tässä
tässä
tässä
Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
INSINÖÖRIFYSIIKKA IA:N LUENNOILLA SYKSYLLÄ 2005<br />
ESITETTYJÄ TIIVISTELMIÄ YM.<br />
Insinöörifysiikan opintojaksojen riippuvuudet toisistaan ......2<br />
Tieteiden luokittelu .....................................................................3<br />
Fysiikan tyyppi tieteenä .............................................................4<br />
Fysiikan määritelmä ...................................................................5<br />
Fysiikan selityskyky ...................................................................6<br />
Tieteiden vaikuttavuus toisiinsa ...............................................7<br />
SI-yksiköiden oikeinkirjoitussääntöjä * ......................................8<br />
SI-yksiköiden ääntämisestä * ......................................................9<br />
Mekaniikan osa-alueet .............................................................10<br />
Liikkeen lajeja ...........................................................................11<br />
Newtonin I laki ..........................................................................12<br />
Newtonin II laki .........................................................................13<br />
Newtonin III laki ........................................................................14<br />
Pistemäisten kappaleiden systeemi tasapainossa ................15<br />
Pistemäisten kappaleiden systeemi kiihtyvässä liikkeessä ..16<br />
Hyötysuhde * ..............................................................................17<br />
Konservatiivisen voiman tekemä työ ......................................18<br />
Konservatiivisuuden matemaattinen osoittaminen ...............19<br />
Impulssi ....................................................................................20<br />
Liikemäärän ja liike-energian vertailu .....................................21<br />
Törmäys ....................................................................................22<br />
Pyörimisen liikeyhtälö ..............................................................23<br />
Mekaniikan säilymislait ............................................................24<br />
Kimmoisuuteen liittyvää sanastoa * .........................................25<br />
* Sisältää oppikirjaan nähden olennaista lisätietoa.
INSINÖÖRIFYSIIKAN OPINTO-<br />
JAKSOJEN RIIPPUVUUDET<br />
TOISISTAAN
TIETEIDEN LUOKITTELU<br />
ESIMERKKEJÄ ERITYYPPISISTÄ TIETEISTÄ:<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
5<br />
6<br />
7
FYSIIKAN TYYPPI TIETEENÄ:<br />
• eksakti tiede<br />
• kokeellinen tiede<br />
• luonnontiede
FYSIIKAN (ERÄS) MÄÄRITELMÄ:<br />
Fysiikka on tiede, joka pyrkii kaikkien<br />
luonnonilmiöiden yhtenäiseen<br />
selittämiseen samojen yleisten<br />
peruslakien avulla.
FYSIIKAN SELITYSKYKY
TIETEIDEN VAIKUTTAVUUS TOISIINSA
SI-YKSIKÖIDEN OIKEINKIRJOITUSSÄÄNTÖJÄ<br />
Suureiden tunnukset kirjoitetaan vinolla tai kursiivilla<br />
(esim. F, v ), mutta yksiköiden tunnukset normaalilla<br />
kirjasimella (esim. N, m/s 2 ).<br />
Yksiköiden nimet kirjoitetaan pienellä kirjaimella, vaikka ne<br />
olisi johdettu henkilönimestä (esim. newton, pascal), mutta<br />
sellaisten yksiköiden tunnukset kirjoitetaan isolla<br />
alkukirjaimella (esim. N, Pa).<br />
Lukuarvo erotetaan yksiköstä sanavälillä (esim. 11,9 m).<br />
Desimaalit erotetaan pilkulla. (Tämä on ISO:n suositus, jota<br />
ei kattavasti maailmalla kuitenkaan noudateta.)<br />
Johdetussa yksikössä toisillaan kerrottavat tunnukset<br />
erotetaan sanavälillä tai pisteellä (ei vinoristillä), mikäli<br />
väärinkäsityksen vaara on olemassa. (ei esim. mN, vaan<br />
m N, m·N, N m, N·m tai Nm).<br />
Nimittäjässä esiintyvä yksiköiden tulo on ympäröitävä<br />
suluilla, jos käytetään vinoa jakoviivaa (esim. W/(K·m)).<br />
Kerrannaisyksikön etuliite kirjoitetaan välittömästi yhteen<br />
tunnuksen kanssa (esim. mN, Mm, kPa).<br />
Etuliite ja yksikkö muodostavat yhdessä uuden tunnuksen,<br />
joka voidaan korottaa potenssiin sellaisenaan ilman<br />
sulkumerkkejä (esim. mm 2 , µs –1 ).<br />
Useampia etuliitteitä ei saa yhdistää samaan yksikköön (ei<br />
esim. Mkm, vaan Gm). Yksiköiden tuloissa etuliite liitetään<br />
vain etumaiseen yksikköön (ei mN·mm, vaan µN·m).<br />
Yksiköiden tunnuksiin ei (SFS:n mukaan) liitetä taivutuspäätettä,<br />
jos sijamuoto ilmenee asiayhteydestä yksikäsitteisesti.<br />
(Esim. "2 m pituinen", mutta "2 m:iin saakka".)
