smalyukh, Y. Lansac, N. A. Clark in R. P. Trivedi, Nat. Mater. 9, 139 (2010).<br />
[4] J. Fukuda in S. Žumer, Nature Commun. 2, 246 (2011).<br />
[5] U. Tkalec, M. Ravnik, S. Čopar, S. Žumer in I. Muševič, Science 333, 62 (2011).<br />
[6] M. Humar, M. Ravnik, S. Pajk, I. Musevic, Nat. Photon 3, 595-600 (2009).<br />
[7] M. Ravnik, G. P. Alexander, J. M. Yeomans, and S. Žumer, PNAS 108, 5188 (2011)<br />
69
Frekvenčno podvajanje svetlobe v periodično moduliranih AlxGa1-xN tankih filmih<br />
M. Rigler 1 , M. Zgonik 1,2 , M. Hoffman 3 , R. Collazo 3 , Z. Sitar 3<br />
1<br />
Fakulteta za matematiko in fiziko, Univerza v Ljubljani, Jadranska 19, 1000 Ljubljana,<br />
Slovenija<br />
2<br />
Inštitut Jožef Stefan, Jamova 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
3<br />
Department of Materials Science and Engineering, North Carolina State University,<br />
Campus Box 7919, Raleigh, NC 27695-7919, ZDA<br />
Razvoj laserskih izvorov v ultravijoličnem (UV) območju svetlobe prinaša številne izzive kot<br />
so visok prag črpanja, pomanjkanje materialov, ki so prozorni v UV območju, zelo visoka<br />
občutljivost na defekte v kristalu, itd. Novejše raziskave na področju III-nitridnih<br />
polprevodnikov so pokazale velik napredek pri uporabi GaN in AlN materialov za nelinearno<br />
frekvenčno podvajanje svetlobe v modrem in UV območju.<br />
III-nitridni materiali so polprevodniki s široko energijsko režo med 3,5 in 6,5 eV.<br />
Energijsko režo lahko zvezno spreminjamo med obema omenjenima vredostnima, če<br />
spreminjamo razmerje med Al in Ga. GaN je za svetlobo prozoren med 13,6 µm do 365 nm,<br />
medtem ko AlN ostane prepusten do 200 nm. Zaradi prozornosti v tako širokem valovnem<br />
območju se lahko AlxGa1-xN uporablja za frekvenčno podvajanje svetlobe od daljnega IR<br />
območja do daljnega UV območja.<br />
Pri eksperimentih s podvajanjem frekvence je ključno ujemanje faze med osnovno in<br />
frekvenčno podvojeno svetlobo. Najbolj preprosta in učinkovita metoda ujemanja faze je<br />
izenačevanje faze s pomočjo dvolomnosti, ki pa v primeru AlxGa1-xN kristalov − z majhno<br />
dvolomnostjo in izrazito velikim le enim nelinearnim koeficientom d33 − ni primerna. Kvazi<br />
ujemanje faze pa je metoda, ki uporabi periodično modulacijo nelinearnega koeficienta v<br />
kristalu. S tem poskrbi za relativno ujemanje faze v periodičnih intervalih, ne da bi se pri tem<br />
ujemali fazni hitrosti osnovne in podvojene svetlobe. V našem primeru gojimo tanke plasti<br />
kristala v obliki trakov, kjer se na meji med sosednjima trakovoma orientacija c-osi obrne za<br />
180 stopinj.<br />
AlxGa1-xN gojimo na safirju v Ga-polarni (c+) ali N-polarni (c–) smeri. Smer rasti<br />
kristala je pogojena s pripravo substrata. AlxGa1-xN v Ga-polarni smeri je gojen na do<br />
določene temperature segreti nukleacijski plasti ali pa na safirju, ki je bil pred tem obdelan s<br />
H2. V N-polarni smeri pa AlxGa1-xN zraste na safirju, ki je predhodno obdelan z dušikom.<br />
Disperzijo lomnih količnikov v AlxGa1-xN tankih filmih obeh polarnosti je potrebno<br />
