第5章 構造振動学 - 日本機械学会
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固 有 振 動 数 と 固 有 振 動 モードは 数 学 的 には 固 有 値 と 固 有 ベクトルであるので 直 交 性 が 成 立 する.<br />
ニュートン・ラフソン 法 (Newton-Raphson 法 )<br />
この 方 法 は 一 般 の 非 線 形 方 程 式 f(x)=0 の 強 力 な 数 値 解 法 である。f(x)の 微 分 y<br />
f(x ¢ ) =<br />
0<br />
f(x) - f(x )<br />
x<br />
で 定 義 されるので f(x)=0 より<br />
x<br />
=<br />
x<br />
0<br />
0<br />
-<br />
f(x )<br />
0<br />
-<br />
f(x ¢ )<br />
となる。 これを 一 般 化 して<br />
f(x )<br />
n<br />
x = x -<br />
n + 1 n<br />
f(x ¢ )<br />
として 逐 次 計 算 に 持 ち 込 めばよい。<br />
計 算 法 を 具 体 的 に 示 す。 例 えば(5.11)を 解 くと<br />
f ( l)<br />
= cosh l cos l + 1<br />
として 初 期 値 にλ 1 =1.5 を 採 用 すると<br />
同 様 に<br />
f(1.5)=1.1664<br />
と 真 値 1.875 に 近 づいてくる。<br />
この 方 法 ではどの 値 に 収 束 するかは 初 期 値 しだいである。<br />
n<br />
x<br />
0<br />
0<br />
f( 1.<br />
6)<br />
- f( 1.<br />
4)<br />
0.<br />
9247 - 1.<br />
3656<br />
f¢<br />
( 1 . 5)<br />
=<br />
=<br />
= -2.<br />
2042<br />
1.<br />
6 - 1.<br />
4<br />
0.<br />
2<br />
1.<br />
1664<br />
l = 1. 5 + = 2.<br />
029<br />
2<br />
2.<br />
2042<br />
f( ¢ 2.<br />
029)<br />
=<br />
f( 2.<br />
030)<br />
- f( 2.<br />
028)<br />
=<br />
0.<br />
002<br />
-0.<br />
71139<br />
l = 2. 029 -<br />
= 1.<br />
890<br />
3<br />
5.<br />
1231<br />
例 2: 両 端 単 純 支 持 梁<br />
単 純 支 持 というのは 変 位 は 拘 束 して 回 転 を 許 すので,モーメントがゼロとなって 両 端 で 単 純 支 持 : 変<br />
2<br />
w<br />
位 w=0,モーメント = 0 で,この 条 件 を 両 端 x=0 において , 課 すと<br />
2<br />
x<br />
日 本 機 械 学 会 宇 宙 工 学 部 門<br />
C = C = C 0 , C sin l 0<br />
1 2 3<br />
=<br />
7.<br />
0627 - 7.<br />
1652<br />
0.<br />
002<br />
4<br />
=<br />
となる.よって 振 動 数 を 決 める 式 は<br />
5-5