® Correction DS no1 - s.o.s.Ryko
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➤ <strong>Correction</strong> <strong>DS</strong> n o 1<br />
I Structure électronique de l’atome<br />
1) E = h.c<br />
λ<br />
2) L’énergie du photon est calculée à l’aide de la relation de la question pré- cédente :<br />
E = h.c<br />
λ = 6,63.10−34 ×3.10 8<br />
10 −4 = 1,99.10 −21 J<br />
Pour passer des joules aux électron-volts, il suffit de calculer :<br />
E (eV) =<br />
E (J)<br />
1,6.10 −19 J.eV −1 ici<br />
= 1,99.10−21<br />
1,6.10 −19 = 1,24.10−2 eV ⇒ E = 1,24.10 −2 eV<br />
3) La raie de la transition 3 → 2 appartient à la série de Balmer.<br />
4) La variation d’énergie ∆E de l’atome d’hydrogène au cours de la transition 3 → 2 vaut :<br />
∆E at,3→2 = E 2 −E 3 = − 13,6 (<br />
2 2 − − 13,6 )<br />
3 2 = −1,89 eV = −3,02.10 −19 J<br />
Cette énergie perdue par l’atome correspond à l’énergie E ϕ du photon émis au cours de cette<br />
transition avec la longueur d’onde λ 3→2 telle que :<br />
E ϕ = −∆E at,3→2 = h.c<br />
λ 3→2<br />
⇒ λ 3→2 =<br />
Cl : λ 3→2 = 658 nm<br />
h.c<br />
= 6,63.10−34 ×3.10 8<br />
−∆E at,3→2 3,02.10 −19 = 6,58.10 −7 m<br />
5) L’atome d’hydrogène étant initialement dans l’état excité 3d, E i représente la variation<br />
d’énergie :<br />
E i = E ∞ −E 3 = − 13,6 (<br />
∞ 2 − − 13,6 )<br />
3 2 = 1,51 eV<br />
Cl : E i = 1,51 eV Rép. B<br />
6) Trois règles de remplissage des O.A. :<br />
1Règle d’exclusion de Pauli<br />
Deux électrons d’un même atome ou d’un même ion monoatomique ne peuvent avoir les mêmes<br />
valeurs de leurs quatre nombres quantiques. Donc, deux quadruplets identiques ne peuvent<br />
coexister.<br />
2Règle de Klechkowski<br />
Le remplissage des sous-couches se fait par ordre (n + l) croissant, n croissant pour (n + l)<br />
constant.<br />
Lessous-couchessontdoncrempliesdansl’ordresuivant,leremplissaged’unesous-couchedonnée<br />
ne pouvant commencer que si la précédente est saturée :<br />
➢ n+l = 1 : 1s<br />
➢ n+l = 2 : 2s<br />
➢ n+l = 3 : 2p-3s<br />
➢ n+l = 4 : 3p-4s<br />
➢ n+l = 5 : 3d-4p-5s<br />
➢ n+l = 6 : 4d-5p-6s<br />
➢ n+l = 7 : 4f -5d-6p-7s<br />
➢ n+l = 8 : 5f -6d-7p
Cor. <strong>DS</strong>n o 1 Sa 01/10/11<br />
Optique / Tableau périodique | PTSI<br />
3Règle de Hund<br />
Lorsqu’une sous-couche n’est que partiellement occupée, la configuration de plus basse énergie,<br />
donc la plus stable et la plus probable, est celle correspondant à l’occupation du maximum<br />
d’orbitales atomiques, c’est-à-dire celle correspondant à un spin total maximum.<br />
7) [Ni] : 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6 3d 8 4s 2<br />
8) La configuration électronique comporte des sous-couches saturées (seulement des doublets<br />
non liants) sauf pour la sous-couche 3d 8 qui contient six électrons appariés et deux électrons<br />
célibataires car (cf. règles de Hund et de Pauli) :<br />
