M8 – CHANGEMENT DE RÉFÉRENTIELS - s.o.s.Ryko
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<strong>M8</strong> II. Dérivation d’un vecteur par rapport au temps 2009-2010<br />
D’où :<br />
−→ Ω R1 /R 3<br />
= −→ Ω R1 /R 2<br />
+ −→ Ω R2 /R 3<br />
c<br />
Application : coordonnées sphériques<br />
Le repère (O, −→ e x , −→ e y , −→ e z ) est le « solide géométrique »LIÉ au<br />
référentiel R.<br />
Le repère (O, −→ e , −→ e φ , −→ e z ) est le « solide géométrique »LIÉ au<br />
référentiel R ′ tel que : −→ Ω R ′ /R = ˙φ −→ e z .<br />
Le repère (O, −→ e r , −→ e θ , −→ e φ ) est le « solide géométrique »LIÉ au<br />
référentiel R 1 tel que : −→ Ω R1 /R ′ = ˙θ −→ e φ .<br />
• D’après la composition des vecteurs rotation :<br />
−→ Ω R1 /R = −→ Ω R1 /R ′ + −→ Ω R ′ /R = ˙θ −→ e φ + ˙φ −→ e z<br />
• d’où :<br />
( d<br />
−→ er<br />
dt<br />
)<br />
R<br />
=<br />
−→ 0<br />
{( }} {<br />
d<br />
−→ )<br />
er<br />
+ −→ Ω<br />
dt<br />
R1 /R × −→ e r<br />
R 1<br />
→<br />
• d’où :<br />
→<br />
( d<br />
−→ er<br />
dt<br />
)<br />
R<br />
( d<br />
−→ eθ<br />
dt<br />
= ( ˙θ −→ e φ + ˙φ −→ e z ) × −→ e r = ˙θ −→ e θ + ˙φ −→ e z × −→ e r<br />
} {{ }<br />
sin θ −→ e φ<br />
)<br />
= ˙θ −→ e θ + ˙φ sin θ −→ e φ 1<br />
R<br />
−→ 0<br />
{( }} {<br />
d<br />
−→ )<br />
eθ<br />
= + −→ Ω<br />
dt<br />
R1 /R × −→ e θ = ( ˙θ −→ e φ + ˙φ −→ e z ) × −→ e θ = − ˙θ −→ e r + ˙φ<br />
R 1<br />
( d<br />
−→ )<br />
eθ<br />
= −<br />
dt<br />
˙θ −→ e r + ˙φ cos θ −→ e φ 2<br />
R<br />
−→ 0<br />
(<br />
sin<br />
−→ ez × −→ e<br />
} {{ θ<br />
}<br />
θ+ π 2<br />
)<br />
−→eφ<br />
( d<br />
−→ ) {( }} {<br />
eφ d<br />
−→ )<br />
eφ<br />
• d’où : = + −→ Ω<br />
dt<br />
R<br />
dt<br />
R1 /R × −→ e φ = ( ˙θ −→ e φ + ˙φ −→ e z ) × −→ e φ = ˙φ −→ e z × −→ e φ ≡ − ˙φ −→ e .<br />
R 1<br />
Comme : −→ e = sin θ −→ e r + cos θ −→ ( d<br />
−→ )<br />
eφ<br />
e θ , on obtient :<br />
= − ˙φ sin θ −→ e r − ˙φ cos θ −→ e θ 3<br />
dt<br />
R<br />
(d<br />
• De plus, comme −−−→<br />
−−→ ) (<br />
OM dr<br />
−→ )<br />
er<br />
v M/R =<br />
= = ˙r −→ ( d<br />
−→ )<br />
er<br />
e r + r<br />
dt<br />
dt<br />
dt<br />
R<br />
Rq1 : Avec 1 on obtient la vitesse en coordonnées sphériques : −−−→ v M/R = ˙r −→ e r + r ˙θ −→ e θ + r sin θ ˙φ −→ e φ<br />
Rq2 : On pourrait dériver à nouveau le vecteur vitesse, et, grâce à 1, 2 et 3, obtenir l’expression<br />
de l’accélération en coordonnées sphériques.<br />
d<br />
Dérivée temporelle d’un vecteur rotation d’entraînement<br />
• Supposons que −→ U ≡ −→ Ω R1 /R.<br />
( −→ ) ( −→ )<br />
d Ω R1 /R d Ω R1 /R<br />
La formule de Varignon s’écrit alors :<br />
=<br />
+ −→ Ω<br />
dt<br />
dt<br />
R1 /R × −→ Ω R1 /R<br />
} {{ }<br />
R<br />
R 1 −→ 0<br />
→ Donc les deux dérivées temporelles sont égales. Comme elles sont indépendantes du choix du<br />
référentiel R ou R 1 pour les exprimer, on peut se contenter de noter :<br />
( −→ ) ( −→ )<br />
d Ω R1 /R d Ω R1 /R<br />
=<br />
≡ d−→ Ω R1 /R<br />
dt<br />
dt<br />
dt<br />
R<br />
R 1<br />
4 http ://atelierprepa.over-blog.com/ Qadri J.-Ph. ∣ PTSI<br />
R<br />
.<br />
R