SI-YKSIKÖIDEN ÄÄNTÄMISESTÄ<br />
Oikein:<br />
Väärin:<br />
N njuut(o)n newton<br />
J joule džaul(e)<br />
W vatti uot<br />
Hz hertsi herts<br />
C kulombi koulombi, kulõ´<br />
Ω oomi ohmi, omega<br />
µ mikro myy
MEKANIIKAN OSA-ALUEET<br />
1. KINEMATIIKKA<br />
• Tutkii liikettä ilmiönä.<br />
• Pyrkii esittämään liikkeen mitattavilla suureilla ja<br />
näiden suureiden väliset riippuvuudet.<br />
• Ei tutki liikkeen aiheuttajaa.<br />
2. DYNAMIIKKA<br />
• Tutkii liikkeen riippuvuutta liikkuvasta kappaleesta ja<br />
kappaleen ympäristöstä.<br />
3. STATIIKKA<br />
• Tutkii tasapainoehtoja.
LIIKKEEN LAJEJA<br />
ETENEMISLIIKE vs. PYÖRIMISLIIKE<br />
ULKOINEN LIIKE vs. SISÄINEN LIIKE<br />
JÄRJESTÄYTYNYT vs. JÄRJESTÄYTYMÄTÖN LIIKE
Newtonin I laki<br />
Jos kappaleeseen ei vaikuta mikään<br />
voima tai siihen vaikuttavien voimien<br />
summa on nolla, kappale pysyy<br />
levossa tai jatkaa suoraviivaista liikettä<br />
tasaisella nopeudella.<br />
Jatkavuuden laki, hitauden laki
Newtonin II laki<br />
Kappaleen kiihtyvyys on kappaleeseen<br />
vaikuttavan nettovoiman suuntainen ja<br />
nettovoimaan suoraan verrannollinen<br />
sekä kääntäen verrannollinen<br />
kappaleen massaan.<br />
Dynamiikan peruslaki
Newtonin III laki<br />
Jos kappale vaikuttaa toiseen<br />
kappaleeseen jollakin voimalla,<br />
jälkimmäinen kappale vaikuttaa<br />
edelliseen yhtä suurella,<br />
vastakkaissuuntaisella voimalla.<br />
Vaikutuksen ja vastavaikutuksen laki
PISTEMÄISTEN KAPPALEIDEN MUODOSTAMAN<br />
SYSTEEMIN TASAPAINO-ONGELMAN RATKAISEMINEN<br />
1. Piirrä kuvio, jossa näkyvät kaikki etäisyydet ja kulmat.<br />
2. Valitse systeemin jokin kappale ja piirrä siitä vapaakappalekuvio,<br />
jossa kappaletta esittää piste ja josta<br />
systeemin kaikki muut kappaleet puuttuvat.<br />
3. Piirrä ympäristön kappaleeseen kohdistamat voimat<br />
vektoreina näkyviin:<br />
• painovoima alaspäin,<br />
• pinnan tukivoima kohtisuorasti pinnasta ulos<br />
kappaleeseen päin,<br />
• kitkavoima pinnan suuntaisesti (ja vastakkaisesti<br />
liikkeen tai liikepyrkimyksen suunnalle),<br />
• köyden aiheuttama jännitysvoima köyden suuntaisesti<br />
ja kappaleesta poispäin.<br />
Anna jokaiselle voimalle tunnus ja tarkista, ettet ole<br />
keksinyt olemattomia voimia. (Kysy itseltäsi mikä toinen<br />
kappale on kyseisen voiman aihettanut kosketuksellaan<br />
tai kaukovaikutuksena.)<br />
4. Älä piirrä kuvioon voimia, joita tarkastelemasi kappale<br />
kohdistaa ympäristöönsä.<br />
5. Valitse koordinaatisto. (Laskutoimituksia helpottaa, jos<br />
useat voimat ovat akseleiden suuntaisia. Esim. pinnan<br />
suunta kannattaa yleensä valita x-akseliksi, vaikka pinta<br />
olisi kalteva.)<br />
6. Kirjoita tasapainoehto kullekin akselisuunnalle erikseen:<br />
∑ Fi<br />
x<br />
= 0 , ∑ Fi<br />
y<br />
= 0, ∑ Fi<br />
z<br />
= 0.<br />
i<br />
i<br />
i<br />
7. Jos kappaleita enemmän kuin yksi, toista kohdat 2–6<br />
jokaiselle erikseen. (Koordinaatistojen ei tarvitse olla<br />
samoja.) Käytä Newtonin III lakia keskenään<br />
vuorovaikuttavien kappaleiden toisiinsa kohdistamiin<br />
voimiin. Ratkaise tuntemattomat suureet yhtälöryhmästä,<br />
jonka kunkin kappaleen tasapainoehdot ja kappaleiden<br />
väliset vastavoimaehdot muodostavat.<br />
8. Testaa lopputuloksen järkevyyttä sijoittamalla<br />
parametreille arvoja, jotka antavat helposti arvattavan<br />
tuloksen. (Esim. kaltevuuskulmat 0° ja 90°.)
