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Les ultrasons en procédés polyphasiques: transfert Gaz-Liquide ...

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<strong>Les</strong> <strong>ultrasons</strong><br />

Théorie thermique [Neppiras et Noltingk, 1950 cité par Loupy, 1996 et par<br />

Bouziane 1995], [Suslick, 1989]<br />

La bulle de cavitation implose très rapidem<strong>en</strong>t et de façon quasi adiabatique, les<br />

conditions (P et T) à l’intérieur de la bulle dev<strong>en</strong>ant extrêmes. L’intérieur de la bulle,<br />

supposée sphérique, est alors le siège de réactions radicalaires ou de pyrolyses. <strong>Les</strong><br />

températures et pressions exactes générées lors de l’implosion de la bulle de<br />

cavitation sont à la fois difficiles à calculer théoriquem<strong>en</strong>t et à mesurer<br />

expérim<strong>en</strong>talem<strong>en</strong>t, étant donnée la rapidité du phénomène (bi<strong>en</strong> inférieur à la<br />

microseconde) et le fait que la cavitation ne peut être décrite par la thermodynamique<br />

classique. Le modèle le plus utilisé et le plus anci<strong>en</strong> est celui développé par Neppiras<br />

et Noltingk [1950].<br />

T )<br />

P<br />

m<br />

max = T0.(<br />

γ −1<br />

Équation I-3<br />

PRm<br />

P<br />

max<br />

= P<br />

Rm<br />

⎡ P<br />

. ⎢(<br />

γ −1)<br />

⎣ P<br />

m<br />

Rm<br />

⎤<br />

⎥<br />

⎦<br />

γ<br />

γ −1<br />

Équation I-4<br />

Il permet d’obt<strong>en</strong>ir les pressions et températures maximales atteintes dans la<br />

bulle lors de son implosion à partir de la connaissance de la pression maximale <strong>en</strong><br />

phase liquide Pm (bar) (pression statique + pression acoustique maximale), de la<br />

pression dans la bulle lorsque son rayon est maximal PRm (bar) (pression minimale),<br />

(elle est <strong>en</strong> général prise égale à la t<strong>en</strong>sion de vapeur du liquide) de la température<br />

initiale de la bulle T0 (K) que l’on peu pr<strong>en</strong>dre égale à la température au sein du liquide<br />

et du facteur polytropique du gaz (γ). Il <strong>en</strong> ressort que les gaz à fort γ et faible<br />

conductivité thermique favoris<strong>en</strong>t la cavitation. Dans l’eau à 20°C cont<strong>en</strong>ant de l’azote<br />

(γ = 1,33) ces équations conduis<strong>en</strong>t à une température Tmax = 4200°C et à une<br />

pression Pmax = 975 bar. Ce sont respectivem<strong>en</strong>t la température à la surface du soleil<br />

et la pression au fond des océans, Donc des conditions non conv<strong>en</strong>tionnelles pour<br />

réaliser des réactions chimiques. La sonoluminesc<strong>en</strong>ce est alors expliquée par la<br />

recombinaison de ces espèces instables.<br />

Théorie électrique [Margulis, 1994, 1999, 2002] :<br />

C’est le mécanisme proposé à l’origine par Fr<strong>en</strong>zel et Schultes [1935] puis<br />

abandonnée au profit de la théorie thermique. C’est au russe Margulis que l’on doit la

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