natančno poznati, saj je koherenčna dolžina ene modulacije kristala pri kvazi ujemanju faze<br />
funkcija lomnega količnika. Z metodo sklapljanja svetlobe v valovod s pomočjo prizme smo v<br />
smo izmerili disperzijo rednega in izrednega lomnega količnika pri štirih valovnih dolžinah<br />
(457,9, 532, 632,8 in 1064 nm) za obe polarnosti AlxGa1-xN tankih filmov z deležem Al med<br />
x=0 in x=0,3. Ugotovili smo, da obstaja majhna razlika med lomnimi količniki pri obeh<br />
polarnostih AlxGa1-xN, ki postaja bolj izrazita pri daljših valovnih dolžinah.<br />
Viri:<br />
H. Morkoc, Nitride Semiconductors and Devices (Springer, New York, 1999).<br />
S. Mita, R. Collazo, and Z. Sitar, Journal of Crystal Growth 311, 3044 (2009).<br />
N.A. Sanford, L.H. Robins, A.V. Davydov, A. Shapiro, D.V. Tsvetkov, A.V. Dmitriev, S.<br />
Keller, U.K. Mishra, and S.P. DenBaars, Journal of Applied Physics 94, 2980 (2003).<br />
70
Novi mehki magnetoelektrični material: mešanica feroelektričnega tekočega kristala in<br />
feromagnetnih nanodelcev<br />
B. Rožič 1,2 , M. Jagodič 3,4 , S. Gyergyek 1 , G. Cordoyiannis 4 , Z. Jagličić 3 , S. Kralj 5 ,<br />
Z. Kutnjak 1,2<br />
1 Institut Jožef Stefan, Jamova cesta 39, 1001 Ljubljana, Slovenija<br />
2 Center Odličnosti NAMASTE, Jamova cesta 39, 1001 Ljubljana, Slovenija<br />
3 Institut za matematiko, fiziko in mehaniko, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
4 Center odličnosti EN-FIST, Dunajska 156, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
5 Fakulteta za naravoslovje in matematiko, Koroška cesta 160, 2000 Maribor, Slovenija<br />
brigita.rozic@ijs.si<br />
Magnetoelektriki so v zadnjem času pritegnili veliko pozornosti znanstvenikov, predvsem<br />
zaradi njihovih lastnosti kot npr. nadzor magnetnih lastnosti preko električnih in obratno, ter<br />
zaradi njihove uporabe, npr. pri shranjevanju podatkov [1]. Znano je, da so magnetoelektriki<br />
prvega reda, pri katerih so električne in magnetne lastnosti sklopljene neposredno, v naravi<br />
redek pojav, hkrati pa je njihov magnetoelektrični odziv majhen, za aplikacije neuporaben. Na<br />
drugi strani pa so t.i. magnetoelektriki drugega reda, kjer je sklopitev med magnetnimi in<br />
električnimi lastnostmi sicer posredna, a močna, uporabni za številne aplikacije.<br />
Veliko je bilo raziskano že na področju trdnih magnetoelektrikov, a nič še na področju<br />
mehkih magnetoelektrikov. V našem primeru smo proizvedli prvi primer mehkega<br />
magnetoelektričnega materiala, tj. mešanica feroelektričnega tekočega kristala in magnetnih<br />
nanodelcev. S pomočjo dielektrične spektroskopije in kalorimetrije visoke ločljivosti ter<br />
SQUID susceptometra smo študirali dielektrične, toplotne in magnetne lastnosti na več<br />
sistemih (razlika med njimi je bila v različnih tekočih kristalih in magnetnih nanodelcih, ki<br />
smo jih uporabili) [2-5]. V okolici feroelektrične SmC* faze smo opazili podobne efekte kot v<br />
primeru aerosilnih delcev [6]. Prav tako pa smo potrdili obstoj indirektne sklopitve med<br />
magnetizacijo nanodelcev in polarizacijo tekočega kristala v feroelektrični fazi, kar potrjuje<br />