3d 8 ↑↓ ↑↓ ↑↓ ↑ ↑<br />
9) L’ion 58 Ni 2+ possède donc 28 protons, 26 électrons et 30 neutrons.<br />
10) La configuration électronique de l’atome d’oxygène (Z = 8) est :<br />
1s 2 2s 2 2p 4<br />
La distribution des électrons dans les sous-couches est la suivante :<br />
}<br />
2s 2 ↑↓ 2p 4 ↑↓ ↑ ↑ électrons de valence<br />
1s 2 ↑↓<br />
}<br />
électrons de cœur<br />
L’oxygène possède donc 2 électrons de cœur et 6 électrons de valence.<br />
11) Cl : Rép. B et D.<br />
• Il existe 4 niveaux distincts ayant même valeur de nombre quantique principal n = 4 : ce sont<br />
les sous-couches 4s, 4p, 4d et 4f, correspondant respectivement aux valeurs du nombre quantique<br />
secondaire l = 0, 1, 2 et 3.<br />
⇒ la réponse A est fausse.<br />
• On peut associer :<br />
- 1 unique triplet de nombres quantiques à la sous-couche 4s : (n,l,m) = (4,0,0)<br />
- 3 triplets de nombres quantiques à la sous-couche 4p :<br />
(n,l,m) = (4,1,−1) ; (4,1,0) ; (4,1,1)<br />
- 5 triplets de nombres quantiques à la sous-couche 4d :<br />
(n,l,m) = (4,2,−2) ; (4,2,−1) ; (4,2,0) ; (4,2,1) ; (4,2,2)<br />
- 7 triplets de nombres quantiques à la sous-couche 4f :<br />
(n,l,m) = (4,3,−3) ; (4,3,−2) ; (4,3,4) ; (4,3,0) ; (4,3,1) ; (4,3,2); (4,3,3)<br />
On a donc 16 orbitales atomiques possibles pour la même valeur du nombre quantique principal<br />
n = 4.<br />
⇒ la réponse B est correcte.<br />
•Commechaqueorbitaleatomique(casequantique)peutêtreoccupéeparauplusdeuxélectrons<br />
(conséquence de la règle de Pauli), il peut exister au maximum 16×2 = 32 électrons ayant le<br />
même nombre quantique principal n = 4.<br />
⇒ la réponse C est fausse.<br />
• D’après ce qui précède, le niveau 4s n’est pas dégénéré (une seule OA) alors que les niveaux<br />
4p (3 OA), 4d (5 OA) et 4f (7 OA) le sont.<br />
Donc, il existe 3 niveaux d’énergie distincts dégénérés ayant même valeur de nombre quantique<br />
principal n = 4. ⇒ la réponse D est correcte.<br />
2 http://atelierprepa.over-blog.com/ jpqadri@gmail.com
PTSI | Optique / Tableau périodique Sa 01/10/11 Cor. <strong>DS</strong>n o 1<br />
12) La configuration électronique du béryllium (Z = 4) est : 1s 2 2s 2<br />
On a donc, en respectant les règles de quantification et les règles de remplissage (règle de Pauli,<br />
Klechkowski et Hund) :<br />
2s 2 ↑↓ 2p 0 }<br />
électrons de valence<br />
1s 2 ↑↓<br />
}<br />
électrons de cœur<br />
Ce qui correspond aux quadruplets de nombres quantiques :<br />
(<br />
1,0,0, 1 ) (<br />
; 1,0,0,− 1 ) (<br />
; 2,0,0, 1 ) (<br />
; 2,0,0,− 1 )<br />
2 2 2 2<br />
} {{ } } {{ }<br />
OA de 1s<br />
OA de 2s<br />
Cl : Rép. B<br />
13) Rép. D : c’est l’unique réponse qui respecte à la fois :<br />
- la règle d’exclusion de Pauli : les électrons appariés doivent avoir des spins opposés sur une<br />
même OA);<br />
- et la règle de Hund : en cas d’occupation partielle d’une sous-couche, les maximum d’orbitales<br />
