Filamentation d'impulsions laser ultrabrèves : physique et applications
Filamentation d'impulsions laser ultrabrèves : physique et applications
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<strong>Filamentation</strong> d’impulsions <strong>laser</strong><br />
<strong>ultrabrèves</strong> : <strong>physique</strong> <strong>et</strong> <strong>applications</strong> <br />
Télédétection <strong>et</strong> contrôle à distance<br />
Jérôme Kasparian<br />
GAP, Université de Genève<br />
Collaboration Téramobile: Genève, Lyon, Palaiseau, Berlin, Dresden<br />
École d’Aquitaine, octobre 2010
• Le processus de filamentation<br />
• <strong>Filamentation</strong> en atmosphère hostile<br />
• Déclenchement de décharge HT <strong>et</strong> de foudre<br />
• Condensation assistée par les filaments<br />
• Conclusion <strong>et</strong> perspectives<br />
Plan
Profil d’intensité<br />
Propagation autoguidée <br />
d’impulsions <strong>laser</strong> fs : filamentation<br />
«lentille» de Kerr : n = n 0 + n 2 I(r)<br />
plasma; -n 4I 2 +n 6I 3 -n 8I 4<br />
Filament : Φ = 100 μm, L > 100 m, I = 10 14 W/cm 2 , ρ = 10 15 cm -3<br />
Haute énergie : filamentation multiple<br />
Long canal de plasma, continu
Champ E <strong>et</strong> intensité (u. a.)<br />
Champ E <strong>et</strong> intensité (u. a.)<br />
1<br />
0,5<br />
0<br />
-0,5<br />
-1<br />
0,5<br />
0<br />
-0,5<br />
-1<br />
Automodulation de phase<br />
Champ électrique<br />
Intensité<br />
-200<br />
1<br />
-150 -100 -50 0<br />
Temps (fs)<br />
50 100 150 200<br />
Champ électrique<br />
Intensité<br />
-200 -150 -100 -50 0<br />
Temps (fs)<br />
50 100 150 200<br />
Kerr : n = n 0 + n 2 I(x,t)<br />
ω t<br />
()=<br />
dΦ () t<br />
dt<br />
= ω 0 − n 2ω 0<br />
c<br />
Génération de lumière blanche<br />
z<br />
dI() t<br />
dt
<strong>Filamentation</strong> <br />
<strong>et</strong> lumière blanche<br />
5 mJ 400 mJ<br />
Émission conique<br />
Θ CE
Interaction aérosol-atmosphère<br />
Turbulence, aérosols<br />
Détruit ? Transmis ?<br />
• Télécommunications<br />
• Télédétection Lidar<br />
• Imagerie, télémétrie<br />
• Déclenchement de foudre
800 nm<br />
100 fs<br />
~ 6 mJ<br />
Interaction des filaments<br />
avec une région turbulente<br />
z<br />
Pistol<strong>et</strong> à air chaud<br />
Écran
Interaction avec la turbulence<br />
Le filament survit <strong>et</strong> bouge avec le faisceau
Cn 2 threshold (m -2/3 )<br />
1,E-07<br />
1,E-08<br />
Survie des filaments<br />
10%<br />
50%<br />
90%<br />
1,E-09<br />
-3 -2 -1 0 1 2 3<br />
Position de la perturbation (m)<br />
5 ordres de grandeur au-dessus de la turbulence naturelle !<br />
R. Ackermann <strong>et</strong> al., Opt. L<strong>et</strong>t. 31, 86 (2006)
Zone turbulente étendue<br />
Turbulent area l = 1.3 m<br />
1,2 m<br />
50 % transmission : C n 2 x L = 4,4 x 10 -10 m 1/3<br />
C n 2 =10 -13 m -2/3 L > 4 km<br />
Turbulence non limitante<br />
R. Salamé <strong>et</strong> al., Appl. Phys. L<strong>et</strong>t, 91, 171106 (2007)
La filamentation résiste à la turbulence<br />
• Filaments transmis à travers des turbulences<br />
fortes<br />
• Pas d’eff<strong>et</strong> même à grande distance<br />
• Conservation des propriétés des filaments<br />
• Spectre<br />
• Corrélations spectrales<br />
• THG
Filaments <strong>laser</strong> ultrabrefs
• Identifier des particules : au-delà<br />
du Lidar linéaire<br />
• Eff<strong>et</strong>s non-linéaires dans les<br />
microparticules<br />
• Lidar utilisant la fluorescence à<br />
deux photons<br />
• Grande portée<br />
Détection d'aérosols <br />
biologiques
S.C. Hill <strong>et</strong> al, FACT, 3, 221 (1999)<br />
Fluorescence<br />