PISTEMÄISTEN KAPPALEIDEN MUODOSTAMA SYSTEEMI<br />
KIIHTYVÄSSÄ LIIKKEESSÄ<br />
Ratkaistaan muuten samaan tapaan kuin pistemäisten<br />
kappaleiden muodostaman systeemin tasapaino-ongelma,<br />
mutta nyt käytetään tasapainoehtojen sijasta Newtonin II<br />
lakia:<br />
∑<br />
i<br />
F<br />
i x<br />
= max, ∑ Fi<br />
y<br />
= may,<br />
∑ Fi<br />
z<br />
= maz.<br />
i<br />
i<br />
Erityisesti on nyt varottava kiihtyvyyden (tai massalla<br />
kerrotun kiihtyvyyden) merkitsemistä vapaakappalekuvioon<br />
kappaleeseen vaikuttavaksi voimaksi. Kiihtyvyyden voi<br />
kyllä muistutukseksi merkitä omalla nuolellaan kappaleen<br />
viereen.
HYÖTYSUHDE<br />
η = P anto / P otto<br />
= W anto / W otto<br />
= saatu / maksettu
Konservatiivisen voiman tekemä työ<br />
1. voidaan aina ilmaista jonkin<br />
potentiaalienergiafunktion alku- ja<br />
loppuarvojen erotuksena,<br />
2. on palautuvaa,<br />
3. ei riipu kohteena olevan kappaleen<br />
kulkemasta reitistä, vaan ainoastaan<br />
sen alku- ja loppupisteistä,<br />
4. on kaikkiaan nolla, jos kohteena<br />
olevan kappaleen loppupiste yhtyy<br />
sen alkupisteeseen.<br />
Nämä neljä ehtoa ovat keskenään ekvivalenttejä,<br />
ts. voidaan matemaattisesti<br />
todistaa, että minkä tahansa ehdon<br />
voimassaolosta seuraa muidenkin<br />
voimassaolo.
MITEN VOIDAAN LASKEMALLA<br />
OSOITTAA, ETTÄ ANNETTU<br />
VOIMA ON KONSERVATIIVINEN<br />
TAI EPÄKONSERVATIIVINEN?<br />
Jos tunnetaan voiman lauseke paikan<br />
funktiona ja halutaan todistaa, että<br />
voima on konservatiivinen, riittää<br />
löytää jokin lauseke, jonka gradientin<br />
negaatio on tuo kyseinen voima.<br />
Jos tunnetaan voiman lauseke paikan<br />
funktiona ja halutaan todistaa, että<br />
voima on epäkonservatiivinen, riittää<br />
löytää jonkin kahden paikan väliset<br />
kaksi reittiä, joita pitkin tuon voiman<br />
tekemät työt ovat erisuuret (tai yksi<br />
umpinainen reitti, jota pitkin voiman<br />
tekemä työ ei ole nolla).