atomiques doit être occupé, avec un spin total maximum.<br />
14) Alcalins : Lithium (Li), Sodium (Na), Potassium (K) et Rubidium (Rb). Ces quatre éléments<br />
possèdent des propriétés chimiques similaires car ils ont tous un seul électron sur leur couche de<br />
valence. La famille des alcalins est la famille des éléments en ns 1 (l’hydrogène exclu).<br />
15) Rép. C : le bore<br />
Atome Z Configuration Électrons non<br />
électronique appariés<br />
He 2 1s 2 0<br />
Be 4 1s 2 2s 2 0<br />
B 5 1s 2 2s 2 2p 1 1<br />
O 8 1s 2 2s 2 2p 4 2<br />
16) Z(S) = 16 donc : [S] : 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 4<br />
17) Appartenantàlacolonne16,lesoufreformedoncl’anionS 2− ,lequelpossèdelaconfiguration<br />
électronique de l’argon : [S 2− ] : 1s 2 2s 2 2p 6 3s 2 3p 6<br />
18) - comme le sodium appartient à la colonne 1, il forme le cation Na + , lequel possède la<br />
configuration électronique du néon : 1s 2 2s 2 2p 6<br />
- comme l’oxygène appartient à la colonne 16, il forme l’anion O 2− , lequel possède également la<br />
configuration électronique du néon : 1s 2 2s 2 2p 6 .<br />
La formule chimique de l’oxyde que forme l’élément oxygène O avec l’élément sodium Na, qui<br />
à la fois soit la plus simple et respecte l’électroneutralité de la matière, est Na 2 O .<br />
19) L’électronégativité d’un élément chimique, c’est-à-dire son avidité pour les électrons, croît :<br />
- dans une même période de la gauche vers la droite;<br />
- dans une même colonne du bas vers le haut. On déduit le classement par électronégativité<br />
croissante : Sr−Be−O−F<br />
20) Le rayon atomique d’un élément chimique :<br />
- décroît dans une même période de la gauche vers la droite;<br />
- croît dans une même colonne du haut vers le bas. On déduit le classement par rayon atomique<br />
décroissant : Sr−Be−O−F<br />
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Cor. <strong>DS</strong>n o 1 Sa 01/10/11<br />
II Dispersion du prisme [Banque PT 2003/2005]<br />
Optique / Tableau périodique | PTSI<br />
1) Première loi de Descartes : les rayons réfléchi et réfracté appartiennent au plan d’incidence<br />
(défini par le rayon incident et la normale au dioptre), confondu avec le plan de figure.<br />
2) ➜ Cf Cours O1 :<br />
2.a) sini = n.sinr<br />
sini ′ = n.sinr ′<br />
2.b) r +r ′ = A<br />
2.c) D = i+i ′ −(r +r ′ )<br />
2.d) D = i+i ′ −A<br />
1<br />
2<br />
3<br />
4<br />
3) • Pour qu’un rayon lumineux émerge en J, il faut que i ′ < π , ce qui revient à dire que r′<br />
2<br />
doit être inférieur à l’angle critique au-delà duquel il y aurait réflexion totale : r ′ < r c.<br />
′<br />
La loi de la réfraction, à la limite du phénomène de réflexion totale :<br />
( ( π 1<br />
n.sinr c ′ = 1.sin ⇒ r c<br />
2)<br />
′ = arcsin<br />
n)<br />
( 1<br />
Les angles r et r ′ étant inférieurs à cette valeur, la relation 3conduit à : A < 2.arcsin<br />
