S-114.1327 Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta 14.5.2009 λ λ
S-114.1327 Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta 14.5.2009 λ λ
S-114.1327 Fysiikka III (EST) Tentti ja välikoeuusinta 14.5.2009 λ λ
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
S-<strong>114.1327</strong> <strong>Fysiikka</strong> <strong>III</strong> (<strong>EST</strong>) <strong>Tentti</strong> <strong>ja</strong> <strong>välikoeuusinta</strong> <strong>14.5.2009</strong><br />
Välikoeuusinnassa vastataan vain kolmeen tehtävään. Kokeesta saatu pistemäärä kerrotaan tekijällä 5/3.<br />
Merkitse paperiin uusitko jommankumman välikokeen, vai suoritatko tentin.<br />
1. Välikokeen alue<br />
1. Valosähköinen ilmiö. Jos valon aallonpituus on 590 nm, se pystyy juuri <strong>ja</strong> juuri irrottamaan elektrone<strong>ja</strong><br />
tutkittavalta metallilevyltä. Valaistaan samaa metallilevyä valolla, jonka aallonpituus on kolmasosa tästä.<br />
Mikä on suurin nopeus, jonka irtoava elektroni voi tällöin saada?<br />
Ratkaisu<br />
590nm on taajuus jolla kineettinen energia = 0 ⇒ hf = φ →<br />
= 3.37×10 −19 J.<br />
c<br />
h <strong>λ</strong><br />
= φ → φ =<br />
8<br />
−34<br />
⎛ 3×<br />
10 m/s ⎞<br />
(6.63× 10 J ⋅s)<br />
⎜ −9<br />
590 × 10 m ⎟<br />
⎝<br />
⎠<br />
Jos aallon pituus on kolmasosa alkuperäisestä <strong>λ</strong> =<br />
⎛<br />
⎞<br />
× ⋅ ⎜ − 3.37×10 −19 J = 6.74×10 −19 J.<br />
× ⎟<br />
⎝<br />
⎠<br />
1 2<br />
Nopeudeksi saadaan asettamalla liike-energia = mv<br />
2 e<br />
8<br />
(6.63 10 −34<br />
J s) 3 3×<br />
10 m/s<br />
⎜ 590 10 −9<br />
m<br />
1<br />
2 (9.11×10−31 kg) v 2 = 6.74×10 −19 J ⇒ v = 1.22×10 6 m/s.<br />
1<br />
590nm liike-energia on<br />
3<br />
2. a) Yksiulotteinen potentiaaliaskel on määritelty seuraavasti:<br />
⎧0, kun x < 0<br />
Ep<br />
( x)<br />
= ⎨<br />
⎩E0, kun x > 0<br />
Hiukkanen, jonka energia on E = 4E0<br />
, tulee x-akselin negatiivisesta suunnasta potentiaaliaskeleen kohdalle.<br />
Mikä on todennäköisyys, että se hei<strong>ja</strong>stuu takaisin?<br />
Ratkaisu:<br />
Lähestyvän hiukkasen energia on siis neljä kertaa kynnyksen korkeus. Hei<strong>ja</strong>stumistodennäköisyyden<br />
ilmaisee hei<strong>ja</strong>stumiskerroin<br />
missä<br />
k =<br />
2mE<br />
<br />
2<br />
⎛k<br />
− k′<br />
⎞<br />
R = ⎜ ⎟<br />
⎝k<br />
+ k′<br />
⎠ ,<br />
on aaltovektorin itseisarvo alueessa x < 0 <strong>ja</strong><br />
itseisarvo alueessa x ≥ 0 . Sijoitetaan nämä R:n lausekkeeseen.<br />
( 0 )<br />
( )<br />
k′ =<br />
( − )<br />
2m E E 0<br />
2 2<br />
2<br />
− ( − 0 )<br />
⎡ 2mE 1 1 E E ⎤<br />
− − 0<br />
⎥ ⎢<br />
⎥<br />
+ ( − 0)<br />
⎢ + − ⎥ ⎜<br />
0<br />
1 1 E0<br />
E ⎟<br />
⎝ ⎠<br />
⎡ 2mE 2m E E ⎤ − − ⎛1 1 E E ⎞<br />
∴ R = ⎢<br />
= =⎜ ⎟<br />
⎢ 2mE 2m E E ⎥ 2mE 1 1 E E + −<br />
⎣ ⎦ ⎣ ⎦<br />
Sijoitetaan E.<br />
2 2<br />
⎛1− 1−E0 4E<br />
⎞<br />
0<br />
⎛1− 1−1 4 ⎞<br />
∴ R ≈ = ≈0,0052 ≈0,005<br />
.<br />
⎜1+ 1− E0 4E<br />
⎟ ⎜<br />
0 1+ 1−1 4 ⎟<br />
⎝<br />
⎠ ⎝ ⎠<br />
<br />
on aaltovektorin<br />
.
