Corrigé
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PT 2008 Physique B Réponses<br />
Il ne s’agit pas à proprement parler d’un ”corrigé” mais plutôt d’un cours dont le sujet proposé constitue<br />
une application numérique. Les notations et les variables utilisées dans le cours s’éloignant (pour des<br />
raisons didactiques) assez fort de celles demandées au concours !<br />
Boule électrostatique uniformément chargée<br />
Charge totale Q, rayon R.<br />
Champ EMet potentiel VMcréés en M distant de r OM de son centre O.<br />
Soit la distance réduite r r/R , d’après le théorème de Gauss, on obtient facilement :<br />
E r M <br />
E r M <br />
Q<br />
r pour r 1<br />
4 o R 2<br />
Q 1 pour r 1<br />
4 o R 2 r 2<br />
on en déduit V(r)<br />
VM <br />
VM <br />
par dV E.d E r rdr R E r r dr <br />
Q 1<br />
4 o R r pour r 1 avec V 0 pour r <br />
Q<br />
4 o R 3 r 2<br />
pour r<br />
2<br />
1 avec Vr 1 <br />
Graphe de E r et V en unités réduites, cad avec les unités respectives :<br />
Q<br />
4 o R continu<br />
distance : R<br />
Q<br />
Champ électrique :<br />
4 o R ; Potentiel : Q<br />
2 4 o R<br />
On ”visualise” que V(r) mesure (au signe près et à une constante près...) l’aire sous la courbe E(r)<br />
Energie d’une charge ponctuelle q en M dans le champ de la boule :<br />
On a ajouté l’indice p pour ne pas confondre une énergie E p1 avec un champ électrique ...<br />
E p1 q VM <br />
Energie propre de la boule chargée<br />
u e oE 2<br />
2<br />
dE p oE 2<br />
2<br />
q Q<br />
4 o R<br />
d oE 2<br />
2<br />
1<br />
r <br />
<br />
q Q<br />
4 o r<br />
4r 2 dr R 3 o E 2<br />
2<br />
En intégrant dans tout l’espace r 1 et r 1 on trouve :<br />
E p2 <br />
Ch PONTZEELE PT 08 B Réponses - 1 -<br />
pour r 1 r R<br />
4r 2 dr <br />
Q 2<br />
8 o R 1<br />
r 4 dr dr <br />
3<br />
0<br />
1 r 2 5 Q 2<br />
4 o R<br />
(symétrie sphérique)
On pourrait vérifier (mais ce n’est plus au programme) que cette énergie propre peut se calculer ”à la<br />
manière de” E p1 mais avec un facteur 1/2 :<br />
E p2 1 V dq <br />
2 1 Boule 2<br />
Q<br />
1<br />
3 r 2<br />
4 o R 0 2<br />
dQ avec dQ d Q 3r 2 dr <br />
(Justifiez!)<br />
Analogie Electrostatique - Gravitation<br />
Soit la masse M en A soumise au champ de gravitation gA créé par m en O<br />
F Gm M u<br />
r 2 r M gA ( signe - : attraction )<br />
m q ; G <br />
4 1<br />
o<br />
gr E r r<br />
GM<br />
R 2<br />
<br />
Q<br />
4 o R 2<br />
Il est étrange de demander de calculer le champ de gravitation d’un astre ” à la surface” d’un autre<br />
puisque les différents points de la surface ne sont pas équidistants de l’astre attracteur ( effets de marée) nous<br />
considérerons les centres des astres ! (rayons distance mutuelle)<br />
g ST GM S<br />
L 2<br />
E pTS GM SM T<br />
L<br />
5, 93.10 3 m.s 2 ; g TS GM T<br />
L 2<br />
5, 336.10 33 J<br />
E pS 3 5 GM S 2<br />
R S<br />
2, 2810 41 J ; E pT 3 5 GM T 2<br />
R T<br />
E totale E pTS E pS E pT E pS<br />
1, 78.10 8 m.s 2<br />
2, 25.10 32 J<br />
Calculs effectués en considérant ces astres comme homogènes ! Ces résultats montrent que la Terre ne<br />
”pèse” pas lourd devant le Soleil...<br />
II Stabilité d’une étoile sphérique<br />
II. 1Stabilité thermique<br />
Energie totale : E S E pS E cS<br />
On suppose cette énergie totale négative pour que le système soit stable ( cf énergie des planètes...)<br />
E cS 3 2 k T <br />
M S<br />
M H /N a<br />
3 2<br />
Cette énergie équilibre l’énergie potentielle pour Tmax :<br />
T max E pS<br />
nR<br />
M S<br />
M H<br />
R T 3 2 nR T 2, 49.1034 T<br />
2<br />
3 9, 15.106 K<br />
La température de surface du Soleil est de seulement 5 800 K ( au coeur du Soleil la température est<br />
supérieure à T max ! )<br />
II.2 Stabilité dynamique<br />