obstoj magnetoelektričnosti v novih mehkih kompozitih, ki smo jih pripravili. Rezultati<br />
eksperimentalnega dela se dobro ujemajo s teoretičnim delom teh raziskav.<br />
Literatura:<br />
[1] W. Erenstein, N. D. Mathur, J. F. Scott, Nature 442 (2006) 05023.<br />
[2] B. Rožič, M. Jagodič, S. Gyergyek, M. Drofenik, S. Kralj, G. Lahajnar, Z. Jagličić, Z. Kutnjak,<br />
Ferroelectrics 410 (2011) 37-41.<br />
[3] B. Rožič, M. Jagodič, S. Gyergyek, M. Drofenik, S. Kralj, G. Cordoyiannis, Z. Kutnjak, Mol.<br />
Cryst. Liq. Cryst. 545 (2011) 99-104.<br />
[4] B. Rožič, M. Jagodič, S. Gyergyek, M. Drofenik, S. Kralj, Z. Jagličić, Z. Kutnjak, Ferroelectrics<br />
431 (2012) 150-153.<br />
[5] B. Rožič, M. Jagodič, S. Gyergyek, S. Kralj, V. Tzitzios, Z. Jagličić, Z. Kutnjak, sprejeto v<br />
Ferroelectrics.<br />
[6] G. Cordoyiannis, G. Nounesis, Z. Kutnjak, S. Žumer, Phys. Rev. E 75 (2007) 021702.<br />
71
Trajektorije defektnih linij v nematskih lupinah<br />
David Seč 1 , Miha Ravnik 1,2 in Slobodan ˇ Zumer 1,2,3<br />
1 Fakulteta za matematiko in fiziko, Jadranska 19, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
2 Center odličnosti NAMASTE, Jamova 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
3 Institut Joˇzef Stefan, Jamova 39, 1000 Ljubljana, Slovenija<br />
Ureditev nematskega tekočega kristala v sferičnih lupinah spremljajo različne defektne<br />
konfiguracije. V lupinah, kjer povrˇsine preferirajo planarno degenerirano urejanje nematika,<br />
mora biti celotni topoloˇski naboj +2 in običajno opazimo ˇstiri defektne linije z<br />
ovojnim ˇstevilom + 1.<br />
S kemijsko funkcionalizacijo teh defektov bi lahko ustvarili koloidne<br />
2<br />
delce z nastavljivo valenco, npr. z sp3 hibridizacijo pri tetraedrično postavljenih defektih<br />
[1]. Kontroliranje teh vezavnih mest s pomočjo trajektorij defektnih linij bi poskrbelo<br />
za samourejanje koloidov, primernih za aplikacije v fotoniki.<br />
Predstavili bomo numerično ˇstudijo medsebojnega vpliva anizotropije elastičnih konstant<br />
in nekoncentričnosti v sferičnih nematskih lupinah z nehomogeno debelino. Opazimo, da<br />
obstajajo različna stabilna in meta-stabilna stanja nematskih lupin, ko sistem spreminjamo<br />
po določenih transformacijskih trajektorijah [2]. S primerjavo računalniˇskih simulacij<br />
in eksperimentov pokaˇzemo vlogo elastičnih konstant nematika in končne debeline<br />
lupine na poloˇzaj defektnih linij. V nekoncentričnih lupinah (kjer je zgornji del<br />
mnogo tanjˇsi kot spodnji del) se vse ˇstiri defektne linije razporedijo po tanjˇsem delu, da<br />
zmanjˇsajo svojo dolˇzino. Anizotropija elastičnih konstant, ki jo eksperimentalno lahko<br />
spreminjamo s spreminjanjem temperature, postopno spremeni poloˇzaj defektnih linij<br />
v izrazito asimetričnega. Pri spremembi nekoncentričnosti pa defektne linije pribliˇzno<br />
ohranijo simetrično konfiguracijo.<br />
[1] T. Lopez-Leon, V. Koning, K. B. S. Devaiah, V. Vitelli in A. Fernandez-Nieves, Frustrated<br />
nematic order in spherical geometries, Nat. Phys. 7, 391 (2011).<br />
[2] D. Seč, T. Lopez-Leon, M. Nobili, C. Blanc, A. Fernandez-Nieves, M. Ravnik in S.<br />