3. Hiukkanen voi liikkua äärettömän kovassa potentiaaliboksissa x-akselin välillä [x = 0 , x = a]. Sen<br />
⎡ ⎛π<br />
x ⎞⎤<br />
⎛π<br />
x ⎞<br />
aaltofunktio a<strong>ja</strong>nhetkellä t = 0 on Ψ ( xt , = 0)<br />
= 8/5a⎢1+ cos⎜ ⎟ sin⎜ ⎟<br />
a<br />
⎥ . a) Mikä on hiukkasen<br />
⎣ ⎝ ⎠⎦<br />
⎝ a ⎠<br />
aaltofunktio a<strong>ja</strong>nhetkellä t > t0<br />
? b) Mikä on hiukkasen keskimääräinen energia a<strong>ja</strong>nhetkinä t = 0 <strong>ja</strong><br />
mielivaltaisella a<strong>ja</strong>nhetkellä t > t0<br />
? Apuneuvo: sin 2α = 2sinαcosα<br />
. Kyseessä on ei stationäärinen tila eli<br />
parin stationäärisen tilan summa.<br />
Ratkaisu<br />
Hiukkanen liikkuu yksiulotteisessa potentiaalikuopassa, jonka ominaisenergiat ovat<br />
2 2 2<br />
n π <br />
En<br />
= ;<br />
2<br />
2ma<br />
n=<br />
1,2,3,,<br />
(1)<br />
<strong>ja</strong> normitetut ominaisfunktiot<br />
φ n =<br />
2 ⎛nπ<br />
x⎞<br />
sin ⎜ ⎟<br />
a ⎝ a ⎠ . (2)<br />
Tehtävässä annettu aaltofunktio hetkellä t = 0 ei selvästikään ole mikään ominaistiloista, vaan kyseessä on<br />
ns ei-stationäärinen tila eli sationääristen tilojen superpositio. Puretaan annettu aaltofunktio stationääristen<br />
tilojen sar<strong>ja</strong>kehitelmäksi käyttäen hyväksi ominaistilojen ortonormeerausominaisuutta:<br />
⎡ ⎛πx⎞⎤ ⎛πx⎞ ⎡ ⎛πx⎞ 1 ⎛2πx⎞⎤<br />
Ψ ( xt , = 0)<br />
= 8/5a⎢1+ cos⎜ ⎟ sin 8/5a<br />
sin sin<br />
a<br />
⎥ ⎜ ⎟= a<br />
⎢ ⎜ ⎟+ ⎜ ⎟ =<br />
a 2 a<br />
⎥<br />
⎣ ⎝ ⎠⎦ ⎝ ⎠ ⎣ ⎝ ⎠ ⎝ ⎠⎦<br />
2 1<br />
= φ1 + φ2<br />
5 5<br />
(3)<br />
missä käytettiin tehtävässä annettua trigonometrian apuneuvoa. Huomaa myös, että tilojen kertoimien<br />
neliöiden summa = 1 , ts voimme tulkita yhtälön (3) siten, että hiukkanen on todennäköisyydellä 4/5<br />
perustilassa <strong>ja</strong> todennäköisyydellä 1/5 ensimmäisessä viritetyssä tilassa. Hiukkasen aaltofunktio kyseisessä<br />
ei-stationäärisessä tilassa on a<strong>ja</strong>n funktiona<br />
2 iE1t<br />
/ 1 iE2t<br />
/<br />
Ψ ( xt , ) e − <br />
− <br />
= φ1 + e φ2.<br />
5 5<br />
b) Hiukkasen keskimääräinen energia = energian odotusarvo = perustilan energia x 4/5 <strong>ja</strong> ensimmäisen<br />
virittetyn tiaaln energia x 1/5 ts.:<br />
2 2<br />
4 1 8 π <br />
E = E + E =<br />
5 5 5 2ma<br />
1 2 2<br />
2 Välikokeen alue<br />
4. Vastaa lyhyesti:<br />
a) Mitä tarkoitetaan elektronin gyromagneettisella suhteella?<br />
Kulmaliikemäärän <strong>ja</strong> magneettisen momentin suhdetta kuvaavaa pal<strong>ja</strong>sta lukua, joka kertoo miten<br />
magneettisen momentin suuruus poikkeaa tilanteesta, jossa massa <strong>ja</strong> varaus ovat tasaisesti <strong>ja</strong>kautuneet<br />
pyörivän systeemin sisällä. Elektronin gyromagneettinen suhde g S on noin 2.