IMPULSSI<br />
Yleispätevä määritelmä:<br />
r<br />
J<br />
=<br />
t<br />
2<br />
∫ ∑<br />
r<br />
F dt i<br />
t<br />
1<br />
i<br />
Yhteys keskimääräiseen nettovoimaan:<br />
r r<br />
J = F ( t − t<br />
av 1 ) 2<br />
Yhteys liikemäärään:<br />
r r r<br />
J = p − p 2 1
LIIKEMÄÄRÄN JA LIIKE-ENERGIAN<br />
VERTAILU<br />
Liikemäärä muuttuu, kun nettovoima<br />
vaikuttaa kappaleeseen tietyn aikaa:<br />
r<br />
∆p<br />
=<br />
r<br />
J<br />
=<br />
∑ r<br />
F<br />
i<br />
i<br />
⋅ ∆t<br />
Liike-energia muuttuu, kun nettovoima<br />
vaikuttaa kappaleeseen tietyn matkaa:<br />
∆ K<br />
=<br />
W<br />
=<br />
∑<br />
i<br />
r r<br />
F ⋅∆<br />
s<br />
i
TÖRMÄYS<br />
Törmäys = kappaleiden lyhytaikainen<br />
vuorovaikutus<br />
Törmäyksen päätyypit:<br />
• Kimmoisa törmäys = törmäys, jossa<br />
kappaleiden kokonaisliike-energia<br />
säilyy.<br />
• Kimmoton törmäys = törmäys, jossa<br />
kappaleiden kokonaisliike-energia ei<br />
säily.<br />
∗ Täysin kimmoton törmäys<br />
= törmäys, jossa törmäävät<br />
kappaleet yhtyvät.<br />
Kokonaisliikemäärä säilyy sekä<br />
kimmoisissa että kimmottomissa<br />
törmäyksissä, mikäli törmääjiin ei<br />
vaikuta ulkoisia voimia.
PYÖRIMISEN LIIKEYHTÄLÖ<br />
∑ τ z<br />
= Iα<br />
z<br />
Jäykkään kappaleeseen vaikuttavien<br />
voimien nettomomentti (Στ) aiheuttaa<br />
kulmakiihtyvyyden (α), joka on suoraan<br />
verannollinen voimien nettomomenttiin<br />
ja kääntäen verrannollinen kappaleen<br />
hitausmomenttiin (I) pyörimisakselin (z)<br />
suhteen.
MEKANIIKAN SÄILYMISLAIT JA NIIDEN EHDOT:<br />
SYSTEEMIN MEKAANINEN KOKONAISENERGIA<br />
(ELI LIIKE- JA POTENTIAALIENERGIAN SUMMA)<br />
SÄILYY<br />
jos mitkään epäkonservatiiviset voimat eivät<br />
tee systeemiin työtä (tai sellaisten töiden<br />
summa on nolla)<br />
SYSTEEMIN KOKONAISLIIKEMÄÄRÄ SÄILYY<br />
jos systeemiin ei vaikuta ulkoisia voimia (tai<br />
ulkoisten voimien summa on nolla)<br />
SYSTEEMIN KOKONAISPYÖRIMISMÄÄRÄ<br />
SÄILYY<br />
jos systeemiin ei vaikuta ulkoisten voimien<br />
momentteja (tai ulkoisten momenttien summa<br />
on nolla)
KIMMOISUUTEEN LIITTYVÄÄ SANASTOA ∗<br />
stress = jännitys [Pa]<br />
tensile stress = vetojännitys [Pa]<br />
compressive stress = puristusjännitys [Pa]<br />
strain = (suhteellinen) venymä [paljas luku, %]<br />
elastic modulus = kimmokerroin [Pa]<br />
Young's modulus = (vetojännityksen) kimmokerroin,<br />
Youngin moduuli [Pa]<br />
bulk modulus = tilavuuskimmokerroin [Pa]<br />
compressibility = kokoonpuristuvuus [Pa −1 ]<br />
shear force = leikkausvoima [N]<br />
shear stress = leikkausjännitys [Pa]<br />
shear strain = liukukulma, siirrosliukuma [paljas<br />
luku, %, rad]<br />
shear modulus = leikkauskerroin, liukukerroin [Pa]<br />
proportional limit = suhteellisuusraja [Pa]<br />
elastic limit = kimmoraja [Pa]<br />
elastic deformation = kimmoinen muutos<br />
plastic deformation = plastinen muutos<br />
yield point = myötöraja, venymisraja ∗∗<br />
fracture point = katkeamispiste<br />
breaking stress, ultimate strength = murtolujuus,<br />
murtoraja, murtojännitys [Pa]<br />
tensile strength = veto(murto)lujuus [Pa]<br />
ductile = muovattava, sitkeä<br />
brittle = hauras<br />
hysteresis = hystereesi<br />
∗ Termit on lueteltu likimain samassa järjestyksessä kuin ne esitellään<br />
oppikirjan kohdissa 11.4−5. Suuretta merkitsevän termin tapauksessa yksikkö<br />
on annettu suomennoksen perässä hakasuluissa.<br />
∗∗ Toisin kuin oppikirjassa annetaan ymmärtää, jännitysvenymäkäyrän pistettä<br />
"yield point" vastaava jännityksen arvo ei ole "elastic limit", vaan "yield limit"<br />
(myös "yield stress" tai "yield strength"), joka on kimmorajaa hiukan suurempi<br />
jännitys ja tuottaa jo pienen pysyvän muutoksen. (Asian tarkempi käsittely ei<br />
kuulu tähän kurssiin.)