ˇZumer, Defect trajectories in nematic shells: Role of elastic anisotropy and thickness heterogeneity,<br />
Phys. Rev. E 86, 020705 (2012).<br />
72
Vpliv melitina na prepustnost fosfolipidne membrane<br />
Gašper Kokot, Mojca Mally in Saša Svetina<br />
Inštitut za biofiziko, Medicinska fakulteta, Univerza v Ljubljani<br />
Peptid melitin je glavna sestavina čebeljega strupa. V membranah celic in lipidnih mehurčkov<br />
tvori nanometrske pore, sestavljene iz več melitinskih monomerov, in s tem poveča njihovo<br />
prepustnost za majhne molekule. Preučevali smo prehajanje snovi skozi membrane<br />
mehurčkov celičnih velikosti in na podlagi opazovanj modelirali značilnosti procesa<br />
oblikovanja por v membranah. V raztopini znotraj mehurčka so bile molekule dveh različnih<br />
velikosti: molekule sladkorja (dekstrana) in manjše molekule fluorescenčnega označevalca<br />
(Alexa Fluor). Iz vzorca smo izbrali mehurček in ga z mikropipeto prenesli v merilno celico,<br />
kjer je bila raztopina z melitinom. Mehurčke smo opazovali s fazno kontrastnim<br />
mikroskopom in vzporedno merili fluorescenčni signal, pri čemer nam je analiza faznokontrastne<br />
slike dala informacijo o vsebnosti dekstrana, analiza fluorescence pa o<br />
koncentraciji Alexa Fluora v mehurčku. Eksperiment je tako omogočil simultani, ločeni<br />
meritvi prehajanja dveh tipov molekul skozi melitinske pore in s tem analizo odziva<br />
posameznega mehurčka na melitin. Dobljeni odvisnosti prepustnosti od časa smo popisali z<br />
modelom, pri katerem smo upoštevali, da melitinske pore stalno nastajajo in rastejo z<br />
vgrajevanjem posameznih molekul melitina, ter da velike pore razpadajo na manjše.<br />
Porazdelitev por v membrani glede na število melitinskih monomerov v njih se tako stalno<br />
spreminja in približuje energijsko najbolj ugodni. Iz predlaganega modela je razvidno, da<br />
prepustnost membrane sprva narašča, nato pa se stabilizira na vrednosti, ki je od največje<br />
manjša.<br />
73
Določitev izvora akustično stimuliranega signala v možganih iz posnetkov<br />
magnetometra na kalijeve pare<br />
Vojko Jazbinšek 1 , Samo Beguš 2 in Zvonko Trontelj 1<br />
1 Inštitut za matematiko, fiziko in mehaniko, Ljubljana<br />
2 Fakulteta za elektrotehniko, Ljubljana<br />
Določili smo krajevne koordinate izvora akustično stimuliranega signala, ki je bil posnet z<br />
magnetometrom na kalijeve pare (MKP), v slušnem delu možganske skorje. Magnetometer<br />
je deloval v takoimenovanem režimu “Spin-exchange relaxation-free” (SERF) pri nizkih<br />
gostotah magnetnega pretoka in visoki koncentraciji atomov alkalne kovine K. Za akustično<br />
stimulacijo smo uporabili skupine pulzov s frekvenco 1 kHz, ki mo jih posredovali subjektu<br />
preko pnevmatske nemagnetne slušalke.<br />
Pred analizo smo iz merjenega signala subjekta odstranili prispevek signala srca (MKG),<br />
signale zaradi premikov oči (MOG) in motnje zaradi mehanskih vibracij. Nato smo lahko<br />
opazili v časovni skali znani signal N 100 m pri več merskih kanalih 256 kanalnega<br />
