6 - Líneas de Transmisión (cont.) - Facultad de Ingeniería - UBA ...

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Electromagnetismo 2004 6-52
t/τ
r = 0.5
r = 1
r = 2
Estas ondas viajan hacia la entrada desde el mismo instante t1 en que se generan. Las diversas
formas de onda que se obtienen cuando la impedancia de carga no es resistiva pura permiten
sacar conclusiones del tipo de impedancia de carga y da origen a aplicaciones técnicas 2 .
En los ejemplos precedentes se conectó una batería a la línea. Desde el punto de vista matemático
se usó una función escalón para describir la propagación de las ondas en la línea. Habitualmente
en lugar de enviar un escalón se envía un pulso
f(t)
h1(t)
por la línea. Podemos usar los resultados obtenidos ya
que el pulso es equivalente a dos escalones separados en
el ancho temporal del pulso y de amplitudes iguales y de
signo opuesto, como se muestra en la figura:
h2(t)
f ( t)
= h1(
t)
+ h2
( t −τ
) .
Para analizar el comportamiento de la propagación de pulsos en una línea de transmisión, debemos
comparar el tiempo de viaje a lo largo de la línea con el ancho del pulso. Si el ancho del
pulso es mucho menor que el tiempo de viaje el pulso mantiene su entidad en la propagación y
las formas de onda obtenidas en el ejemplo previo son aplicables. Si el ancho de pulso es comparable
con el tiempo de tránsito el problema se complica, especialmente cuando hay múltiples
rebotes, y es necesario un cálculo por computadora.
2 Hewlett-Packard Application Note 1304-2, “Time Domain Reflectometry Theory”, 1988 (HP-AN1304.PDF).
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Juan C. Fernández - Departamento de Física – Facultad de Ingeniería
Universidad de Buenos Aires – www.fi.uba.ar
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