Laboratorierapport i Fysik 6
Laboratorierapport i Fysik 6
Laboratorierapport i Fysik 6
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
2 Teori 3<br />
1 Form˚al<br />
I denne øvelse ses der p˚a et kredsløb best˚aende af en modstand R og en kapacitor C, en s˚akaldt<br />
RC-kreds. Kredsløbets transiente respons undersøges, og der ses p˚a hvordan RC-kredsløbet kan<br />
fungere som henholdsvis high- eller low-pass frekvensfilter.<br />
2 Teori<br />
RC-kredsløbet ses p˚a figur 1(a) p˚a side 5. Kredsløbets transiente respons skal undersøges, og her<br />
spiller op- og afladning af kapacitoren en vigtig rolle. Det skal ogs˚a undersøges hvordan kredsløbet<br />
kan bruges som frekvensfilter ved at have udgangsspændingen som en m˚aling over enten modstanden<br />
eller kapacitoren.<br />
For at analysere kredsløbet bruges hovedsageligt Kirchhoffs 2. lov, der følger af ladnings- og<br />
energibevarelse. Denne lov og siger at det samlede spændingsfald over en maske er nul n˚ar spændingsfaldet<br />
regnes med fortegn. Den kan findes i noternes formel (2.25). N˚ar der regnes p˚a vekselstrøm<br />
bruges komplekse strømme og spændinger, hvor de egentlige fysiske størrelser er realdelen<br />
af disse. Denne metode bruges for at forsimple udregningerne.<br />
2.1 Transient respons<br />
P˚a figuren af kredsløbet, figur 1(a) p˚a side 5, er der en kontakt S. N˚ar denne er i position A<br />
oplades kapacitoren og ladning ophobes p˚a dens plader. N˚ar kapacitoren er opladt, dvs. efter en<br />
tid mange gange større end den karakteristiske tid τ = RC, og kontakten skiftes over i position B<br />
aflades kapacitoren og energien afsættes i modstanden.<br />
I vejledningen til øvelsen er opladningen gennemregnet, og udtryk for b˚ade spændingen over<br />
modstanden og kapacitoren er angivet som<br />
<br />
UR(t) = E exp − t<br />
<br />
, (2.1)<br />
UC(t) = E<br />
<br />
1 − exp<br />
RC<br />
<br />
− t<br />
RC<br />
<br />
. (2.2)<br />
Afladningen skal udregnes udfra de lærte værktøjer. Der ses alts˚a nu p˚a figur 1(a) p˚a side 5,<br />
med kontakten S flyttet til positionen B, og kapacitoren med startladningen Q = CE. Kichhoffs<br />
2. lov giver da at<br />
0 = RI + Q<br />
C<br />
= RdQ<br />
dt<br />
+ Q<br />
C<br />
⇔ 0 = dQ<br />
dt<br />
+ Q<br />
RC .<br />
Denne differentialligning løses med hensyn til Q, og løsningen er givet ved<br />
<br />
Q(t) = Aexp − t<br />
<br />
.<br />
RC<br />
Den konstante faktor A findes ud fra begyndelses betingelsen, at kapacitoren er opladt s˚a Q(0) =<br />
CE, og er dermed givet ved A = Q(0) = CE. Den samlede løsning bliver alts˚a at ladningen p˚a<br />
kapacitoren er<br />
<br />
Q(t) = CE exp − t<br />
<br />
.<br />
RC