n)<br />
• Au niveau d’un dioptre verre/air, il y a émergence pour −r ′ c < r ′ < +r ′ c, soit :<br />
3<br />
−−−→ −r ′ c < A−r < r ′ c ⇔ A−r ′ c < r < A+r ′ c<br />
Mais comme en réalité r < r ′ c, l’inégalité précédente devient :<br />
Soit : i lim < i < π 2<br />
A−r ′ c < r < r ′ c ⇒ n.sin(A−r ′ c)<br />
} {{ }<br />
sin(i lim )<br />
( ( 1<br />
avec : sin(i lim ) = n.sin A−arcsin<br />
n))<br />
< n.sinr } {{ } < n.sin(r ′<br />
} {{ c)<br />
}<br />
sini<br />
sin( π 2 )<br />
4) Supposons i ′ langle d’émergence associé à l’angle<br />
d’incidence i.<br />
Si on prend comme angle d’incidence l’angle<br />
d’émergence initial i ′ , le nouvel angle d’émergence<br />
sera i par principe du retour inverse de la lumière.<br />
Si la déviation passe par un minimum lorsque i varie<br />
(c’est-à-dire lorsqu’on fait tourner le prisme par rapport<br />
à la lumière incidente), on peut tracer l’allure de<br />
D = i+i ′ −A en fonction de i (figure ci-contre).<br />
D 0<br />
D 1,2<br />
D<br />
D m<br />
i 0 i 1 i m i 2 π/2<br />
Ainsi, sur ce tracé, (i = i 1 , i ′ = i 2 ) et (i = i 2 , i ′ = i 1 ) correspondent à la même déviation<br />
D = D 1,2 .<br />
Une parallèle à l’axe des i d’équation D = D 1,2 coupe donc la courbe D = D(i) en deux points<br />
dont les abscisses représentent les deux incidences i 1 et i 2 pour lesquelles la déviation a la même<br />
valeur.<br />
On en déduit que i = i ′ = i m lorsque la déviation est minimale puisqu’alors la parallèle à l’axe<br />
des i d’équation D = D m est tangente à la courbe (i 1 = i 2 = i m ).<br />
5) D’après la relation 4: i m = D m +A<br />
2<br />
i<br />
6) Puisque i ′ m = i m , r m ′ = r m et d’après 3, on a : r m = A 2 .<br />
( A<br />
La relation de Descartes pour la réfraction en I ou en J donne : sini m = n.sin<br />
2)<br />
soit :<br />
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PTSI | Optique / Tableau périodique Sa 01/10/11 Cor. <strong>DS</strong>n o 1<br />
( ) ( )<br />
Dm +A<br />
A+Dm<br />
sin<br />
f<br />
2<br />
2<br />
n = ( de la forme n = ( avec f = sin<br />
A A<br />
sin<br />
f<br />
2)<br />
2)<br />
7) Avec D m = 37 ◦ 18 ′ et A = 60 ◦ 00 ′ , on a : n = 1,501 .<br />
∆n = n. ∆A ( ( ) (<br />
2 . Dm +A A<br />
2.cotan +cotan<br />
2 2))<br />
= 1,501 . 2 (<br />
2 60 . π<br />
180 . 2.cotan<br />
( 37 ◦ 18 ′ +60 ◦<br />
2<br />
)<br />
+cotan<br />
( )) 60<br />
◦<br />
2<br />
⇒ ∆n = 1,5.10 −3<br />
8) On vérifie que n = A+ B λ 2 avec<br />
une bonne précision (R 2 > 0,99) :<br />
A = 1,712<br />
B = 0,0149 µm 2<br />
R = 0,99993<br />
R 2 = 0,9998<br />
9) La connaissance de n, A et B permet d’obtenir 1 ≃ 4,3463 µm−2<br />
λ2 et donc λ = 0,4797 µm ≃ 480 nm (lumière bleue)<br />
III Construction avec miroirs sphériques<br />
1.a) f = SC = −15 cm<br />
2<br />
CA = −10 cm ⇒ SA = −40 cm<br />
1<br />
1.b) •<br />
SA + 1<br />
′ SA = 2<br />
