elementos de la teoria de tensiones y deformaciones - unne
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ESTABILIDAD II CAPITULO III: ELEMENTOS DE LA TEORIA DE TENSIONES Y DEFORMACIONES<br />
TM = rsenβ<br />
= rsen<br />
TM<br />
=<br />
σ<br />
x<br />
− σ<br />
2<br />
y<br />
( 2α<br />
+ θ)<br />
sen2α<br />
+ τ<br />
xy<br />
= rsen2α<br />
cos θ + r cos 2α<br />
senθ<br />
cos 2α<br />
= τ<br />
α<br />
≡<br />
Ec.(<br />
3.<br />
9)<br />
El círculo <strong>de</strong> Mohr no sólo resulta práctico para <strong>de</strong>terminar <strong>la</strong>s <strong>tensiones</strong> presentes en un p<strong>la</strong>no<br />
cualquiera , sino que a partir <strong>de</strong>l mismo pue<strong>de</strong>n obtenerse <strong>la</strong>s <strong>tensiones</strong> principales y sus p<strong>la</strong>nos principales,<br />
o <strong>la</strong>s <strong>tensiones</strong> tangenciales máxima y mínima. En el circulo <strong>de</strong> <strong>la</strong> figura 3.9 hemos representado<br />
<strong>la</strong>s <strong>tensiones</strong> recientemente mencionadas y sus correspondientes p<strong>la</strong>nos <strong>de</strong> actuación. En el mismo<br />
también pue<strong>de</strong> verse que en correspon<strong>de</strong>ncia con <strong>la</strong>s <strong>tensiones</strong> principales existen tangenciales<br />
nu<strong>la</strong>s.<br />
a) Corte puro<br />
A través <strong>de</strong>l círculo <strong>de</strong> Mohr po<strong>de</strong>mos analizar algunos casos particu<strong>la</strong>res que nos interesan.<br />
/2005 12
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