Magnetisk felt og fluks - NTNU
Magnetisk felt og fluks - NTNU
Magnetisk felt og fluks - NTNU
You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
16 TILLEGG B. TEORETISK GRUNNLAGhvor ê z er enhetsvektoren i retningen til spolens akse.Feltet fra en kort spole kan beregnes ved å summere bidragene fra mangeenkelte strømsløyfer (N = 1) lagt oppå hverandre. I en stor avstand fra enenkelt sløyfe i xy-planet kan magnet<strong>felt</strong>et tilnærmes tilB(r) = µ 0 3(m · ˆr)ˆr − m4π r 3 , (B.3.8)der r = |r| <strong>og</strong> ˆr = r/|r|. Her har vi <strong>og</strong>så innført det magnetiske dipolmomentet,som kan uttrykkes ved m = IπR 2 ê z , der R er radien til strømsløyfen.En lang spole kan oppfattes som et tynt rør som transporterer magnetisk<strong>fluks</strong> langs røraksen. I “nordpolenden” spres <strong>felt</strong>linjene symmetrisk utover irommet, mens de samles i “sørpolenden” til spolen. En stavmagnet har etmagnet<strong>felt</strong> med samme form som det fra en spole med strøm gjennom. Jordasmagnet<strong>felt</strong> ligner <strong>og</strong>så på dette <strong>felt</strong>et, som om en enorm stavmagnet varbegravet i jordens indre. Dette forklarer hvorfor <strong>felt</strong>linjene på høye breddegraderer nesten vertikale. Jord<strong>felt</strong>et i Norge er ca. 0,05 mT (1 T tilsvarer10 4 gauss). <strong>Magnetisk</strong> sørpol ligger i Hudson Bay-området i Canada.B.4 Kraft på ledereEn ladet partikkel i bevegelse i konstante elektriske <strong>og</strong> magnetiske <strong>felt</strong> utsettesfor den såkalte Lorentz-kraften [1, 3],F = q(E + v × B),(B.4.9)der q er partikkelladningen. Derfor vil magnet<strong>felt</strong> <strong>og</strong>så utsette ledere medstrøm gjennom for en kraft. Kraftpåvirkningen på et infinitesimalt strømsegmenterdF = Idl × B.(B.4.10)Total kraft på en leder kan finnes ved å integrere denne ligningen over helelederen. Hvis vi har en spole i et hom<strong>og</strong>ent magnet<strong>felt</strong> vil dl peke i motsattretning på motsatt side av spolen. Kraften vil dermed gi opphav til et dreiemomentτ = m × B, hvor m er spolens dipolmoment. Husk at spolen vilrotere mot klokka rundt vektoren τ .Som et enkelt eksempel ser vi på situasjonen i figur B.4.3. La vinkelenmellom spolen <strong>og</strong> <strong>felt</strong>retningen være φ. Dreiemomentet på spolen blir τ =NmB sin φ, der m = IπR 2 . Feltet vil vri spolen slik at m <strong>og</strong> B blir parallelle.Dette kan utnyttes til å omsette elektrisk energi til mekanisk energi. I synkronmotorervarierer det ytre <strong>felt</strong>et syklisk på en slik måte at rotasjonenalltid er med (eller mot) urviseren. I asynkronmotorer svitsjes isteden strømmenmellom å gå i to retninger slik at dreiemomentet <strong>og</strong>så her har sammefortegn.