) Mikä on ekvipartitioperiaate?<br />
Ekvipartitioperiaate kertoo, että kuhunkin liikkeen vapausasteeseen liittyy lämmöstä johtuen keskimäärin<br />
( 1/2)<br />
k B T kineettistä <strong>ja</strong> ( 1/2)<br />
k B T potentiaalienergiaa molekyyliä kohden – jälkimmäinen vain jos ko.<br />
vapausasteeseen liittyy potentiaalienergia. Tämä keskimääräinen lämpöenergia saavutetaan kun lämpötila on<br />
niin korkea, että ko. liikkeen vapausasteen kynnysenergia on paljon pienempi kuin k T .<br />
c) Mikä on spin-ratavuorovaikutus?<br />
Rataliikkeeseen voidaan a<strong>ja</strong>tella liittyvän efektiivisen sähkövirran josta aiheutuu magneettinen momentti.<br />
Tämä on nollasta poikkeava vain jos elektroni kiertää ydintä ts jos kulmaliikemäärä ei ole nolla.<br />
Rataliikkeeseen liittyvän magneettinen momentti vuorovaikuttaa spin-magneettisen momentin kanssa. Tämä<br />
vuorovaikutus riippuu magneettisten momenttien keskinäisestä kulmasta <strong>ja</strong> sitä kutsutaan spinratavuorovaikutukseksi.<br />
d) Mikä on Einsteinin <strong>ja</strong> Depyen hilalämpömallien ero?<br />
Einsteinin mallissa atomit ovat toisistaan riippumattomia harmonisia värähtelijöitä. Debyen<br />
hilalämpömallissa kukin kiteen seisovista aalloista muodostaa harmonisen oskillaattorin. Mallien ero on<br />
pieni korkeissa lämpötiloissa – molemmat mallit antavat ekvipartitioperiaatteen mukaisen ominaislämmön<br />
3R moolia kohden.<br />
e) Mitä tarkoittaa Paulin kieltosääntö? Mitä sen perusteella voidaan sanoa heliumin perustilan<br />
aaltofunktiosta?<br />
Paulin kieltosäännön mukaan kahden elektronin kaikki kvanttiluvut eivät voi olla samo<strong>ja</strong>. Tämä johtaa siihen<br />
että vaihdettaessa kahden elektronin rata <strong>ja</strong> spin-koordinaatit aaltofunktio vaihtaa merkkinsä. Heliumin<br />
perustilassa kokonaisspin on nolla jolloin aaltofunktion spin-osa on antisymmetrinen <strong>ja</strong> rataosa symmetrinen.<br />
f) Mikä on LCAO menetelmä?<br />
Likimääräismenetelmä molekyylien elektronitilojen laskemiseksi esittämällä ne molekyyliin kuuluvien<br />
atomien atomiorbitaalien avulla.<br />
5. Hiukkasen kulmaliikemäärän kvanttiluku l = 2 . (a) Mitkä ovat L z :n mahdolliset arvot? (b) Mikä on L<br />
vektorin pituus? (c) Mikä on L :n <strong>ja</strong> z-akselin välisen kulman pienin mahdollinen arvo?<br />
Ratkaisu:<br />
(a) Kulmaliikemäärän z-komponentin mahdolliset arvot ovat Lz<br />
= m , missä m = 0, ± 1, …, ± l = 0, ± 1, ± 2.<br />
Mahdolliset arvot ovat siten:<br />
L z = −, − 2 ,0, + , + 2.<br />
(b) Kulmaliikemäärän itseisarvo on<br />
L= l( l+ 1) =<br />
6.<br />
(c) Kulmaliikemäärän <strong>ja</strong> z-akselin välinen kulma on<br />