magnetometra. Omeniti velja, da je bilo potrebno magnetometrske kanale formirati v<br />
gradiometrsko konfiguracijo: en kanal magnetometra smo izbrali za referenčni kanal in<br />
prispevke ostalih uspešnih kanalov odšteli od referenčne vrednosti. Dobili smo 10 uspešnih<br />
kanalov, ki so imeli primerno razmerje signala proti šumu (S/N). To je ravno dovolj, da smo<br />
lahko v prvem približku določili kooordinate izvora signala. Uporabili smo dve metodi: a)<br />
iskanje optimalnega tokovnega dipola v modelu prevodne krogle z nelinearno metodo<br />
najmanjših kvadratov, b) iskanje porazdelitve tokov na površini možganske skorje z metodo<br />
ocene minimalne norme (MNE). Lokacija ekvivalentnega tokovnega dipola in težišče MNE<br />
tokovne porazdelitve se ujemata z rezultati, ki so jih dobili s SQUID magnetometri.<br />
74
Plakati<br />
P01 Kristjan Anderle Izvor pseudogap obnašanja v železovih superprevodnikih<br />
P02 Matej Babič Hrapavost in fraktalna dimenzija<br />
P03 Matej Babič Kompleksnost mikrostrukture, deformacije in fraktalna dimenzija<br />
P04 Matej Babič Uporaba fraktalne geometrije za opis poroznosti robotsko lasersko<br />
kaljenih vzorecev<br />
P05 Rok Bohinc Preučevanje disociativnih molekulskih stanj z metodo rentgenske<br />
absorpcije in resonančnega neelastičnega sipanja fotonov<br />
P06 Klemen Bučar Nadgradnja hemisferičnega elektronskega spektrometra na paralelno<br />
detekcijo<br />
P07 Goran Cesar Vpliv raztegovanja na dielektrični, elektromehanski in elektrokalorični<br />
odziv P(VDF-TrFE-CFE) terpolimera<br />
P08 Tilen Čadež Ne-adiabatska vožnja elektrona v kvantni žici s spinsko-tirno interakcijo<br />
P09 Andreja Eršte Strukturne in dielektrične lastnosti relaksorskih polimernih mešanic na<br />
aluminijevi podlagi<br />
P10 Cene Filipič Polaroni v magnetoelektričnih fluoridih<br />
P11 Admir Greljo Higgs Uncovering Light Scalar Remnants of High Scale <strong>Matter</strong><br />
Unification<br />
P12 Vojko Jazbinšek Lokalizacija ukrivljenih tokov v fantomu v obliki človeškega torza<br />
P13 Vojko Jazbinšek Regularizacijske metode pri elektrokardiografskem slikanju<br />
P14 Urška Jelerčič Model kompozitnega stika dvokomponentnih lipidnih membran<br />
P15 Luka Jeromel Sipanje identičnih jeder pri kinetičnih energijah nekaj MeV<br />
P16 Dalija Jesenek Vpliv topoloških defektov na spremembe v obliki membrane in<br />
ekocitotske fuzije<br />
P17 Simon Jesenko Optimalno število pigmentov v fotosintetskih kompleksih<br />
P18 Primož Koželj Električne, magnetne in termične lastnosti kompleksne kovinske spojine<br />
δ-FeZn10<br />
P19 Andraž Krajnc Prehod med kovino in izolatorjem v zeolitih<br />
P20 Matej Krajnc Osnovna stanja enoslojnega epitelijskega tkiva<br />
P21 Ambrož Kregar Magneto-electron states of non-interacting electrons with strong spinorbit<br />
coupling on a ring<br />
P22 Marta Lavrič Raziskave faznega prehoda iz nematske v smektično A fazo v<br />
tekočekristalnih elastomerih s pomočjo kalorimetrije visoke ločlivosti<br />
P23 Zala Lenarčič Dielektrični preboj Mottovega izolatorja.<br />
P24 Ivan Madan Meritve superprevodnih fluktuacij nad kritično temperaturo z<br />
