TP 12 - classes prepas du lycee les eucalyptus
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Physique-Chimie - PSI <strong>TP</strong> n°<strong>12</strong><br />
Placer un coin de feuille au niveau<br />
des miroirs et en faire l’image<br />
sur l’écran avec la lentille convergente<br />
f ′ = 200 cm.<br />
Donner un petit angle entre <strong>les</strong><br />
miroirs = coin d’air.<br />
Charioter très légèrement, observer<br />
sur l’écran <strong>les</strong> franges <strong>du</strong> coin<br />
d’air.<br />
Régler de manière à ce qu’el<strong>les</strong><br />
soient vertica<strong>les</strong>.<br />
III.2 Etude des franges<br />
Mesure de l’angle α <strong>du</strong> coin d’air<br />
En jouant sur <strong>les</strong> vis de rotation rapide (1) et (2) ou lente (4)<br />
et (5) on fait varier α pour qu’il y ait une dizaine de franges bien<br />
contrastées, dans le champ.<br />
Retrouver l’expression de l’interfrange i, i = λ<br />
, dans le cas<br />
d’un angle α faible entre <strong>les</strong> miroirs.<br />
On peut alors mesurer l’interfrange i ′ <strong>du</strong> système de franges<br />
sur l’écran de projection. Et en dé<strong>du</strong>ire une estimation de l’angle<br />
α <strong>du</strong> coin d’air après avoir évalué le grandissement transversal γ<br />
dû à la lentille (L2).<br />
IV Observation des franges en<br />
lumière blanche<br />
Source lampe blanche au foyer d’un condenseur<br />
Michelson M1 ∦ M2 Contact optique<br />
Observation miroirs<br />
écran=image des<br />
par f<br />
miroirs<br />
′ = 200 cm<br />
Teintes de Newton<br />
Remplacer la lampe spectrale par une source de lumière blanche.<br />
A l’aide d’un filtre interférentiel (vert, par exemple) retrouver<br />
<strong>les</strong> franges puis revenir au contact optique CO : la teinte observée<br />
est qualifiée de « plate » au sens où elle est uniforme.<br />
Retirer le filtre interférentiel afin d’observer <strong>les</strong> franges colorées<br />
en lumière blanche.<br />
Si on n’observe pas de franges, charioter très légèrement 2 et<br />
très lentement pour essayer de <strong>les</strong> ramener dans le champ.<br />
Spectre canelé<br />
Si on n’y parvient pas, une technique efficace consiste à placer<br />
une fente en sortie <strong>du</strong> Michelson et à observer celle-ci à l’œil<br />
à travers un prisme à vision directe (PVD), un réseau ou encore<br />
un spectromètre de poche : on observe alors un spectre cannelé.<br />
Par rapport au spectre continu de la lumière blanche, quelques<br />
bandes noires apparaissent dans le spectre : ce sont <strong>les</strong> cannelures.<br />
Afin de se rapprocher encore <strong>du</strong> contact optique, on cherche à<br />
ré<strong>du</strong>ire au maximum le nombre de cannelures en jouant finement<br />
sur l’inclinaison <strong>du</strong> miroir M2.<br />
2α<br />
Si malgré cela <strong>les</strong> franges en lumière blanche restent invisib<strong>les</strong>,<br />
reprendre le réglage <strong>du</strong> Michelson au début...<br />
V Mesures<br />
Revenir sur le réglage en lame d’air à faces parallè<strong>les</strong>.<br />
V.1 Mesure d’un longueur d’onde ou<br />
d’un déplacement<br />
Le défilement d’un anneau correspond à une translation<br />
<strong>du</strong> miroir M1 de λ/2.<br />
En faisant défiler un grand nombre d’anneaux (de façon<br />
à obtenir une bonne précision sur λ) on dé<strong>du</strong>it la valeur de<br />
la longueur d’onde d’une radiation monochromatique de la<br />
mesure <strong>du</strong> déplacement <strong>du</strong> miroir M1.<br />
Cette mesure s’effectue :<br />
– Translater lentement et régulièrement le miroir M1<br />
par l’intermédiaire <strong>du</strong> moteur électrique d’entraînement<br />
(vitesse de rotation d’un tour (0, 5 mm) en 15<br />
minutes soit environ 2 franges par seconde),<br />
– Enregistrer <strong>les</strong> variations d’intensité lumineuse au<br />
centre de la figure d’interférence avec une photodiode<br />
couplée à un compteur : on peut ainsi faire défiler plusieurs<br />
milliers de franges !<br />
Inversement, si λ est connue, le Michelson permet alors<br />
de mesurer des déplacements avec une précision de l’ordre<br />
de grandeur de la longueur d’onde.<br />
V.2 Mesure de la différence de deux longueurs<br />
d’onde voisines<br />
Eclairer le Michelson avec la lampe à vapeur de sodium.<br />
La raie jaune <strong>du</strong> sodium est un doublet de longueurs<br />
d’onde très voisines λ1 = 589 nm et λ2 = λ1 + ∆λ.<br />
Le défilement des anneaux fait apparaître une variation<br />
<strong>du</strong> contraste des franges avec des disparitions périodiques<br />
de cel<strong>les</strong>-ci. Les deux longueurs d’onde étant incohérentes,<br />
il y a superposition de deux systèmes de franges qui vont<br />
se trouver tantôt en coïncidence (contraste maximal), tantôt<br />
en anti-coïncidence (donc « brouillage » des franges et<br />
contraste nul).<br />
Montrer que le déplacement <strong>du</strong> miroir M1 entre deux<br />
anti-coïncidences vaut : ∆x = λ1λ2<br />
2∆λ .<br />
Mesurer le déplacement <strong>du</strong> miroir entre une quatre ou<br />
cinq zones de brouillage et en dé<strong>du</strong>ire la valeur de ∆λ<br />
connaissant la longueur d’onde λ1.<br />
2. Il faut donc se souvenir dans quel sens on chariotait le miroir M1 au moment où on cherchait le contact optique.<br />
K. Brunel page : 3 Les Eucalyptus - Nice