L<br />
cos<br />
z Lz<br />
m<br />
m<br />
θ = = = =<br />
L L ll ( + 1) ll ( + 1)<br />
−1<br />
⎛ 2 ⎞ <br />
⇒ θmin<br />
= cos ⎜ ⎟≈35,3<br />
⎝ 6 ⎠<br />
3 3<br />
6. Kuparin tiheys on 8.9 × 10 kg/m <strong>ja</strong> atomimassa 63,54 amu. Kuparissa on yksi johtavuuselektroni atomia<br />
kohden. a) Laske kuparin Fermienergia. b) Nestetypen lämpötilassa (77 K) kuparin ominaisvastus<br />
−9<br />
on 4× 10 Ωm . Laske johtavuuselektronin vapaa matka Druden mallista, olettaen että elektronin nopeus on<br />
E ≈ 1/2 m v . (Harris 10.51)<br />
likimain Fermipinnalla olevan elektronin nopeus ts. ( )<br />
2<br />
Ratkaisu<br />
a) Kuparin tiheyden <strong>ja</strong> atomimassan avulla saadaan johtavuuselektronien tiheydeksi kuparissa<br />
F<br />
e<br />
B
3 3<br />
8.9 × 10 kg/m<br />
η =<br />
−27<br />
63.5 u × 1.66 × 10 kg/u<br />
E F<br />
2 2/3 2<br />
(3 π )<br />
=<br />
2m<br />
<br />
( η)<br />
2/3<br />
= 8.44×10 28 m –3 . Sijoittamalla tama Fermienergian lausekkeeseen<br />
saadaan Fermienergiaksi E F = 7,03 eV<br />
b) Atomien keskinäinen etäisyys saadaan a<strong>ja</strong>ttelemalla, että jokainen atomi vie kuution muotoisen<br />
tilavuuden, jonka käänteisarvo on atomien tiheys. Atomien keskimääräinen etäisyys on siis tämän tilavuuden<br />
28 −3<br />
eli kuution särmän pituus d = ( 8.44 × 10 m ) −1/3<br />
= 2.28×10 −10 m.<br />
2<br />
e ητ<br />
Druden mallin mukaan johtavuus on σ = missä τ keskimääräinen aika törmäysten välillä. Tehtävässä<br />
me<br />
on annettu johtavuus nestetypen lämpötilassa, joten siitä voidaan ratkaista τ :<br />
2<br />
−19 2 28 –3<br />
e η t 1 (1.6 × 10 C) (8.44 × 10 m ) t<br />
σ = → =<br />
⇒ τ = 1.05×10 –13 s. Fermienergian avulla<br />
m<br />
−9 −31<br />
4 × 10 Ω⋅ m 9.11×<br />
10 kg<br />
e<br />
saamme nopeudeksi E = mv → v =<br />
F<br />
1 2<br />
× ×<br />
−19<br />
2 31<br />
2(7 1.6 10 J)<br />
9.11×<br />
10 kg<br />
= 1.57×10 6 m/s.<br />
Törmäysten välillä johtavuuselektroni kulkee siis matkan (1.57 × 10 6 m/s) (1.05 × 10 –13 s) = 0.17µm. Tämä on<br />
noin 700 kertaa atomien välinen etäisyys kuparissa!<br />
VAKIOITA<br />
−31 −27 −27 −27<br />
me = 9, 1091× 10 kg mp = 1,6725 × 10 kg mn<br />
= 1,6748 × 10 kg amu = 1,6605<br />
× 10 kg<br />
−19 8 −34 −24<br />
−1<br />
e = 1,6021 × 10 C c = 2,9979 × 10 m / s = 1,0545 × 10 Js μ B = 9,2732<br />
× 10 JT<br />
−12<br />
2 -1 -2<br />
−6<br />
−2<br />
ε0<br />
= 8,8544 × 10 C N m Ke<br />
= 1 / 4πε0<br />
μ0<br />
= 1,2566 × 10 mkgC Km<br />
= μ0<br />
/ 4π<br />
−11 2 −2 23 −1 -1 -1 -23 −1<br />
γ = 6,670 × 10 Nm kg NA<br />
= 6,0225 × 10 mol R = 8,3143 JK mol k = 1,3805 × 10 JK