SC<br />
⇒ SA ′ = SC.SA<br />
2SA−SC<br />
= −24 cm<br />
xxxx<br />
B<br />
A<br />
C<br />
A'<br />
B'<br />
F<br />
S<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
(∆)<br />
• On en déduit : G t = − SA′<br />
SA = −−24 −40 = −0,6 ⇒<br />
A′ B ′ = G t .AB = −1,2 cm<br />
2.a) f = SC = +15 cm<br />
2<br />
CA = −40 cm<br />
1<br />
2.b) •<br />
CA + 1<br />
′ CA = 2<br />
CS<br />
⇒ CA ′ = CS.CA<br />
2CA−CS<br />
= −24 cm<br />
xxxx<br />
B<br />
A<br />
S<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
xxxx<br />
A'<br />
B'<br />
F<br />
C<br />
(∆)<br />
• On en déduit : G t = CA′<br />
CA = −24<br />
−40 = 0,6 ⇒<br />
A′ B ′ = G t .AB = 1,2 cm<br />
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Cor. <strong>DS</strong>n o 1 Sa 01/10/11<br />
IV Télescope de Schmidt-Cassegrain<br />
Optique / Tableau périodique | PTSI<br />
1) L’objet est à une distance grande par rapport à la distance focale, il est à l’infini, donc<br />
l’image intermédiaire est dans le plan focal image du miroir M ∞ : A 1 = F 1<br />
2) Par définition : A ∞<br />
{M 1 +M 2 }<br />
−−−−−−−−−→ F ′<br />
Soit :<br />
A ∞<br />
{M 1 }<br />
−−−−−−→ A 1 = F 1<br />
{M2}<br />
−−−−−−→ F ′<br />
Soit, en utilisant la relation de conjugaison pour le miroir (M 2 ) :<br />
Qui s’écrit :<br />
1<br />
S 2 F ′ + 1<br />
S 2 F 1<br />
= 2<br />
S 2 C 2<br />
= − 2 R 2<br />
1<br />
S 2 S 1 +S 1 F + 1<br />
= − 2 ′ S 2 S 1 +S 1 F 1 R 2<br />
⇔<br />
1<br />
d+D + 1<br />
d− R 1<br />
2<br />
= − 2 R 2<br />
Soit : D = R 2.(R 1 −2d)<br />
2.(R 2 −R 1 )+4d −d<br />
3) On utilise la formule du gandissement transversal avec origine au sommet :<br />
G t1 = A − R 1<br />
1B 1<br />
AB = −S 1A 1<br />
S 1 A = − 2<br />
−h<br />
⇒ G t1 = − R 1<br />
2h<br />
G t2 = A 2B 2<br />
A 1 B 1<br />
= − S 2A 2<br />
S 2 A 1<br />
= − S 2S 1 +S 1 F ′<br />
S 2 S 1 +S 1 F 1<br />
⇒ G t2 = − d+D<br />
d− R 1<br />
2<br />
Cl : Le grandissement total s’écrit : G t = A 2B 2<br />
AB = G t 1<br />
.G t2 = R 1.(d+D)<br />
(<br />
2h. d− R )<br />
1<br />
2<br />
4) AN : G t = − 1 8 .10−5 = −1,3.10 −6 < 0 → L’image finale est réduite et renversée.<br />
5) Pour une lentille convergente unique : G t = OA′<br />
OA ≃ f′<br />
−h , soit : f′ = −G t .h = 1 m<br />
6) Avantages du télescope sur la lentille :<br />
- plus compact;<br />
- achromatique car il n’y a pas de traversée de lentille;<br />
- l’image est aussi plus lumineuse car il n’y a pas de pertes par réflexion et transmission comme<br />
sur une lentille.<br />
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V Construction avec lentilles minces<br />
1)<br />
B<br />
B<br />
F O F'<br />
(∆)<br />
F<br />
O<br />
F'<br />
(∆)<br />
B'<br />
B'<br />
2)<br />
B<br />
(L 1 ) (L 2 )<br />
F 1<br />
O1<br />
F 2<br />
O 2<br />
B 2<br />
F' 2<br />
F' 1<br />
(∆)<br />
B 1<br />
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