1 - 名古屋大学素粒子宇宙起源研究機構（KMI）

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点粒子の場弦の場の理論の構築 (2)(x)d3kk0eikxa(k ) eikxa†( k )弦の場 Ψ[X(σ),b(σ),c(σ)] 世界面が座標X( ) x i量子化により'2 nnncos( n)固有モードの生成消滅位置と形を生成消滅[X,b,c]d26k ( k)nnd26k t(k) A ( k) B(k)c b 0; k101
弦の場の理論の構築 (3)• 相互作用 3 点相互作用の理論 (Cubic 型 )32局所場の理論 ( x1 x2) ( x2 x3) ( x3 x1)13123r1 2 026弦の場の理論X( r)( ) X( r1)( )
Page 3 and 4: Ⅰ. 弦の場の理論とは
Page 5: 点粒子の場弦の場の
Page 9 and 10: 作用と運動方程式CSFT
Page 11 and 12: 演算の定義 :1つの弦
Page 13 and 14: 演算の性質 01)()()(1)()()
Page 15 and 16: CSFTのゲージ対称性• 演
Page 17 and 18: タキオン真空解→Q BQ B
Page 19 and 20: Ⅱ. 弦の場の理論にも
Page 21 and 22: NWinding 数 in CSFT1 1( UQ )3BU Q
Page 23 and 24: Sliver 座標とKBc 代数 ( 議
Page 25 and 26: KBc 代数K,B,cは以下の代
Page 27 and 28: 円筒上の相関関数1KB
Page 29 and 30: 1 CSFTのN =本題に戻りま
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Page 35 and 36: Pure-gaugeとは?• Winding 数
Page 37 and 38: まとめCSFTにWinding 数を実
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Page 43 and 44: タキオン真空解もEOMを

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