Il faut que la vitesse de rotation à l’équateur reste inférieure à la vitesse de libération. Sinon de la matière<br />
s’échappe de l’étoile depuis cet équateur<br />
Une autre façon de le dire est que la pesanteur ( gravitation ET inertie d’entraînement) serait nulle à<br />
l’équateur<br />
Vitesse de libération : 1<br />
2<br />
mv L 2 E p R GmM<br />
R<br />
v L <br />
2 GM<br />
R<br />
Vitesse de rotation ”équatoriale” : v r R 2<br />
S<br />
R S 1692 m/s v L (pour le soleil)<br />
617367 m/s<br />
Rayon de Schwarzschild v L c , (horizon d’un trou noir) et masse volumique correspondante :<br />
Ch PONTZEELE PT 08 B Réponses - 2 -
R o 2 GM<br />
c 2 2964 mSoleil o 3c 2<br />
8R 2 G<br />
<br />
1, 611.1026<br />
R 2 oR S 3, 28.10 8 kg.m 3 328 kg/cm 3 !!<br />
Remarquons que ce calcul ”classique” est confirmé dans la théorie de la relativité<br />
La masse volumique moyenne du Soleil vaut ”seulement” :<br />
S <br />
M s<br />
4/3R S<br />
3<br />
1393 kg.m 3<br />
II. 3 Aspect hydrostatique<br />
GradP g dP<br />
dr<br />
dP<br />
dr<br />
T c <br />
P c<br />
R<br />
III Evolution du Soleil<br />
1 Puissance rayonnée :<br />
G Mr<br />
r <br />
r 2<br />
S G 2 M S<br />
R S<br />
P c 3 GM S 2<br />
R S<br />
4<br />
P<br />
S r avec r R M H<br />
8310 J.K 1 .kg 1 T c 2GM S<br />
r R S<br />
P S p 4L 2 3, 8.10 26 W<br />
2 Test de l’hypothèse : énergie produite par la contraction du Soleil :<br />
P S t o 3 5 GM S 2<br />
R S<br />
t o <br />
5, 3.10 14 Pa ”Calculs” forts grossiers...<br />
4, 58.10 7 K<br />
2, 281041<br />
3, 8.10 26 6.10 14 s 19.10 6 ans<br />
Valeur beaucoup trop faible (19 millions d’années) devant l’âge estimé du Soleil ( 4 milliards d’années)<br />
L’origine de l’énergie solaire est nucléaire : fusion de l’hydrogène en hélium<br />
3 Evolution en naine blanche<br />
4<br />
3 R 3<br />
NB M S R NB 1, 684.10 7 m 0, 024 R S<br />
I Cste R2<br />
<br />
Cste : conservation du moment cinétique NB S <br />
III 3.5. Reprenons le critère de stabilité dynamique, on trouve à la limite R R min:<br />
R NB<br />
R S<br />
2<br />
1505 s<br />
v r v L <br />
2 R min<br />
S R min /R S 2<br />
R min 22 R S<br />
4<br />
GM S S<br />
2<br />
<br />
5, 3 km<br />
2 GM S<br />
R min<br />
Nous ne sommes plus très loin du rayon de Schwarzschild calculé en II 2 v L c R o 2964 m<br />
IV Lunette astronomique<br />
Un critère très utile ici :<br />
Depuis le centre optique d’une lentille mince plongée dans l’air : l’objet et l’image sont vus sous des<br />
angles égaux.<br />
Si l’objet (l’image) est à l’infini de taille angulaire , alors l’image (l’objet) est dans le plan focal de taille<br />
linéaire h f <br />
En considérant ici l’image intermédiaire située simultanément dans les plans focaux de l’objectif et de<br />
l’oculaire :<br />
h f 1 f 2 G : <br />
f 1<br />
f 2<br />
Attention au renversement, en toute rigueur : G f 1<br />
f 2<br />
Remarquons que le diamètre d’un faisceau cylindrique est au contraire réduit d’un facteur G<br />
Ch PONTZEELE PT 08 B Réponses - 3 -
V Mesure d’une distance angulaire<br />
Nombreuses questions de cours, donnons seulement les résultats essentiels<br />
Interfrange, cas de Young<br />
i f e<br />
50 m<br />
Distance entre les images géométriques des deux étoiles (séparation angulaire )<br />
d f<br />
Brouillage des franges<br />
Les intensités des deux figures d’interférences se somment ( sources incohérentes) le brouillage est total<br />
si frange brillante d’une figure confondue avec frange sombre de l’autre, soit :<br />
d i 2 <br />
<br />
2 e 4, 22.106 rad 0, 87”<br />
VI Pouvoir séparateur de l’objectif<br />
Il s’agit de la théorie de la diffraction de Fraunhoffer par une ouverture circulaire, totalement hors<br />
programme !<br />
L’étude est néanmoins reprise dans les notes de cours : diffraction<br />
Ch PONTZEELE PT 08 B Réponses - 4 -