des aérosols biologiques<br />
Triptophane<br />
λ = 540 nm<br />
λ = 266 nm<br />
UV: absorption <br />
de l'ozone !<br />
Laser<br />
180<br />
150<br />
210<br />
120<br />
240<br />
λ = 340 nm<br />
90<br />
Theorie<br />
Experience<br />
270<br />
60<br />
300<br />
30<br />
0<br />
330<br />
V. Boutou, <strong>et</strong> al., App. Phys. B, 75, 145 (2002)
Laser Titane-Saphire<br />
Performances : 790 nm<br />
350 mJ à 10 Hz<br />
60 fs<br />
5 TW<br />
H. Wille <strong>et</strong> al., Eur. Phys. J. - A.P., 20, 183 (2002)<br />
J. Kasparian <strong>et</strong> al., Science 301, 61 (2003)
Riboflavine<br />
λ = 800 nm λ = 540 nm<br />
Télédétection d'aérosols<br />
biologiques<br />
Aérosols naturels (eau) 480 nm<br />
480 nm<br />
560 nm<br />
560 nm
Signal lidar (photons/impulsion)<br />
1000000<br />
100000<br />
10000<br />
1000<br />
100<br />
10<br />
1<br />
0,1<br />
Le Lidar non-linéaire <br />
voit plus loin<br />
Linéaire (ozone 50 µg/m3)<br />
Linéaire (ozone 100 µg/m3)<br />
Non-linéaire<br />
0 2 4 6 8 10<br />
Distance (km)<br />
G. Méjean <strong>et</strong> al., Applied Physics B 78, 535 (2004)
Lidar : Conclusion<br />
• Filaments : longue distance, haute intensité<br />
• Propagation en milieu perturbé (pluie, turbulence)<br />
• Aller au-delà de la limite de diffraction<br />
• Mesures Lidar non-linéaire<br />
• Télédétection d'aérosols biologiques<br />
• Analyse à distance d'échantillons solides (R-FIBS)<br />
• Multispectral : multiparamètres
Filaments <strong>laser</strong> ultrabrefs
Décharge libre
Mécanisme de la décharge
Décharge guidée par <strong>laser</strong><br />
M. Rodriguez <strong>et</strong> al., Opt. L<strong>et</strong>t. 27, 772 (2002)<br />
J. Kasparian <strong>et</strong> al., Science 301, 61 (2003)
Mécanisme avec les filaments<br />
<br />
Filament : chaud, ionisé : un leader artificiel !
+<br />
- -<br />
-<br />
-<br />
-<br />
Eff<strong>et</strong> couronne<br />
Point haut<br />
La formation d’un éclair<br />
Traceur par bonds<br />
+<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
+<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
- -<br />
Traceur ascendant<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
- -<br />
Arc en r<strong>et</strong>our
Décharges de haute tension<br />
Conclusion<br />
• Contrôle de décharges sur quelques mètres<br />
• Un eff<strong>et</strong> même sous la pluie<br />
• Un second <strong>laser</strong> pour entr<strong>et</strong>enir le plasma<br />
• Peut-on contrôler la foudre aussi ?<br />
• Durée de vie du plasma<br />
• Il pleut !<br />
• Mécanisme de décharge à grande distance : <br />
leader par bonds
?<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
+<br />
-<br />
Eff<strong>et</strong> couronne<br />
Point Filament haut<br />
Que va faire le <strong>laser</strong> ?<br />
Traceur par bonds<br />
-<br />
?? ???<br />
- -<br />
- -<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
- -<br />
- -<br />
- -<br />
+ Traceur ascendant<br />
Arc en r<strong>et</strong>our<br />
+
Campagne de terrain<br />
Laboratoire Langmuir,<br />
New Mexico Tech<br />
Altitude 3200 m<br />
Hall métallique :<br />
Protection du Téramobile
RF<br />
Principe de la mesure<br />
Champ E ?<br />
Filaments<br />
RF<br />
RF
Fond topographique © USGS<br />
Laboratoire Langmuir<br />
Détecteurs RF (LMA)<br />
Laser <strong>et</strong> filament<br />
3 orages <br />
2 exploitables <br />
0 éclair déclenché <br />
1km
Orage du 24/09/04<br />
Champ E fort<br />
Impulsions RF synchronisées <br />
avec le <strong>laser</strong><br />
Détecteurs RF (LMA)<br />
100 %<br />
0 %<br />
Laser <strong>et</strong> filament<br />
Impulsions synchronisées :<br />
• Hasard ?<br />
• Déclenchées ?