večsunkovno optično femtosekundno spektroskopijo<br />
P25 Rene Markovič Funkcionalna povezanost celic beta iz Langerhansovih otočkov v tkivnih<br />
rezinah trebušne slinavke miši<br />
P26 Timon Mede Spontani zlom supersimetrije preko radiacijskih popravkov<br />
P27 Andrej Mihelič Analiza Starkovega pojava z meritvijo pridelkov atomov v metastabilnih<br />
stanjih<br />
P28 Ivan Nišandžić Search for new physics in B to D* tau nu decays<br />
P29 Jana Padežnik Gomilšek Absolutna določitev rentgenskega absorpcijskega koeficienta barija v<br />
območju robov L<br />
75
P30 Anna Pogrebna Magnetooptična časovno-ločljiva raziskava dinamike spinov Eu2+ v<br />
pniktidnih superprevodnikih EuFe2(AsxPx)2<br />
P31 Miha Ravnik Koloidi, fluidika, topologija in fotonika v kompleksnih nematskih<br />
tekočinah<br />
P32 Martin Rigler Frekvenčno podvajanje svetlobe v periodično moduliranih AlxGa1-xN<br />
tankih filmih<br />
P33 Brigita Rožič Nov mehki magnetoelektrični material: mešanica feroelektričnega<br />
tekočega kristala in feromagnetnih nanodelcev<br />
P34 David Seč Trajektorije defektnih linij v nematskih lupinah<br />
P35 Saša Svetina Vpliv melitina na prepustnost fosfolipidne membrane<br />
P36 Zvonko Trontelj Določitev izvora akustično stimuliranega signala v možganih iz<br />
posnetkov magnetometra na kalijeve pare<br />
76
1. Kristjan Anderle<br />
2. Izok Arčon<br />
3. Matej Babič<br />
4. Rok Bohinc<br />
5. Klemen Bučar<br />
6. Goran Casar<br />
7. Tilen Čadež<br />
8. Ana Dergan<br />
9. Andreja Eršte<br />
10. Svjetlana Fajfer<br />
11. Cene Filipič<br />
12. Denis Golež<br />
13. Andrej Gorišek<br />
14. Anton Gradišek<br />
15. Admir Greljo<br />
16. Robert Hauko<br />
17. Matjaž Humar<br />
18. Vid Iršič<br />
19. Simon Jazbec<br />
20. Vojko Jazbinšek<br />
21. Peter Jeglič<br />
22. Luka Jeromel<br />
23. Dalija Jesenek<br />
24. Simon Jesenko<br />
25. Viktor Kabanov<br />
26. Blaž Kavčič<br />
27. Matjaž Kavčič<br />
28. Gregor Kladnik<br />
29. Martin Klanjšek<br />
30. Alojz Kodre<br />
31. Nejc Košnik<br />
32. Primož Koželj<br />
33. Andraž Krajnc<br />
34. Ambrož Kregar<br />
35. Marta Lavrič<br />
36. Zala Lenarčič<br />
37. Ivan Madan<br />
38. Rene Markovič<br />
8. konferenca fizikov v osnovnih raziskavah<br />
SEZNAM UDELEŽENCEV<br />
77<br />
39. Timon Mede<br />
40. Andrej Mihelič<br />
41. Jernej Mravlje<br />
42. Ivana Mustac<br />
43. Igor Muševič<br />
44. Ivan Nišandžić<br />
45. Natan Osterman<br />
46. Jana Padežnik Gomilšek<br />
47. Egon Pavlica<br />
48. Andrej Petelin<br />
49. Marko Petrič<br />
50. Anna Pogrebna<br />
51. Anton Potočnik<br />
52. Peter Prelovšek<br />
53. Saša Prelovšek Komelj<br />
54. Miha Ravnik<br />
55. Eva Ribežl<br />
56. Martin Rigler<br />
57. Brigita Rožič<br />
58. David Seč<br />
59. Igor Sega<br />
60. Luka Snoj<br />
61. Vasja Susič<br />
62. Saša Svetina<br />
63. Luka Šantelj<br />
64. Miha Škarabot<br />
65. Uroš Tkalec<br />
66. Zvonko Trontelj<br />
67. Igor Vaskivskyi<br />
68. Anže Založnik<br />
69. Erik Zupanič<br />
70. Boštjan Žekš<br />
71. Matjaž Žitnik<br />
72. Marko Žnidarič<br />
73. Slobodan Žumer