Analyse statistique<br />
100 %<br />
98 %<br />
Détecteurs RF (LMA)<br />
Laser <strong>et</strong> filament<br />
Niveau de confiance 1-α<br />
= signification statistique<br />
Impulsions RF déclenchées par le <strong>laser</strong> ! ☺<br />
Même résultat le 25/09 ☺ ☺<br />
Orage du 24/09/04<br />
Champ E fort J. Kasparian <strong>et</strong> al., Optics Express 16, 5757 (2008)
Filaments<br />
Eff<strong>et</strong> corona induit par <strong>laser</strong> !<br />
Champ E Décharge couronne<br />
RF<br />
☺ Une observable à optimiser<br />
pour une prochaine campagne<br />
Eff<strong>et</strong> limité par l’énergie du <strong>laser</strong>
- Traceur par bonds<br />
-<br />
- -<br />
-<br />
+ Eff<strong>et</strong> couronne<br />
Point Filament haut<br />
L’eff<strong>et</strong> du <strong>laser</strong><br />
+<br />
? X<br />
-<br />
- -<br />
- -<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
-<br />
- -<br />
- -<br />
- -<br />
+ Traceur ascendant<br />
Arc en r<strong>et</strong>our<br />
… pas encore !<br />
J. Kasparian <strong>et</strong> al., Optics Express 16, 5757 (2008)
• Déclenchement de décharges couronnes<br />
• Eff<strong>et</strong> en atmosphère réelle<br />
• Mesurer le champ E à distance<br />
• Pour des «vrais» éclairs<br />
Déclenchement de foudre<br />
Conclusion<br />
• Plus de plasma : énergie, longueur d’onde<br />
• Augmenter la durée de vie : trains d’impulsions<br />
• Un orage, ce n’est pas que la foudre…<br />
J. Kasparian <strong>et</strong> al., Optics Express 16, 5757 (2008)
L’eau, enjeu clé pour l’humanité
Pour condenser…<br />
• Humidité<br />
• 100% = équilibre eau-vapeur<br />
• Gouttes : tension superficielle !<br />
• Surface: « noyau de nucléation »<br />
• Pollen<br />
• Sable<br />
• Sel<br />
• …
Noyaux de condensation<br />
• AgI<br />
• Organiques<br />
• Sels : NaCl, KCl…<br />
• …<br />
Ensemencer les nuages<br />
Office chinois de modification du temps<br />
<br />
• 37 000 employés<br />
• 7000 lanceurs de fusées<br />
Efficace ?<br />
Propre ?
Alternative : charges électriques<br />
Rayons cosmiques<br />
• 50 ions / cm<br />
• Noyaux de condensation : chambre de Wilson<br />
• Impact macroscopique sur les nuages ?<br />
Filaments <strong>laser</strong><br />
• 10 15 électrons/cm 3<br />
• Noyaux de condensation ??
Téramobile:<br />
filaments<br />
Chambre à nuages<br />
Chauffage+H 2 O<br />
T<br />
Refroidissement<br />
Laser d’illumination<br />
& MALVERN SIZER
Condensation assistée par <strong>laser</strong><br />
L’impulsion <strong>laser</strong> déclenche la nucléation de gouttes
Condensation assistée par <strong>laser</strong>
Temps (s)<br />
Diamètre (μm)<br />
Après l’impulsion <strong>laser</strong>…<br />
Croissance<br />
HR = 230 % T = -24°C<br />
Laser<br />
Les gouttes continuent à croître après l’impulsion <strong>laser</strong><br />
P. Rohw<strong>et</strong>ter <strong>et</strong> al., Nature Photonics 4, 451 (2010)<br />
Temps (s)
HR ~ 90 %<br />
T = 2,5°C<br />
P. Rohw<strong>et</strong>ter <strong>et</strong> al., Nature Photonics 4, 451 (2010)<br />
En atmosphère réelle<br />
Eff<strong>et</strong> du <strong>laser</strong>
Y. P<strong>et</strong>it <strong>et</strong> al., APL 97, 021108 (2010)<br />
R<strong>et</strong>our au labo<br />
Mesure des gaz traces
Concentrations très élevées <br />
Nucleation binaire H 2 0 - HNO 3 en atmosphère non saturée<br />
Y. P<strong>et</strong>it <strong>et</strong> al., APL 97, 021108 (2010)<br />
Mesure d’Ozone, NO, NO 2
Stabilité des gouttes<br />
Tension de surface Stabilisation par<br />
autoprotolyse<br />
Diamètre : courbure<br />
de l’interface<br />
Stabilisation par<br />
l’affinité HNO 3 - H 2 O<br />
Volume
Relative humidity<br />
Stabilité des gouttes<br />
J. H. Seinfeld, Atmospheric chemistry and physics, Wiley, 2006<br />
Stabilisation chimique
Condensation assistée<br />
Conclusion<br />
• Déclenchement de la condensation<br />
• En atmosphère saturée <strong>et</strong> sous-saturée<br />
• Les gouttes continuent à croître<br />
• Mesurer l’humidité<br />
• Mécanisme : charge, photochimie…<br />
• Faire tomber la pluie : plus d’énergie pour un eff<strong>et</strong><br />
macroscopique…
Conclusion<br />
• Impulsions fs : filaments autoguidés<br />
• Robustes<br />
• Télédétection dans l’atmosphère<br />
• Déclencher des précurseurs de foudre<br />
• Déclencher la condensation de nuages<br />
• Vers des eff<strong>et</strong>s macroscopiques…
Perspectives<br />
• Très hautes énergies / puissances<br />
• Plus de filaments : balayer un plus grand<br />
volume d’air<br />
• Plasma plus dense, plus long<br />
• Prochaine étape : Téramobile2, 3 J<br />
• Sécurité oculaire : OPCPA à 1,55μm<br />
• 5 ordres de grandeur sur les normes<br />
• Sûr dès 2km d'altitude<br />
• Meilleur signal dans l'IR : COVs<br />
• Quelle filamentation à 1,55μm?<br />
• Technologie <strong>laser</strong> : mobilité, fiabilité